Основная формула энергии

Основная формула энергии. Обратимся теперь к выводу весьма важной формулы лежащей в основе всех базирующихся на рассмотрении энергии методов решения задач теории упругости мы получим эту формулу, если в определенный момент, независимо от того, идет ли речь о равновесии или о движении, сравним работу деформации в том действительном состоянии движения или равновесия, которое установилось при данных условиях, с работой некоторого измененного состояния, близкого к действительному. Обозначим действительно имеющие место перемещения через и, V, а соответственные напряжения через [c.40]

Основная формула энергии [c.41]

Средние потоки мощности. В задачах отражения наиболее важным является вопрос о потоках энергии в падающих и отраженных волнах. Выведем основные формулы для их расчета. [c.171]

Если предположить, что машина и.меет только детали вращения или если не учитывать кинетическую энергию остальных движущихся частей, полагая ее малой, то можно основную формулу движения написать в виде [c.370]

В случае ударного нагружения конических и фасонных пружин при составлении основного уравнения энергии [см. формулу (89)] следует руководствоваться данными табл. 27 и формулами, выражающими потенциальную энергию фасонных пружин с учётом посадки витков [73]. [c.700]

В теле найдется по крайней мере одна точка, температура которой будет равна средней объемной температуре б применим к ней основную формулу теории регулярного режима (1.37). Из сопоставления ее с законом сохранения энергии (1.45) находим [c.32]

Это основная формула теории квантов, согласно которой величина кванта пропорциональна частоте колебательной энергии, для обмена которой он служит, так сказать, монетной единицей. [c.92]

С точки зрения классической физики в формулу, определяющую спектральную плотность энергии р (V, Г), могут входить величины V, Г и две универсальные постоянные скорость света в вакууме с и газовая постоянная К. Удобно, впрочем, ввести вместо газовой постоянной связанную с ней постоянную Больцмана к = В N4. Если принять в качестве основных величин энергию (размерность е), длину (размерность А), время (размерность т) и температуру (размерность в), то величины р(р,Т),р,Т,с,к имеют размерности [c.87]

Камера горения служит для сообщения потоку тепловой энергии, которая является основным источником расширения газа и превращается в ускоряющем поток сопле Лаваля (IV — К) в кинетическую энергию струи на выходе из сопла (У). Количество движения этой струи служит источником реактивной силы двигателя, которая определяется как произведение секундного массового расхода газа сквозь выходное сечение двигателя на относительную скорость выхлопа. Простейший расчет проточной части двигателя по одномерной теории элементарен и заключается в использовании, с одной стороны, изэнтропических формул, а с другой — основных формул теории прямого скачка. Приток тепла при этом может учитываться приближенно по теории, аналогичной изложенной в 26. [c.136]

Относительно энергии и мы будем предполагать, что она состоит в основном из энергии изгиба и, следовательно, на единицу площади поверхности она. определяется по известной формуле [c.26]

Взрыв в воздухе. Характерное отличие взрыва в воздухе от взрыва в воде состоит в том, что здесь основная часть энергии переходит в ударную волну. Исследования по распространению ударных волн в воздухе приобретают основное значение. До сих пор при проведении больших взрывных работ инженеры сталкиваются с непонятными явлениями — иногда действие ударной волны оказывается во много раз больше, а иногда во много раз меньше, чем то, которое было вычислено по хорошо проверенным формулам. Как правило, такие отклонения [c.292]

Возьмем основную формулу закона сохранения энергии 1/2 [c.186]

Поэтому будем рассматривать лишь кривые, характеризующие частоты колебаний при начале помпажа, когда расходы Qo являются значительными, основная часть энергии идет на сжатие и можно считать процесс, происходящим без подвода и отвода тепла. В этом случае формула (5.1), выведенная для адиабатического процесса сжатия, может быть применима. [c.173]

Теорема энергии. Чтобы получить теорему энергии, сравним перемещения в какой-нибудь момент времени с теми перемещениями, которые в тех же точках тела имеют место в действительности по истечении элемента времени dt. Сообразно этому заменим в основной формуле (15) 17 вариации [c.51]

Работа двигателя протекает следующим образом. Из диффузора воздух поступает в компрессор, приводимый в движение газовой турбиной. Турбина работает за счет частичного использования энергии газов, идущих через турбину в выходное сопло. Основная же энергия газов, выходящих через сопло в атмосферу, используется на создание реактивной силы. Реактивная сила определяется по формуле 9-4. [c.268]

Для обычной сварочной дуги с плавящимся электродом основная потеря энергии идет за счет излучения в окружающую среду, примерно пропорционального четвертой степени температуры столба дуги аТ , т. е. столб дуги излучает энергию, как черное тело. Поэтому температура столба — одна из важнейших характеристик дуги. Очень важны способы измерения температуры дуги. Для предварительного, ориентировочного определения температуры дуги предложены различные эмпирические формулы. Например, для ручной дуговой сварки плавящимся стальным электродом К. К. Хренов предложил формулу [c.73]

У сверхпроводников 2-го рода при всех температурах в магнитном поле возникает смешанное состояние. По порядку величины поле определено в 18.1. Однако для случая х 1 (напомним, что согласно формулам (16.97) и (16.101) н мало меняется с температурой) можно довольно точно определить значение Для этого учтем, что основная часть энергии вихря набирается в области и в этой области детальная [c.380]

Положим, что твердое тело вращается вокруг неподвижной оси г (черт. 122) величину угловой скорости вращения обозначим ш. Вычислим кинетическую энергию вращающегося тела, исходя из основной формулы [c.201]

Циклические движеиия. Если связи ие содержат явно времеии, то для выражения энергии системы может быть использован символ Н или к. Если обозначить энергию через Е, то основная формула Гамильтона может быть записана в виде [c.353]

Расход топлива, время и дальность горизонтального полета с разгоном определяются по тем же формулам, что и в наборе высоты с разгоном, так как основная доля энергии, заключенной в топливе, в этом случае также расходуется на увеличение механической энергии самолета. Рассмотрим лишь установившийся прямолинейный горизонтальный полет, в котором энергия топлива расходуется только на преодоление лобового сопротивления самолета. [c.410]

В нелинейных дросселях длина канала дросселирования невелика (см. рис. 123, б). В этом случае дросселирующее свойство обусловливается в основном потерями энергии при внезапном сужении и расширении потока. Практически изменение давления в этих дросселях происходит пропорционально квадрату расхода и мало зависит от вязкости жидкости в пределах ее рабочих температур, что определило их широкое применение. Такие дроссели получили название квадратичных (п = 2), и их характеристики описываются уравнением вида (13.3), а сопротивление определяется по формуле (4.13) при = 2,2. [c.178]

Рассчитывают погонную энергию и по формуле (23)—(28) определяют основные размеры шва. Если глубина провара и другие размеры шва удовлетворяют поставленным требованиям, то аналогично рассчитывают режим сварки с другой стороны шва. Ь случае необходимости проводят корректировку режима. [c.194]

Пренебрегая переуениостью кинетической энергии кривошипного механизма, мы допускаем некоторую ошибку. Н. Е. Кочин [24] показал, что под влиянием переменных значений кинетической энергии низшая полоса резонанса расширяется примерно на 5% [1]. Расчет крутильных колебаний с учетом переменности кинетической энергии обычно довольно сложный. Можно достичь некоторого упрощения, если предположить, что при резонансе форма колебаний вала с кривошипным механизмом будет примерно такой же, как у вала с дисками, момент инерции которых был вычислен по средней кинетической энергии. Выведем основную формулу движения, основываясь на этом предположении. Кинетическая энергия всего вала лриолиженно определяется формулой [c.296]

Перечислим некоторые результаты, полученные автором [1—12] таким способом формула для силы, действующей на малую дырку в упругом теле (теория дырок) теория конфигурационных (лобовых) сил, действующих на твердое тело, движущееся по поверхности или в глубине другого твердого тела формула для силы взаимодействия двух электронов, движущихся в среде с околосветовой или сверхсветовой скоростью (обобщение закона Кулона) формула для конфигурационной силы фильтрации, действующей на источник жидкости в пористой среде основные формулы нелинейной механики разрушения для потока энергии в конец трещины в различных средах (степенное нелинейно-упругое тело, упругопластическое тело, идеально пластическое тело, вязкоупругое или вязкое тело) формула для потока энергии на динамической поверхности разрушения в хрупком теле (теория действия взрыва в хрупких средах) и др. [c.360]

Для остальных ветвей в обоих случаях симметрии групповая скорость на частотах запирания равна нулю. В исключительном случае совпадения частот запирания двух соседних мод величина dQ/d по формуле (3.25) однозначно не определена. Здесь групповую скорость нужно вычислять по основной формуле (5.13). Для стоячей волны (I = 0) поток М0Ш.Н0СТИ Wg равен нулю. Поэтому и в данном случае групповая скорость (скорость переноса энергии) равна нулю. [c.136]

После ознакомления с основными формулами общих законов дифракции й образования изображения протяженных объектов целесообразно (применить главные результаты к простому случаю совершенного оптического прибора. Ранее пошученные выражения, которые кажутся довольно сложными, приводят к простым результатам, если их применить к конкретному случаю. Мы изучим не только классическое распределение энергии в пятне изображения точки, но и определим контраст изображения любого типичного объекта, а также действие прибора при когерентном освещении, что (приведет нас к исследованию фазового контраста. Прежде всего мы рассмотрим очень простой пример стигматического прибора с круглым зрачком и равномерным пропусканием случай переменного пропускания (аподизация) будет изучен позднее. [c.85]

В настоящем параграфе мы разберем вопрос об отношении изложенной в 2 формальной схемы к действительным опытам, изучаемым физической статистикой. Изложенная в 2 теория основана на представлении о ячейках, соответствун)-щих максимально полным опытам. Действительно, в том случае, если состояние системы охарактеризовано максимально полно, вероятности перехода, как мы предполагали, целиком определены (на основании принципов одной только квантовой механики). Кроме того, мы предполагали, что вероятности перехода удовлетворяют соотношению симметрии — pj. . Для того чтобы придать теории физический смысл, мы должны определить, при каких условиях опыта справедливы упомянутые предположен11Я, и, в частности, определить, какие максимально полно определенные состояния могут играть роль ячеек рассматриваемой теории. Изложенная в предыдущем параграфе формальная схема лишь тогда будет соответствовать результатам статистической механики, когда полученную в этой схеме равновероятность ячеек можно будет сопоставить с законом равномерного распределения вероятности на поверхности заданной энергии. В формулах статистики подразумевается, как известно, равномерное распределение на поверхности полной энергии системы. Если бы мы допустили закон равномерного распределения на некоторой другой поверхности фазового пространства, то мы пришли бы в противоречие с основными формулами статистики в такой же мере, в какой эта поверхность отличалась бы от поверхности полной энергии. Между тем, если бы мы, в соответствии с этим, допустили, что совокупность ячеек соответствует поверхности (слою) заданной полной энергия, а каждая отдельная ячейка соответствует состоянию с определенной полной энергией, то мы пришли бы к противоречию с условием p j. O при г А, так как вероятность перехода между стационарными состояниями равна, очевидно, нулю. Единственная возможность устранить это противоречие — возможность, находящаяся в согласии с основными чертами теории 2, заключается в следующем рассматривать равновероятность не стационарных состояний — собственных функций полной энергии, а почти стационарных [c.143]

На участке расширения происходит преобразование кинетической энергии в потенциальную, сопровождаемое большой потерей энергии. На участке перехода неравномерный профиль осредненных скоростей в сечении х — х постепенно выравнивается и приобретает форму, характерную для равномерного течения. Это выравнивание профиля осредненной скорости и постепенное затухание повышенных по сравнению с равномерным потоком пульсаций скорости сопровождается сравнительно небольшой потерей энергии. Таким образом, основные потери энергии происходят на участке расширения вследствие того, что между транзитным потоком и циркуляционными зонами возникают значительные силы взаимодействия. Если жидкую поверхность раздела заменить твердой криволинейной стенкой такого же очертания, то потери энерши на участке расширения заметно уменьшатся, так как силы взаимодействия между транзитным потоком и указанной твердой стенкой существенно меньше, чем между транзитным потоком и циркуляционными зонами. Потери энергии на местном сопротивлении определяются по формуле (72), в которой в качестве характерной скорости можно принять как скорость и, в сечении 1—1, так и скорость V2 в сечении 2—2. Разумеется, величина коэффициента сопротивления в формуле (72) будет зависеть от того, какая скорость принята в качестве. характерной. Поэтому различают коэффициенты 1 и 2, вычисленные по скоростям соответственно в сечениях I—1 и 2—2 [c.71]

Различают естественные и искусственные механические характеристики. Естественные механические характеристики имеют двигатели, подетюченные без дополнительных сопротивлений к источникам электрической энергии с номинальными напряжением и частотой (при переменном гоке). В случае отличия напряжения или частоты от номинальных, при включении в схемы дополнительных сопротивлений, а также при специальных схемах включения двигателей имеют место искусственные механические характеристики. Основные формулы для расчета характеристик двигателей (рис. 1) приведены в табл. 3. Механические характеристики оцениваются по, величине жесткости, определяемой по формуле [c.18]

Использование энергии местной пластической деформации в формуле, сходной с основной формулой Гриффитса, существенно изменяет представление о процессе разрушення. Прежде всего эта энергия зависит от скорости деформации и особенно от температуры материала. В соответствии с этим предельное напряжение зависит и от скорости нагружения и от температуры материала, что не отражалось в первоначальном представлении о совершенно хрупких материалах, прочность которых исследовал Гриффитс. [c.458]

Как показали проведенные расчеты [28], температуры плавления полимеров Т , энергия межмолекулярного взаимодействия D которая входит в вьфажение (232), для атома данного типа зависит от того, входит ли он в состав группы атомов, обра ующих водородную связь или диполь-дипольное взаимодействие. Поэтому при расчете АЕ, по формуле (232) влияние указанных типов специфического взаимодействия будет проявляться в основном через энергию межлюлекулярного взаимодействия D, атома данного типа, [c.273]

Это — основная формула ослабления. Предыдущий вывод показывает, что Б действительности процесс ослабления состоит не в экранировании волны, а в более тонком явлении интерференции. Рассеянная волна изымает часть энергии из первоначальной волны путем интерференции. Активная площадь интегралов имеет порядок zX. Телескоп будет регистрировать полное ослабление, если только его диаметр значительно больше У z k. С увеличением 2 линейный размер активной площади увеличивается какУг. Итак, волна, рассеянная вперед, имеет все более и более слабое влияние, поскольку ее энергия распределяется по [c.44]

Выше мы сопоставляли друг с другом (а иногда и противопоставляли друг другу) статистическую и волновую трак товки архитектурно-акустических проблем. Наряду с этим нельзя не указать на возможность рассмотрения некоторых из этих проблем с точки зрения Jгeoмeтpичe кoй (лучевой) акустики, которую иногда без достаточного основания отождествляют со статистической теорией реверберации. Однако вывод основных формул статистической теории, изложенный в главе XII, показывает, что полученные результаты не связаны с предположением о том или ином законе отражения звука допущение о прямолинейном распространении звуковой энергии не имеет принципиального значения, поскольку и при некоторых других допущениях можно получить для среднего времени свободного пробега значения, мало отличающиеся от (12.5). [c.437]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...