Конечные источники и детекторы

Конечные источники и детекторы [c.120]

Фиг. 5.11. Одновременное действие конечных размеров источника и конечных размеров апертуры детектора на определение рассеивающих объемов в обратном пространстве, по которому интегрируется рассеивающая способность.

Если яркости сравниваемых источников не равны, то в цепи фотоумножителя возникает переменная составляющая, амплитуда которой пропорциональна разности яркостей источников. Эта переменная составляющая усиливается узкополосным усилителем и выпрямляется синхронным детектором. Конечным звеном электронной схемы является усилитель постоянного тока, в анодную цепь которого включен магнитоэлектрический стрелочный прибор, фиксирующий равенство или неравенство яркостей излучателей. [c.45]

Интересно сравнить уравнение (6.23) с нестационарным уравнением переноса нейтронов. Как показано в гл. 1, уравнение переноса можно рассматривать как задачу с заданным начальным значением. Если величина Ф(г, fi, Е, 0) задана, то уравнение перекоса можно в принципе использовать для определения Ф во все последующие моменты времени. Для уравнения (6.23) ситуация в корне другая его в противоположность уравнению переноса можно рассматривать как задачу с заданным конечным значением. Если Ф+ задана в некоторый конечный момент времени t = tf, то можно найти значения Ф+ в более ранние моменты времени, интегрируя уравнение (6.23) назад по времени. Математически причина такого различия рассмотренных выше уравнений состоит в том, что производные по времени в уравнении (6.23) и в уравнении переноса (1.14) имеют противоположные знаки. Физически же это означает, что активация детектора (или источник в сопряженном уравнении) в некоторый выделенный момент времени влияет на ценность нейтронов для активации детектора во все более ранние моменты времени, но не может влиять на ценность нейтронов в более поздние моменты времени. Для потока нейтронов, однако, ситуация прямо противоположная источник в любой данный момент времени не влияет на поток в более ранние моменты, но воздействует на поток нейтронов в более поздние моменты времени. [c.207]

Физическая реализация источников и детекторов частот представляет собой более сложную проблему, чем обеспечение требуемой ширины полосы частот. В то время как одномерные и двумерные матричные детекторы стали широко распространенными устройствами уже на протяжении ряда лет, матричные излучатели еще не стали таковыми. Еслп уменьшить до минимума число детекторов, то тогда архитектура типа 2МВИ(П), требующая использования матричных источников, выглядит в настоящий момент вполне реализуемой. При зтом конечный размер детектирующих элементов и источников также представляет проблему для интерфейсных элементов. В то время как активная область источника, модулятора или детектора может составлять лишь несколько микрон, из-за наличия шин управления активной областью детектор обычно имеет существенно большую площадь, В результате отдельные ячейки фотодетектора обычно имеют размер в несколько десятков микрон. [c.212]

Перечень наиболее вероятных источников ошибок в ПРВТ обширен. Это амплитудные погрешности экспериментальной оценки интегральных проекций, немоноэнергетичность и неидеальная коллимация используемого на практике рентгеновского излучения, конечные размеры апертур детектора и источника излучения (конечная толщина контролируемого слоя), неоптимальные интервалы дискретизации при сборе измерительных данных, приближенный и неоптимальный характер реализуемого цифрового алгоритма реконструкции, инерционность и нелинейность измерительных цепей, погрешности задания геометрии проекций в системе координат контролируемого изделия, многочисленные нестабильности (от пульсаций энергии фотонов излучения и питающих напряжений до механических вибраций коллиматоров), разнообразие структуры, [c.409]

Можно показать [31, что Аост может быть уменьшено соответствующим выбором энергии излучения. При этом следует, конечно, учитывать и влияние изменений минералогического состава руды. Заметим также, что для выполнения условий [3], при которых погрешности минимальны, нецелесообразно прибегать к увеличению d. Диаметр трубопровода составляет обычно большую часть расстояния между источником излучения и детектором. Поэтому при увеличении d телесный угол, под которым виден детектор излучения из источника, и число 7-квантов, попадаюш их в детектор, уменьшаются приблизительно как ijd . Следовательно, практически целесообразно уменьшить d до предела, определяемого технологическими условиями и конструкцией прибора, и для этого значения выбрать наиболее подходяш ий радиоактивный изотоп. [c.161]

Погрешности значений Sy являются следствием в осн. разброса частиц по скоростям, конечности апертур источника молекул и детектора, а также ширины уровни ёу Г А/т, где т—время жизни частицы в адсорбиров. состоянии. Для опроделония Г или т с помощью СА требуется точность измерений, на порядок превышающая существующую. [c.664]

В просвечивающем проекционном Р. м. (рис. 1,6) микрофокусный рентг, источник И создаёт теневое изображение объекта О на экране Э, регистрируемое на фотоплёнку или детектором телевиз. типа. Для источника Конечного размера с1 разрешение такого Р. м. определяется суммой О1 = б б, "где 6 = l(S2/S ) и в обычно. случае составляет —1 мкм. Недостатки проекционного Р. м.— малая апертура и большая радиац. нагрузка на просвечиваемый объект. [c.367]

Схема длинной камеры, в которой весь объектив освещается слабо расходящимся пучком от удаленного источника (рис. 6.2, б). Эта схема реализована в нескольких действующих установках, в частности, в установке Центра космических полетов им. Маршалла (США) длина 300 м и в установке ПАНТЕР Института внеземной физики им. М. Планка (г. Гархинг, ФРГ) полная длина 130 м [69]. В этих установках имеются вакуумная линия с дифференциальной безмасляной откачкой, камера мощного источника рентгеновского излучения и камера для размещения объектива с детектирующим устройством или телескопа в целом. Из-за конечного расстояния между источником и объективом детектор необходимо сдвигать в плоскость наилучшей фокусировки. Таким образом можно исследовать угловое разрешение с точностью до нескольких угловых секунд, а также оценивать эффективную площадь всего телескопа. [c.229]

Если детектор достаточно удален от источника, то коэффициент само-псглощения шарового источника радиусом а можно определить по формуле Диксона [6]. Характеристика материала защиты и источника приведена в табл. 11.13, а конечные результаты — в табл. 11.14. [c.341]

Рис. 3. График Кёри вблизи измерения массы нейтрино 1 — граничной точки без учёта фо- источник 2 — витки магнитного на и конечной разрешающей спектрометра з — ФЭУ 4 — способности детектора. траектории электронов.

Рассмотрим волновое поле, образованное протяженным полихроматическим источником а. Вначале пренебрежем эффектами поляризации и будем считать световое возмущение вещественной скалярной функцией положения и времени У ЦР, (). Функции У- Р, I) поставим в соответствие аналитический сигнал У Р, 1). Конечно, невозможно наблюдать, как эти величины меняются со временем, поскольку любой детектор регистрирует лишь средние значения за промежутки времени, в течение которых возмущение очень много раз меняет знак. Наблюдаемая интенсивность I (Р) пропорциональна среднему значению (у(л1 следовательно, с точностью до несущественной посгояннои [c.458]

Если в качестве бомбардирующих частиц используются у-кванты, то выбиваемые ими из ядер нейтроны называются фотонейтронами . Очевидно, что такие процессы возможны, только если энергия у-кванта больше энергии отделения нейтрона от ядра мишени. В случае ядра бериллия Ве энергия отделения нейтрона равна 1,67 МэВ, для ядра Н она составляет 2,23 МэВ и превышает 6 МэВ для всех остальных ядер. Поскольку ни один радиоактивный элемент не испускает фотоны с энергией свыше 6 МэВ, единственно подходящими мишенями являются бериллиевая и дейтериевая мишени. Такие источники обеспечивают выход10 нейтронов в 1 с при активности источника у-квантов, равной 1 Ки. Подобные нейтронные источники, оказавшиеся компактными и дешевыми, ценны прежде всего тем, что испускают моноэнергетические нейтроны (конечно, если моноэнергетическими являются фотоны), чем они резко отличаются от уже рассмотренных выше источников на а-частицах. Фотонейтронные источники используются для калибровки детекторов, применяющихся при регистрации быстрых нейтронов. [c.254]

Конечно, надо иметь в виду, что в нашем примере рассмотрен идеализированный случай точечного источника, испускающего монохроматические антинейтрино с достаточно высокой интенсивностью, которые регистрируются точечным детектором. В реальных экспериментах все это не так, поэтому по всем перечисленным параметрам производят усреднение и сравнивают среднее значение измеренной интенсивности пучка /5 5 (Л, Е) со средним значением расчетной интенсивности Ё), ожидаемой при отсутствии осцилляций [c.165]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...