Волна-с равна (волне-а)

Волна-с равна (волне-а) 10-5 [c.228]

Волна-с равна (волне-а) [c.233]

В этом случае разность фаз <р = л/2 и уравнение (18.2) примет вид х 1а - -у 1Ь =, т. е. получаем эллипс, ориентированный относительно главных осей — оси эллипса совпадают с главными направлениями пластинки. Соотношение осей а и Ь зависит от величины угла а. В частности, при а = 45° а=Ь и эллипс превращается в круг х + у = а . В этом случае свет будет поляризован по кругу (круговая, или циркулярная, поляризация). Таким образом, для получения света, поляризованного по кругу, необходимо сложить две когерентные волны с равными амплитудами, обладающие разностью фаз л/2 и поляризованные в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. [c.51]

Элементарная теория распространения упругих волн вдоль цилиндрических стержней, описанная в начале этой главы, может быть распространена на стержни любого поперечного сечения, если только длина волны велика по сравнению с его поперечными размерами. Согласно этой теории, продольные волны распространяются с постоянной скоростью Со = (f/p) , а скорость крутильных волн должна зависеть от формы поперечного сечения, но для любой данной формы она постоянна. Изгибные же волны испытывают дисперсию фазовая скорость синусоидальных изгибных волн с длиной волны А равна 2т Л Со/Л, где К—радиус инерции поперечного сечения стержня относительно оси, перпендикулярной оси стержня и лежащей в нейтральной поверхности [см. уравнение (3.26)]. Когда длины волн становятся сравнимыми с поперечными размерами стержня, написанное соотношение теряет силу и для исследования природы распространения надо использовать точные уравнения теории упругости. Точная теория для цилиндрических стержней была рассмотрена в предыдущих параграфах, но для стержней некругового поперечного сечения анализ становится чрезвычайно сложным, и лишь в немногих случаях были сделаны попытки найти решения. [c.74]

В рассмотренном примере основная волна являлась обыкновенным лучом, а вторая гармоника — необыкновенным. Для положительных одноосных кристаллов ситуация прямо противоположная условия синхронизма выполняются для необыкновенной основной волны и обыкновенной волны второй гармоники. Условие фазового синхронизма можно выполнить и в том случае, когда основное излучение является суперпозицией обыкновенной и необыкновенной волн. Синхронными оказываются взаимодействия из двух — обыкновенной и необыкновенной основных волн с обыкновенной волной второй гармоники в положительном кристалле и необыкновенной — в отрицательном. Если обе основные волны имеют одинаковую поляризацию, то принято говорить, что имеет место синхронизм I типа, если же их поляризации взаимно перпендикулярны, то имеет место синхронизм II типа. Очевидно, что метод получения синхронного взаимодействия, рассмотренный на примере генерации второй гармоники, полностью применим и в том случае, когда частоты двух основных волн не равны. [c.82]

Из этих формул видно, что с увеличением критического порога численности 1 скорость волны размножения уменьшается, а сама волна (см. (10.2)) становится все более и более крутой. Наконец, при 1 = 1/2 (в этой точке мальтузианская функция обращается в нуль) как скорость волны размножения, так и скорость волны вымирания равна нулю, а при > 1/2 в популяции может существовать только волна вымирания, скорость которой увеличивается с ростом 1. При этом уменьшается крутизна фронта волны. [c.41]

Одна из сплошных кривых не помечена значками. Она соответствует наложению волн с равными временными сдвигами и характеризует нормальное распределение амплитуд суммарных записей при суммировании одиночной волны. Из сравнения с ней всех остальных кривых следует, что в рассматриваемом случае (наложения волн с совпадением начальных фаз на записи среднего прибора) характерным признаком наложения волн с малыми различиями дt является увеличение числа суммарных записей с разрастающимися амплитудами. Разрешение волн при этом затруднено однако это служит качественным признаком наложения волн. По мере увеличения различия между у промежуточных суммарных записей начинается уменьшение амплитуд. Вначале положения максиму.мов амплитуд разделяющихся групп суммарных записей не совпадают со значениями временных сдвигов наложившихся волн. По мере увеличения различия дt волн максимумы групп суммарных записей растут и их абсциссы приближаются к значениям временных сдвигов волн, а амплитуды промежуточных суммарных записей уменьшаются. [c.21]

Туннельные переходы. При низкой температуре в силовых электрических полях напряженностью около 5-10 ...10 В/см наблюдается электронная эмиссия, быстро возрастающая с увеличением Е, а также с появлением поверхностных дефектов, имеющих заострения и шероховатости. Так как Wa>Wj, то при низких температурах практически нет электронов с энергиями Wx>Wa — AUf. Следовательно, электроны проходят сквозь узкий барьер непосредственно с уровня Ферми и ниже без затраты энергии. Эти переходы носят название туннельных и объясняются волновыми свойствами электронов. Длина волны равна [c.66]

В соответствии с квантовой теорией носителями энергии излучения являются фотоны, представляющие собой поток частиц, взаимодействующий с веществом. Фотон характеризуется прежде всего величиной своей энергии, равной произведению hv, где /1=6,625-КФ Дж- с — постоянная Планка, а -V — частота колебаний эквивалентного электромагнитного поля, с Ч Длина волны X (м) связана с V через соотнощение [c.12]

Акад. Л. И. Мандельштам в 1907 г. в своей известной работе Об оптически однородных и мутных средах указал на ошибочность основного предположения теории Рэлея — молекулярного рассеяния в газах. С помощью глубокого теоретического анализа и убедительных опытов, представленных в цитированной выше классической работе, Л. И. Мандельштам показал, что оптически однородная среда не может рассеивать свет, независимо от того, движутся его частицы или нет. Л. И. Мандельштам пишет , что предположение Рэлея о нарушении фазовых соотношений вследствие тепловых движений молекул справедливо в той или иной мере для двух частиц. Если же их много, то совершенно безразлично, создают ли определенную интерференционную картину в некоторой точке две определенные частицы или же такие фиксированные пространственные области, размеры которых малы сравнительно с длиной волны и которые остаются равными друг другу по количеству содержащихся в них частиц. Но оптически однородную среду всегда можно подразделить на такие пространственные области, а это и есть определение оптической однородности. Таким образом, мы приходим к выводу, что оптически однородная среда не может являться мутной, независимо от того, движутся частицы или нет . Как вытекает из этой цитаты, для того чтобы рассеяние имело место, среда должна быть оптически неоднородной. [c.310]

Решение. Скорости Vt и Уг определяют так же, как и в предыдущем случае поэтому той же оказывается и скорость со. Область волны разрежения простирается, однако, теперь не до точки, где у = О, а до самого начала трубы (л = О, рис. 133,6). Из формулы xjt = vс (99,5) видим, что газ вытекает из отверстия трубы со скоростью и = —с, равной местной скорости звука. Написав [c.685]

Закон независимости световых пучков, упомянутый в 1, означает, что световые пучки, встречаясь, не воздействуют друг на друга. Зто положение было ясно сформулировано Гюйгенсом, который писал в своем Трактате Одно из чудеснейших свойств света состоит в том, что, когда он приходит из разных н даже противоположных сторон, лучи его производят свое действие, проходя один сквозь другой без всякой помехи. Этим вызывается то, что несколько зрителей могут одновременно видеть через одно и то же отверстие различные предметы Сам Гюйгенс прибавляет, что этот вывод нетрудно понять с точки зрения волновых представлений. Он является следствием принципа суперпозиции (см. 4), в силу которого световой вектор одной световой волны просто складывается с вектором другой волны, не испытывая никакого искажения. При этом, однако, возникает следующий вопрос. В силу принципа суперпозиции при сложении векторов отдельных волн может получиться волна, амплитуда которой равна, например, сумме амплитуд складывающихся волн. А так как интенсивность волны пропорциональна квадрату амплитуды, то интенсивность результирующей волны не будет, вообще говоря, равна сумме интенсивностей складывающихся волн, ибо квадрат суммы нескольких величин не равен сумме их квадратов. Обычный же опыт показывает, что освещенность, создаваемая двумя или несколькими световыми пучками, представляется простой суммой освещенностей, создаваемых отдельными пучками. Таким образом, обычные экспериментальные факты кажутся на первый взгляд противоречащими волновым представлениям. [c.62]

На рынке Форекс имеются следующие соотношения для коррекций типа зигзаг . Обычно волна С длиннее волны А в 1.618 раз. Второе, менее распространенное отношение волна С равна волне А. [c.1143]

Как видно из рассмотренных примеров суперпозиции волн с равными и неравными амплитудами, соотношение между их амплитудами существенно сказывается на качестве интерференционной картины. В первом случае максимумы освещенности в интерференционной картине чередуются с областями, в которых освещенность падает до нуля, во второго случае интерференционная картина накла-дываетея на равномерно освещенный фон. Его освещенность пропорциональна величине а — (ср- (13.3)). [c.67]

Каждое из этих двух движений, взятое по отдельности, характеризует движение простой волны, а совокупность их (98) или, что то же самое, (96)—наложение двух двилсущихся навстречу друг другу волн с равными по абсолютной величине скоростями ао каждая ). Контуры этих волн определяются видом функций fi(ii) и /2(12) в частности, волны могут быть синусоидальными, описывающими колебательный процесс возмущений скорости, плотности или давления в газе. К таким процессам относится распространение звука в газе с характерной для него последовательностью повышений и понижений давления в данной точке. В связи с этим принято скорость распространения малых возмущений в среде коротко называть скоростью звука. Процессами распространения звуковых волн за- [c.152]

Такая волна с точностью до третьего порядка малости не отличается от акустической. Давление на ее фронте Рх роСоС/ь Волна разгрузки также не будет отличаться от акустической, и скорость ее распространения с со. Амплитуда волны разгрузки равна 1, а вещество приобретает дополнительную скорость, связанную с [c.116]

J На горизонтальном стекляннгал столе лежит плоскопараллельная пластина. Одна сторона пластинь касается стола, а другая несколько приподнята, в результате чего между плоскостями пластины и стола образуется очень маленький угол а Сверху на пластину и стол падает по нормали плоская монохроматическая волна с длиной волны 589 нм. Расстояние между линиями одинаковой толщины равно 5 мм. Определить угол а-. [c.205]

С (4.7) число Френеля - 625. Для аргоиового лазера длпиа резонатора порядка 50 см при внутреннем диаметре газоразрядной трубки - 2 мм. Длина волны излучения равна 4880 А. Число Френеля здесь составляет - 20. [c.110]

Докажем вначале первую часть теоремы. Пусть дано некоторое семейство плоскостей решетки и п — единичный вектор нормали к плоскостям. Тогда К = 2пп й является вектором обратной решетки это следует из того, что плоская волна постоянна в плоскостях, перпендикулярных вектору К, и имеет одинаковое значение в плоскостях, отстоящих друг от друга на расстояние Я = 2п К = с . Так как одна из атомных плоскостей содержит точку г = О в решетке Бравэ, величина должна быть равна единице для любой точки г на любой из этих плоскостей. Поскольку такие плоскости содержат все точки решетки Бравэ, то = 1 для всех К и К действительно представляет собой вектор обратной решетки. Кроме того, вектор К является наименьшим вектором обратной решетки, перпендикулярным данным плоскостям, поскольку любой вектор, имеющий меньшую величину, чем К, давал бы плоскую волну с длиной волны больше 2п1К й. Такая плоская волна не будет иметь одинакового значения во всех плоскостях семейства, а поэтому не может представлять собой плоскую волну, обращающуюся в единицу во всех точках решетки Бравэ. [c.100]

Показано, что при достаточной толщине слоя 2d d kR и больше) излучатель рэлеевских волн возбуждает в нем главным образом две нормальные волны — нулевую симметричную и нулевую антисимметричную, что обусловлено сходством этих волн с рэлеевской волной при d>%R их фазовые и групповые скорости при этом близки к фазовой скорости рэлеевской волеы, а распределение смещений с глубиной в каждой из волн для верхней и нижней половин слоя. подобно распределению смещении в рэлеевской волне (см. 4 данной главы). Остальные нормальные волны возбуждаются в незначительной степени вследствие их несходства с рэлеевской волной. Волны 5о и ао возбуждаются излучателем приблизительно с равными амплитудами и фазами, поскольку условия для их возбуждения одинаковы. При этом в той половине слоя, где расположен излучатель (верхней), смещения в волнах Sq и uq направлены одинаково, а в другой поло1ВИне слоя (нижней)—противоположно, так как движение в волне 5о симметрично относительно средней плоскости, а в волне — антисимметрично. [c.108]

Гальванометр может следить за смещением полосы с точностью до одного процента от расстояния между полосами. Оно равно половине длины волны света, используемого в интерферометре. Поэтому расстояние между полосами в лазерном измерителе деформаций соответствует примерно 30 ангстрем — примерно 15 диаметрам атома. Уровень шума в лазере настолько мал, что практически возможны измерения с точностью до стотысячной (10 °) расстояния между полосами. Такая точность позволит измерять деформации Земли с точностью до 10 от базы измерителя. Обычно измеритель с базой 1020 метров регистрирует мик-росейсмические волны с амплитудой Ю , а в течение коротких периодов времени его чувствительность достигает 10" . [c.131]

Определение 6. Пусть в задаче сверхзвукового обтекания одного жесткого контура рассматривается ударная волна. Касательная к ударной волне образует положительный угол а с направлением вектора скорости набегающего потока, но этот угол меньше того, при котором скорость за ударной волной равна скорости звука. Пусть, далее, из произвольной точки М контура проведена характеристика первого семейства до пересечения с ударной волной в точке N. Функция а = aт tgy, где у = ь х) определяет линию ударной волны, принадлежит классу Е, если кривизна линии у = ь х) в каждой точке N не меньше, чем ее значение, отвечающее кривизне контура в точке М равной -оо. [c.63]

Как показали соответствующие измерения, кривая чувствительности глаза (функция вндиости) изображается колоколообразной кривой (рис. 1.4) с резко выраженным максимумом при длине волны 5550 А, спадающей до нуля в сторону красного и фиолетового света. Максимум функции вндиости, как уже отмечено, условно принятый равным единице, соответствует длине волны = 5550 А. Поэтому целесообразно найти связь между люменом и ваттом при этой длине волны. При длине волны = 5550 А световому потоку в 1 лм соответствует мощность 0,0016 Вт, т. е. [c.16]

При произвольном направлении падения монохроматического луча дифракция не возиикает, В этом случае для наблюдения дифракции необходимо, П0130рач1ишя кристалл, найти данный угол скольжения 0. Например, если на кристалл кальцита, межплоскостное расстояние в котором равно 3,029 А, направить излучение с длиной волны 1,54 А, то дмфракционпый максимум первого [c.165]

Приближенные расчеты показывают, что волна, соответствующая электрону, ускоренному полем в 150 В, равна 1 А, что на три порядка меньше длины волны видимого света. Поскольку электрону соответствует столь короткая волна, это наводит на мысль о возможности скор1струирования микроскопа, работающего с электронным пучком. Роль оптической системы могут выполнять соответствующим образом подобранные электрические и магнитные поля — электромагнитные линзы для электронного пучка. Этот прибор — электронный микроскоп — впервые был изготовлен в СССР акад. А. А. Лебедевым. Электронные микроскопы в принципе могут ПОЗВОЛИТЬ различить детали размером порядка 1 А. В настоящее время современные электронные микроскопы позволяют различить детали размером 25—30 А. [c.203]

Столь же условна граница между ультрафиолетовой и видимой частями спектра, которую обычно считают равной 4000 А. Трудно также говорить о границе между инфракрасным излучением и УКВ, поскольку миллиметровые волны можно регистрировать и исследовать как с помощью обычных "оптических методов, так и способами, характерными для УКВ-диапазона, что было показано еще в начале XX в. Условно, наконец, и различие между короткими ультрафиолетовыми волнами и мягкими рентгеновскими лучами, что было ярко продемонстрировано в работах А. П. Лукирского. [c.13]

Начнем это исследование с обсуждения некоего идейно простого опыта. Рассмотрим pe3yju,TaT сложения двух монохроматических волн с частотами (щ и о) , отличающимися на малую величину Д( ) << (о)1 + о)2)/2. Пусть для простоты выкладок их амплитуды равны, а поляризация одинакова и мы можем решать скалярную задачу. Тогда [c.62]

Итак, вспомним, что происходит при дифракции света на двух отверстиях в непрозрачном экране. Интерференция дифрагировавших пучков приведет к появлению дополните.аьных максимумов. При выполнении условия з1пф = тл, где т = О, 1, 2,. . . , возникают главные максимумы. При с 81Пф = л/2, ЗХ/2, 57-/2,. . . образуются минимумы, расположенные между главными максимумами. Если на структуру падает плоская монохроматическая волна, то интенсивность света в этих минимумах равна нулю, а видимость дифракционной картины окажется равной единице [c.304]

Пусть в замкнутой полости наряду с другими телами имеется черное тело, поглощательная способность К(5торого а, = 1. Температура всех тел в состоянии равновесия одинакова. Тела, находящиеся в полости, обмениваются излучением, но этот обмен не нарушает теплового равновесия. Поэтому излучение o.dS, посылаемое внутрь полости в единицу времени каким-то участком стенки черного тела, равно излучению, поглощаемому им за то же время. Так как черное тело поглощает все падающее на него излучение, то r dS характеризует все излучение, доходящее до выделенного участка стенки от всех остальных тел, находящихся в полости. Заменим 68 другой площадкой с той же температурой, но не являющейся частью черного тела и ха-рактеризуюишйся испускательной и поглощательной aj способностями. За единицу времени эта площадка 6S по-прежнему получает излучение odS, ибо это есть излучение, приходящее от всех остальных тел, оставшееся неизменным. Из этого излучения площадка поглощает только часть, равную ai,)r t3A . За это же время она излучает поток энергии ri (3S. Так как тепловое равновесие не может нарушаться этим обменом энергий, то ai r)dS = ri dS, откуда rxJa ) г, — отношение испускательной способности к поглощательной, одинаковое для всех тел (т.е. представляет собой универсальную функци)о температуры и длины волны) и равное испускательной способности абсолютно черного тела. [c.404]

Решение. Перед поршнем возникает ударная волна, передвигающаяся вперед по трубе. В начальный момент времени положения этой волны и поршня совпадают, а в дальнейшем волна обгоняет поршень и возникает область газа между ней и поршнем (область 2). В области впереди от ударной волны (область I) давление газа равно его первоначальному значению ри а скорость (относительно трубы) равна нулю. В области же 2 газ движется с постоянной скоростью, равной скорости поршня и (рис. 75). Разность скоростей газо,) / и 2 равна, следовательно, тому же U и согласно формулам (85,7) и (89,1) можно на-нисать [c.515]

Разрывы, возникающие при распаде начального разрыва, должны, очевидно, двигаться от места их образования, т, е. от места нахождения начального разрыва. Легко видеть, что при этом в каждую из двух сторон (в положительном и отрицательном направлениях оси х) может двигаться либо одна ударная волна, либо одна пара слабых разрывов, ограничивающих волну разрежения. Действительно, если бы, скажем, в положительном направлении оси х распространялись две образовавшиеся в одном и том же месте в момент t = О ударные волны, то передняя из них должна была бы двигаться со скоростью большей, чем скорость задней волны. Между тем согласно общим свойствам ударных волн первая должна двигаться относительно остающегося за ней газа со скоростью, меньшей скорости звука с в этом газе, а вторая должна двигаться относительно того же газа со скоростью, превышающей ту же величину с (в области между двумя ударными волнами с = onst), т. е. должна догонять первую. По такой же причине не могут следовать друг за другом в одну и ту же сторону ударная волна и волна разрежения (достаточно заметить, что слабые разрывы движутся относительно газов впереди и позади них со звуковой скоростью). Наконец, две одновременно возникшие волны разрежения не могут разойтись, так как скорость заднего фронта первой равна скорости заднего фронта второй. [c.520]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...