Средний поток мощности

Средние потоки мощности. В задачах отражения наиболее важным является вопрос о потоках энергии в падающих и отраженных волнах. Выведем основные формулы для их расчета. [c.171]

Если амплитуда падающей волны равна Р , то для средних потоков мощности в соответствии с (6.11) — (6.13) имеем [c.173]

Средние потоки мощности (6.11) — (6.13) здесь равны [c.173]

Общим для обоих случаев падения Р- и SV-волн является справедливость принципа суперпозиции средних потоков мощности Р , уносимых отдельными типами движений. Именно это делает физически обоснованным раздельное вычисление данной величины в каждой волне с целью наглядного изображения энергетических соотношений. Такие наглядные представления дают рис. 13 и 14, где показана относительная величина энергии, уносимой отраженной Р-волной в случае падения Р-волны (рис. 13, а) и SV-волны (рис. 14, а) и SV-волной для падения Р-волны (рис. 13, б) и SV-волны (рис. 14, б). Кривые 1-—3 на рис. 13 и 14 соответствуют значениям коэффициента Пуассона v, равным 0,15 0,25 и 0,40 [c.51]

В случае, когда какая-либо из совокупности возбуждаемых волн становится неоднородной, соотношение (5.12), выражающее закон сохранения энергии, приобретает иной вид. Система (5.8) становится системой с комплексными коэффициентами, а сами величины Ах, А , Ф1, Ф — комплексными. При этом для записи соотношений закона сохранения энергии, усредненных по периоду, необходимо выполнить выкладки, аналогичные проведенным выше для одного полупространства. Здесь также оказывается, что средний поток мощности Р в неоднородной волне становится равным нулю. Соотношения энергии приобретают вид [c.67]

При этом в упругой среде возбуждаются как продольные, так и сдвиговые волны. Обозначая и средние потоки мощности в каждом из этих типов движения, для характеристики относительной интенсивности их возбуждения получаем равенства [c.107]

Из этих соотношений следует, что интегралы и /, в (3.4) во всех случаях сводятся к выражениям вида (3.3) и, таким образом, равны нулю. Этим заканчивается доказательство важного и не очевидного положения об аддитивности среднего потока мощности [c.254]

Интенсивность звука равна среднему потоку мощности через 1 см [c.73]

Лучевая интенсивность в том виде, в котором она определена в данной главе, представляет собой средний поток мощности. При этом флуктуации волны, связанной с этим потоком, не рассматриваются. Возникает вопрос, имеется ли какая-нибудь связь между лучевой интенсивностью и волновыми характеристиками поля [c.186]

Решение. Размеры волновода выбраны так, что распространяющейся является лишь волна типа Нщ. Мощность излучения равна среднему потоку мощности волны типа Н, через поперечное сечение волновода [c.161]

Первое слагаемое имеет мнимость, отличную от давления, а второе— ту же мнимость, что и давление. Отсюда видно, что пространственное изменение амплитуды колебаний в волне не дает вклада в средний поток мощности, и он определяется только градиентом фазы и направлен вдоль этого градиента. Средний вектор плотности потока мощности равен [c.120]

Обращение в нуль среднего потока мощности в направлении оси г соответствует превращению данного спектра в неоднородную волну, бегущую вдоль плоскости 2 = 0. [c.122]

Последний член справа — реактивный поток мощности. При усреднении он пропадает. Средние потоки мощности сходящейся и расходящейся волн вычитаются друг из друга, так же как вычитаются потоки мощности в плоских волнах, бегущих навстречу друг другу. [c.295]

В гармонических стоячих волнах (85.3) средние потоки мощности равны нулю. Интересно отметить, что в волнах ( os kr)lr у е > 1г распределения давлений и скоростей вблизи центра волны почти идентичны для обеих волн давления и скорости стремятся по модулю к бесконечности по мере приближения к центру волны, причем отношения соответственных величин стремятся к единице. Тем не менее в первой волне излучение отсутствует, а во второй волне оно есть. Дело в том, что в первой волне давление и объемная скорость сдвинуты по фазе друг относительно друга точно на 90°, так что работа сил давления чисто реактивная и средняя работа равна нулю. Во втором же случае малая добавка к давлению — второй член в (90.2), — не зависящая от расстояния от центра, если это расстояние уже мало, совпадает по фазе с объемной скоростью частиц и производит активную работу. [c.295]

На практике обычно определяют коэффициент поглощения а, а не коэффициент экстинкции. Средний поток мощности через единицу площади определяется действительной частью комплексного вектора Пойнтинга и при экспоненциальной форме записи векторов й и Ж равен [7] [c.43]

Средний поток тепловых нейтронов Фт в активной зоне реактора на тепловых нейтронах определяется мощностью реактора и загрузкой делящегося материала в нем [c.89]

При рассмотрении гармонических волновых процессов обычно анализируется не мгновенное, а среднее за период Т — значение потока мощности. Оно определяется равенством г [c.39]

Определим средний за период полный поток мощности через поверхность [c.40]

Рассмотрение динамических процессов в упругих телах, в частности процесса отражения от свободной поверхности, было бы неполным без анализа его энергетических характеристик Предметом анализа являются количественные соотношения, характеризующие распределение потока энергии в падающей волне между отраженными волнами. В рассматриваемом здесь двумерном случае гармонических волн средние за период компоненты вектора плотности потока мощности определяются соотношениями (5.7) гл. I [c.50]

Члены с перекрестными произведениями ФоФ ФоЛ,, Ф1Л, здесь отсутствуют Это свидетельствует о том, что для среднего за период потока мощности в направлении нормали к поверхности имеет место суперпозиция средних потоков, переносимых отдельными типами волн. Отметим, что такое положение справедливо и для мгновенных значений Р . Если в выражение (2.2) подставить значения Ф, и из (1.9), то находим Р = 0. Это равенство в данном случае выражает закон сохранения энергии — приносимая за период к границе энергия падающей волны равна энергии, уносимой отраженными волнами. [c.50]

Энергетический анализ волны Рэлея показывает, что средняя за период нормальная к поверхности составляющая потока мощности 7 2 тождественно равна нулю. Средняя за период величина потока, мощности вдоль границы положительна и задается выражением [c.57]

Ситуация, когда в среднем за период энергия не проникает во второе полупространство, была названа полным внутренним отражением . Однако мгновенная составляющая потока мощности во второе полупространство отлична от нуля и периодически с периодом Т = л/(й изменяет свое направление. В один и тот же момент времени в различных точках границы энергия входит во вторую среду и выходит из нее Чем дальше от границы, тем менее интенсивны колебания частиц второй среды. Отождествляя термины луч и вектор Умова Р , можно сказать, что в этом случае луч, попадая во вторую среду, изгибается и возвращается в первую. Для оптического случая явление полного внутреннего отражения исследовалось экспериментально в тонких опытах Мандельштама [87] и Вуда 27]. Обзор современного состояния вопроса приведен в работе 215]. [c.62]

При вычислении средней за период мощности W, излучаемой при нагружении поверхности, можно непосредственно проинтегрировать составляющую среднего значения потока мощности через поверхность г = 0. В рассматриваемом случае нагружения нормальными силами 2Gf (х) из общей формулы (6.8) главы 1 получаем [c.103]

С точки зрения энергетического анализа процесса распространения возмущений в слое более важной по сравнению с фазовой является групповая скорость. Применительно к рассматриваемому случаю упругого слоя и гармонического процесса энергетическое определение групповой скорости (скорости переноса энергии) дается как отношение среднего за период потока мощности (проекции Wj на ось Ох вектора Умова) через поперечное сечение слоя единичной ширины к средней по объему на длине волны плотности энергии . Для гармонического процесса эти величины определяются равенствами [c.135]

Для среды с п обобщенными силами и смещениями средний поток мощности вычисляется ана,погично (6.9) [c.171]

В акустической волне средний поток мощности, т. е. среднее произведение давления на скорость, выражается через комплексные амплитуды р VI V по формуле-YaReipu ). Если в области, [c.13]

Найдем теперь излучение звука при задании на плоскости синусоидальной бегущей волны нормальных скоростей при 2 = 0. Давление на плоскости выразится в этом случае так р = p vjsm 6. Следовательно, при % << k средний поток мощности будет равен [c.122]

Аналогично для поперечной волны и = и (i — xl ), бегущей вдоль оси X и поляризованной, например, вдоль оси у, единственная компонента напряжения, производящая работу, есть о у, что дает для плотности потока мощности выражение W = = —Оху duldt). Так как в сдвиговой волне Оху = —p t duldf), то W = p i (duldt) и для гармонической волны с амплитудой смещения Uq средний поток мощности равен [c.451]

Общая загруженность реактора составляет 550 кг обогащенного урана. Это обеспечивает работу электростанции в течение 100 суток. Расход ядерного горючего — изотопа — составляет 30 г/сутки. Средний поток нейтронов в активной зоне равняется 5 -10 нейтронов на 1 см в сек. Полезная электрическая мощность электростанции 5 тыс. кет., при номинальной тепловой мощности 30тыс. кет. Таким образом, к. п. д. Первой атомной электростанции равен 16,7%. [c.316]

Наибольшее различие между этими двумя типами движений проявляется, естественно, при сопоставлении распределения по толщине слоя средней за период плотности потока мощности. Если для I = I2 суммарный поток по толщине, очевидно, положителен, то для 1 = з он отрицателен. Это, разумеется, согласуется со значением групповой скорости на соответствующих участках дисперсионных кривых. Важным, однако, здесь является то, что в обоих случаях в сечении слоя существуют точки с противоположным направлением потока энергии. Дальнейшие вычисления показывают, что такая ситуация характерна для различных х астков всех мод, кроме низшей, однако везде суммарный поток по сечению положителен. На рис. 51 показана часть дисперсионного спектра для v == = 0,35. Такое значение коэффициента Пуассона использовалось в работе [228] при сопоставлении теоретических и экспериментальных данных для алюминиевых полос. Полужирными линиями на рис. 51 выделены участки ветвей, для которых имеются локальные отрицательные значения Р . [c.143]

Рассмотрим общее выражение среднего за период потока мощности W через поперечное сечение х = onst единичной ширины. Согласно выражению (5.8) главы 1 эта величина определяется формулой [c.253]

Поток мощности, подводимый к бесконечному слою, можно вычислить и путем рассмотрения работы внешней нагрузки. Сотласно формуле (5.8) главы 1 средний за период поток мощности W через нагруженную нормальными силами площадку z = h, х j а определяется соотношением [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...