Конечные источники

При оценке отмеченного парадокса следует, конечно, иметь в виду, что изложенная задача об отражении плоских гармонических волн не является, по сути, изложением решения какой-либо граничной задачи, поскольку вопрос об источнике плоских волн не рассматривается. Если считать, что плоские волны являются достаточно хорошей аппроксимацией возмущений от некоторого конечного источника на большом расстоянии от него, то трудности с трактовкой скользящего падения (источник на границе) становятся понятными. [c.46]

Аналогично можно показать применение акустической теоремы взаимности для пульсирующей линии и образующих цилиндра. Строго говоря, теорема взаимности доказана для конечных источников и использовать ее для данного случая некорректно. Однако если рассуждения применить для единицы длины линии, считая, что волна строго цилиндрическая, то получается полная тождественность полей, если линейный источник и образующую цилиндра поменять местами. [c.304]

Конечные источники и детекторы [c.120]

Как показано в 3.3, наибольший термический КПД в заданном диапазоне температур имеет цикл Карно. При его осуществлении предполагается использование горячего источника с постоянной температурой, т. е. фактически с бесконечной теплоемкостью. Между тем на практике в работу превращается теплота продуктов сгорания топлива, теплоемкость которых конечна. Отдавая теплоту, они охлаждаются, поэтому осуществить изотермическое расширение рабочего тела при максимальной температуре горения не удается. В этих условиях необходимо установить общие принципы, определяющие наибольшую термодинамическую эффективность теплосилового цикла, в частности, с позиций потери эксергии. [c.56]

Таким процессом является, например, изотермическое расширение идеального газа, находящегося в тепловом контакте с горячим источником. Так как в этом процессе изменение внутренней энергии равно нулю, то согласно первому закону термодинамики, работа, совершенная при расширении газа, равна количеству теплоты, переданной от горячего источника. Таким образом, имеет место полное превращение теплоты в работу. Но это не противоречит второму закону термодинамики, который утверждает, что невозможен процесс, единственным конечным результатом которого будет превращение в работу теплоты, извлеченной от горячего источника. Действительно, в конце изотермического процесса газ занимает объем больше, чем он занимал вначале. Изменение состояния газа и является компенсацией превращения теплоты в работу. [c.209]

В связи с появлением качественных критериев формообразования в технике существенно меняется характер задач современного проектирования. Оно становится системным, и задача на проектирование формулируется не как техническая, а как социально-морфологическая. Только такой подход может разрешить проблему управляемого роста уровня качества технических разработок. Если раньше рассматривалась проблема внутри системы техническое изделие , то теперь проектировщики обязаны осуществлять поиск в системе техническое изделие — общественная потребность в нем . Эта система отличается от первой своим социальным характером. В ее центре находится деятельность людей, характеристики которой являются исходными данными на проектирование. Техническое изделие входит в структуру этой деятельности как средство повышения эффективности труда. Параметры проектируемого изделия являются производными от соответствующих характеристик деятельности. Следовательно. последняя подсистема есть информационный источник параметров качества, определяющих постановку задач на техническое проектирование. Тщательность анализа этой подсистемы определяет в конечном счете результат всего проекта. [c.9]

При оценке погрешностей фотоэлектрической пирометрии было найдено, что имеются источники погрешностей, связанные со способа.ми взаимодействия оптической системы и источника. Погрешности этой категории исследовать довольно трудно, так как они часто являются результатом сложных комбинаций различных эффектов. Один из наиболее важных эффектов такого рода связан с размером наблюдаемого источника и распределением яркости за пределами геометрически наблюдаемой площади. Для объекта конечного размера, находящегося в плоскости источника, поток излучения, прошедший плоскость диафрагмы, из-за дифракции меньше потока, который должен иметь место в соответствии с геометрической оптикой. Чтобы эти потери свести к нулю, нужно было бы увеличить размер источника так, чтобы в отверстии диафрагмы он стягивал угол 2л стерадиан. Таким образом, если пирометр измеряет по очереди два источника с разными размерами, сравнение будет содержать погрешность, обусловленную дифракцией. Дополнительная погрешность возникает в результате рассеяния на линзах объектива или на зеркале. Она также будет зависеть от размера источника, так как рассеяние пропорционально освещенности элементов объектива. [c.379]

Конечная скорость протекания необратимого процесса всегда связана с дополнительной затратой энергии на преодоление сил трения. Следовательно, наличие трения является признаком необратимости процесса. Необратимыми процессами являются также процессы, протекающие при конечной разности температур между рабочим телом н источниками тепла, процессы диффузии, процесс расширения в пустоту и ряд других. [c.61]

При осуществлении обратимого произвольного цикла необходимо в каждой точке процесса отводить или подводить теплоту при бесконечно малой разности температуры между рабочим телом и источником теплоты, так как иначе при конечной разности температур процесс передачи теплоты будет необратим. Для того чтобы выполнить это условие, нужно иметь бесконечно большое количество тепло-отдатчиков и теплоприемников. При этом температура двух соседних источников теплоты должна отличаться на бесконечно малую величину. Количество источников теплоты может быть уменьшено, если на отдельных участках цикла теплота будет отводиться и подводиться при неизменной температуре, т. е. в изотермических процессах. [c.111]

Введем между теплоотдатчиком с температурой Тi и рабочим телом промежуточный источник теплоты с температурой Гг < Ti < < T l- Будем передавать теплоту от теплоотдатчика сначала необратимым путем (при конечной разности температур) промежуточному источнику, а от него при температуре Т рабочему телу, осуществляющему обратимый цикл Карно. [c.124]

Рассмотрим вопрос, какую максимальную работу можно получить от рабочего тела (газа) при заданных условиях. Считаем источник работы и среду изолированной, адиабатной системой, к которой, теплота не подводится и не отводится, т. е. Q = О- Обозначим внутреннюю энергию системы в начальном состоянии (У и в конечном U". Тогда на основании первого закона термодинамики имеем [c.126]

Величины, имеющие индекс О , относятся к среде, а с индексом I и 2 — к начальному и конечному - состояниям источника работы. [c.126]

В ЭТОЙ формуле параметры, имеющие индекс 1 и 2, ОТНОСЯТСЯ соответственно к начальному и конечному состоянию источника работы, а параметры с индексом О относятся к рабочей среде. [c.113]

Изменение температуры во времени показано на рис. 6.3, б. В отличие от точечного источника теплоты в полубесконечном теле, где температуры отдельных точек стремятся к определенным значениям, в пластине температуры точек возрастают беспредельно. Непрерывное нарастание температуры объясняется тем, что в пластине тепловой поток стеснен и теплота не успевает перетекать в более холодные зоны. При наличии теплоотдачи с поверхностей пластины (см. п. 5.2) температуры точек стремятся к определенным конечным значениям. [c.164]

В сварочной технике все чаще применяются мощные источники теплоты, осуществляющие сварку с весьма большими скоростями. В предельном случае, когда дни стремятся к бесконечности, в то время как отношение q/v сохраняет некоторое конечное значение, распространение теплоты в массивном теле и пластине приобретает особенности, позволяющие значительно упростить расчетные схемы. [c.179]

Из-за этого в инженерных расчетах вынужденно вводят высокие коэффициенты запаса, например, при определении скоростей охлаждения, длительности пребывания металла при высоких температурах, а также в других случаях чаще обращаются к экспериментальным данным. Расчеты с зависящими от температуры теплофизическими характеристиками существенно сложнее, чем изложенные в настоящей главе, и могут выполняться только с помощью ЭВМ. В этом случае расчеты выполняют либо с использованием метода конечных элементов, либо с использованием метода сеток. Эти методы позволяют рассчитывать температурные поля для тел со сложным контуром, а также при движении источника теплоты по криволинейной траектории. Изложение указанных методов расчета выходит за рамки учебника. [c.202]

В общем случае (рис. 7.14, а, б) электрод конечной длины имеет в точке А токоподвод по электроду протекает ток, который его подогревает в точке О электрод дополнительно нагревается источником теплоты (дугой или шлаком) и плавится. В частных случаях по электроду ток может не протекать (газовая сварка) или электрод может не плавиться (вольфрамовый, угольный электроды). [c.223]

При конечной же скорости переноса процесс идет необратимо чтобы заставить заряды двигаться обратно, их нужно сначала остановить. При этом конечной,будет и скорость изменения концентрации ионов в электролите. Поэтому их равновесное распределение по обе стороны полупроницаемой перегородки не будет успевать, как следует, устанавливаться и определяемая этим распределением разность потенциалов будет уменьшаться. Она будет становиться меньше, чем величина ЭДС. Такой же механизм уменьшения напряжения при конечной величине отбираемого тока действует во всех химических источниках тока, и его обычно учитывают, вводя представление о внутреннем сопротивлении источника. [c.112]

По характеру нагрева эти методы можно разделить на импульсные (зондовые), где включаются какие-либо источники тепла, и контактные, где осуществляется тепловой контакт с телами, находящимися при постоянной температуре. Существуют следующие разновидности зондов изотермические, с мгновенным импульсом, с импульсом конечной длительности, остывающие, постоянной мощности [89—91]. В контактных методах стремятся к выполнению граничных условий четвертого рода, т. е. к равенству температур или тепловых потоков на границе соприкосновения двух тел [92—93]. [c.126]

Все механизмы машин, приборов и вычислительных систем выполняют следующие задачи 1) передать механическое перемещение от источника движения к местам и деталям, где оно реализуется 2) передать и преобразовать силы и моменты сил от источника движения в конечные пункты для выполнения механических операций 3) произвести изменение скоростей и перемещений 4) выполнить функциональные преобразования механического движения, т. е. произвести преобразование движения тела, происходящего по одному закону, в движение другого тела, происходящего по другому заданному закону. [c.5]

Конечное количество энергии излучается с конечного элемента поверхности протяженного источника в конечный телесный угол. [c.10]

Предположим, что источник излучает дуги равной длины. Рассмотрим некоторый цуг А. Падающий на интерферометр цуг А, имеющий конечную длину, разделяется на два Л1 и Ла. Если плечи [c.78]

Для выяснения вопроса, какие из найденных неосесимметричных решений асимптотически реализуются вдали от конечного источника, следовало бы рассмотреть проблему устойчивости по отношению к пространственному росту возмущений вниз по течению. Однако это представляет собой неавтомодельпую задачу, выходящую за рамки настоящей работы. Впрочем, исследование автомодельной нестационарной нелинейной эволюции на основе системы (2) или (10) пе исчерпывается построением найденных здесь специальных решений и представляет собой нерешенную задачу, результаты которой трудно предвидеть. [c.80]

Интерференция двух частично когерентных пучков. Взаимная функция когерентности и комплексная степень когереитности. Для удовлетворительного решения проблем, в которых фигурирует излучение с конечным набором длин волн, испускаемое конечным источником, необходимо, как мы указывали в 10,1, установить возможную корреляцию между колебаниями в двух произвольных точках волнового поля. Подходящую меру этой корреляции можно предложить, исходя из анализа эксперимента по интерференции двух пучков. [c.458]

Если неравновесность вызвана теплообменом при конечной разности температур (температура газа Т меньше температуры источника 7 ), то возрастание энтропии рабочего тела ds = 6q/T оказывается больше, чем dSfi = (>q/Т в равновесном процессе из-за снижения температуры газа. При том же положении поршня, т. е. заданном удельном объеме V, меньшей температуре газа соответствует меньшее его давление р. Соответственно меньше должна быть и уравновешивающая сила Р Р = = p F

Работа расширения против этой силы bl = P dy = p dv[c.27]

На функционально-логическом уровне необходим ряд положений, упрощающих модели устройств и тем самым позволяющих анализировать более сложные объекты по сравнению с объектами, анализируемыми на схемотехническом уровне. Часть используемых положений аналогична положениям, принимаемым для моделирования аналоговой РЭА. Во-первых, это положение о представлении состояний объектов с помощью однотипных фазовых переменных (обычно напряжений), называемых сигналами. Во-вторых, не учитывается влияние нагрузки на функционирование элементов-источников. В-третьих, принимается допущение об однонаправленности, т. е. о возможности передачи сигналов через элемент только в одном направлении — от входов к выходам. Дополнительно к этим положениям при моделировании цифровой РЭА принимается положение о дискретизации переменных, их значения могут принадлежать только заданному конечному множеству—алфавиту, например двоичному алфавиту 0,1 . [c.189]

При едостаточном усвоении ориентировочной основы действия возникает ошибка в определении начала и конца профильного очерка выступающего плана. В этом случае предлагаются специальные упражнения на нахождение выступающих очерков (рис. 3.3.14). Как правило, указанная ошибка одновременно приводит к неправильной обработке конечных точек очерка. Эти точки характеризуют основание выступающей части, в них сходятся элементы переднего и заднего планов. Чем дальше удаляемся от краевых точек очерка, тем большую разницу пространственных уровней наблюдаем на его границе. Рекомендуется глубину пространственного перепада на силуэте изображать более широким ореолом , окружающим выступающую часть. Характер тонального решения фона вблизи конечных точек напоминает падающую тень от лобового источника света. [c.121]

Обозначим начальное и конечное значения внутрённей энергии среды и Uq2, а начальное и конечное значения внутренней энергии источника работрл 11 и U , тогда [c.126]

При i=0 во всех точках, где ЯФО, имеем АТ=0. В точке R=0 при /=0 имеем АГ оо. В правильности выбора постоянного множителя в уравнении (6.1) можно убедиться путем вычисления интеграла, выражающего полное количество введенной теплоты во всем объеме бесконечного тела. Это количество в любой момент времени равно Q, так как тело в данном случае не отдает теплоты в окружающее пространство. Распределение температуры при распространении теплоты от мгновенного источника теплоты, приложенного в точке О на поверхности полубес-конечного тела (рис. 6.1), аналогично (6.1) для бесконечного [c.158]

Рис. 6.8. Приращение температур в предельном состоянии при движении точечного источника теплоты на поверхности полубес-конечного тела [< = 4000Вт, о = 0.1 см/с, а = 0.1 см /с. Я, = = 0,4 Вт/(см-К)]

Оживающий при нагружении контролируемого объекта дефект конструкции сигнализирует автоматически о своем статусе, что позволяет формировать правильную систему классификации дефектов по степени их опасности и адекватные критерии бракования. Однако максимальная наглядность при обнаружении дефекта проявляется лишь в том случае, когда в объекте присутствуют катастрофически активные источники АЭ. Последние свидетельствуют о наступлении конечной стадии в жизни объекта, связанной с ускоренным ростом трещины, либо с общей потерей устойчивости. И то, и другое приводит к отказу, завершающим этапом которого является разрушение объекта. Вероятность присутствия таких дефектов в промышленном объекте ответственного назначения составляет 10 -10 . [c.260]

Для расчета второй части ошибки, как правило, требуется проведение дополнительных исследований с целью определения оптимальных условий проведения эксперимента. Так, подавляющее большинство методов основано на решении одномерной задачи, в то время как на практике, естественно, используются образцы конечных размеров. В этом случае необходим ппедварительный анализ соответствующих двумерных задач, в результате которого можно найти такие соотношения между линейными размерами образца, при которых условия одномерности теплового потока удовлетворялись бы с требуемой точностью. Необходимо принять и ряд других мер для получения достоверных данных. В частности, при подготовке образцов для теплофизического эксперимента необходима тщательная обработка поверхностей для соблюдения граничных условий четвертого рода, так как термические сопротивления являются серьезным источником погрешности. К сожалению, не существует каких-либо общих критериев, позволяющих определить [c.128]

Произведем некоторые полезные оценки для объемного источника в виде пластины конечной толщины А и бесконечной протяженности в двух других направлениях. Распре.леление скорости испускания у-квантов в ней 5(Ео, 2) является функцией только одной координаты 2 (рис. 11.5). Определим ток у-квантов на внешней поверхности пластины в точке 2 = А. Учитывая обозначения рис. 11.5, можно записать [c.117]

Если детектор достаточно удален от источника, то коэффициент само-псглощения шарового источника радиусом а можно определить по формуле Диксона [6]. Характеристика материала защиты и источника приведена в табл. 11.13, а конечные результаты — в табл. 11.14. [c.341]

Значение принятой идеализации (т = оо) велико именно потому, что любой импульс можно представить в виде суммы (конечной или бесконечной) гармонических функций вида oi os(fiiii — 9j). Существуют серьезные основания, в силу которых разложение по гармоническим функциям представляется с точки зрения физика наиболее целесообразным по сравнению с любой другой возможной математической операцией. Мы еще вернемся к вопросу о разложении излучения в спектр (см. 1.6), а сейчас имеет смысл выяснить степень монохроматичности излучения тех или иных источников электромагнитных волн и указать основные способы монохроматизации радиации (т. е. уменьшения интервала частот Av). [c.33]

Мы уже неоднократно упоминали, что спектр монохроматической волны Е( ) должен характеризоваться бесконечно узкой спектральной линией при q. Однако простыми опытами можно убедиться, что спектр всех р< альных источников света в той или иной сгепеии отличается от этой идеализированной модели, основанной на решении уравнений Максвелла. Такое несоответствие можно истолковать, основываясь на утверждении, что в реальном эксперкменгс мы сследуем сумму. мнот их монохроматических волн. Утверждение не противоречит теории, так как в силу линейности уравнений Максвелла их решением может быть конечная (или бесконечная) сумма монохроматических функций и суммарная амплитуда может сложно зависеть от частоты. Но в этом случае мы вправе поставить вопрос о законности разложения функции, описывающей регистрируемую на опыте волну, на сумму монохроматических функций. Обсуждение физических и математических следствий такой процедуры и является основным содержанием этого параграфа. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...