Осциллирующие силы

При частотах гораздо выше характерной часто да колебаний ионов последние не реагируют на осциллирующую силу, так что остается лишь атомная поляризуемость. При низких частотах могут давать вклад оба механизма. [c.172]

Обоснование метода усреднения для задачи конвекции в поле быстро осциллирующих сил и для других параболических уравнений. - Матем. сборн. 87, JI 2, 1972. [c.458]

Обратимся теперь к случаю, когда линия действия осциллирующей силы не касается поверхности контакта, а наклонена к оси Z под некоторым постоянным углом а. Если наклон силы меньше угла трения, то, как мы видели в предыдущем параграфе, начальное приложение наклонной силы F не вызывает проскальзывания ни в одной точке области контакта. Справедливость этого результата сохраняется и в случае убывания силы F, так что при циклических осцилляциях нагрузки проскальзывание не будет иметь места и, следовательно, диссипация энергии будет равна нулю. [c.260]

Этот интересный результат, заключающийся в том, что осциллирующие силы, амплитуда которых весьма мала по сравнению с постоянной сжимающей нагрузкой, вызывают осциллирующее проскальзывание и диссипацию энергии, если их наклон к нормали превышает угол трения, подвергался экспериментальной проверке в работе Джонсона [187] с использованием стального шарика, контактирующего с твердой плоской поверхностью. Угол трения приблизительно был равен 29° (р, 0.56). [c.261]

Из рис. 7.11 видно, что некоторые слабые повреждения поверхности имеют место для углов наклона осциллирующей силы, при которых не следует ожидать возникновения проскальзывания. В экспериментах Тайлера и др. [354] наблюдались более существенные повреждения в кольцевой зоне а г а под действием чисто нормальной нагрузки. Различие кривизн сферической поверхности и подстилающего плоского основания может приводить к появлению тангенциальных усилий и, возможно, к проскальзыванию, однако этот эффект относится к эффектам второго порядка и не может быть исследован в рамках геометрически линейной теории упругости. Более [c.262]

Модель пружины и вязкого элемента может быть использована и для других условий. Пусть полубесконечный тонкий стержень проводит одномерные продольные волны, как описано в 11.1. Благодаря своей бесконечной длине стержень обладает нулевой статической жесткостью на растяжение и сжатие. По уравнению (11.1) сила на конце стержня пропорциональна скорости на конце. Таким образом, при действии осциллирующей силы стержень ведет себя подобно чисто вязкому элементу. Функции /1 и /2 принимают значения О и 0.384. Миллер и Пер- [c.394]

В предыдущем параграфе было показано, что отклик упругого полупространства на осциллирующую силу, приложенную к поверхности, подобен отклику пружины, параллельно соединенной с вязким элементом. Если теперь тело массы т приводится в контакт с полупространством, результирующая система, представляющая собой массу, пружину и вязкий элемент, обладает характеристической частотой колебаний и может вступать в резонанс при приложении осциллирующей силы. [c.396]

Для движения, нормального к поверхности, податливость полупространства определяется в (11.11), так что, обозначая перемещение массы через йг, имеем уравнение движения системы под действием осциллирующей силы Р со5 со/ [c.396]

Выше было показано, как контактный резонанс возникает в ответ на приложение осциллирующей силы. Это также имеет место при контакте качения, когда профили поверхностей качения обладают периодическими шероховатостями (см. [134]). [c.397]

Аналогия этих задач не является полной. В системе отсчета вращающейся полости помимо силы тяжести, играющей роль осциллирующей силы, проявляют себя еще две силы - центробежная и Кориолиса. Если действие центробежной силы в ряде случаев может быть пренебрежимо малым, то влияние силы Кориолиса, определяемое параметром Тейлора Та = со [I, 2], возрастает с увеличением безразмерной частоты. Таким образом, осредненный вибрационный эффект от вращающегося поля и действие силы Кориолиса проявляются одновременно. При этом сила Кориолиса оказывает стабилизирующее влияние на развитие любых гидродинамических структур, кроме двумерных вихрей, ориентированных вдоль оси вращения, на которые она не действует никак. [c.13]

Теорию нормального эффекта Зеемана разработал Лоренц. Из классической электронной теории дисперсии следует, что оптические процессы в атоме обусловлены движением электронов. Монохроматическое излучение рассматривается при этом как результат движения электрона по простому гармоническому закону, т. е. под действием квазиупругой силы. При включении магнитного поля на осциллирующий электрон начинает действовать сила Лоренца [c.104]

О 5 10 15 20 15 гц Рис. 7. График влияния осциллирующих движений плунжера на величину силы трения [c.330]

Резонансный метод измерения упругих свойств материалов основан на том, что если осциллирующая сила, амплитуда которой фиксирована, а частота может изменяться, приложена к механической системе, то амплитуда возникшй х колебаний проходит через максимум при частоте, называемой резонансной частотой системы. Значение этой резонансной частоты зависит от упругих свойств системы, а ширина резонансного пика дает меру имеющихся диссипативных сил. В предыдущей главе было показано, что, когда диссипативные силы велики, они изменяют значение резонансной частоты, но этот эффект может быть рассчитан, если значение демпфирования известно. [c.128]

В работе [1.309] (1964) исследуется реакция защемленной балки прямоугольного поперечного сечения на осциллирующие силы и моменты, приложенные в среднем сечении балки, отдельно или совместно. Рассматривается влияние инерции вращения, деформации сдвига и внут реннего демпфирования на импеданс в точке приложения нагрузки и на момент и силу в точке защемления. Исследуются следующие граничные условия. В случае действия сосредоточенной силы в средней точке — нулевюй угол поворота, соответствующий изгибу, и поперечное усилие, равное по лов ине приложенной силы в защемлении — перемещение и угол поворота равны нулю. При действии изгибающего момента — в средней точке прогиб равен нулю, а изгибающий момент — половине приложенного момента. [c.73]

Разрывность величины q на краях участка, загруженного касательными усилиями, приводит к совершенно другим эффек-jaM. Наличие логарифмического члена в выражении (2.31а) приводит к бесконечным значениям напряжения сжимающего в точке Ol и растягивающего в О2 (рис. 2.9). Нормальные перемещения поверхности в соответствии с соотношениями (2.32) и (2.30а, с) непрерывны, однако есть разрывы наклона поверхности в точках Oi и Ог- Концентрация напряжений, связанная с особенностями в точках О, и О2, несомненно, играет роль в формировании усталостных повреждений поверхностей, подверженных действию осциллирующих сил трения. Это явление называется усталостью при фреттинге (fretting fatigue). [c.37]

В этом параграфе мы исследуем контактное взаимодействие тел, сжатых нормальной нагрузкой постоянной средней величины Ро и подверженных действию осциллирующей силы заданной амплитуды. Будем предполагать, что амплитуда осциллирующей силы не слищком велика, так что в процессе цикла нагружения не происходит нарущения контакта или инициирования скольжения тел. [c.257]

СИЛЫ Р = па р, а упругие перемещения определяются равенствами (11.9) и (11.10). Среднее нормальное перемещение внутри контактной площадки uz)m представляет интерес, так как оно определяет так называемую податлив ость (re eptan e) полупространства под действием осциллирующей силы. Податливость определяется как отношение среднего поверхностного перемещения йг)т внутри площадки нагружения к полной на- грузке Податливость выражается комплексным числом вещественная часть дает перемещение, синфазное с приложенной силой, мнимая часть — смещение, которое сдвинуто по фазе на л/2 от силы. [c.393]

Теперь обратимся к случаю, когда два контактирующих тела с несогласованными поверхностями сжимаются стационарной силой Ро и затем подвергаются осциллирующей силе ДРсозсо/. Как и в статической теории контактных напряжений, примем, что размер области контакта мал по сравнению с размерами каждого тела, откуда следует, что параметр ра /т должен быть [c.396]

При рассмотрении периодической формы крутильного течения и течения между конусом и пластиной вначале может показаться, если только не рассматривать безынерционное приближение, что течение не контролируемо, поскольку инерционные силы делают таковым даже стационарную форму течения. В действительности дело обстоит не так на самом деле, инерцией в радиальном направлении (т. е. центробежными силами) можно пренебречь, но инерцией в направлении течения (вследствие осциллирующего характера периодического течения) пренебрегать нельзя. [c.202]

Дробление ультразвуком. Образование капель жидкости при возбуждении поверхности жидкости ультразвуком исследовалось Кроуфордом [1321, Маккаббином [530] и Лэнгом [458]. Последний получил частотную зависимость размера капель, подтвержденную экспериментальными данными. Пескин [604] исследовал поведение жидкой пленки под действием осциллирующей инерциальной силы, уделив особое внимание условиям, приводящим к неустойчивости типа капиллярных волн. Он установил связь между толщиной пленки б, амплитудой а и частотой <а возбуждающей силы радиус образующейся капли при больших б дается выражением [c.148]

Таким образом, можно считать выясненным вопрос о необходимости введения в уравнение движения осциллирующего электрона вынуждающей и квазиупругой сил. Теперь уточним их знаки. [c.140]

Необходимо разобраться еще в одном вопросе как учесть неизбежное затухание колебаний осциллятора Физические причины, приводящие к затуханию излучения и связанному с ним уши-рению спектральной линии, были обсуждены выше (см. гл.1). Они сводятся к потере энергии вследствие излучения, к столкновениям, тушащим колебания осцилляторов, и к хаотическому тепловому движению атомов эффект Доплера). При феноменологическом описании можно объединить все эти разнородные процессы, вводя убывающую во времени амплитуду затухающей волны (что эквивалентно использованию комплексного показателя преломления). При составлении уравнения движения осциллирующего электрона для учета затухания нужно ввести тормозящую силу. Запишем ее в виде -gr, где g — некий коэффициент частное от его деления на массу электрона обозначают у и называют коэффициентом затухания. [c.140]

В терминах электронной теории можно следующим образом охарактеризовать механизм процесса. Электрическое поле падающей волны раскачивает заряженные частицы (электроны), и возникает рассеянное излучение, которое в грубом приближении можно описать полученными ранее соотношениями для гармонического осциллятора, излучающего под действием вынуждающей силы (см. 1.5). В частности, сразу понятно, почему наиболее интенсивно рассеивается коротковолновое излучение. Известно, что интегральная интенсивность излучения диполя пропорциональна четвертой степени частоты (ш lA ). Следовательно, голубой свет рассеивается значительно сильнее красного (Хкр/ гол = 1,6). Индикатриса рассеяния похожа на распределение потока электромагнитной энергии в пространстве (см. 1.5), полученное на основе очевидного положения об отсутствии излучения в направлении движения осциллирующего электрона. [c.353]

На рис. 8 представлена схема обработки цилиндрической детали. Валик или втулка, установленная в центрах станка, совершает вращательное и осциллирующее, вдоль оси, движения. Частички магнитного порошка, прижимаясь к детали, производят микрорезание. Чем больше магнитное притяжение, тем сильнее зерна порошка притягиваются к обрабатываемой поверхности и тем интенсивнее съем металла. Зерна порошка до определенного положения увлекаются вращающейся деталью. В момент, когда составляющая магнитного поля, действующая на зерно, окажется больше силы трения зерна с деталью, оно возвращается в исходное положение. При возврате зерно пересекает магнитные силовые линии, в нем наводится мгновенная э. д. с, которая порождает микротоки, ведущие, как полагают, к оплавлению микронеровностей обрабатываемой поверхности. За счет этого процесс механического резания частично интенсифицируется. [c.31]

Практика обработки лентами самых различных материалов от сталей ХВГ, ШХ15 до чугуна СЧ 21-40 и алюминиевого сплава АК6 показала их большую эф( ктивность. На ряде заводов ими полируют шейки коленчатых валов (сталь 45, HR 58—62), в том числе после суперфиниширования, с охлаждением керосином. Лента после обработки каждого вала перемещается на 2 мм, причем валу дается осциллирующее движение с частотой 400 кол/с при амплитуде 3 мм. В течение 35 с снимается слой 2—5 мкм и достигается шероховатость поверхности, соответствующая 9—10-му классу. Стойкость лент при 100%-ной концентрации алмаза достигает 50—60 тыс. валов, затраты окупаются уже при обработке 9 тыс, валов [116]. Повышение силы прижима ленты с 3 до 10 кгс увеличивает силы резания в 2 раза, соответственно в 1,5—2 раза растет съем металла. Характерно, что получаемая шероховатость не зависит от марки стали и ее твердости. [c.81]

Разновидностью алмазного выглаживания является процесс вибрационного выглаживания или виброобкатывания, разработанный проф. Ю. Г. Шнейдером [121]. При виброобкатывании инструменту, кроме подачи, сообщается еще осциллирующее движение с той или иной амплитудой. Процесс используется для создания на поверхности детали регулярного микрорельефа в виде сетки каналов, рисунок которой может изменяться вследствие варьирования режимом обработки — скоростью вращения детали, подачей, частотой и амплитудой вибраций (рис. 76, а—в). Изменяя силу выглаживания, можно изменять глубину каналов. Все это позволяет управлять маслоем-костью трущихся поверхностей, особенно работающих в условиях недостаточности смазки. К таким деталям относятся детали цилиндро-поршневой группы двигателей внутреннего сгорания, различные направляющие станков и прессов, детали других машин, склонных к схватыванию и задирам из-за недостаточности смазки, а также страдающих от фретинг-коррозии. [c.133]

На нестационарных режимах в окрестностях резонансной зоны текущие значения параметров а, Й определяются в результате интегрирования системы (4.104) дифференциальных уравнений первого порядка с медленно изменяющимися правыми частями. В силу этого качества системы (4.101) решение нестационарной задачи на основе уравнений (4.104) существенно эффективне й, чем интегрирование исходной системы уравнений (4.93) с быстро-осциллирующими неремеиными. [c.97]

При исследовании была принята массовая концентрация загрязнителя в жидкости 0,5—40 мг/л, что соответствовало примерно 0,00005—0,005% содержания частиц по массе. Испытания проводили на специльном стенде. При этом основное внимание было обращено на обеспечение наименьшей концентрации и сохранение размеров загрязнителя. Усилие, необходимое для перемещения плунжера золотника (сила трения покоя), измерялось при помощи рычажных мотор-весов, а у золотника с электромагнитным управлением — по силе тока, подводимого к электромагниту, у двухступенчатых золотников — по величине давления, необходимого для перемещения плунжера. Золотникам сообщалось также осциллирующее движение. [c.119]

Кружки с крестиками — нерегупяризованное решение квадраты — начальное приближение в виде осциллирующей функции треугольники — начальное приближение в виде сосредоточенной силы [c.77]

В качестве примера изложенного метода рассмотрим результаты восстановления (рис. 3.9) вектора нормальных усилий Рг(>") на торце полого кругового цилиндра с теми же геометрическими размерами поперечного сечения, что и в приведенном выше примере. Высота цилиндра -100 мм. Исходная информация бралась в виде радиальной компоненты вектора перемещений на наружной поверхности цилиндра. Внутренняя и наружная поверхности цилиндра свободны от нагрузок, нижний торец закреплен от осевых перемещений. Расчеты проводились вариационноразностным методом на регулярной сетке Аг = 10 мм, Дг = 5 мм. Вначале решалась прямая задача по заданному вектору нормальных усилий на горце р (г) находился вектор перемещений на внешней грани цилиндра затем обратная задача. На выбранной сетке строились матричные аналоги интегральных операторов уравнений (3.16) и (3.17), по которым находился матричный оператор уравнения (3.18). Методом последовательных приближений решалась разностная задача для уравнения (3.18). На рисунке приведены точное решение — пунктирная линия нерегуляризованное решение, соответствующее решению интегрального уравнения первого рода (3.9) и не имеющее ничего общего с искомым решением - кружки с крестиками решение уравнения (3.18), полученное методом последовательных приближений при различных начальных приближениях вектора р°(г) (осциллирующая функция — квадраты, сосредоточенная сила - треугольник. Из рисунка видно, что метод дает устойчивое приближение к искомой функции и мало чувствителен к выбору начального приближения. [c.78]

Суперфиниширование — отделочный метод обработки абразивными брусками. Для него характерны колебательные (осциллирующие) движения (рис. 291) и продольные подачи абразивных брусков или детали, постоянная сила прижатия бруска к детали и малое давление в зэне обработки. Обработка происходит без существенного изменения размеров и макрогеометрии поверхности. По мере снятая вершин гребешков увеличивается контактная поверхность, уменьшается давление брусков, стружкг заполняет поры брусков, режущая способность брусков снижается, процесс обработки прекращается. [c.437]

Влияние осциллирующих движений плунжера. Значительного уменьшения силы трения можно достигнуть, если плунжеру или гильзе сообщить круговое вращение или осциллирующие движения небольшой амплитуды и высокой частоты. Экспериментами установлено, что изменение амплитуды f f колебаний в диапазоне от 0,1 до 2,4 мм на защемляющую силу не оказывает о,9 влияния. При увеличении частоты колебаний плунжера до 5 гц наблю- 0.6 дается интенсивное уменьшение силы трения, величина которой в дальней-шем стабилизируется и сохраняется почти неизменной до частоты 30 гц (рис. 7). На рисунке верхняя кривая построена для давления 75 кПсм , а нижняя — для давления 50 кПсм . [c.330]

Физ. природа Л. п. связана с усреднённым воздействием силы Лоренца на быстро осциллирующие заряж. частицы. Если, напр., невозмущённое движение заряда представляет собой вращение с угл. скоростью qjq и радиусом орбиты г , то это приводит к появлению орбитального магн. момента р" — j )qf a и механич. момента М=таз га. Под действием слабого внеш. магн. поля Н в первом приближении по малому параметру 577 [c.577]

В ряде случаев, когда эл.-динамич. устройство (напр., электромотор) включает в себя подвижные проводники ЕЛИ когда сторонние силы являются результатом усреднённого воздействия пульсирующих микрополей на быстро осциллирующие носители заряда, падение Н. а. и определяется как отношение работы, совершаемой в единицу времени над эяектрич. током /, к величине тока [c.245]

Для А А реализуется случай макс, смешивания. Это связано с тем, что в силу теоре.чы СРТ диагональные элементы массовой матрицы, т. е. амплитуды переходов А —> А и А —> А, одинаковы. К указанному типу относят О. К К , В В , и . , мюоний — антимюоний и др. Взаимодействие осциллирующей системы с веществом и внеш. нолями устраняет равенство диагональных элементов, и смешивание становится не максимальным. [c.484]

Природа и составляющие П. д. с. наглядно выясняются на примере действия светового поля на твёрдую частицу с размерами, меньшими длины волны света. Световое электрич. поле с напряжённостью Е индуцирует в частице осциллирующий диполь с моментом р. На диполь действует электрич. поле с силой (ру) и магБ. поле Н света с силой [рН]/с, Их сумма F = (pv) + Ip и является силой П, д. с. В такой записи F не выражены явно физически различные её составляющие. С учётом ур-ний Максвелла и соотношения р = аМ, где Ъ. — оператор, поляризуемости части- [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...