Формулы изэнтропические

Предположим теперь, что газ движется с большими, но дозвуковыми скоростями (М < 1). В этом случае головной волны перед трубкой нет, и если пет скачков уплотнения на участке поверхности трубки (смысл этой оговорки станет далее понятным), то можно применять формулы изэнтропического движения. Таким образом найдем [c.196]

Разыскав по выбранному значению Й = величину безразмерной скорости движения X = X и используя обычные формулы изэнтропического потока, найдем также и М,, р,, р, и т. д. [c.373]

Кривые хода М и р/р построены по ранее выведенным формулам изэнтропического течения. [c.142]

По найденным значениям Л из табл. 4.1.1 находим местные относительные скорости действительного потока К. Затем по формулам изэнтропического течения определяем отношение давлений [c.542]

Изэнтропические формулы позволяют оценить ошибку, которую мы допускаем, если для вычисления параметров газа (например, давления и плотности) пользуемся формулами несжимаемой 440 [c.440]

Изэнтропические формулы (10-29)—(10-32) или (10-35)—(10-38) применяются для разнообразных газодинамических расчетов и теоретических выводов. При пользовании этими формулами нельзя упускать из виду, что их вывод существенно опирается на предположение о постоянстве параметров торможения для всего потока. Это условие, как было показано выше, строго выполняется для [c.441]

Для получения сверхзвуковой скорости используют сопло Лаваля, которое состоит из суживающейся и расширяющейся частей (рис. 11.2). Изэнтропическое течение газа через сопло Лаваля рассчитывают по формулам (11.6)-(11.9). Если в наименьшем сечении сопла скорость течения газа равна скорости звука, то массовый расход определяют по формуле (11.14), где если же скорость в этом сечении [c.171]

Для изэнтропических течений газа имеют место формулы [c.520]

Изэнтропическое течение — Формулы 691 [c.706]

В действительности для того, чтобы написать уравнение (6-81), не требуется делать предположения об отсутствии трения — это уравнение справедливо при любом адиабатическом процессе. Если принять во внимание предположение об отсутствии трения, то адиабатический процесс будет вместе с тем изэнтропическим (п. 1-3,3). Тогда в дополнение к формуле (6-81) надо использовать зависимость (1-17). (Прим. ред.) [c.142]

Числа М и X. Изэнтропические формулы [c.106]

ЧИСЛА М И К. ИЗЭНТРОПИЧЕСКИЕ ФОРМУЛЫ [c.107]

Пользуясь числами М и Я, можно составить простые, удобные д.пя запоминания формулы связи между скоростью, давлением, плотностью и температурой в изэнтропическом адиабатическом движении. [c.107]

Пользуясь формулами (45) и (46), легко по (71) получить изэнтропические формулы для отношения плотностей [c.108]

Изэнтропические формулы (71) — (75) осуществляют параметрическую связь между температурой, плотностью, давлением и скоростью при помощи параметра М. [c.108]

Пользуясь изэнтропическими формулами, найдем выражение критических параметров газа Т, а, р, р через параметры Тд, а , рд, заторможенного газа. Для этого достаточно вспомнить, что при критическом течении скорость V равна местной скорости звука а, т. е. в этом случае М = 1. Тогда по (71) — (75) будем иметь [c.109]

Заметим, что входяш,ий в изэнтропические формулы двучлен 1, - [c.110]

Покажем, что в изэнтропических формулах (73) и (74) содержатся как частный случай при М = 0 формулы несжимаемой жидкости [c.110]

Это соотношение в совокупности с изэнтропическими формулами [c.112]

В качестве первого примера приложения выведенных формул рассмотрим задачу об изэнтропическом истечении газа из резервуара (котла) очень [c.114]

Если движение дозвуковое, то газ приводится к покою при помощи расширяющегося канала — дозвукового диффузора, служащего для превращения кинетической энергии потока в давление. Такой процесс носит наименование восстановления давления. Чем больше степень восстановления давления, тем выше к. п. д. диффузора. В идеальном адиабатическом движении может произойти полное восстановление давления до значения ро, величина которого определяется известной уже нам адиабатической и изэнтропической формулой. [c.118]

Из формулы (45) сразу следует, что скачка разрежения быть не может. Действительно, повторяя формально все предыдущие рассуждения относительно воображаемого скачка разрежения, можно было бы получить те же самые формулы и при р >р%, Рх >рг- Но при Рг/р1 < 1 кривая, соответствующая ударной адиабате, ложится ниже изэнтропической адиабаты [на рис. 37 эта ветвь показана пунктиром она пересекает ось ординат в точке [c.127]

Выражая Р20 и Рю по изэнтропическим формулам через давления р и р газа за скачком и перед скачком, получим [c.130]

Камера горения служит для сообщения потоку тепловой энергии, которая является основным источником расширения газа и превращается в ускоряющем поток сопле Лаваля (IV — К) в кинетическую энергию струи на выходе из сопла (У). Количество движения этой струи служит источником реактивной силы двигателя, которая определяется как произведение секундного массового расхода газа сквозь выходное сечение двигателя на относительную скорость выхлопа. Простейший расчет проточной части двигателя по одномерной теории элементарен и заключается в использовании, с одной стороны, изэнтропических формул, а с другой — основных формул теории прямого скачка. Приток тепла при этом может учитываться приближенно по теории, аналогичной изложенной в 26. [c.136]

Для приближенной, сравнительно грубой оценки выигрыша в степени восстановления давления, осуществляемого сверхзвуковым диффузором, сосредоточим все внимание лишь на изменениях полного давления при прохождении потока через скачки уплотнения, считая течения до и за скачком по отдельности изэнтропическими. Количественной оценкой этого восстановления явится введенный ранее равенством (58) коэффициент х, зависящий от числа М в потоке перед скачком по формулам (59), (60) или (61). [c.138]

Входящее сюда отношение рц/р является функцией скорости В или скоростного коэффициента X. Действительно, по известной изэнтропической формуле [c.252]

С повышением энтропии. Однако, как это сразу следует из формулы (70), при а = 1 и 0 (0) = 4 термометр будет показывать температуру адиабатического и изэнтропического торможения [c.661]

В случае независимой переменной у при решении задачи 1 множитель Латранжа А2 является, вообще говоря, переменным. Если течение является изэнтропическим ( о = onst), то множитель А2 оказывается постоянным в плоском и осесимметричном течениях. Формулы для изэнтропических течений становятся сравнительно простыми. [c.101]

Из формулы (4.73) следует, что скорость разлета ПВ в вакуум зависит от показателя политропы п. Если /г = 3, то С тах = D, при п>Ъ (7шах < П И при ц < 3 17тах > В. Следовательно, скорость истечения ПВ в вакуум может превышать скорость детонации, если и < 3. В связи с этим заметим, что при расширении ПВ конденсированных ВВ эффективный показатель политропы, вообтце говоря, уменьшается [17], что отвечает ослаблению сил взаимодействия атомов и молекул в ПВ с уменьшением плотности ПВ. Следовательно, скорость разлета, реальных ПВ в вакуум превосходит скорость детонации. Уравнение (4.72) получено для изэнтропического процесса. При торможении детонационной волны на достаточно жесткой преграде в ПВ отражается ударная волна (Р>Р ), и, строго говоря, для определения параметров течения необходимо рассчитывать ударную адиабату ПВ. Однако амплитуда ударной волны и изменения плотности в ней невелики, что позволяет с хорошей степенью приближения считать ударную волну волной сжатия (см. 2). Поэтому формула (4.72) может быть распространена на случай торможения детонационной волны на жестких преградах ((7<(7, ). [c.126]

Из уравнения (53) вытекает, что адиабатическое движение идеального газа, подчиняющееся соотношению (43), является изэнтропическим. Соотношение (43) можно было бы назвать изэнтропической адиабатой или, короче, изэнтропой. Ранее выведенные формулы (47), (48) также носят наименование изэнтропических. [c.100]

Регистрируя микроманометром отдельно давление в динамическом и давление р в статическом отверстиях, определим число Мх движущегося газа, а зная температуру газа, найдем скорость звука в движущемся газе, а следовательно, и скорость Измерение температуры можно производить, например, термопарой или другим термометрическим прибором, помещенным в такую точку скоростной трубки, где скорость равна нулю, и можно быть уверенным, что измеряется температура изэнтропически заторможенного газа Го- Таким местом является точка на скоростной трубке, где поток разветвляется. Замеряя непосредственно Гд, найдем Г по ранее выведенной формуле [c.142]

Пользуясь той из изэнтропических формул (87) гл. III, которая относится к давлениям, и полагая в нейр = р, pj = Р ) Mi = М, Мо = Моо, преобра- [c.214]

Обозначим через а скорость звука и заменим для краткости индексом 1 предыдущий индекс еО, отвечающий адиабатически и изэнтропически заторможенному значению величины на внешней границе пограничного слоя. Тогда по известным формулам (гл. III) будет [c.683]

Рассмотрим одномерное стационарное адиабатическое течение идеального газ и предположим, что где-то вдоль трубки тока или струи газа происходит изэнтропическое (без скачка уплотнения или других причин для превращения механической энергии в тепло-иую) торможение газа, приводящее газ к покою. Установим простые формулы связи параметров изэнтропически заторможенного газа Гц, р , Oq, flp с текущими их значениями Т, р, р, а в сечениях рассматриваемой трубки тока. [c.186]

Регистрируя микроманометром отдельно давление Рао динамическом и давление p в статическом отверстии, определим число М1 движущегося газа, а йиая температуру газа, найдем скорость звука в движущемся газе, а следовательно, и саму скорость Измерение температуры можно производить, например, термопарой или другим термометрическим элементом, помещенным в такое место скоростной трубки или специального измерителя, где скорость равна нулю и можно быть уверенным, что измеряется температура изэнтропически заторможенного газа Гд. Таким местом является точка в лобовой части обтекаемого тела (например точка О на скоростной трубке), где поток разветвляется, — так называемая критическая точка потока. Замеряя непосредственно Т , найдем по ранее выведенной формуле [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...