Излучение простейших геометрических форм

Излучение простейших геометрических форм [c.170]

Одним из первых этапов расчета защиты является разбиение контура па участки простой геометрической формы. Трубопроводы малого диаметра интерпретируются линейными источниками, отдаленные участки с малыми поперечными размерами и, следовательно, с малым самопоглощением излучений — объемными сферическими и даже точечными источниками. [c.101]

Рассмотрим теплопередачу через многослойную стенку любой простейшей геометрической формы (рис. 15.2). Размеры стенки (толщина слоев) известны бь 62, бз,. .., бп заданы коэффициенты теплопроводности материала слоев стенки Яг, Яз,. ... Яп- Известны также коэффициенты теплоотдачи конвекцией и излучением от горячей среды к стенке 01 и от стенки 15-859 [c.225]

Для определения коэффициента излучения можно использовать также регулярный режим второго рода. Рекомендуется следующая методика, основанная на этом режиме. Образец исследуемого материала / простой геометрической формы, например в форме пустотелого цилиндра, помещается внутри массивного цилиндрического кожуха 2 (рис. 8-15). Внутренние размеры кожуха [c.376]

Приведенные уравнения справедливы для твердых тел. Для жидкостей и газов они также справедливы при условии, что отсутствуют другие способы переноса тепла (конвекцией, излучением и др.). Эти уравнения не имеют общего решения. Но получены частные решения применительно к телам определенной геометрической формы при конкретно заданных условиях однозначности. Такие частные решения и используются при постановке различных экспериментов. Решения дифференциальных уравнений (1-8) и (1-9) применительно к одномерным температурным полям для тел простой геометрической формы позволяют найти коэффициент теплопроводности из соотношения [c.19]

Для определения коэффициента излучения можно использовать также регулярный режим второго рода. Автором рекомендуется следующая методика, основанная на этом режиме. Образец исследуемого материала 1 простой геометрической формы, например в форме пустотелого цилиндра, помещается внутри массивного цилиндрического кожуха 2 (рис. 6-11). Внутренние размеры кожуха мало отличаются от внешних размеров опытного образца, В небольшом зазоре между ними создается низкое давление среды, при котором теплообмен между образцом и кожухом при наличии температурного перепада между ними осуществляется за счет теплового излучения. Температурный перепад создается нагревателем кожуха 3 и нагревателем печи 4, в которую образец с кожухом помещаются. Электрической печью осуществляется грубая регулировка температуры, тонкое регулирование производится с помощью нагревателя кожуха. Он обеспечивает режим, в котором скорость нагревания образца сохраняется постоянной во времени. Кожух служит также для создания равномерного температурного поля вокруг опытного образца. Осевой перекос температуры устраняется с помощью экранной торцовой защиты образца 5. [c.303]

Определение взаимных поверхностей излучения Я и угловых коэффициентов ф по формулам (79), (82), (83), (84), (85) сопряжено с большими трудностями, связанными с двойным интегрированием по площадям, даже при простых геометрических формах поверхностей. [c.88]

Метод нагревания с постоянной скоростью. Образец исследуемого материала простой геометрической формы, например в форме цилиндра, помещается внутри массивного цилиндрического блока, служащего для создания равномерного температурного поля вокруг образца. Внутренние размеры кожуха мало отличаются от внешних размеров опытного образца. Теплообмен между образцом и блоком при наличии температурного перепада осуществляется лишь-за счет теплового излучения. Температурный перепад создается нагревателями блока и печи, в которую помещается блок с образцом. Они обеспечивают режим, при котором скорость нагревания образца сохра- [c.361]

W с помощью уравнения (5-23) и номограмм можно определить собственное излучение газового объема, имеющего постоянную температуру. Если же излучающий газ окружен твердыми стенками, температура которых отлична от температуры газа, то между газом и стенками происходит процесс теплообмена. Этот процесс оказывается сложным, так как поле температур в газе обычно переменно и зависит от характера и режима движения газа и геометрической формы оболочки. Кроме того, между газом и стенкой наряду с лучистым теплообменом происходит также конвективный теплообмен, и, строго говоря, эти явления взаимосвязаны. Такой совместный перенос теплоты излучением и конвекцией часто называют сложным теплообменом. До настоящего времени простого и общего метода точного расчета сложного теплообмена не создано. [c.192]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

Представление геометрической оптики в гамильтоновой форме не просто расширяет ее аппарат. Такое представление позволяет перенести на многие геометрооптические задачи элементы анализа, применяемого к поведению динамических систем. В частности, как мы увидим в следующей главе, динамическая теория перехода детерминированных систем к хаосу позволяет вскрыть один весьма необычный механизм стохастизации излучения в регулярно- неоднородных средах. [c.49]

СЫ, связанные с аберрациями, таким образом, чтобы они были достаточно понятны как аспиранту-физику, так и радиоинженеру. Поэтому в гл. 1 и 2 в общих чертах описана роль функций Грина в математической физике и показаны существенные различия между пространственными и временными фильтрами. В гл. 3 кратко излагаются фундаментальные соотношения параксиальной оптики с использованием компактной и эффективной матричной записи операторов перемещения и преломления. В гл. 4—6 описано влияние различных аберрационных членов на процесс формирования изображения с точки зрения и физической, и геометрической оптики. Содержание перечисленных глав более точно отражалось бы названием Теория связи и формирование оптического изображения . Но в дальнейшем было решено включить в книгу статистическое описание картин, которые часто служат объектами для оптических приборов, и самого светового излучения в скалярной и векторной формах. Строго говоря, книга представляет собой введение в классическую статистическую оптику. Предмет квантовой статистической оптики, находящейся в процессе интенсивной разработки, требует, как мне кажется, совершенно отдельного изложения в более сложной и более современной форме, чем та, которая дается здесь. Но можно думать, что студент будет лучше подготовлен к освоению квантовой оптики, если предварительно овладеет математическими методами более простой классической статистической оптики. [c.12]

Рэлей получил простое решение для рассеямя излучения сферическими частицами, размеры которых малы по сравнению с длиной волны излучения. За этой работой последовала сформулированная Ми [26 более общая теория поглощения и рассеяния излучения малыми однородными частицами, имеющими простую геометрическую форму, такую, как сфера или круговой цилиндр. В теории Ми, основанной на решении уравнений Максвелла, рассматривается идеализированная ситуация, а именно простая сферическая частица из однородного, изотропного материала, помещенная в однородную, изотропную, диэлектрическую, безграничную среду и облучаемая плоскими волнами, распространяющимися в определенном направлении. Диэлектрическая сферическая частица не поглощает излучение, электропроводная сферическая частица частично поглощает, частично рассеивает и частично пропускает падающее излучение. Вывод решения Ми, а также математические и физические аспекты его теории, кроме оригинальной работы, содержатся в книгах [27— [c.89]

Из вышеизложенного видно, что в принципе для серой среды, для любого расположения поверхностей, непосредственным интегрированием можно найти величины обобщенных угловых коэффициентов и степеней черноты для произвольных объемов. Для этого достаточно задать коэффициенты поглощения и. При несерой среде величины степеней черноты объемов можно определять по зависимости суммарного излучения среды от длины пути луча, приводимой для углекислого газа и водяного пара на рис. 43 и 44. Величины обобщенных угловых коэффициентов при равновесном излучении среды и поверхностей можно определять по этим же данным, по равенству (4-155), учитывая, что при этом поглощательные способности среды равны ее степеням черноты. Если температуры среды и поверхности не равны, то при определении поглощательных способностей газовой среды можно пользоваться формулой (3-75). Однако практически решение таких задач из-за сложности вычислений встречает большие трудности. В последнее время в результате применения электронных счетных машин возможности таких расчетов значительно расширились. Во многих случаях при определении оптико-геометрических характеристик довольствуются приближенными методами, ориентируясь при этом на точные подсчеты, сделанные применительно к простейшим геометрическим формам. Ниже рассмотрены три способа определения степеней черноты. [c.185]

Для преобразователя несферичоской формы движение каждого элемента поверхности влияет на ззуковое давление во всех остальных точках поверхности. Сила реакции должна быть получена путем интегрирования распределения результирующего давления по всей поверхности. Это представляет собой трудную математическую задачу для большинства типов преобразователей, за исключением преобразователей простых геометрических форм. Плоский круглый диск или поршневой преобразователь — это одна из простых форм, которая представляет практический интерес и где импеданс, вызванный действием жидкости (импеданс излучения), легко вычисляется. Но даже в этом случае активная (резистивная) и реактивная составляющие импеданса излучения математически должны выражаться в форме бесконечных рядов. Для расчета поверхности круглого поршневого преобразователя диаметром О активный и реактивный член уравнения, определяющего импеданс, имеют вид [c.82]

Такая поверхность отражает и нзлучает лучистую энергию диффузно. На осиовании закона Ламберта найдены аналитические выражения для индикатрис излучения некоторых тел простой геометрической формы (табл, 6.6). [c.325]

Все виды взаимодействий (сильные, электромагнитные и слабые) по характеру их цротекания можно разделить на упругие и неупругие. Упругое взаимодействие, т. е. упругое рассеяние одной частицы на другой, характеризуется сохранением суммарной кинетической энергии обеих частиц и может быть описано (для всех видов взаимодействий) при помош,и простой геометрической схемы, называемой импульсной диаграммой (для высоких энергий должен быть рассмотрен релятивистский вариант диаграммы). Неупругие процессы характеризуются переходом (полным или частичным) кинетической энергии движущейся частицы в другие формы, например в энергию возбуждения атома, в энергию излучения, в энергию покоя образующихся частиц. [c.254]

Теплообмен излучением играет важную роль в космической технике например, в космических аппаратах сбрасываемое тепло от энергетической установки, электронного оборудования и различных элементов аппарата переносится жидк им теплоносителем к космическим радиаторам, где оно путем теплопроводности передается к поверхности ребер, а затем путем теплового излучения отводится в открытый космос. Поскольку космические радиаторы, по-видимому, относятся к наиболее тяжелым элементам системы терморегулирования космического аппарата, следует выбрать наиболее эффективную геометрию ребер с точки зрения отвода тепла излучением, а также точно определить тепловые характеристики радиатора, чтобы минимизировать его вес. На фиг. 6.1 показаны типичные радиаторы космических ап паратов. В работах [1,2] рассматривается широкий круг связан ных с ними инженерных проблем. Основной механизм теплообмена в космическом радиаторе — совместное действие теплопроводности и излучения в прозрачной среде. Характеристики теплообмена для простых излучающих ребер исследовались до-, статочно широко [3—14]. Для геометрических форм ребра, представленных на фиг. 6.1, в, г, теплообменом излучением между поверхностью ребра и его основанием можно пренебречь, что значительно упрощает анализ. Однако для случаев, представленных на фиг. %Л,а,б,д, этот теплообмен необходимо учитывать, что усложняет проведение расчетов. Оптимизация веса ребра также существенна в других технических приложениях. Эта проблема рассматривалась рядом исследователей, определявших тепловые характеристики развитых излучающих поверхностей. [c.231]

Эти коэффициенты, как и взаимные поверхности излучения, являются геометрическими характеристиками системы, которые зависят от формы и взаимного расположения тел, находящихся в состоянии лучистого теплообмена друг с другом. Расчет этих величин представляет серьезные математические трудности, поэтохму только для некоторых простых случаев взаимного расположения тел удается расчетными методами определить значения коэффициентов облученности и взаимной поверхности излучения. При сложных системах коэффициенты облученности и взаимная поверхность излучения определяются экспериментально. [c.192]

В этой формуле Q -2 — количество теплоты, передаваемой излучением от тела 1 к телу 2 епр=б1 ег — приведенная степень черноты двух тел / 1 — поверхность тела 1 коэффициент <р12 называется средним угловым ко-эффицентом тела 2 по отношению к телу 1, или коэффициентом облученности. Это чисто геометрическая характеристика, которая определяется формой и размерами, взаимным расположением поверхностей. Угловые коэффициенты для тел простой конфигурации можно найти расчетом, а для сложных поверхностей — модельно-графическим методом. [c.268]

Исходят из предположения, которое по крайней мере имеет преимущество быть самым простым, что плотность энергии (вещества и излучения) равномерно распределена в пространстве у вселенной (по крайней мере, если взять средние значения по достаточно протяженным областям). Далее предполагают, что пространство имеет постоянную кривизну, т. е. что вселенная однородна не только по распределению вещества, но и по своим геометрическим свойствам. Из этих гипотез следует, что форма вселенной в определенный момент времени должна быть либо сферической, либо псевдосферической по специальным соображениям, связанным с истинной плотностью вещества, надо выбрать псевдосферу, т. е. сферу с мнимым радиусом, которую никаким образом нельзя представить на рисунке. Но если мы на момент оставим в стороне то обстоятельство, что рассматриваемый объект есть не сфера, а псевдосфера, и ограничимся представлением трех из ее четырех измерений (временем и двумя пространственными координатами), то рис. 6 сможет дать пред- [c.54]

При увеличении волнового размера ka диаграмма направленности вытягивается вперед в направлении ф = О и появляется длинный и узкий лепесток, который называется тенеобразующим (см. 24, рис. 56). Фаза рассеянной волны в направлениях, близких к лучу Ф = О, оказывается противоположной фазе падающей волны. Поэтому амплитуда полного поля за цилиндром резко уменьшается и возникает зона тени. Ширину тенеобразующего лепестка можно получить из следующих простых соображений. При больших волновых размерах цилиндра можно воспользоваться приближением Кирхгофа ( 8). Будем считать, что распределение звукового поля за цилиндром в плоскости АА (см. 24, рис. 58) представляет собой ступенчатую функцию 1, причем вне зоны геометрической тени звуковое давление равно давлению в падающей звуковой волне. Это распределение можно представить как результат суперпозиции падающей плоской волны 2 и отрицательного поля на участке ВВ. Излучение поршня ВВ и дает тенеобразующий лепесток. Полуширина этого лепестка фо (т. е. угловое расстояние от максимума до первого нуля) будет определяться выражением sin фо = X/d (d = 2а). Заметим, что это положение имеет место для цилиндрического тела с поперечным сечением любой формы, если размеры сечения велики по сравнению с длиной звуковой волны. [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...