Сравнение частот и вероятностей

Сравнение частот и вероятностей [c.851]

Алгоритм включает следующие операторы 1 — формирования неубывающего ряда чисел 2(,) 2 —вычисления статистических характеристик 3 — исключения грубых ошибок 4 — формирования нового ряда чисел 2(j), вычисления новых статистических характеристик 5 — расчета данных для построения гистограммы распределения 6 — аппроксимации опытных данных по заданному закону распределения 7 — формирования таблицы для расчета опытного значения критерия 8 — сравнения табличных и заданных значений критерия и поиска эмпирической функции частот, наиболее удовлетворяющей заданному значению вероятности 9 —варьирования интервалов груп- [c.16]

Этот весьма интересный результат устанавливает связь через тензор рассеяния между вероятностью процесса, обращенного во времени (соответствующего антистоксовой компоненте спектра), и вероятностью исходного процесса (соответствующего стоксовой компоненте). Микроскопическая теория показывает, что тензор рассеяния, вообще говоря, не симметричен по индексам декартовых координат 1, 2 (или х, у). Однако, когда частота соо мала по сравнению с (соа — oi) и (со — юг), т. е. вдали от резонанса, имеем [c.88]

Чтобы определить звукоизоляцию стенок в зависимости от частоты и давления, применяется образцовый гидрофон. Этот гидрофон можно использовать в качестве образцового и при градуировках методом сравнения, описанным в разд. 2.2.1. Если нет заметного изменения звукоизоляции в зависимости от дав ления, то разумно предположить, что и звукоизоляция стенок -сосуда, и чувствительность преобразователя не меняются. Вероятность одинаковых, но противоположных изменений этих характеристик в широком диапазоне частот пренебрежимо мала. Такие измерения без изменений наблюдались [19, 20] при использовании преобразователей Р27 и РЗО, описанных в разд. 5.9.1 и 5-9.2. Если изменения наблюдаются и нет образцового преобразователя с известной чувствительностью во всем диапазоне частот, то внутренний преобразователь и сосуд оцениваются как единое целое. [c.198]

На рис. 56 приведены типичные кривые малоцикловой усталости сплава ОТ4, полученные при пульсирующем растяжении с частотой 2 цикл/мин. На участке I образцы не разрушаются, т.е. разрушение происходит или при статическом нагружении, или после числа циклов, соответствующих участку II. На участке II разрушение происходит вследствие исчерпания пластичности в результате протекающей здесь циклической ползучести. Предельная пластичность при разрушении f на этом участке равна или превышает таковую при статическом растяжении 6,. . Повышение предельной пластичности при разрушении вследствие циклической ползучести связано, вероятно, с меньшей неоднородностью деформации при циклическом нагружении по сравнению со статическим. Для участка III характерно усталостное разрушение, которое может происходить на фоне развитых односторонних деформаций (а и Л/р, — напряжения и соответствующие им долговечности, при которых происходит переход от квазистатического к усталостному разрушению). По виду кривые циклической ползучести при квазистатическом разрушении аналогичны кривым ползучести при статическом нагружении. Как и при статической ползучести, кривые циклической ползучести имеют [c.96]

Увеличение кратности аппаратурного резервирования в системе (2 2) по сравнению с системой (2 1) снижает выигрыш надежности от введения резерва времени по Тср, а при больших и по таким показателям, как вероятность срыва функционирования и интенсивность отказов. Однако при малых к(з выигрыш надежности, напротив, увеличивается G<3 —от 3/2р до 2/р, а —от 1/р до 3/2р. Интенсивность отказов при увеличении Уз растет от нуля до 2Я,, как и в системе (2 1) (рис. 5.25). Частота отказов при небольших Ua имеет один максимум в точке [c.210]

Конструкционные легированные стали - это стали, содержащие один или несколько легирующих элементов при суммарном их содержании 2,5... 10 %. Такие стали называют теплоустойчивыми (см. гл. 8). Наилучшие механические свойства они приобретают после закалки с последующим отпуском. Эти стали отличает высокая прочность при достаточной пластичности. Они склонны к резкой закалке и холодным трещинам. Наиболее часто трещины возникают в швах, сваренных электродами, стержень которых имеет состав, близкий к составу основного металла. С увеличением толщины свариваемого металла возможность образования закалочных холодных трещин возрастает. Для уменьшения вероятности образования трещин необходимо уменьшить перегрев шва, для чего нужно вести сварку на минимальном токе, применять предварительный перегрев и отпуск после сварки. Подогрев осуществляют двумя способами либо газовыми горелками, либо токами высокой частоты. Для второго способа подогрева используют водоохлаждаемые индукторы и специализированные источники питания. Индукционный подогрев более удобен с технологической точки зрения, к тому же он уменьшает наводораживание шва по сравнению с газовым пламенем. Однако газопламенный подогрев дешевле и поэтому до сих пор широко используется. Температуру подогрева деталей контролируют с помощью термокарандашей. Термокарандаш напоминает по внешнему виду цветной мелок. Цветную метку наносят на участок изделия, где нужно контролировать температуру. Затем изделие нагревают и следят за изменением цвета метки, которое происходит при определенной для данного термокарандаша температуре. Термокарандаши выпускают с шагом изменения температуры в 50 °С. [c.126]

Друг на друга на значительных расстояниях, такие столкновения происходят с высокой частотой. Исключение здесь составляет лишь случай слабо ионизованного газа. В силу того, что массы частиц здесь одинаковы, имеет место интенсивный обмен энергиями между ними. Благодаря столкновениям электронный газ в плазме приобретает некоторое распределение скоростей, а следовательно, и энергий. Это распределение мы будем описывать функцией распределения по энергиям /( ), причем f E)dE есть вероятность того, что электрон обладает энергией в интервале от Е до Е dE. Если вследствие электрон-элект-ронных столкновений перераспределение энергий происходит достаточно быстро по сравнению с потерями энергии при упругих и неупругих столкновениях с атомами, то согласно статистической механике распределение скоростей (или энергий) электронов описывается функцией Максвелла — Больцмана. Таким образом, мы имеем [c.135]

Такие данные, конечно, относительны они характеризуют только изменения частоты одного лазера по отношению к частоте другого. В принципе метод фотоэлектрического смешения должен быть пригодным и для измерения абсолютной стабильности. Со временем, вероятно, появятся лазеры с известным абсолютным значением длины волны. Тогда ими можно будет пользоваться в качестве вторичных эталонов для гетеродинного сравнения с исследуемыми лазерами. [c.439]

Теория, изложенная в 87, показывает, далее, что в достаточно широкой трубе частоты собственных колебаний могут значительно отклоняться от частот, соответствующих гармоническому ряду в этом случае только низшие гармоники (следующие за основным тоном) будут существенны. В частности, широкая закрытая труба дает почти чистый тон. С другой стороны, труба, диаметр которой мал по сравнению с длиной, может дать тон, богатый гармониками. Действительно, если в такую трубу подавать воздух под большим давлением, то основной тон не возбудится вообще, и период будет равен периоду первой гармоники. Если силу потока воздуха увеличить еще больше, то частота может перескочить на следующую гармонику, и т. д. Объяснение, вероятно, нужно искать в своего рода динамической упругости, которой обладает струя. [c.345]

Двухфотонные переходы могут быть не только типа v=vo+vi. Существуют еще и разностные двухфотонные переходы v=vo—vi (рис. 1.17, д, е), при которых одновременно один квант света с частотой vo поглощается, а другой излучается. К такого типа двухфотонным переходам относится эффект комбинационного рассеяния света. Вероятности двухфотонных переходов очень малы. Если одна молекула совершает за 1 с в среднем 10 однофотонных переходов, то число двухфотонных переходов составляет примерно только 10 . Поэтому интенсивности спектров комбинационного рассеяния (сокращенно КР-спектров) очень малы, и они наблюдаются с большим трудом по сравнению со спектрами флуоресценции. [c.47]

Однако при распределении колебаний А по форме мы встретились с такой же аномалией, которая имела место для [ ]. В спектре КР Сз имеются следуюш ие две линии 785 (/(,=250 см ) и 717 (/ =110 см ). Если провести отнесение этих колебаний таким образом, чтобы соблюдалось правило Релея, то к пульсационному колебанию придется отнести более слабую линию 717 м " а интенсивную линию 785 см — к колебанию кольца которое в спектре КР почти не проявляется. Такое отнесение нам представляется менее вероятным и мы полагаем, что, как и в случае тиофена, следует к пульсационному колебанию отнести линию с большей частотой 785, а к — линию 717 см . В спектре КР линия пульсационного колебания понижается по частоте по сравнению с Сд и является интенсивной. К колебанию в Сд мы отнесли слабую линию КР 810 см , в ИК-спектре это колебание не проявляется. [c.187]

При определении степени надежности конструкции автомобиля в отношении статической прочности надо сопоставить кривые распределения нагрузок и показателей прочности. Степень надежности в данном случае есть величина, обратная частоте появления такого события, когда возникающие напряжения превышают предел прочности. При проектировании нельзя создать абсолютно прочную конструкцию. Абсолютная вероятность неразрушения конструкции в условиях эксплуатации не поддается экспериментальному определению. Установлено, что количество образцов, требуемое для оценки вероятности разрушения с 90%-ным уровнем доверия, в 5 раз превышает величину, обратную вероятности, т. е. для осуществления события, возникающего с вероятностью 0,001, требуется 5000 образцов. Хотя абсолютное значение вероятности неразрушения и неточно, соответствующая величина, полученная расчетом, представляет интерес как основа для сравнения. [c.4]

Случайный характер распределения неоднородности свойств по объему среды проявляется в рассеивании хрупкой прочности образцов. С увеличением размеров (поверхности) образцов частота попадания более опасных дефектов возрастает, область рассеивания сужается и наиболее вероятная величина прочности убывает, в чем и проявляется масштабный эффект. При однородном напряженном состоянии нижняя граница рассеивания остается общей для образцов всех размеров и прочность самых больших образцов определяется наиболее низкой прочностью образцов малых размеров, если последние еще велики по сравнению с дефектами. [c.401]

На рис. 4.21 показан пример сравнения результатов расчета, плотности вероятности р (Т 0) по приближенной формуле (17) с экспериментальными данными (показаны точками) [110]. Результаты получены при отношении сигнал-шум а = частотах гармонического колебания со = 0,375 0,625 0,875-и шуме I t) с равномерной в диапазоне частот (0 1) спектраль [c.253]

Прежде всего рассчитаем вклад одной молекулы в поляризацию. Пусть в направлении х пространственной системы координат х, у, г) на молекулу действует поле Е(ге)х С компонентами на частотах fi и /2, а в направлении у — поле Ещу с частотой fi, слабое по сравнению с полем ( ,). Как было указано в введении к настоящей главе, под величинами ( ,). следует понимать эффективные поля, действующие в месте нахождения молекулы на связи между ( ). и напряженностью макроскопического поля Е, при заданных условиях мы остановимся ниже в данном параграфе. Рассчитаем ориентацию молекулы в сильном поле в направлении х. Вследствие специальной формы эллипсоида поляризуемости нас интересует только положение оси X относительно пространственной системы координат. Это положение задается углами и Ф (см. фиг. 12). Вероятность того, что ось X молекулы образует углы, заключенные в пределах й, + dO и Ф, Ф + Фж, при температуре определяется распределением Больцмана [c.121]

Интервалы, в которых частота т,- окажется меньше пяти, следует объединить с соседними. При этом число интервалов рекомендуется выбирать не менее восьми. После подсчета х -критерия следует произвести его сравнение с величиной критического значения Хр (приложение И) при некоторой доверительной вероятности р и числе степеней свободы / = к — 3. Обычно доверительная вероятность р принимается равной 0,05. [c.86]

Поверхностные акустические волны в пьезоэлектриках. Акусто-электропика начиная с 60-х годов стала одним из наиболее бурно развивающихся направлений в технике преобразования и аналоговой математической обработки радиосигналов в широком диапазоне частот и реальном масштабе времени. Основные возможности акустоэлектроники обусловлены малой скоростью звука по сравнению со скоростью света и малым затуханием ультразвука в высокодобротных монокристаллических колебательных системах. Наибольшее развитие за последнее время получили акусто-электронные устройства, использующие ПАВ и находящие все более широкое применение в радиоэлектронике, автоматике, телевидении и связи. Вопросы техники и теории ПАВ подробно рассмотрены в [46, 49, 50, 52, 62—69]. В рамках настоящего изложения ограничимся, как и в предыдущих случаях, краткой характеристикой основных областей применения устройств па ПАВ, сводкой важнейших свойств преимущественно используемых материалов и оценкой вероятных тенденций дальнейшего развития. Наиболее приближенная к задачам практики классификация устройств па ПАВ дана в [49]. В согласин с нею основными элементами акустоэлектронных радиокомпонентов (АРК) являются преобразователи ПАВ и элементы акустического тракта. [c.149]

Требование длительных наблюдений привело астрономов на Южный полюс, где почти за 200 ч непрерывной записи во время южного лета они получили лучшие на сегодня данные (рис. 7). Предварительный анализ этих данных показывает, что они позволят однозначно идентифицировать некоторые из мод и что колебания остаются когерентными более двух дней (по другим данным — несколько недель). В отличие от мод с большим числом азимутальных узлов, эти низкоазимутальные гармоники весьма чувствительны к условиям в глубине Солнца. Сравнение теоретических и наблюдаемых частот этих мод позволит, вероятно, новым, независимым способом определить другой параметр — содержание гелия — очень важный для правильного понимания внутренней структуры и эволюции Солнца и других звезд и необходимый для решения таких загадок, как низкий выход сол- нечных нейтрино. [c.225]

Фиг. 84-15. Сравнение частот действительного распределения с вероятностями, полученными путем расчета, исходя из среднего значения М, среднего квадратиче-СКОГО а и из соответствия действигельного расггределения и распределения Гаусса.

Поглощение фоионов (относительная скорость убывания их числа) определяется разностью этих двух вероятностей. Поскольку частота и мала по сравнению с и са , то [c.372]

Вынужденное И. Если частота И., падающего на уже возбуждённый атом, совпадает с одной из частот возможных для этого атома, согласно (5), квант, переходов, то атом испускает квант И., такой же, как и налетевший на него (резонансный) фотон внеш. И. Это И. наз. вынужденным- По своим св-вам оно резко отличается от спонтанного — не только частота, но и направление распространения, и поляризация испущенного фотона оказываются такими же, как и у резонансного. Вероятность вынужденного И. (в отличие от спонтанного) пропорц. интенсивности внеш. И., т. е. кол-ву резонансных фотонов. Существование вынужденного И. было постулировано Эйнштейном в 1916 при теор. анализе процессов теплового И. тел с позиций квант, теории и затем было подтверждено экспериментально. В обычных условиях интенсивность вынужденного И. мала по сравнению с интенсивностью спонтанного. Однако она сильно возрастает в т. н. активной среде, в к-рой искусственно создана инверсия населённостей, т. е. в одном из возбуждённых состояний находится больше атомов, чем в одном из состояний с меньшей энергией. При попадании в такую среду резонансного фотона испускаются фотоны, в свою очередь играющие роль резонансных. Число излучаемых фотонов лавинообразно возрастает результирующее И. O TOITT из фотонов, идентичных по своим св-вам, т.е. образуется когерентный поток И. (см. Когерентность). На этом явлении основано действие квантовых генераторов и квантовых усилителей И. [c.208]

Де11ствителы1о, вследствие полной хаотичности теплового движения молекул каждое из микросостояний, отвечая одному и тому же значению внутренней энергии системы, должно встречаться одина]сово часто и является поэтому равновероятным. Если наблюдать систему, находящуюся в неизменных внешних условиях достаточно долго, то каждое из возможных микросостояний системы реализуется одинаковое число раз. Но это означает, что частота появления микросостояний с одинаковым распределением молекул по энергиям будет тем большей, чем больше число способов, которыми осуществляется данное распределение, т. е. чем больше термодинамическая вероятность этого микросостояния. Молекулярное состояние системы, которое достигается меньшим числом способов, т. е. имеет меньшую термодинамическую вероятность, будет встречаться менее часто и, следовательно, будет менее вероятным по сравнению с состоянием, которое может быть осуществлено большим числом способов и имеет соответственно большую термодинамическую вероятностч. Из этого следует, что состояние с максимальным значением термодинамической вероятности (это значение обозначается в дальнейшем через является наиболее часто — практически почти всегда — встречающимся и представляет собой то, что мы называем равновесным состоянием системы. Все другие состояния системы, термодинамическая вероятность которых меньше максимальной, являются с этой точки зрения неравновесными состояниями системы. [c.89]

По сравнению с оптич. спектроскопией и инфракрасной спектроскопией Р. имеет ряд особенностей. В Р. практически отсутствует аппаратурное уширение спектральных линий, поскольку в качестве источника радиоволн используют когерентные генераторы, а частоту V можно измерить с высокой точностью. Отсутствует и типичное для оптич, диапазона радиационное ушире-вие, т. к. вероятность спонтанного испускания, пропорциональная V, в диапазоне радиоволны пренебрежимо мала. Из-за малой энергии к на единицу мощности приходится большое число квантов, что практически устраняет квантовомеханич. неонредеяёнвость фазы радиочастотного поля, к-рое можно описывать классически. Всё это позволяет получать информацию о веществе из точных измерений формы резонансных линий, к-рая определяется в Р. взаимодействием микрочастиц друг с другом, с тепловыми колебаниями матрицы и др. полями, а также их движением (в частности, Доплера эффектом в газах). Ширина линий в Р. меняется в очень широких пределах от 1 Гц для ЯМР в жидкостях до 101 Гц для ЭПР в концентриров. парамагнетиках, ферромагн. резонанса, параэлектрического резонанса ионов в твёрдых телах. [c.234]

Найтовский сдвиг. Частота ядерного магнитного резонанса (ЯМР) для одного и того же ядра зависит от того, входит ли оно в состав диэлектрика или металла. В металле вероятность нахождения электронов проводимости вблизи ядра несколько возрастает. Эти электроны намагничиваются внеш. полем, и эфф. магн. поле, действующее на спин ядра, увеличивается, что приводит (по сравнению с диэлектриком) к т. н. найтовскому сдвигу частоты ЯМР. Поскольку магн. восприимчивость нормального металла Хп практически не зависит от темп-ры, то постоянным остаётся и найтовский сдвиг. ЯМР можно наблюдать и в сверхпроводниках, если использовать тонкие плёнки или малые гранулы с характерными размерами, меньшими глубины проникновения 6. В таких образцах ниже Т . величина найтовского сдвига зависит от темп-ры и остаётся конечной даже при Т = 0. При этом [c.440]

Провод с защитной изоляцией предназначен для передачи и распределения электрической энергии в воздушных электрических сетях на переменное напряжение 6-20 кВ частотой 50 Гц. Защищенный провод ВЛЗ - провод, токопроводящая жила которого покрыта изолирующей полимерной оболочкой, обеспечивающей работу воздушной линии при уменьшенных по сравнению с традиционной ВЛ 6-20 кВ расстояниях между проводами на опорах и в пролетах, исключающей замыкание при схлестывании проводов и снижающей вероятность замыкания на землю. Магистраль ВЛЗ - участок линии с неизменным по всей длине сечением фазных проводов, к которому могут быть присоединены ответвления (176]. За начало и конец магистрали принимаются линейные порталы или линейный ввод распределительного устройства. [c.352]

Авторы работы [149] сочли невозможным связать наблюдаемые результаты с изменением дебаевской температуры у малых частиц, потому что температурная зависимость вероятности эффекта Мёсс-бауэра для таких частиц, показанная на рис. 87, сильно отличается от ожидаемой для дебаевской модели. Они предложили два других возможных объяснения своих результатов 1) за счет колебаний частицы как целого, и 2) за счет возбуждения поверхностных фононов. Было установлено, что амплитуда колебания частиц порядка 10 А достаточна для количественного описания наблюдаемых результатов. В качестве возвращающей силы предполагались магнитные взаимодействия частиц. Чтобы объяснить сильное отклонение данных для частиц диаметром 450 А от кривых, соответствующих частицам меньшего размера, предполагалось, что крупные частицы не являются однодоменными, вследствие чего магнитные взаимодействия между ними ослаблены. Другое возможное объяснение полученных результатов основано на предположении сильного размягчения связей поверхностных атомов частиц, делающего возможным возбуждение низкочастотных поверхностных фононов. По сравнению с ожидаемыми частотами 10 — 10 колебаний частицы как целого частота поверхностных фононов должна быть порядка 10 . Однако в рамках модели низкочастотных поверхностных фононов трудно понять, [c.200]

Выше мы предполагали, что все атомные системы ансамбля обладают одинаковыми параметрами в частности, всем системам приписывалась одна и та же частота перехода СО21 и одна и та же функция формы линии (со — (021) с одной и той же полушириной Afi). В соответствии с этим все атомы обладали одинаковой вероятностью поглощения или испускания излучения любой частоты м. Можно назвать процессы, ограничивающие время жизни. К ним относятся спонтанное излучение, дезактивирующие соударения, а также быстрые (по сравнению с временем жизни) статистические флуктуации расстояния между уровнями, которые могут создаваться, например, моду- [c.24]

Так, при отключенной коробке перемены передач, при частоте вращения коленвала 3000 об/мин (рис. 8.5) в контрольной точке № 8 (на балке под коробкой перемены передач) спектры штатной виброопоры не совпадают со спектрами гидропор. Однако спектры немецкой гидроопоры и гидроопоры Нф ИМАШ РАН большей частью совпадают по частотам, но не совпадают по амплитудам гармонических составляющих. Так, гармоническая составляющая частоты 233 Гц имеет максимальное значение в спектре штатной виброопоры и полностью отсутствует в спектрах обеих гидроопор. В спектрах обеих гидропор присутствует частота 120 Гц, которая в гидроопоре Нф ИМАШ РАН ослаблена на 2 дБ. В спектрах всех трех виброопор присутствует гармоника 360 Гц, но во второй виброопоре (гидроопора фирмы METZELER) она ослаблена на 2,5 дБ по сравнению со штатной. Высокочастотные гармоники (свыше 1 кГц) эффективно гасятся третьей виброопорой. Однако гармонические составляющие свыше 1,9 кГц эффективнее гасятся первой виброопорой. Причина этого, вероятнее всего, в конструктивных особенностях гидроопор и кронштейнов их крепления к раме. [c.146]

При одинаковой (в пределах класса) шероховатости поверхности образцов из сталей 40ХНМА и ОХНЗМФА циклическая прочность после ЭХО на 10—12 % ниже по сравнению с обработкой шлифованием [182]. Испытания проводили на машине МУИ-6000 при чистом изгибе с частотой вращения 3000 об/мин при нормальной температуре. Форма образцов при сравнительных испытаниях для определения влияния технологических факторов на циклическую прочность соответствовала ГОСТ 2860—65. Шероховатость поверхности образцов Яа = 0,02-н 0,25 мкм по ГОСТ 2789—73. Электрохимическую обработку производили в 11%-ном хлоридном электролите при плотности тока 15—18 А/см и температуре 25—30° С. Образцы для сравнения обрабатывались точением с последующим тонким шлифованием. Результаты усталостных испытаний (рис. 35) были подвергнуты статистической обработке методом корреляционного анализа с построением кривых средних вероятностей разрушения в координатах сг — 1п Л/. Границы областей рассеяния долговечностей построены по граничным экспериментальным точкам. [c.73]

Введение. В гл. I уже речь шла о том, что сильное внешнее поле лазерного излучения изменяет структуру самого атома, что, в свою очередь, приводит к изменению вероятности его ионизации. В гл. VI обсуждался один из наиболее ярких примеров такого процесса—динамические штарковские резонансы, возникающие при субатомной напряженности поля и изменяющие, при изменении интенсивности излучения (и неизменной его частоте), как характер процесса ионизации (прямой или резонансный), так и степень его нелинейности. В этом разделе обсуждаются качественно аналогичные процессы, возникающие в атомах при атомной и сверхатомной напряженности. Такие процессы в последние два десятилетия детально изучались теоретически и экспериментально на примере фотоионизации однофотонной ионизации) атома. Результативно эти процессы приводят к уменьшению вероятности фотоионизации по сравнению с теми величинами, которые следуют в соответствии с золотым правилом Ферми [c.266]

Представляя результаты подземных коррозионных испыта иий, общеприЯято пользоваться такими терминами, как Тютери массы на единицу площади и максимальная глубина ииттинга. Фуллер и Коллинз [14] предложили в качестве более удачного способа описания использовать функцию какой-либо выбранной глубины проникновения коррозии в исследуемую поверхность. При этом сравнение различных материалов проводят на основе сравнения глубины проникновения при фиксированных значениях вероятности. Функцию строят, определяя суммарную частоту повторения различных значений глубины коррозии при большом наборе случайных измерений. Было показано, что этот метод дает правильное представление о скорости коррозии. В табл. 1.28 приведены скорости коррозии при поражении различных долей поверхности образца, рассчитанные по новому методу при испытаниях труб из высокопрочного и серого чугуна в глинистой почве с удельным со- [c.57]

На первой ступени электрон, поглощая фотон частоты о) и поляризации 61, переходит в промежуточное, виртуальное состояние на второй ступени он, поглощая второй фотон частоты а и поляризации е , переходит в конечное состояние. Вероятность таких процессов очень мала, так что необходимы источники света высокой интенсивности (лазеры). Их значение заключается не в том, что, наряду с прямыми и непрямыми переходами, они дают еще один механизм поглощения, а, скорее, в том, что для двухфотонных процессов существуют, по сравнению с однофотоннымн, другие правила отбора. Переходы, которые ие наблюдаются в нормальном спектре, могут быть измерены при двухфотонном поглощении. [c.274]

К чему приводит взаимодействие электронов с фононами Вероятно, наиболее известное следствие его состоит в рассеянии электронов фононами, что предсгав-ляет собой важную причину электрического сопротивления металлов. Второй результат взаимодействия — поглощение фононов электронами. Это есть один из возможных механизмов затухания звуковых волн, или, в более высоком порядке, механизм теплосопротивления металлов. Два других, близко связанных между собой следствия названного взаимодействия состоят в сдвиге одноэлектронных энергий и фононных частот. Они возникают из-за того, что мы имеем дело с системой взаимо-действуюш,их электронов и фононов. Таким образом, при своем движении электрон оказывается окруженным движущимся вместе с ним облаком фононов, которое меняет его свойства. О таком образовании (электрон плюс окружающее его фононное облако) говорят как об одетом электроне — квазичастице. В частности, электрон-фононное взаимодействие приводит к изменению теплоемкости электронного газа. С другой стороны, изменения плотности заряда, связанные с движением ионов, поляризуют электронный газ. Эта поляризация в свою очередь меняет характер взаимодействия между ионами, что приводит к изменению фононных частот по сравнению с частотами колебаний ионов на однородном фоне [c.300]

Экспериментальные определения поправки для открытого конца производились, вообще говоря, без фланца, и поэтому важно дать хотя бы грубую оценку его эффекта. Никакого теоретического решения задачи об открытом конце без фланца до сих пор дано не было, но легко видеть ( 79, 307), что удаление фланца понизит поправку гораздо ниже значения 0,82/ (Добавление А). Ввиду отсутствия теории я попытался определить эффект фланца экспериментальным путем 2). Органными мехами продувались две органные трубы, находившиеся приблизительно в унисоне друг с другом, чтобы давать биения, которые можно было бы подсчитать эффект фланца выводился из разности в частотах биений, полученных для случаев, когда одна из труб была снабжена фланцем или когда фланца не было ни у одной из труб. Поправка на фланец составляла около 0,2/ . Повторение (вероятно, больше заслуживающее доверия) этого эксперимента Бозанкё дало 0,25/ . Если мы вычтем 0,22/ из 0,82/ , то получим 0,6/ , что можно рассматривать как вероятное приблизительное значение поправки для конца без фланца, в предположении, что длина волны велика в сравнении с диаметром трубы. [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...