Угол рефракции

Конверсия в веществе обусловлена рефракцией — упругим рассеянием нейтрино в среде на нулевой угол, к-рое приводит к появлению у волн нейтрино показателей преломления Og, п , (п — 1) GpN/k (Gp — константа Ферми, А — концентрация частиц среды, к — к[, к — импульс нейтрино). Среда влияет на эволюцию смешанных нейтрино, если п и различны. Это влияние определяется длиной рефракции — расстоянием, на к-ром дополнит, разность фаз между волнами Vg и v ,, возникающая вследствие рассеяния) -становится равной 2п [2] [c.311]

Влияние рефракции на угловое расстояние s и позиционный угол Pl учитывается поправками, вычисляемыми по формулам [c.136]

Теорема обращения распространяет полученные результаты на лучи. Если луч в двуосном кристалле направлен вдоль одной из оптических осей первого рода, то ему соответствует бесконечное множество волновых нормалей, образующих конус. Этот конус называется конусом внешней конической рефракции. Луч есть одна из образующих этого конуса. Сечение конуса внешней конической рефракции плоскостью, перпендикулярной лучу, есть круг. Угол раствора конуса определяется уравнением [c.510]

На рис. 291 представлено сечение поверхности нормалей и лучевой поверхности плоскостью 2Х. Точка N есть двойная точка поверхности нормалей, ОМ — оптическая ось второго рода. Перпендикуляр Л Л к этой оси дает сечение фронта волны плоскостью рисунка. Прямая МА касается лучевой поверхности в точке А, угол х= /.МОА есть угол раствора конуса внутренней конической рефракции, 5 — двойная точка лучевой поверхности, 08 — лучевая ось. Касательная к лучевой поверхности в точке 5 пересекает поверхность нормалей в точке В прямая ОВ будет одной из волновых нормалей, принадлежащих лучу 08, Сам луч 05 является нормалью плоской волны, которая касается кругового сечения лучевой поверхности и = ау в точке 5. Угол = АЗОВ есть угол раствора конуса внешней конической рефракции. [c.510]

Показатель преломления воздуха зависит от плотности (давления) и температуры, поэтому он не постоянен вдоль пути луча света в атмосфере. Это вызывает искривление луча, называемое рефракцией. Из-за рефракции небесные светила кажутся несколько приподнятыми над горизонтом в первом приближении на угол [c.80]

Примем теперь С Сг. Из формулы (4.38) видно, что угол 0I <С 01, что означает отрицательную рефракцию. Так как 0 не может быть меньше нуля, имеется критическое значение 0,, меньше которого передача энергии в следующий слой жидкости будет равна нулю. Косинус критического угла падения равен показателю преломления, т. е. [c.99]

Как видно из (2.6) и (2.9), угол наклона луча к вертикали по мере распространения в слоистой среде изменяется, т. е. лучи искривляются. Искривление лучей в неоднородной среде называется рефракцией. [c.227]

Акустооптич. рефракция — изменение хода световых лучей в неоднородно деформированной среде (рис. 1) — возникает, если поперечный размер светового пучка d значительно меньше длины звуковой волны, т. е. d А. Световой луч, падающий нормально, после прохождения звукового пучка толщиной D отклоняется от своего первоначального направления на угол Р, пропорциональный длине пути светового луча в звуковом поле L D и градиенту показателя преломления п. В случае бегущей УЗ-вой волны угол отклонения меняется во времени с частотой звука по закону [c.32]

Вследствие решающего воздействия рефракции положение очага цунами не оказывает влияния на угол подхода цунами к берегу в рассматриваемом заливе. [c.168]

Данные методы основаны на измерении производной от функции Ф из выражений (3.8), (3.9), которая для фазовых объектов зависит от изменения оптической длины пути зондирующего излучения. Иногда величину ф называют фазовым сдвигом (набегом) излучения, полученным при прохождении через объект и через невозмущенную окружающую среду. Производная от фазового сдвига Ф определяет наклон волнового фронта или в параксиальном приближении угол рефракции зондирующего излучения. Многообразие методов измерения производной ф определяет большое количество работ по томографическому исследованию ПРПП, в которых эти методы используются при получении проекционных данных. Возможность восстановления томограмм показателя преломления по производным от фазового сдвига, т. е. по производ-а ным от проекций, обусловлена тем, что формула инверсного пре-й образования Радона может быть записана в виде (1.25). [c.81]

Поле, расположенное левее первого максимума, обусловлено наличием дифракционного поля. Дифрагируют не все лучи, участвующие в рефракции, а только те, угол скольжения которых близок к х,пах- Эти лучи ззходят В погрзничный слой и, распространяясь вдоль него, непрерывно излучают в верхние слои боковые волны с меньшей скоростью, проникая в область тени. [c.54]

Скорость звука в приближении коротких волн, когда длина волны много меньше масштаба неоднородностей темп-ры Т и скорости ветра U, равна с=20,1 - и С08ф, где <р — угол между направлениями распространения звука и ветра, Т — т. и. виртуальная темп-ра, учитывающая влияние влажности. Изменение скорости звука в пространстве может достигать неск. процентов, что приводит к значит, аффектам рефракции звцка и его рассеяния. К обычному для газов поглощению звука, когда коэф. поглощения а обратно пропорционален плотности среды р и прямо пропорционален квадрату частоты, добавляется поглощение, обусловленное влиянием влажности, к-рая при небольших относит, значениях может сун ,ественно увеличить коэф. а. Повышенное поглощение звука на высоких частотах приводит к тому, что па больших расстояниях в его спектре остаются гл. обр. низкие частоты (иапр., звук выстрела, peaKnii вблизи, становится глухим вдали). Звуки очень низких частот, напр, инфразвук от мощных взрывов с частото в десятые и сотые доли Гн, могут распространяться без заметного затухания на сотни и тысячи км. [c.141]

О. в. от движущихся объектов происходит со смещением частоты Доплера эффект), угол отражения при атом не равен углу падения (т. н. угловая аберрация). Б средах с непрерывно меняющимися свойствами О. в. наблюдается, если характерные масштабы неоднородностей Ь % В плавно-неоднородных средах Б Я истинное О. в. экспоненциально мало, однако рефракция в плавно-неоднородных средах может привести к явлениям, сходным с О. в., напр. зеркальный мираж в пустыне (см. Рефракция звука, Рефракция света). В нелинейных средах волны больпюй интенсивности сами индуцируют неоднородности, при рассеянии на которых (вынужденное рассеяние) может даже возникать, например, специфическое О. в, с обращением волнового фронта. [c.504]

Уравнения (V11.26 ) и (VII-28 ) только приближенные. Толщина очковой лиизы и аберрации высших порядков несколько изменяют ожидаемые результаты как в отношении значения вершинной рефракции, так и в отношенни желаемого исправления аберраций. Точный тригонометрический расчет положения фокусов бесконечно тонких астигматических пучков н вершинной рефракции позволяет получить численные значения изменений, которые исправляются соответственными изменениями параметров D и р. Обычно стараются получить точное исправление аберраций для пучков, образующих после преломления угол в 30—35" с осью. [c.538]

Очки для исправления аметропии, сопровождаемой астигматизмом. Для исправления аметропни, сопровождаекюй астигматизмом (или одного астигматизма), применяются системы, облада-1рщие равными оптическими силами в различных направлениях [9, гл. IX, с. 574 в качестве таких систем служат цилиндрические, цилиндро-сферические и торические линзы. Цилиндрические линзы могут применяться только тогда, когда в одном направлении глаз имеет нормальную рефракцию (нуль), а в перпендикулярном рефракцию D, отличную от нуля., Астигматизм глаза можно компенсировать цилиндрической линзой, у которой оптическая сила в главном сечении равна D диоптрий, а главное сечеине совпадает с плоскостью сечення глаза с ненормальной рефракцией. Если при этом линия зрения образует конечный угол с осью, появляется астигматизм, вызываемый тем, что расстояние между фокусами сагиттальных и меридиональных пучков не остается постоянным при изменении на- [c.540]

РЕФРАКЦИЯ БЕРЕГОВАЯ — искажение направления раснространеиия радиоволн над поверхностью Земли нри переходе границы суша — море (береговой липии). Р. б. — явление, характерное для радиоволн, излучаемых и принимаемых антеннами, расположенными вблизи земной новерхности (з е м н ы с волпы). Амнлитуда и фаза земной волпы зависят от значения комплексной диэлектрич. нроннцае-мости 8 подстилающей поверхности (см. Распространение радиоволн). Т. к. на береговой линии е испытывает скачок нри переходе от моря к суше, то вблизи берега поле волны искажается. Если нормаль к фронту волны (вблизи Земли почти параллельная ее поверхности) образует с береговой линией угол б ф. О, то направление нормали прн переходе через береговую линию изменяется, что и представляет собой Р. б. [c.442]

Здесь ао — видимое зенитное расстояние светила в точке М, а — угол между асимптотой луча и вертикалью В той же точке. Разность а — д называется рефракцией. Для ее вычисления и служит формула (4.4). Зная зависимость плотности воздуха р от высоты над земной Поверхностью, находят п по формуле (я — 1)/р = onst, после чего производят численное интегрирование в фор муле (4.4). [c.34]

Определим угол раствора конуса внутренней конической рефракции, точнее — угол X, получающийся от пересечения этого конуса плоскостью проходящей через эптическую ось кристалла (рис. 290). Когда вектор О направлен вдоль диэлектрической оси К, векторы и ЛА, а также оптическая ось второго рода совпадают по направлению. Если же вектор О лежит в плоскости 2Х, то в той Же плоскости будет лежать и луч 5, так как четыре вектора E,D,s,N всегда должны лежать в одной плоскости (см. 75). Искомый угол % будет равен углу между векторами О и поскольку стороны этих углов взаимно перпендикулярны. Его легко определить из формулы (75.8), так как в рассматриваемом случае нормаль-вая скорость у равна ау, Формула (75.8) дает [c.509]

Другой случай атмосферной рефракции можно найти в действии ветра. Уже давно известно, что вообще звуки слышны лучше с подветренной, чем с наветренной стороны от источника явление оставалось, однако, необъясненным, пока Стокс не указал на то, что возрастаюш,ая скорость ветра вверху должна мешать прямолинейному распространению звуковых лучей. Из закона кратчайшего времени Ферма слелует, что ход луча в лвижуш,ейся, но с других точек зрения однородной среде такой же, каким он был бы в среде, все части которой находятся в покое, если бы скорость распространения была увеличена в каждой точке на компоненту скорости ветра в направлении луча. Если ветер — горизонтальный и не меняется в горизонтальной плоскости, то ход луча, направление которого всюду составляет лишь незначительный угол с направлением ветра, можно вычислить на основании тех же принципов, какие были применены в предыдущем разделе к случаю переменной температуры локальная скорость ветра в каждой точке увеличивает или уменьшает нормальную скорость распространения звука в зависимости от того, распространяется ли звук по ветру или против ветра. Таким образом, когда скорость ветра вверх возрастает, что можно рассматривать как нормальное положение вещей, горизонтальный луч, идущий против ветра, постепе1шо загибается вверх и на некотором расстоянии проходит над головой наблюдателя напротив, лучи, идущие в направлении ветра, загибаются вниз, так что наблюдатель, расположенный с подветренной стороны от источника, слышит звук благодаря прямому лучу, который выходит с незначительным уклонением вверх и имеет то преимущество, что он изолирован от помех на большей части своего пути. [c.135]

Рефракция смещает не только видимое положение звезд, во также и положение полюса Р, сдвигая его из Р в точку, называемую видимым полюсом Р (рис. 11.28). В результате звезда в своем суточном движении не следует точно по дуге малого круга, но испытывает как смещение по склонению так и неравномерность скорости по часовому углу. Это приходится исправлять гидированием. Так как рефракция зависит от температуры н давления воздуха (см. форлгулу (11.2 )), то видимый полюс Р не остается на месте и фактически сформулированное выше требование к направлению полярной оси телескопа на видимый полюс мира никогда не соблюдается. Кроме того, могут иметься и постоянные оншбки установки телескопа по пшроте Дф и по азимуту ДЛ, в результате чего фактическое продолжение полярной оси телескопа пересекает небесную сферу в точке Р",, называемой инструментальным полюсом. Если угловое расстояние инструментального полюса Р" от видимого Р есть -у, а часовой угол его Oj то [c.360]

Инструментальные ошибки экваториала и атмосферная рефракция приводят к появлению вращения поля [317]. При зкспони-рования в течение промежутка времени Ai поле повернется на угол [c.365]

Для этой цели коноид 1 поворачивается вокруг своей оси на угол, пропорциональный аргументу и, а щуп его 2 перемещается поступательно в направлении, параллельном той же оси, пропорционально аргументу г>. При надлежащем профиле коноида поворот рычага щупа будет пропорционален V). Мы опишем два применения счетпо-реша-ющих устройств для компенсации влияния средней астрономической рефракции и для управления куполом. [c.436]

На рис. 4.4 угол преломления 0< > 0,-, что соответствует положительной рефракции. По закону Снелиуса это условие реализуется при l > С2, т. е. [c.98]

Направления бинормалей и бирадиалей не совпадают. Если луч направлен вдоль бирадиали, групповые скорости обеих волн равны. Направления nas совпадают только для волн, распространяющихся вдоль главных диэлектрических осей. Если п лежит в какой-либо из координатных плоскостей, то лежит в той же плоскости, но составляет некоюрый угол с п. Исключение представляет случай, когда направление и. совпадает с бинормалью. В этом случае данному п соответствует бесконечное множество лучевых векторов, образующих коническую поверхность (конус внутренней конической рефракции). Точно так же в окрестности особой точки лучевой поверхности имеется бесконечное множество направлений волновых векторов, образующих конус внешней конической рефракции. [c.117]

Уина [639] изучал волны, бегущие как в направлении течения, так и против него. У Джонсона же волны пересекают течение под углом. Однако, Джонсон подчеркивает, что его решение не совпадает с результатом Уина, когда угол между направлением гребня волны и скоростью течения становится прямым. В этом случае не удовлетворяется условие встречи волн с течением под углом. Джонсон [293, с. 867] утверждает, что имеются по крайней мере две ситуации, в которых рефракция волн, вызванная течением, может быть практически важна. В приливных районах с узкостями отливное течение, идущее против волн, увеличивает их высоту и крутизну, повышая опасность мореплавания, тогда как приливное течение сглаживает волны. Главные океанические течения, такие, как Гольфстрим, также оказывают заметное влияние на высоту, длину и направление волн, подходящих к берегу, и при определенных обстоятельствах могут вызывать почти полное отражение. [c.98]

Различные авторы разработали способы, пригодные для расчета рефракционных диаграмм цунами на вычислительных машинах (например, Момои [428]). Обычно входную информацию для таких программ составляют глубины, исходное направление волны, угол, разделяющий два соседних луча, и расстояние между ними. На выходе получают пути волновых ортогоналей, коэффициенты рефракции, высоты волн и времена добегания. [c.106]

Для воспроизведения распространения цунами Кривошей 337] воспользовалась лабораторными моделями бассейна с реальной геометрией и гидравлическим лотком. Первая модель изображала часть Тихого океана. На ней исследовалось влияние рефракции и положения эпицентра землетрясения на угол подхода цунами к берегу и характер изменения волн в процессе их распространения. Вторая модель воспроизводила участок Тихоокеанского побережья СССР. На ней изучались высоты волн и заплеск цунами на берег. Горизонтальные масштабы этих [c.167]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...