Прохождение излучения через оптические среды

ПРОХОЖДЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ ЧЕРЕЗ ОПТИЧЕСКИЕ СРЕДЫ [c.235]

Рис. 1-5. Прохождение излучения через оптически гладкую границу раздела двух сред 1 и 2).

При прохождении излучения через активную среду в твердотельных и полупроводниковых лазерах часть излучения рассеивается на оптических неоднородностях. Эти потери являются распределенными и нарастают с увеличением длины активного элемента. Конструкция лазера может включать в себя дополнительные модуляторы, дефлекторы, дисперсионные элементы, вводимые в резонатор. Введение дополнительных элементов в резонатор, естественно, приводит к увеличению потерь. [c.20]

Физическая оптика — раздел физики, в котором изучаются природа и свойства электромагнитного излучения, взаимодействие различных видов излучения со средой, законы преобразования излучения и явления, возникающие при прохождении его через оптические среды и устройства. Принципы построения оптико-физических систем также относятся к области этой науки. [c.5]

Важной оптической характеристикой стекла является его спектральное пропускание. При прохождении излучения через границу раздела сред и их толщин имеют место потери в виде отражения части потока на преломляющих поверхностях, поглощения части потока на отражающих поверхностях, поглощения и светорассеяния в толще оптической среды. Эти потери оцениваются коэффициентами отражения р , поглощения и светорассеяния [c.507]

Широкое применение найдут лазеры в научных исследованиях. Важной областью явится использование перестраиваемых по частоте лазеров для спектральных исследований с высокой чувствительностью и разрешающей способностью. Наличие мощных непрерывных и импульсных лазеров позволит более совершенно провести исследования в области взаимодействия излучения с непрозрачными средами, изучить нелинейные эффекты, возникающие при прохождении интенсивного лазерного излучения через оптически прозрачные среды. [c.323]

При прохождении излучения через идеальную оптически однородную среду ослабление излучения связано лишь с поглощением энергии в объеме среды. Если среда является оптически неоднородной, то наряду с ослаблением вследствие поглощения всегда имеет место также и ослабление вследствие рассеяния. На практике, обычно, мы всегда имеем дело с оптически неоднородными, или мутными средами. [c.145]

Наиболее часто вихревые возмущения фазы лазерных пучков, в частности, ВД наблюдаются при распространении излучения через передающие среды со случайными неоднородностями показателя преломления. Так, ВД могут быть зарегистрированы на волновом фронте в результате прохождения достаточно больших расстояний в атмосфере. В последнем случае оптическая неоднородность воздуха обязана развитию турбулентных образований в приземном слое атмосферы из-за наличия там температурных градиентов. [c.127]

Принципиальная схема лазера. Среда с инверсной заселенностью, способная усиливать проходящий через нее световой поток, называется активной. Заполним пространство между пластинами интерферометра Фабри — Перо активной средой (рис. 276). Между последовательными отражениями от зеркал при прохождении через активную среду световой поток усиливается. Эта система образует активный оптический резонатор. Усиление потока при прохождении через активную среду происходит в соответствии с формулой (51.8). При отражении от зеркал излучение частично ослабляется. Одно из зеркал делается с максимально возможным коэффициентом отражения, а через другое зеркало свет в определенной пропорции выходит из системы, образуя ее излучение, которое называется лазерным. Кроме потерь света при отражении от зеркал имеются потери за счет рассеяния в среде и других дифракционных эффектов. Для работы системы в качестве генератора света необходимо обеспечить определенный баланс между усилением светового потока при прохождении через активную среду и ослаблением за счет всех факторов, включая само лазерное излучение. [c.312]

Во-вторых, важное ограничение касается пространственного масштаба (т. е. длины корреляции) существующих неоднородностей. Мы будем всегда предполагать, что масштаб неоднородностей намного больше длины волны излучения. Тем самым исключаются из рассмотрения задачи, затрагивающие формирование изображения при прохождении света через облака или аэрозоли, масштаб неоднородностей которых сравним с оптической длиной волны или меньше ее и показатель преломления которых изменяется очень резко. Это, так сказать, формирование изображения в мутной среде , тогда как нас здесь интересует формирование изображения в турбулентной среде , показатель преломления которой изменяется более плавно. Чистая земная атмосфера — важнейший пример турбулентной среды. [c.343]

Лазерный спектрофотометрический метод основан на сравнении потоков излучения до и после его прохождения через поглощающую среду. Предельная чувствительность метода определяется длиной оптического пути излучения в поглощающей среде и способностью системы регистрации фиксировать малые изменения интенсивности излучения на выходе из среды. Для оптимального случая гетеродинного детектирования при штарковской модуляции лазерного излучения возможна регистрация коэффициента поглощения на уровне см [78]. [c.194]

Спектрофотометрический метод регистрации коэффициента поглощения основан на сравнении потоков излучения до и после его Прохождения через поглощающую среду. Предельная чувствительность метода определяется длиной оптического пути излучения в поглощающей среде и способности системы регистрации фиксировать малые изменения интенсивности излучения на выходе из среды. Как и в классических, в лазерных спектрофотометрах определение коэффициента поглощения х(у) основано на измерении отношения интенсивностей сигнала на входе и выходе из поглощающего слоя, т. е. величины /о(у)//г(у), где I — длина оптического пути в исследуемом газе. Запись спектра поглощения производится При перестройке длины волны лазерного излучения (ЛИ). Значение коэффициента поглощения определяется по закону Бугера. [c.111]

Коррелированный оптический фон, появляющийся в результате прохождения лазерного излучения через ОА-ячейку. Возможные причины появления такого фона поглощение излучения элементами конструкции камеры ОА-ячейки, включая окна и стенки камеры, попадание рассеянного излучения на акустический датчик, а также различные физические эффекты (электро-стрикция, нелинейные эффекты и т.п.), сопровождающие взаимодействие излучения с исследуемой средой. [c.138]

Для полноты описания реального физического процесса переноса оптического изображения в дисперсных средах необходимо также учитывать еще два фактора, первый из которых связан с учетом энергетического ослабления излучения при его прохождении через среду. Это ослабление приводит только к затуханию интенсивности в распределении по плоскости изображения, не исканная само распределение. Следовательно, учет энергетического ослабления производится просто умножением ОПФ на величину если выполняются условия применимости закона Бугера. Далее, при наблюдениях объектов через дисперсные среды (например, в дневной атмосфере) на изображение накладывается фон рассеянного излучения от посторонних источников. Этот фон обычно не имеет частотно-пространственной структуры и его можно с большой точностью считать помехой в виде постоянной составляющей. [c.77]

Нелинейное просветление среды. При определенных условиях поглощение некоторых сред может уменьшаться под действием распространяющейся волны. Например, в туманах и облаках капли воды могут испаряться вследствие их нагревания при поглощении энергии электромагнитной волны, а уменьшение размеров капель ведет к ослаблению поглощения. В результате этого происходит просветление облачной среды. Эффект индуцированного просветления может наблюдаться также при прохождении оптического излучения через газы, полупроводники и т. д. В этих и других подобных случаях в качестве простейшей модели можно взять следующий дифференциальный закон уменьшения поглощения среды под действием поля волны [c.180]

Оптические свойства газовых сред (поглощательная способность Ах, степень черноты е ,) тесно связаны с переносом излучения через газовый объем. Поглощательная способность газового слоя Ау определяется как отношение лучистой энергии, поглощенной при прохождении теплового луча через слой газа, к падающей лучистой энергии (8.9). Степень черноты х определяется как отношение потока собственного излучения среды к потоку черного излучения при той же температуре. [c.312]

Особенности элементарного акта излучения, а также множество физ, процессов, нарушающих осевую симметрию светового пучка, приводят к тому, что свет всегда частично поляризован, Поляризованный свет может возникать при отражении света и преломлении света на границе раздела двух сред в результате различия оптич, хар-к границы для компонент, поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения (см. Брюстера закон). Свет может поляризоваться при прохождении через анизотропную среду (с естеств. или инду-цир. оптической анизотропией) либо В результате различия коэфф. поглощения для разл. поляризаций (см. Дихроизм), либо вследствие двойного лучепреломления. П. с. возникает при рассеянии света, при оптич. возбуждении резонансного излучения в парах, жидкостях и ТВ. телах (см. Люминесценция). Обычно полностью поляризовано излучение лазеров. В сильных магн, и электрич. полях наблюдается полная поляризация компонент расщепления спектр, линий поглощения и люминесценции газообразных и кон- [c.576]

Таким образом, в формуле (36.8) содержатся три члена. Первый член представляет собой волну поляризован-ности, колеблющуюся на частоте падающей волны. Второй член не зависит от времени. С ним связано так называемое оптическое детектирование, т. е. возникновение в нелинейной среде постоянной поляризованности при прохождении через нее мощной световой волны. Это явление аналогично выпрямлению синусоидального электрического тока. Схема опыта, в котором обнаруживается оптическое детектирование, показана на рис. 36.1. Лазерное излучение / большой интенсивности падает на кристалл кварца 3, помещенный между обкладками конденсатора 2. Световой поток подается отдельными импульсами длительностью т. Вследствие детектирования световой импульс лазера возбуждает импульс электрического тока в цепи конденсатора с той же длительностью т, который и наблюдается на экране осциллографа 4. [c.301]

Характерно еще следующее. Если среда обладает сравнительно большой оптической неоднородностью, увеличение длины резонатора сверх какого-то предела сопровождается довольно быстрым уменьшением мощности вплоть до полного прекращения генерации, хотя до дифракционной расходимости может быть еще далеко. Это происходит, очевидно, тогда, когда значительная часть излучения уже после однократного прохождения среды из-за рассеяния на ее неоднородностях начинает выходить за пределы апертуры резонатора. В результате осевая сила света, поначалу возрастая с длиной резонатора, проходит через максимум, положение и высота которого зависят от степени оптической неоднородности среды. [c.222]

Рассмотрим теперь вопрос о причинах и физическом механизме формирования вихревых лазерных полей. Оптико-физические процессы, вызывающие появление оптических вихрей весьма разнообразны. Излучение с вихревой структурой может при определенных условиях формироваться в результате интерференции лазерных пучков с исходно регулярным волновым фронтом, при их прохождении через сл) айно-неоднородные и нелинейные среды, а также через волоконные многомодовые световоды или специальным образом изготовленные голограммы. Кроме того, возможно возбуждение вихревых полей непосредственно в лазерах. Мы ограничимся более подробным [c.126]

Оптическую область спектра электромагнитных колебаний, в основном воздействующих на лакокрасочные покрытия, составляют видимые лучи (область >1, = 7,2-10 .ч-3,8-10 нм), инфракрасное (> = 4-10 - -7,5-10 нм) и ультрафиолетовое (X = 3,8-10 ч-- -2-10 нм) излучение. Закономерности преломления этих лучей при прохождении через систему внешняя среда (воздух или жидкость) — пленка—подложка одинаковы результаты различаются лишь в количественном отношении. [c.120]

ПРЕЛОМЛЕНИЕ СВЕТА, изменение направления распространения оптического излучения (света) при его прохождении через границу раздела двух сред. На протяжённой плоской границе раздела однородных изотропных прозрачных (непоглощающих) сред с преломления показателями 1 и 2 П. с. определяется след, двумя закономерностями преломлённый луч лежит в плоскости, проходящей через падающий луч и нормаль (перпендикуляр) к поверхности раздела углы падения Ф и преломления х (рис.) связаны [c.583]

Можно с уверенностью утверждать, что наиболее популярным и далеко продвинутым приложением четырехволнового смешения является использование пучков с обращенным волновым фронтом для исключения возмущений, возникающих при прохождении излучения через оптические элементы, волоконные линии связи, атмосферу. Исходной была так называемая двухпроходовая геометрия по схеме встречного четырехпучкового взаимодействия (п. 1.1.3), в которой сигнальный пучок, несущий полезную информацию, проходил через искажающие среды или элементы. Рождающийся обращенный пучок возвращался неискаженным в область излучения или сопряженную с ней с помощью полупрозрачного расщепителя пучков. Однако при этом, как не раз отмечалось, источник излучения по сути говорит сам с собой . Хотя бы для частичного преодоления этого недостатка схем связи с обращающими зеркалами были предложены различные варианты однопроходовой геометрии (см. [22, 23] и список литературы в них). К сожалению, помимо неизбежно возникающих ограничений на передаваемую информацию и полноту сопряжения все они страдают общим недостатком для высококачественного обращения волнового фронта необходимо после одного прохода наряду с искаженным сигнальным пучком иметь когерентные с ним неискаженные пучки накачки. Такие условия легко реализуются в лабораторных условиях, но не при прохождении пучков сквозь атмосферу либо по волоконным линиям, длина которых много больше длины когерентности излучения накачки. [c.222]

Уменьшение оптической глубины и толщины среды при увеличении населенности возбужденного уровня называется просветлением среды. В некоторых случаях оптическая толщина среды может стать отрицательной, т. е. при прохождении излучения через такую среду интенсивность его будет возрастать (мазерный эффект). [c.162]

Для полного представления о процессах переноса излучения в системе помимо законов распространения электромагнитной энергии в среде необходимо знать явления, сопровождающие прохождение излучения через границу двух сред. Это позволяет сформулировать граничные условия исследуемого процесса радиационного теплообмена в излучающей системе. Под границей раздела понимается поверхность, на которой происходит скачкообразное изменение оптических параметров вещества п, а , Y (s, s) при переходе из одной среды в другую. Реально любая граница раздела не является гладкой математической поверхностью, а имеет ту или иную шероховатость (неровность), в зависимости от которой и производится классификация характера границы раздела. Если микрошероховатости поверхностл много меньше длины волны падающего на нее излуче- ия, то такая поверхность называется оптически гладкой. В другом случае, когда размер шероховатостей соизмерим или превышает длину волны, поверхность носит название оптически шероховатой. Естественно, что одна и та же граница раздела по отношению к излуче- [c.41]

ОПТИКА [ асферическая содержит элементы, поверхности которых, не имеют сферической формы просветленная обладает уменьшенными коэффициентами отражения света у отдельных ее элементов путем нанесения на них специальных покрытий) как оптическая система (волновая изучает явления, в которых проявляется волновая природа света волоконная рассматривает передачу света и изображений по световодам и пучкам гибких оптических волокон геометрическая изучает законы распространения света в прозрачных средах на основе представлений о световых лучах интегральная изучает методы создания и объединения оптических и оптоэлектронных элементов, предназначенных для управления световыми потоками квантовая изучает явления, в которых при взаимодействии света и вещества существенны квантовые свойства света и атомов вещества когерентная изучает методы создания узконаправленных когерентных пучков света и управления ими нелинейная изучает распространение мощных световых пучков в оптически нелинейных средах (твердые тела, жидкости, газы) и их взаимодействие с веществом силовая изучает воздействие на твердые тела интенсивного светового излучения, в результате которого может нарушаться механическая цельность этих тел статистическая изучает статистические свойства световых полей и особенности их взаимодействия с веществом тонких слоев изучает прохождение света через прозрачные слои вещества, толщина которых соизмерима с длиной световой волны физическая изучает природу света и световых явлений) как раздел оптики электронная занимается вопросами формирования, фокусировки и отклонения пучков электронов и получения с их помощью изображений под воздействием электрических и магнитных полей корпускулярная изучает законы движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях нейтронная изучае взаимодейс вие медленных нейтронов со средой) как раздел физики] [c.255]

Лежащая перед читателем новая книга Дж. Гудмена представляет собой существенным образом переработанное и значительно расширенное издание вышеуказанной книги. В ней помещено много нового материала, который в этой области появился II накопился за два последних десятилетия. Теперь основное внимание в ней обращается на вопросы статистической оптики. Развитие теории когерентности светового излучения и статистической теории процессов излучения и поглощения света заставило автора изложить новые методы анализа корреляционной структуры световых потоков, пх преобразования при прохождении через пассивные и активные оптические среды и их регистрации. Более того, автору, естественным образом, пришлось с новых позиций осветить и ранее изложенные, казалось бы устоявшиеся, вопросы. В результате получилась по сути совершенно новая книга, посвященная основным вопросам современной оптической физики. С этим связано н изменение ее названия. Разумеется, объем ее существенным образом увеличился. [c.5]

Получим уравнения траекторий лучей в сферически-слоистой и плоскослоистой средах. Примером таких сред в некотором приближении является земная атмосфера. Задача о распространении лучей всферически-неоднородных средах может встретиться также при анализе прохождения оптического излучения через прозрачные капли, газовые пузырьки в твердых телах и жидкостях, тепловые ореолы поглощающих частиц. В сферически-слоистой среде показатель преломления зависит лишь от расстояния Н до фиксированной точки О [c.225]

При наличии инверсной населенности уровней энергии 2 и i активной среды ( 2> i), т. е. при выполнении условия N2lg2>N)gi (Ni, Nu 2, g — населенности н кратности вырождения уровней 2, i) вынужденное излучение превалирует над поглощением и свет с резонансной частотой ш = 2— i/h усиливается при прохождении через среду. Усиленный таким образом свет люминесценции активной среды называют излучением сверхлюминесценции. Для возникновения генерации вводят положительную обратную связь, располагая активную среду в оптическом резонаторе, который в простейшем случае представляет собой два параллельных зеркала. Одно из зеркал резонатора делается полупрозрачным для частичного вывода излучения. Пространственное распределение поля генерируемого излучения соответствует собственным колебаниям резонатора, называемым модами. Различают продольные и поперечные моды, относящиеся к распределению поля вдоль оси резонатора и в плоскости, перпендикулярной оси. Искусственное снижение добротности резонатора позволяет достичь значительного коэффициента усиления активной среды без возникновения генерации. Последующее быстрое включение добротности приводит к генерации мощных световых импульсов малой длительности (гигантских импульсов). [c.895]

СПОСОБНОСТЬ [вращательная — отношение угла поворота плоскости поляризации света к расстоянию, пройденному светом в оптически активной среде излучательная — отношение светового потока, испускаемого светящейся поверхностью, к площади этой поверхности и к интервалу частот, в котором содержится излучение отражательная — отношение отраженной телом энергии к полной энергии падающих на него электромагнитных волн в единичном интервале частот поглощательная— отношение поглощенного телом потока энергии электромагнитного излучения в некотором интервале частот к потоку энергии падающего на него электромагнит-, ного излучения в том же интервале частот разрешающая прибора — характеристика способности прибора (оптического давать раздельные изображения двух близких друг к другу точек объекта спектрального давать раздельные изображения двух близких друг к другу по длинам волн спектральных линий) тормозная — отношение энергии, теряемой ионизирующей частицей на некотором участке пути в веществе, к длине этого участка пути] СРЕДА [есть общее наименование физических объектов, в которых движутся тела или частицы и распространяются волны активная — вещество, в котором осуществлена инверсия населенностей уровней энергии и в результате чего может быть достигнуто усиление электромагнитных волн при их прохождении через вещество анизотропная — вещество, физические свойства которого неодинаковы по различным направлениям гнротронная — среда, в которой существует естественная или искусственная оптическая активность диспергирующая — вещество, фазовая скорость распространения волн в котором зависит от их частоты изотропная — вещество, физические свойства которого одинаковы по всем выбранным в нем направлениям конденсированная—твердая или жидкая среда] [c.279]

Феноменологич. объяснение Ф. э. заключается в том, что в общем случае намагниченное вещество нельзя охарактеризовать одним показателем преломления п. Под действием магн. поля показатели преломления и для циркулярно право- и левополяризованного света становятся различными. Вследствие этого при прохождение через среду вдоль магн. поля право- и левополяризованные составляющие линейно поляризованного излучения распространяются с разными фазовыми скоростями, приобретая разность хода, линейно зависящую от оптической длины пути. В результате плоскость поляризации линейно поляризованного монохроматич. света с длиной волны X., про-шедщ1его в среде путь /, поворачивается на угол [c.275]

При попытках повышения энергетической эффективности рассмотренных выше схем ГЛОН встает проблема, связанная с необходимостью увеличения плотности энергии накачки в их рабочем объеме. Увеличение плотности энергии накачки, определяющее увеличение плотности энергии генерации, приводит к ограничениям возможностей ОСН, прежде всего с отверстиями связи (PIR-лазеры). При прохождении большой плотности энергии через малые (единицы мм) отверстия неизбежен пробой активной среды ГЛОН, что ведет к снижению эффективности накачки. Одним из решений этой проблемы — ОСН, подобные схеме, использованной в ГЛОН на рис. 3.12. Однако и для таких лазерных систем увеличение плотности энергии накачки ставит свои проблемы. В таких схемах необходимо иметь дифракционные решетки, /Зеркала (отражающие и пропускающие) и другие оптические элементы, способные выдержать увеличение плотности энергии накачки. И здесь задача разработки ГЛОН (особенно импульсных) с высокой энергетической эффективностью (например, для диагностики плазмы, атмосферы) будут неразрывно связаны с задачами исследования лучевой прочности дифракционных решеток, металлических и диэлектрических зеркал под действием излучения Og-лазера. [c.144]

Под действием света регистрирующая среда изменяет свои оптические свойства. Эти изменения зависят от интенсивности излучения. В результате облучения после химической обработки в светочувствительной среде может измениться или коэффициент пропускания (отражения), или коэффициент преломления. В первом случае голограмма называется амплитудной, а во втором — фазовой. При прохождении световой волны через голограммы в первом случае возникает амплитудная модуляция излучения, а во втором случае — фазовая модуляция проходящей через голограмму световой волны. Рассмотрим принцип образования голограммы предмета О сложной формы. Осветим его широкой плоской волной W, часть которой одновременно с предметом освещает и прямоугольную призму, предназначенную для изменения хода лучей и образования опорной волны W (рис. 6.1.3). Призма отклоняет световой пучок на некоторый угол 0, который создает в плоскости фотографической эмульсии поле с постоянной амплитудой йо и фазой, меняющейся вдоль голограммы линейно с координатой х Тогда комплексная амплитуда опорной волны записывается в виде Ло = аоехр(—tax), где а — = 2л/Х) sin Q. [c.374]

Большой научный интерес к обращению волнового фронта, проявляемый в настоящее время, связан с задачами развит1 я лазерной техники. ОВФ — один из эффективных методов борьбы за повышение качества изображений, получаемых наземными телескопами или спутниками, исследующими поверхность Земли. Прохождение световых лучей через неоднородную атмосферу искажает форму волнового фронта, снижая разрешающую способность и смещая наблюдаемые координаты объектов. Другой пример — аберрации, имеющиеся в различных оптических элементах. Наряду с неоднородностями усиливающей среды они препятствуют получению мощных лазерных пучков с расходимостью, близкой к дифракционной. Если искаженный пучок обратить и вторично пропустить через усилитель, наряду с дальнейшим увеличением интенсивности произойдет компенсация искажений волнового фронта, и выходящее излучение будет иметь направленность, близкую к предсяьтшй [c.287]

Данные методы основаны на измерении производной от функции Ф из выражений (3.8), (3.9), которая для фазовых объектов зависит от изменения оптической длины пути зондирующего излучения. Иногда величину ф называют фазовым сдвигом (набегом) излучения, полученным при прохождении через объект и через невозмущенную окружающую среду. Производная от фазового сдвига Ф определяет наклон волнового фронта или в параксиальном приближении угол рефракции зондирующего излучения. Многообразие методов измерения производной ф определяет большое количество работ по томографическому исследованию ПРПП, в которых эти методы используются при получении проекционных данных. Возможность восстановления томограмм показателя преломления по производным от фазового сдвига, т. е. по производ-а ным от проекций, обусловлена тем, что формула инверсного пре-й образования Радона может быть записана в виде (1.25). [c.81]

ПОГЛОЩЕНИЕ СВЕТА, уменьшение интенсивности оптического излучения (света), проходяп] его через среду, заполненную в-вом. Осн. законом, описывающим поглощение, явл. закон Бугера /=/о ехр(—связывающий интенсивность I пучка света, прошедшего слой поглощающей среды толщиной /, с интенсивностью падающего пучка /о- Не зависящий от интенсивности света /о коэфф. наз. показателем поглощения, причём Ку как правило, различен для разных длин волн X. Этот закон был экспериментально установлен в 1729 франц. физиком П. Бугером и впоследствии теоретически выведен нем. учёным И. Ламбертом (1760) при очень простых предположениях, к-рые сводятся к тому, что при прохождении любого слоя в-ва интенсивность светового потока уменьшается на определённую долю, зависящую только от к и толщины слоя, т. е. 3,111=—к й1. Решением этого ур-ния и явл. закон Бугера. С совр. точки зрения физич. смысл его состоит в том, что сам процесс потери фотонов, характеризуемый не зависит от их плотности в световом пучке, т. е. от интенсивности света, и от толщины поглощающего слоя I. Это справедливо при не слишком больших интенсивностях излучения (см. нпже). [c.555]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...