Источник линейный конечных размеров

Изучение системы (3.57)-(3.60) начнем с линейной динамической задачи, когда коэффициент вязкости постоянен //j = 0. Решение уравнения движения (3.57) устойчиво, если Re <31/15. Значит, течение, инициируемое источником массы конечных размеров Ь < 0), устойчиво при любом числе Рейнольдса. В случае стока массы (6° > 0) течение устойчиво при [c.109]

Для протяженных источников мы можем разбить поверхность источников на элементарные участки (достаточно малые по сравнению с Д) и, определив освещенность, создаваемую каждым из них по закону обратных квадратов, проинтегрировать затем по всей площади источника, приняв, конечно, во внимание зависимость силы света от направления. Зависимость освещенности от R окажется при этом более сложной. Однако при достаточно больших (по отношению к величине источника) расстояниях можно пользоваться и законом обратных квадратов, т. е. считать источник точечным. Этот упрощенный расчет дает практически хорошие результаты, если линейные размеры источника не превышают /ю расстояния от источника до освещаемой поверхности. Так, если источником служит равномерно освещенный диск диаметром 50 см, то в точке, лежащей на нормали к центру диска, ошибка в расчете по упрощенной формуле для расстояния 50 см достигает приблизительно 25%, для расстояния 2 м не превышает 1,5%, а для расстояния 5 м составляет всего лишь 0,25%. [c.46]

Линейный источник конечных размеров. Рассмотрим линейный [c.433]

Точечный источник. Линейный источник. Пусть размеры источника малы по сравнению со всеми размерами, участвующими в задаче, и, в частности, с-длиной волны Х—2п/к. Удобной идеализацией является представление о точечном источнике. По определению объем, им занимаемый, бесконечно мал, объемная плотность / бесконечно велика, а произведение объема и плотности тока конечно. Эти условия выполняются, если принять, что / пропорционален б-функции [c.25]

Если источник имеет конечную или большую длину, а в двух других измерениях его размеры малы, то для его описания удобно вводить понятие линейного тока. Для простейшего случая прямой бесконечной нити плотность тока следует задавать в виде [c.26]

В предыдуш ем параграфе нами был рассмотрен источник звука бесконечно малого поперечного сечения, дви-жуш ийся равномерно со сверхзвуковой скоростью. Предполагая такую форму источника, мы имели возможность рассматривать всю задачу линейно, состояние среды в этом крайнем, идеализированном случае представлялось как простое наложение состояний, одно из которых определялось движением тела (решение Кармана), а другое колебаниями его поверхности (излучение звука). При конечных размерах сечения тела такое простое наложение уже не имеет места. Поступательное движение тела конечного сечения вызывает в среде значительные изменения плотности, давления и температуры и приводит к образованию скачков уплотнения конечной величины. [c.120]

Решение этой задачи отвечает более или менее всем требованиям, которые предъявляются в искусстве рисования то что нам остается сказать, позволит сделать некоторые выводы, не лишенные интереса для этого рода искусства но так как предположение, что источник света имеет конечные размеры, исключительно усложняет графические построения и тем самым сводит их значение почти к нулю мы будем рассматривать эту последнюю часть линейного определения теней скорее с точки зрения теории, чем с точки зрения ее приложений. [c.202]

Как и в предыдущем случае, реальные линейные источники имеют вполне определенную конечную площадь поперечного сечения. Если их поперечные размеры намного меньше размеров нагреваемого тела, можно считать, что тепло источника распределено по линии. [c.108]

При расчете фотометрической освещенности обычно пренебрегают конечной протяженностью источника, если его линейные размеры меньше 1/20 его расстояния до освещаемой поверхности. [c.179]

Любая компактная область источников, конечно, удовлетворяет противоположным условиям ее размеры малы по сравнению с длиной волны. В разд. 1.6 показано на основе линейной теории, что ее дальнее поле при некоторых довольно общих предположениях может быть аппроксимировано полем одного точечного источника с напряженностью q ( ), равной скорости изменения полного потока массы из области источника. В разд. 1.4 установлены соотношения для дальнего поля любого точечного источника, описанные позднее (разд. 1.11) как соотношения геометрической акустики но, как подчеркивалось при рас- [c.242]

Если в основании плотины отсутствует забивная шпунтовая крепь, аналитическая задача становится эквивалентной случаю горизонтального течения из конечного линейного источника питания в пласт песчаника бесконечных размеров, при замене местами эквипотенциальных линий и линий тока в последней системе, и последующим поворотом горизонтальной плоскости в вертикальную. Давление в основании плотины распределяется по арккосинусу (см. фиг. 44), показывая, таким-образом, большие градиенты со стороны пяты и носка основания плотины в противоположность обычно принимаемому линейному распределению давления. Однако суммарная опрокидывающая сила является той же самой, что при допущении линейного распределения давления, а именно равна среднему алгебраическому значению давления в пяте и носке основания плотины, помноженному на ширину последней. [c.207]

Для расчета второй части ошибки, как правило, требуется проведение дополнительных исследований с целью определения оптимальных условий проведения эксперимента. Так, подавляющее большинство методов основано на решении одномерной задачи, в то время как на практике, естественно, используются образцы конечных размеров. В этом случае необходим ппедварительный анализ соответствующих двумерных задач, в результате которого можно найти такие соотношения между линейными размерами образца, при которых условия одномерности теплового потока удовлетворялись бы с требуемой точностью. Необходимо принять и ряд других мер для получения достоверных данных. В частности, при подготовке образцов для теплофизического эксперимента необходима тщательная обработка поверхностей для соблюдения граничных условий четвертого рода, так как термические сопротивления являются серьезным источником погрешности. К сожалению, не существует каких-либо общих критериев, позволяющих определить [c.128]

В реальном опыте конечный размер источника света можно учесть, рассмотрев и. к. от другого, чуть смещенного относительно S точечного источника S , дающего смещённую и. к. (пунктир). Сложение множества таких картин от всех точек источника приводит к смазыванию н. к., т, е. к падению её контраста. Суммарная и. к. будет мало отличаться от идеальной (создаваемой точечным источником), если линейный размер источника Д.5 удовлетворяет условию Д5 <.XR/d пространственной когерентности (см. Когерентность соета) (d — расстояние между отверстиями 1 и 2, И — расстояние от псточнпка до экрана А). [c.166]

Табл. 14.3 содержит исходные уравнения с граничными условиями, формулы преобразования и автомодельные решения для линейного и осесимметричного источников. Для замыкания уравнений использованы теории Прандтля, Тейлора, Прандтля Трубчикова и Рейхардта. Расчетные зависимости, полученные для источников, применимы при определении параметров течения в основном участке струи конечных размеров. [c.210]

На схеме указывают следующие размеры габаритные и установочные воздушные промежутки между компонентами и другие линейные размеры (при необходимости с допусками) пределы перемещения или предельные углы поворота подвижных оптических элементов диаметры диафрагм и зрачков, тел накала или других светящихся элементов источников излучения приемников излученя положения фокальных плоскостей, плоскостей предмета (для систем, работающих на конечном расстоянии) и изображения. [c.425]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...