Параболические ветви

Кривая скоростей, соответствующая этой формуле, представлена на рис. 212. Она состоит из двух частей двух параболических ветвей у стенок в зоне ламинарного режима и прямолинейного участка в центральном ядре. [c.293]

Ветвь кривой, уходящая в бесконечность, но не имеющая асимптоты, называется параболической ветвью. [c.261]

Элементы 246—249 Парабола полукубическая 90 Параболические ветви 89, 261 Параболические точки поверхности 296 Параболический сегмент — Площадь 107 Параболический цилиндр — Уравнение [c.580]

Решение. Обозначим буквой С точку нити, расположенную на вертикали, проходящей на расстоянии а от центральной оси. Точка С делит нить AD на две параболические ветви АС и D, которые в точке С имеют обшую касательную (рис. б). [c.197]

Тогда уравнение параболической ветви D будет [c.198]

Кривая ге-го порядка имеет вообще п асимптот по числу бесконечно удаленных членов. Они м. б. все мнимы (кривая замкнута), или частью мнимы (если к мнимо), или бесконечно удалены (если т=оо — параболические ветви кривой). [c.442]

Изложенный метод расчета можно использовать для расчета устойчивости ламинарного пограничного слоя при п <0,1, причем пределы его значений зависят от профиля скоростей. Для рассматриваемого параболического профиля при и 0,1 оказалось возможным получить только нижнюю ветвь кривой нейтральной устойчивости, поэтому нельзя определить критическое число Рейнольдса. По мере возрастания п (при п> 0) значения правой части уравнения (7.2.22) графически изображаются кривыми Е(а, с), которые не пересекают правую ветвь кривой F z). В результате область неустойчивости все более расширяется (рис. 7.2.3), а верхняя ветвь нейтральной кривой укорачивается. Это объясняется тем, что в основе ре- [c.459]

Если принять соглашение о параболической экстраполяции суммарной характеристики М (г, <и) за пределы полосы (8.10) в область отрицательных значений ш, то нижняя ветвь ш= t) инерциальной кривой в промежутках, где с (t) > О, будет лежать ниже полосы (8.10), а в промежутках, где с t) О, — в полосе [c.295]

Влияние изгибных волн в полках сказывается и в том, что -некоторые действительные ветви дисперсии при ij схз стремятся не к прямой X = 1(, как на рис. 2, а к параболе Я = Хо = к Н, где Uq — изгибное волновое число в пластине. Первая ветвь стремится к параболе, соответствующей дисперсии изгибных поверхностных волн рэлеевского типа. Для стержней с широкими полками это проявляется на сравнительно низких частотах (см. рис. 4). Причина этого явления заключается в том, что на высоких частотах в используемых расчетных моделях изгиб полос является определяющим видом движения. Можно показать, что продольно-поперечные линейные динамические жесткости [1] становятся на высоких частотах пренебрежимо малыми по сравнению с изгибными линейными жесткостями. Поэтому движение здесь распадается на два независимых вида продольно-поперечные волны в стержне с абсолютно жесткими на изгиб полками и симметричные изгибные волны в полках, которые и обусловливают параболические дисперсионные зависимости. [c.32]

При я > О все кривые проходят через начало координат и через точку (1, 1), имеют параболические бесконечные ветви. При я <с О ни одна кривая не проходит через начало координат оси координат являются асимптотами кривых (см. стр. 261) соответствующие ветви кривых называются гиперболическими по имени гиперболы, которая получается при я = —1. В последнем случае имеем [c.89]

Если /Пц < о, то имеем эллиптический пучок окружностей с вещественными двойными точками откладывая по радикальной оси отрезки = SB = У — т , мы найдем точки А и В, через которые должны проходить все окружности пучка в этом случае кривая Бурместера состоит из двух ветвей. Если = О, то точки Л и В совпадают, пучок будет параболическим, все окружности пучка касаются радикальной оси в точке Л = В кривая Бурместера состоит из одной ветви, имеющей узловую точку в А. Если > О, то имеем гиперболический пучок окружностей откладывая по линии центров отрезки получим точки Л и S, являющиеся [c.44]

Ширину ленты рассчитывают по одной из формул (1.36) производительности, соответствующей транспортированию груза сплошным потоком, имеющим постоянную площадь поперечного сечения Р (м ) по длине верхней груженой ветви ленты. Во время перемещения груза происходит постоянное встряхивание его на роликоопорах, в результате чего верхняя часть груза в сечении приобретает форму, близкую к параболическому сегменту [c.123]

Одним из важнейших условий целесообразности процесса удара является соответствие изменения ударного импульса и сопротивления грунта. Исследования показали, что это сопротивление изменяется по возрастающему закону. Тогда ударный импульс изменяется при обычной конструкции ударного органа по закону, близкому к параболическому, по очень растянутой падающей ветви При этом установлено, что изменения скорости удара и длительности импульса могут снижать энергоемкость разрушения в определенном для каждой породы диапазоне. [c.267]

Как и в случае слоя с границами разной температуры, пространственная ветвь может быть непосредственно найдена из задачи о возмущениях равновесия слоя жидкости с параболическим профилем температуры. Граница устойчивости находится по формуле Ra = Rao/sin а, где Rao = 584 — критическое число Рэлея для горизонтального слоя. [c.179]

Задача определения физически-х зависимостей, описывающих действительное поведение материала, в процессе знакопеременной пластичности, которая возникает вследствие термоциклического нагружения, является весьма сложной. Это объясняется, с одной стороны, криволинейным характером зависимости между напряжениями и деформациями, а с другой — большим числом явлений, возникающих только после того, как данный материал перейдет в пластическое состояние. Зависимость между деформациями и напряжениями при любом цикле теплового нагружения (при отсутствии временных факторов и в условиях термоустойчивого состояния) носит параболический характер [150, 286, 287]. Кроме того, диаграммы деформирования на определенном этапе разомкнуты. При этом нисходящая и восходящая ветви петли гистерезиса (рис, Л06, а) при Л -м цикле описываются соответственно следующими уравнениями [c.254]

Принимая параболическое уменьшение смещенного объема по длине гребня, суммарную величину этого смещенного объема 1/см, можно графически изобразить площадью фигуры АВС (рис. 135), у которой сторона АВ есть ветвь параболы вида = [c.321]

На частотной сетке кривая Гаусса имеет форму параболической кривой, но с более расходящимися ветвями (см. разд. 846. 7). [c.859]

Если орбита есть парабола, то вторая ее вершина лежит в бесконечности, а поэтому для параболической орбиты апоцентр не рассматривается. Если орбита есть гипербола (кривая, состоящая из двух ветвей), то движение может происходить, конечно, только по одной ее ветви, а именно по той, фокус которой находится в начале координат. Вторая вершина гиперболы лежит на другой ее ветви и по этой причине апоцентр для гиперболы также не рассматривается ). [c.436]

В соответствии со знаком радиальной составляющей геоцентрической скорости на входе в сферу действия Луны различают навесную эллиптическую траекторию со входом на нисходящей ветви (Fr < 0) и настильную эллиптическую траекторию со входом на восходящей ветви (Fr >>0). Обе траектории показаны па рис. 7.2, Для гиперболической и параболической геоцентрических траекторий вход в сферу действия Луны возможен только на восходящей ветви. [c.256]

В ранних работах [183, 184] развита формальная схема разложения решений уравнений Навье-Стокса в ряды, справедливая при достаточной близости к нейтральной кривой линейной теории. Позднее в [185] для чисел Рейнольдса, превышающих критическое значение на малую величину, методом многих масштабов выведено нелинейное амплитудное уравнение параболического типа, обобщающее уравнение из [183, 184] на случай пространственных вариаций амплитуд возмущений в течении Пуазейля и описывающее систему волн, распространяющихся с некоторой групповой скоростью. Цитированная выше работа [178] касается существенно более сложного вопроса о нелинейных возмущениях из окрестности нижней ветви нейтральной кривой для пограничного слоя с учетом нарастания его толщины (непараллельности основного потока). [c.13]

Разнообразны методы решения уравнений в частных производных, описывающих течения газа в соплах. Сложность задачи состоит пе только в большом числе таких уравнений, необходимых для описания неравновесных процессов, но и в том, что тип их различен в различных областях сонла. В случае стационарного течения в дозвуковой области соответствующая система уравнений в частных производных является эллиптической, в трансзвуковой — параболической, в сверхзвуковой — гиперболической. Таким образом, нри изучении течений в соплах приходится иметь дело с различными областями современной физики, а при решении уравнений, описывающих течение,— с основными типами уравнений математической физики. Отмеченные обстоятельства привели к тому, что сформировалась по существу самостоятельная ветвь газовой динамики — физическая газовая динамика внутренних течений. [c.7]

Из изложенного в 242 видно, что если постоянная (28а) выбрана равной нулю, то тогда (и только тогда) траектория (27) на плоскости (х, у) есть прямая (соответствующая вырожденному гиперболическому, параболическому или эллиптическому движению в зависимости от того, имеем мы /г > О, А = О или А <С 0). р]сли же постоянная (28г) отлична от нуля, то траектория (27) представляет собой ветвь гиперболы, параболы или эллипс в зависимости от выбора А Щ 0. Наконец, результаты, изложенные и 377, гарантируют, что во всех шести случаях С 0, /г Щ О подстановка (27) в (23) дает нам гомографическое решение = = 1<(0 уравнений [c.366]

Достигнув параболической скорости, летательный аппарат, независимо от угла взлета, будет двигаться по ветви параболы, фокус которой расположен в центре Земли. Параболическая скорость тела у поверхности Земли называется второй космической скоростью. [c.225]

Теоретический интерес представляют минимальные скорости, необходимые для достижения звезд. Любая звезда на небосводе может быть достигнута космическим аппаратом, летящим вдоль параболической траектории, с Солнцем в фокусе. Если улететь в направлении орбитального движения Земли с третьей космической скоростью, космический аппарат будет двигаться вдоль ветви параболы, лежащей в плоскости эклиптики. Вследствие же движения Земли по своей орбите в каждый момент можно улететь по иной ветви параболы и в течение года подобрать такую траекторию, которая ведет к любой звезде, лежащей в упомянутой плоскости. [c.235]

Если для хорды (базы локомотива) и для поперечных зазоров принять при построении кривых разные масштабы (не связанные между собой, причем масштаб уменьшения размеров хорд, естественно, должен быть значительно меньше масштаба зазоров), то дуги окружностей рельсового пути превратятся в дуги эллипсов. Последние же на небольшом своем участке, необходимом для построения, могут быть заменены ветвями параболы (поэтому метод построения и называется методом параболической диаграммы). [c.333]

В случае точек Кремера мы будем действовать следующим образом. (Эти соображения проходят также и для параболических циклов. Ср. 10.11.) Рассуждая от противного, можно было бы выбрать маленький диск V вокруг данной точки го так, чтобы никакая критическая орбита не пересекала диск с выколотой точкой V го - Заменив в случае необходимости / на некоторую его итерацию, можно предположить, что го является неподвижной точкой для /. Рассуждая, как и выше, мы видим, что существует единственная голоморфная ветвь [c.186]

Таким образом, в, координатах р—з и Т—з каждая из ветвей пограничной кривой представляет собой параболическую кризую, причем правая [c.249]

Легко проверить, что оно остается верным также и в случаях, исключенных ранее. Действительно, для параболической орбиты имеем Е — 0, г а = оо для вырожденной эллиптической орбиты 2а представляет расстояние от центра силы до единственного афелия, так что формула (15) является не чем иным, как равенством (10) п. 5. Наконец, если речь идет о вырожденной гиперболической орбите, то на полупрямо 5, к которой сводится ветвь гиперболы, нельзя дать прямого геометрического истолкования полуоси а. Величина а является предельным значением, к которому стремится при с->0 длина действительной полуоси гиперболы при каком-либо заданном значении постоянной энергии 0 равенство (16) и определяет этот предел. [c.180]

Все параболы п-го порядка имеют параболические бесконеЧ ные ветви (см. стр. 261). [c.89]

Закономерности малоцикловой усталости при неизотермическом нагружении с энергетической позиции приведены в работе [80]. Сталь 12Х18Н9Т, сплав ХН80ТБЮ, а также аустенитно-фер-ритную сталь испытывали при жестком режиме нагружения в интервале температур, при которых свойства материалов стабильны, так что петля упругопластического гистерезиса оказалась замкнутой и мало трансформировалась вплоть до разрушения образца. Каждая ветвь стабилизированной петли гистерезиса (в том числе и для режима с выдержкой) удовлетворительно аппроксимировалась параболической зависимостью, параметры которой зависели от основных характеристик процесса малоциклового нагружения и нагрева. Это позволило аналитически описать площадь замкнутой петли гистерезиса и определить количество энергии, рассеиваемой в единице объема материала за цикл, по числу циклов и к моменту разрушения. [c.64]

Приводной механизм состоит из электродвигателя, червячного редуктора с ведущей звездочкой, натяжной звездочки и цепи. Все створки дверей теплоизолированы и связаны с ветвями цепи так, что обеспечивается движение их в разные стороны с одинаковой скоростью. Вентиляционная система конвекционного теплообмена обеспечивает рециркуляцию горячего воздуха в камере и частичный выброс отработавшего воздуха в атмосферу. Излучающие секции закреплены непосредственно на внутренней поверхости кожуха-экрана и на створках раздвижных дверей камеры. Для максимального использования лучистого потока излучающих секций трубчатые электронагреватели помещены в параболические рефлекторы из алюминиевого листа. Сушильная камера оборудована системой автоматического контроля и регулирования температуры воздуха в рабочей зоне в заданных пределах. [c.285]

На рис. 7.4 показано время достижения орбиты Луны на восхо-дяш,ей ветви траектории в зависимости от разницы между начальной и местной параболической скоростью AF. При AF>0 величина начального угла наклона траектории 0i несуш,ественно влияет на время перелета. Высота начальной орбиты также слабо сказывается на времени перелета. Например, в случае изменения высоты начальной орбиты от 200 км до 1000 км время перелета уменьшается только на 7 мин. [c.260]

Параболическая кривая, выходящая из начала координат, представляет собой теоретически рассчитанную кривую для свободных атомов гелия при абсолютном нуле. Кружки соответствуют энергии и импульсу измеренных возбуждений. Сплошная кривая проведена через эти точки. Пунктирная лпння, выходящая из начала координат, является теоретической фоион-ной ветвью, вычисленной в предположении, что скорость звука равна 273 м с . Сплошная прямая определяет в соответствующих еаиницах критическую скорость. Эта прямая позволяет найти минимум в области изменения к, [c.241]

Даже в линейном приближении уравнения, описывающие плазму и атмосферу, в общем случае имеют довольно громоздкий вид. Это связано с тем, что в них существует много различных коллективных степеней свободы, соответствующих различным ветвям колебаний. В важных предельных случаях, когда имеются малые параметры, эти уравнения можно упростить, проведя разложение по степеням малых параметров При этом оказывается возможным отделение какой-либо ветви колебаний от других. Одним из часто применяемых способов упрощения является так назьшаемое параболическое приближение, предложенное М.А. Леонтовичем [1.1]. Оно применимо к трехмерному линейному уравнению гиперболического типа [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...