Столкновения с перераспределением

Метод искаженных волн в теории столкновений с перераспределением [c.448]

Теорию искаженных волн, изложенную в гл. 7, 2, п. 5, можно почти без изменений перенести на теорию столкновений с перераспределением частиц. В ней предполагается, что в Яд и Яь включена часть взаимодействия между фрагментами. По-прежнему можно определить каналы реакции, но фрагменты в каналах не будут двигаться независимо. Например, фрагменты могут иметь заряды, как в случае рассеяния ионов на ионах тогда в операторы Я и Нъ следует включить эффективное кулоновское взаимодействие между фрагментами. [c.448]

Столкновения с перераспределением. В случае столкновений с перераспределением мы уже не можем так просто разделять координаты на внутренние координаты фрагментов и координаты относительного движения фрагментов. Смысл относительного расстояния между фрагментами г различен в начальных и конечных конфигурациях оно является расстоянием между центрами масс различных групп частиц. Волновая функция состояния, первоначально полностью принадлежавшего каналу а, должна удовлетворять уравнению [c.451]

Амплитуды рассеяния, определенные по-новому. Ввиду (16.60) и (16.63) разумно определить амплитуды рассеяния как в случае столкновений с перераспределением, так и для столкновений без перераспределения по-новому, а именно выражением [c.452]

Чтобы описать столкновение с перераспределением, нужно разложить функцию (+) (а, г) по собственным функциям внутренних гамильтонианов в канале реакции Ь. Вместо разложения (16.72) функции (16.61) теперь имеем [c.455]

К 3. В дополнение к работам по общей формальной теории рассеяния, упомянутым в комментариях к гл, 9 и к 2 настоящей главы, следует, в частности, указать на следующие статьи, в которых рассматривалась в основном стационарная теория неупругих процессов и столкновений с перераспределением [673, 614, 47, 517, 925, 926, 173, 616, 15, 221, 539, 268, 241, 644, 322, 323, 607, 200, 87, 445, 605, 999, 443, 187, 523]. [c.465]

В случае столкновений с перераспределением исходную систему уравнений невозможно свести к простой системе радиальных уравнений вида (16.75) в этом случае не существует одной координаты г, характеризующей расстояния между фрагментами в начальном и конечном состояниях. Тем не менее иногда оказывается полезным исследовать эффекты, возникающие при столкновениях с перераспределением, в рамках модели, описываемой уравнениями, подобными (16.75а), с той разницей, что теперь приведенные массы в разных каналах считаются неодинаковыми. Вместо (16.75а) имеем уравнения [c.468]

Исчезновение активных центров (ионы, возбужденные молекулы) может вызвать обрыв цепи или уменьшить коэффициент размножения. Это происходит в следующих случаях тройное столкновение и перераспределение энергии столкновение с молекулами примесей, не вступающих в реакцию [c.310]

При взаимодействии нейтрона с ядрами происходит его поглощение или перераспределение энергии, т. е. рассеяние. Рассеяние нейтрона может быть упругим или неупругим, последний процесс сопровождается испусканием -квантов. Не-упругое рассеяние испытывают лишь быстрые нейтроны при столкновении с тяжелыми ядрами. Замедление (рассеяние) нейтрона зависит от его энергии и природы рассеивателя. Биологическая опасность нейтронов определятся двумя факторами ионизацией протонами отдачи, образующимися при столкновении нейтрона с водородом, присутствующим в живой ткани, и наведенной активностью, возникающей при поглощении нейтрона. Процесс ионизации протонами обсуждался в гл. 4, вопросы активации будут рассмотрены в последующих разделах. [c.112]

Процессы с перераспределением нуклонов дают оси. вклад в полное сечение взаимодействия релятивистских ядер. На рис. 2 приведено распределение по продольному импульсу р ядер изотопов С, образующегося при столкновении релятивистских ядер 0 с [c.337]

Друг на друга на значительных расстояниях, такие столкновения происходят с высокой частотой. Исключение здесь составляет лишь случай слабо ионизованного газа. В силу того, что массы частиц здесь одинаковы, имеет место интенсивный обмен энергиями между ними. Благодаря столкновениям электронный газ в плазме приобретает некоторое распределение скоростей, а следовательно, и энергий. Это распределение мы будем описывать функцией распределения по энергиям /( ), причем f E)dE есть вероятность того, что электрон обладает энергией в интервале от Е до Е dE. Если вследствие электрон-элект-ронных столкновений перераспределение энергий происходит достаточно быстро по сравнению с потерями энергии при упругих и неупругих столкновениях с атомами, то согласно статистической механике распределение скоростей (или энергий) электронов описывается функцией Максвелла — Больцмана. Таким образом, мы имеем [c.135]

В действительности же предположение о том, что распределение энергии электронов описывается статистикой Максвелла — Больцмана, можно рассматривать лишь как весьма грубое приближение первого порядка. На самом деле в слабо ионизованном газе (такой газ имеет место в молекулярных лазерах) скорость перераспределения энергии за счет электрон-электронных столкновений не равна скорости, с которой происходят, скажем, неупругие столкновения с атомами. В этом случае следует ожидать, что при значениях энергии, соответствующих характерным для атомов или молекул полосам поглощения, функция распределения энергий /( ) будет иметь провалы. [c.135]

Молекула N2O приобретает энергию за счет перераспределения энергии при столкновениях с другими молекулами [c.12]

В соответствии с квантовой механикой нуклоны, двигаясь в поле этого потенциала, могут находиться в различных энергетических состояниях. При этом основному состоянию ядра соответствует полное заполнение всех, нижних уровней. Процесс столкновения двух нуклонов сводится <к перераспределению между ними энергии, в результате чего один из них должен потерять часть своей энергии и перейти в более низкое энергетическое состояние. Но это невозможно, так как все наиболее низкие энергетические уровни уже заняты и на них, согласно принципу Паули, другие нуклоны поместить нельзя. В связи с этим средняя длина свободного пробега нуклона от одного столкновения до другого оказывается значительно больше, чем это следует из формулы (14. 3), и нуклоны в ядре можно считать практически невзаимодействующими . [c.191]

М. ф. в. и космические лучи. Космические лучи (протоны и ядра высоких энергий ультрарелятивистские электроны, определяющие радиоизлучение нашей и др. галактик в метровом диапазоне) несут информацию о гигантских взрывных процессах в звёздах и ядрах галактик, при к-рых они рождаются. Как оказалось, время жизни частиц высоких энергий во Вселенной во многом зависит от фотонов М. ф. и., обладающих малой энергией, но чрезвычайно многочисленных — их в миллиард раз больше, чем атомов во Вселенной (это соотношение сохраняется в процессе расширения Вселенной). При столкновении ультрарелятивистских электронов космич. лучей с фотонами М. ф. и. происходит перераспределение энергии и импульса. Энергия [c.135]

При столкновении ядер мишени с бомбардирующими частицами образуются новые ядра и частицы с одновременным перераспределением энергий и импульсов частиц. [c.505]

С другой стороны, процесс перераспределения колебательной энергии молекулами происходит медленно, поэтому для этой степени свободы равновесие наступает значительно позже. В СО2 при 32,5° С и при одной атмосфере требуется около 33 ООО столкновений для изменения колебательной [c.187]

Газы подбирают таким образом, чтобы рабочий газ (неон) имел подходящую схему уровней, а вспомогательный (гелий) — возможно большее время жизни на возбужденном уровне. Возбужденные атомы гелия сталкиваются с атомами неона, находящимися в основном состоянии, и передают им свою энергию. В результате атомы неона переходят на уровень 25 (а не на другой, так как в этом случае перераспределение энергии при столкновении двух атомов происходит с минимальным изменением общей внутренней энергии). Преобладание переходов атомов неона на уровень 25 приводит к значительной инверсии населенностей уровней 25 и 2Р, в результате чего и возникает индуцированное излучение. [c.438]

С формальной точки зрения задачи П. II. можно разделить на два класса. К первому относятся процессы, в к-рых можно пренебречь частотной трансформацией поля изл -чения при его вз-ствии с в-вом. Так, напр., рассеяние света атмосферами планет рассматривается как П, и. без изменения частоты в процессах рассеяния. Ко второму классу относятся процессы, когда существенно перераспределение спектр, интенсивностей излучения 1 в результате вз-ствия излучений разл, частот с в-вом. Подобная ситуация возникает, напр., при прохождении света в резонансной среде, где имеется уширение контура спектр, линии за счёт процессов столкновения. [c.527]

Если система (2,3) имеет, кроме того, другие связанные состояния, которые могут возбуждаться, то при дальнейшем увеличении энергии падающего пучка становятся возможными другие подобные неупругие процессы. С другой стороны, если система (1,2) также имеет связанные состояния, то дополнительно могут возникнуть неупругие процессы другого рода. Частица 1 может захватить частицу 2, и конечное состояние будет представлять собой разлетающиеся частицу 3 и систему (1,2). Это столкновение с перераспределением частиц. Возможны также и другие каналы столкновений с перераспределе-ние.м, в которых появляются частица 2 и система (1,3). Разумеется, конечные состояния (1,2) и (1,3) необязательно должны быть основными. Различные каналы отличаются друг от друга внутренними энергиями обоих фрагментов в конечном состоянии (если пренебречь случайными совпадениями). Кроме того, столкновения с перераспределением различаются характером обоих возникающих фрагментов. [c.438]

Этот процесс является резонансным в том смысле, что в нем происходит перераспределение энергии возбужденной молекулы без какой-либо потери полной внутренней энергии (т. е. без ее превращения в кинетическую, или тепловую, энергию). Это значит, что эффективность превращения молекул СОг(ООуз) в СОг(001) без потери энергии очень высока. Поэтому на практике необходимое возбуждение молекул углекислого газа на высший лазерный уровень можно осуществить достаточно хорошо при столкновении с электронами газового разряда. [c.64]

Осн. метод К. ф. построение и решение кинетического уравнения Больцмана для ф-ции распределения молекул f q, р, ) в их фазовом прост.-ранстве ( , Jэ). Произведение fdqdp есть ср. вероятное число молекул в элементе фазового объёма dqdp(dq— = dx dy dz, dp—dpxdpydpг). Любой рассматриваемый неравновесный процесс связан с перераспределением молекул (атомов) в элементах фазового объёма за счёт их свободного движения или в результате столкновений. Ф-ция распределения f удовлетворяет кинетич. ур-нию Больцмана, учитывающему все возможные причины перераспределения молекул [c.283]

Многообразие свойств плазмы и происходящих в ней явлений определяется многообразием элементарных процессов, которые могут иметь место при столкновениях заряженных и нейтральных частиц между собой. Необходимо разделять два вида столкновений — упругие и неупругие. В первом случае суммарная энергия поступательного движения частиц не изменяется, а происходит лишь ее перераспределение. Во втором случае столкновение сопровождается изменением внутренней энергии частиц. Характер перераспределения энергии при упругих столкновениях существенным образом зависит от соотно-щения масс частиц. Известно, что при упругих столкновениях двух частиц с приблизительно одинаковыми массами гп т.2 происходит эффективный обмен энергиями сталкивающихся частиц. Так, при центральном столкновении движущейся и неподвижной частиц вся энергия движущейся частицы передается неподвижной. Если же массы частиц сильно отличаются, т. е. mi <С m2, легкая частица рассеивается на тяжелой, теряя лищь малую часть своей кинетической энергии, составляющую [c.76]

Кинетика перераспределения дефектов под действием диффузионных процессов определяется подвижностью дефектов при данной температуре. Обычно коэффициент диффузии вакансий значительно выше, чем междуузельных атомов, и их подвижность суш,ественна даже при комнатной температуре. По мере накопления точечных дефектов становятся существенными процессы их взаимодействия, в частности, коалесцендия с образованием микропор, вакансионных кластеров, дислокационных нетель [74]. С появлением дефектов строения связано возникновение напряжений в ионно-легированном слое, изменение коэффициентов диффузии, механических свойств твердых тел и т.д. Неравновесная концентрация дефектов строения и высокий уровень напряжений могут изменять характер упорядочения атомов, вызывать аморфизацию поверхностного слоя или фазовые превращения типа мартенситного. Профиль распределения радиационных дефектов в основном повторяет профиль распределения легирующих ионов. Однако максимум концентрации располагается ближе к поверхности, так как при низкой энергии ионов энергии, передаваемой в упругих столкновениях, недостаточно для образования дефектов строения. Распределение числа смещенных атомов для условий легирования, соответствующих данным рис. 3.2, приведены на рис. 3.4. [c.82]

Как же можно согласовать два на первый взгляд исключающие друг друга предположения о том, что Х<Я и Если рассматривать невозбужденное ядро в основном состоянии, по модели цезависимых частиц, то нижние энергетические уровни его должны быть полностью заполнены, и согласно принципу Паули на эти уровни нельзя поместить другие идентичные частицы. При движении нуклона в ядре и столкновении его с другими нуклонами должно происходить перераспределение.энергии между ними в результате один из нуклонов должен перейти в более низкое энергетическое состояние, а это невозможно. В связи с этим можно считать нуклоны практически невзаимодействующими, а длину свободного пробега большой (Х>Р). [c.59]

При столкновении падающей частицы с ядром мишени различают упругое-неупругое рассеяние и ядерную реакцию. Упругое рассеяние характеризуется лишь перераспределением кинетической энергии частицы и ядра. При неупругом рассеянии вид частицы также не меняется, но результирующее ядро преобретает возбужденное состояние. При изменении состава и свойств ядра мишени, вида частиц происходит собственно ядерная реакция. [c.506]

В начале 1980-х годов Дью и Уинтни из военно-морской исследовательской лаборатории наблюдали охлаждение углекислого газа СО2 на один градус в области луча накачки диаметром 1 см, проходившего сквозь цилиндр с газом, температура стенок которого поддерживалась равной 600 К [5]. Колебательный переход (100) (001) накачивался при помощи СО2 лазера мощности 300 Вт на длине волны 10,6 мкм. Охлаждение достигалось благодаря антистоксовой эмиссии на длине волны 4,3 мкм при переходах из антисимметричного состояния (001) в основное колебательное состояние (ООО). При установлении теплового равновесия происходит заселение симметричного состояния (100), которое затем опустошается при лазерной накачке. Процессу теплового перераспределения населённостей содействуют три фактора близость к резонансу первого обертона (010), постоянная температура окружения 600 К, добавление к СО2, парциальное давление которого 64 мТорр, инертного газа Хе, парциальное давление которого равно 0,2 Topp. В качестве буферного газа ксенон выгоден своей малой теплопроводностью, а также тем, что он слабо влияет на девозбуждение молекул СО2, находящихся в состоянии (001). Парциальное давление буферного газа подбиралось опытным путём из условия наиболее оптимального режима охлаждения. В отсутствие буферного газа давление двуокиси углерода устанавливалось на такой уровень, когда только начиналась девозбуждение состояния (001) в результате частых столкновений молекул. Это определяло плотность СО2, что, в свою очередь, задавало диаметр кюветы с газом, который составлял 127 мм, с той целью, чтобы сделать минимальным перепоглощение излучения на длине волны 4,3 мкм. Внутренние стенки цилиндра были выкрашены в чёрный цвет, чтобы избежать отражения излучения обратно в среду. Изменение температуры фиксировалось по изменению осевого давления при помощи ёмкостного манометра. В целом, форма снятой кривой зависимости изменения температуры от парциального давления буферного газа подтверждала наличие охлаждения. [c.48]

Поэтому наиболее широкое распространение получили инертные газы и их смеси. Система энергетических уровней газовых цред значительно проще, чем система атомов, введенных в кристаллическую решетку твердотельных активных веществ. Безызлучатель-ные переходы имеют меньшее значение, чем в твердых телах, однако для перевода активного вещества в возбужденное состояние не имеет смысла пользоваться излучением источника, имеющего спектр абсолютно черного тела, поскольку газ поглощает только иа отдельных линиях. Для возбуждения применяют два других метода возбуждение электронными ударами, и передача возбуждения при столкновении атомов. Первый газовый оптический квантовый генератор, разработанный в 1960 г. [9, 34], имел в качестве активного вещества смесь газов гелия и неона. На их примере и рассмотрим принцип работы газового активного вещества. Схема энергетических уровней показана на рис. 2.3. В газовой смеси электрический разряд, который возбуждает атомы гёлня и переводит их с основного энергетического уровня на уровень 2 5. Поскольку в газовом разряде происходят постоянные столкновения одних атомов с другими, то имеется определенная вероятность столкновения возбужденных атомов гелия с невозбужденными атомами неона, в результате которого атомы гелия передают свою энергию атомам неона, а сами возвращаются в основное состояние. Атомы неона вследствие увеличения внутренней энергии переходят из основного состояния на уровень 25, который, как это хорошо видно на рисунке, состоит из четырех подуровней. Поскольку перераспределение энергии при столкновении двух частиц происходит с минимальным изменением общей внутренней энергии, то атомы неона переходят в основном именно на уровень 2 5, а не на уровень 2Р или 15. Поэтому возникает инверсная населенность уровней 25 и 2Р. Суммарное число этих уровней сорок, но правилами отбора разрешены только тридцать переходов с уровней 25 на уровни 2Р. На пяти из этих переходов было получено стимули- [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...