Поляризованное излучение полностью

Изолированный единичный осциллятор (электрический диполь), как известно, дает полностью поляризованное излучение (см. 34.2). В реальных условиях мы имеем дело с огромным количеством осцилляторов. Степень поляризации совокупности осцилляторов зависит от их взаимного расположения их расположения по отношению к направлению колебаний электрического вектора возбуждающего света движения и перемещения осцилляторов. [c.261]

Рассмотрим поток полностью поляризованного излучения, вектор напряженности электрического поля которого представлен двумя составляющими Ei и Ег, направленными соответственно по двум взаимно перпендикулярным осям о1 и or. Составляющие El и Ет равны [c.17]

Возводя выражения (1.23а) — (1.23г) в квадрат и суммируя их, можно показать, что для рассматриваемого здесь случая полностью поляризованного излучения параметры Стокса удовлетворяют следующему равенству [c.18]

Этот случай соответствует частичной поляризации. В случае полностью поляризованного излучения выражение (1.24д) ста- новится равенством. [c.19]

J равной отношению интенсивности полностью поляризованного излучения к полной интенсивности потока. [c.19]

Рассмотрим теперь характеристики полностью поляризованного излучения. Представим действительные части составляющих вектора напряженности электрического поля Ei и Ет (1.8) в виде [c.20]

Полностью поляризованное излучение [c.609]

Угловое распределение и поляризация света при рэлеевском рассеянии. Угловое распределение рассеяния поляризованного излучения от отдельной молекулы описывается формулой (47.11). Оно аксиально-симметрично относительно линии, проходящей через элементарный рассеиватель в направлении колебаний электрического вектора падающей волны (рис. 262). Перпендикулярно направлению распространения падающей волны вдоль линии колебаний Е рассеяние отсутствует. Максимальное рассеяние наблюдается в плоскости, перпендикулярной направлению колебаний электрического вектора падающей волны. Рассеянное излучение поляризовано — электрический вектор колеблется в плоскости, проходящей через линию колебаний электрона элементарного рассеивателя. Если рассеяние от различных молекул можно считать некогерентным друг с другом, то полная интенсивность рассеяния в единице объема вычисляется умножением выражения (47.11) на концентрацию N молекул. Следовательно, свойства излучения, рассеянного от отдельной молекулы, полностью сохраняются для излучения, рассеянного в объеме. [c.293]

Величины So=l, Si, S2, S3 называют компонентами нормированного вектора Стокса для полностью поляризованного излучения. [c.247]

При описании неполностью поляризованного излучения вводят понятие о степени поляризации, которая определяется как отношение интенсивности полностью поляризованной компоненты к общей интенсивности пучка [c.250]

В некоторых случаях удобно использовать представление неполностью поляризованного света как некогерентную суперпозицию двух полностью поляризованных пучков. При этом можно рассматривать прохождение каждой поляризованной компоненты через поляризационную систему, а результат взаимодействия исходного неполностью поляризованного излучения и этой системы получить как сумму интенсивностей преобразованных системой поляризованных компонент. Таким образом имеем [c.250]

Наряду с эллипсом поляризации и вектором Стокса для описания полностью поляризованного излучения применяют вектор Максвелла-—Джонса. При этом каждому эллипсу поляризации соответствует матрица-столбец. Исходя из представления поляризованной волны, можно записать соотношения [c.251]

Рис. 4.5.10. Схема полярископа для анализа полностью поляризованного излучения

Пусть на полярископ падает полностью поляризованное излучение, описываемое в координатах х, у вектором Джонса соз Система координат выбрана таким об- [c.309]

Пучок лучей, прошедший через пластинку, даже при падении под углом Брюстера поляризован не полностью. С целью получения максимально поляризованного излучения при преломлении применяют стопу плоскопараллельных пластин. Несколько отражающих поверхностей как бы отфильтровывают 5-составляющую, [c.209]

Если экспериментально нельзя выделить какое-либо преимущественное направление колебаний Е, излучение считают неполяризованным. Естественное излучение не является ни полностью поляризованным, ни полностью неполяризованным (обычно вводится понятие степени поляризации, понимая под ней отношение интенсивности компоненты поляризованной части и интенсивности суммарной компоненты). Существует несколько математических методов описания поляризованного света, мы рассмотрим наиболее простой. [c.241]

При этом (1.43) справедливо для естественного полностью деполяризованного излучения. В случае поляризованного излучения справедливо следующее соотношение для углового распределения интенсивности [c.18]

Возможна ситуация, когда в источнике существует некоторая корреляция между излучателями. Тогда, несмотря на хаотичность движения вектора Е, вероятно-сти разных ориентаций Е неодинаковы (рис. 10.3, б). Это — частично поляризованный свет. Наконец, если все атомы испускают свет с одинаковой поляризацией, излу юние источника в целом будет полностью поляризованным (рис. 10.3, в, г). Такая ситуация типична для лазеров, в которых атомы взаимодействуют друг с другом через поле излучения, или для спета, пропущенного через специальные устройства — поляризаторы. Линейно, циркулярно или эллиптически поляризованный свет является различными реализациями полностью поляризованного излучения, а частично поляризованный свет может быть представлен как смесь естественной и полностью поляризованной компонент. [c.176]

Заметим, что отражение полностью поляризованной волны наблюдается тогда, когда нормали в преломленной и отраженной волнах ортогональны (рис. 2.10). Тогда, используя полученные ранее сведения об излучении диполя (см. 1.5), легко дать физическое истолкование этого явления с позиций электронной теории. Если связывать наличие отраженной волны с вынужденными колебаниями электронов во второй среде, то в направлении, перпендикулярном нормали к преломленной волне, не должна распространяться энергия, так как электрон не излучает в направлении, вдоль которого осуществляются ei o колебания (рис. 2.11). Легко заметить, что последнее ограничение относится лишь к колебаниям электронов в плоскости падения волны, происходящим в результате действия на них ( 2) и Вместе с тем ( 2)1 будет раскачивать электроны в направлении, перпендикулярном плоскости падения, и такое излучение будет распространяться без всяких ограничений в направлении, удовлетворяющем условию (2.12), целиком определяя поляризацию отраженной волны. [c.86]

В принципе излучение одномодового лазера непрерывною действия должно быть почти полностью плоскополяризованным. В газовых лазерах это было экспериментально подтверждено. Но большинство измерений проводилось на газовых лазерах с внешними зеркалами, в которых разрядная трубка заканчивалась окошками, наклоненными под углом Брюстера. Это благоприятствует генерации света, поляризованного в плоскости падения, так как такая поляризация проходит без потерь через окошки. Следовательно, нет ничего неожиданного в том, что излучение таких лазеров оказалось почти полностью плоскополяризованным. При исследовании эффекта Зеемана в гелий-нео-новом лазере (гл. 3, 3, п. Зж) в излучении наблюдались компоненты с круговой поляризацией. [c.91]

Естественный падающий свет можно представить как некогерентную смесь двух волн одинаковой интенсивности, линейно поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях, например вдоль осей J и I/ на рис. 2.14. Поэтому и дипольный момент р рассеивающей частицы будет совершать колебания вдоль осей хну. При наблюдении перпендикулярно первичному пучку, т. е. вдоль оси у(0 = л/2), рассеянный свет будет полностью поляризован, так как распространяющееся в этом направлении излучение обусловлено только колебаниями р вдоль оси х. По мере изменения угла 0 от значения л/2 (в обе стороны) к поляризованному вдоль оси X рассеянному свету неизменной интенсивности примешивается не когерентный с ним свет, поляризованный в плоскости yz (рис. 2.14), интенсивность которого изменяется как os B. В результате степень поляризации рассеянного света постепенно уменьшается, обращаясь в нуль для 0 = 0 и 0 = л, а его интенсивность изменяется как 1 + os 0. Этим объясняется индикатриса рассеяния естественного света, приведенная на рис. 2.13. [c.118]

Рассмотрим теперь случай теплового излучения и связанное с ним распределение числа фотоотсчетов. Ограничимся пока простейшим с аналитической точки зрения случаем, а именно случаем полностью поляризованного излучения и времени наблюдения, малого по сравнению с временем когерентности света. Практически столь малое время наблюдения было бы исключительно трудно получить для истинно теплового излучения, поскольку при ширине полосы 1 нм и длине волны 500 нм это время должно было бы быть намного меньше 1 пс (10 2 с) Однако в случае квазитеплового излучения это условие легко может быть выполнено. [c.444]

Более того, с помощью вектора Стокса возможно представление неполностью поляризованного излучения. Для такого излучения So > Si + + 5з,так как полная интенсивность пучка больше ее поляризованной части. В общем случае неполностью поляризованное излучение можно разложить на две компоненты полностью поляризованную и неполяризованную, т. е. S= = 5поЛ +5 непол где [c.250]

Сравнивая это выражение с формулой (2.104), видим, что это есть условие того, чтобы полное сечение для излучения, полностью поляризованного по кругу, было больше сечения просто рассеяния. Как и должно быть, сечение Опогл является величиной положительной. [c.52]

Джонс [5] (1941 г.) рассмотрел заново задачу о монохроматическом (и, следовательно, полностью поляризованном) излучении и ввел при этом матричные методы. Вместе со своими сотрудниками он успешно проанализировал полностью поляризованные волновые поля, оперируя с составляющими поля и описывая прибор с помощью комплексной (2 X 2)-матрицы 1). Но сами составляющие поля излучения не могут быть наблюдаемы на высоких (оптических) частотах. Учитывая это, Мюллер (см. [6]) использовал параметры Стокса, которые, как мы увидим, могут быть измерены в поле излучения. Параметры выходящего поля были затем получены следующим образом прибор представляется действительной (4 X 4)-матрицей (матрицей Мюллера), которая действует на четыре параметра Стокса, представленные в виде четырехэлементного векторного столбца (вектора Стокса), и дает вектор Стокса для выходящего поля. [c.198]

Как известно, в природе существует два состояния излучения поляризованное и неполяризованное (естественное). Реальные источники всегда излучают частично поляризованный свет. С точки зрения классической физики свет представляет собой поперечные электромагнитные волны. Поляризованное излучение — это излучение с преимущественным направлением колебаний электрического вектора Е относительно одного из поперечных направлений или с определенным направлением (Вращения. Поляризованное излучение. может иметь линейную, круговую или эллиптическую поляризацию. Если направление электрического вектора постоянно, а во времени меняется только его величина, то такое излучение называют линейноноляризованны.м (или нлоскополяризованны.м). Поляризацию условно называют горизонтальной, если вектор Е полностью лежит в произвольно выбранной плоскости Х01 и вертикальной, если Е лежит в плоскости YOZ. В результате сложения двух волн с горизонтальной Ех и вертикальной Еу поляризацией, сдвинутых одна относительно другой на фазовый угол а, получаем [c.55]

Наиболее интересны результаты исследования поляризации рассеянного света. Оказывается, рассеянное излучение, распространяющееся перпендикулярно падающей неполяризоеанной волне, полностью поляризовано. Это также обусловлено направленностью излучения гармонического осциллятора, что и поясняет рис. 6.79. Вдоль оси Y распространяется неполяриаован-ный свет. Колебания вектора Е происходят в плоскости XZ, причем компоненты и совершенно некоррелированы. Рассеянный в направлении оси X свет полностью поляризован (Ерас направлено вдоль оси Z). [c.353]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

ПОЛЯРИЗАТОР — устройство для получения полностью или (реже) частично поляризованного оптич. излучения и излучения с произвольными поляризац. характеристиками (см. Поляризация ееета). П.— простейший поляризац. прибор и один из осн. элементов более сложных приборов такого типа. Действие линейных П., дающих плоскополяризов. свет, основывает- [c.56]

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ СВЕТОФИЛЬТР — светофильтр, действие к-рого основано на явлении интерференции поляризов, лучей. Простейший П. с, представляет собой хроматин, фазовую пластинку (см. Компея-сатпр оптический), расположенную между Двумя поляризаторами, поляризующие направления к-рых параллельны (перпендикулярны) друг другу и составляют угол 45° с оптич. осью пластинки. Т. к. фазовый сдвиг 6 между обыкновенным ( о) и необыкновенным (п ) лучами, прошедшими через пластинку длиной I, зависит от длины волны Я, (6 = 2п1(пд — n )lX), то состояние поляризации, а следовательно и интенсивность выходящего света (см. Интерференция поляризованных лучей), также имеет спектральную зависимость. При достаточно большой разности показателей преломления фазовой пластинки ( о— п состояние но.ляриаации выходящего из неё света может меняться в зависимости от X от линейной, совпадающей с падающей, через все фазы эллиптической, до линейной, ортогональной исходной. Если поляризация света, прошедшего фазовую пластинку, совпадает с поляризующим направлением поляризатора на выходе, то наблюдается максимум в интенсивности выходящих интерферирующих поляризов. лучей если соответствующие поляризации ортогональны, то наблюдается минимум. Таким образом, П. с. в зависимости от 1 или полностью пропускает свет, или почти полностью поглощает. Это свойство П. с. используется для решения ряда спец, задач спектроскопии, напр, для подавления одной или неск. спектральных линий излучения на фоне др. компонент спектра или для изменения спектрального распределения анергии в источниках сплошного спект-ра. [c.64]

Особенности элементарного акта излучения, а также множество физ. процессов, нарушающих осевую симметрию светового пучка, приводят к тому, что свет всегда частично поляризовав. П, с. может возникать при отражении и преломлении света на границе раздела двух изотропных сред с разл. показателями преломления в результате различия оптич, характеристик границы для компонент, поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения (см. Френеля формулы). Свет может поляризоваться либо при прохождении через анизотропную среду (с естеств, или индуцированной оптич, анизотропией), либо вследствие разных коаф. поглощения для разл. поляризаций (см. Дихроизм), либо вследствие двойного лучепреломления. П. с. возникает при рассеянии света, при оптич. возбуждении резонансного свечения в парах, жидкостях и твёрдых телах. Обычно полностью поляризовано излучение лазеров. В сильных электрич. и магн. полях наблюдается полная поляризация компонент расщепления спектральных линий поглощения и люминесценции газообразных и ковдеасиров. сред (см. Электрооптика, Магнитооптика), [c.67]

ПОЛЯРИЗОВАННАЯ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ. Люминесцентное излучение мн. объектов полностью или частично, линейно или циркулярно поляризовано вследствие анизотропии элементарных актов поглощения и испускания квантов света в процессе люминесценции. Если лгоминесциругощая среда макроскопически анизотропна, то изл атели (атомы, молекулы, ионы) имеют преимуществ, ориентацию моментов, к-рая п определяет поляризацию люминесценции. Анизотропия в среде может быть и наведённой, возникающей в результате направленной ориентации излучателей во внеш. Поле (электрическом, магнитном), а также анизотропии возбуждения (в частности, при возбуждении люминесценции поляризов. светом). [c.68]

В случае твердотельных и полупроводниковых лазеров наблюдалось как поляризованное, так и неполяризованное излучение. В рубиновых лазерах с ориентацией стержней под углом 0° (ось С совпадает с осью стержня) излучение оказалось неполя-зизованным, тогда как при ориентации 60 и 90° оно было полностью линейно-поляризованным. [c.91]

Излучение ленточных ламп используется в направлен И, пер-пенд Кулярном к поверх ости ле ты, во пзбежан е поляризационных эффектов. Известно, апр1 мер, что раскаленная полоска платины излучает под углом 88° полностью линейно поляризованный свет. Кроме того, поляризационные эффекты могут быть вы-зва1 Ы кварцевой оптикой. [c.231]

Приближенными формами плотности распределения интегральной интенсивности можно пользоваться во многих приложениях, но интерес представляют также точные формы этих плотностей распределения. Точные результаты могут быть фактически найдены для определенных форм линий с применением разложения Карунена — Лоэва, рассмотренного в гл. 3, 10. С некоторыми соображениями по данному вопросу читатель может ознакомиться в работах [6.8—6.10]. Мы рассмотрим здесь только случай полностью поляризованного теплового излучения. Начальные рассуждения будут носить совершенно общий характер, но затем мы сосредоточим свое внимание на случае излучения с прямоугольным контуром линии. [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...