Индикатрисы излучения

Ввиду того, что у диэлектриков отклонения от закона Ламберта начинают заметно проявляться лишь при достаточно больших значениях угла (ф > 60°), т. е. в направлениях, в которых количество излучаемой энергии обычно невелико, эти отклонения не имеют существенного значения и могут при расчетах не учитываться. Последнее относится также и к окисленным шероховатым металлическим поверхностям, индикатрисы излучения которых обычно совпадают по своему характеру с индикатрисами диэлектриков. [c.39]

Фиг. 19—3. Индикатриса излучения в объемной точке М.

Основная цель последующего изложения — связать интегральную интенсивность и угловое распределение (индикатрису) излучения, рассеянного в сторону вакуума, со статистическими свойствами границы раздела. Измерение диффузного рассеяния служит одним из наиболее распространенных и адекватных методов исследования и контроля поверхностей в оптике, физике твердого тела, а также в технологических процессах в машиностроении и микроэлектронике. [c.52]

Индикатриса излучения обладает свойством замыка-емости , характеризующим по сути дела закон сохранена [c.58]

Индикатриса излучения р(М, 8, 8 ) = 1, коэффициент ослабления у(М, 8, 8 ) = (Л1) и интегральные уравнения имеют вид [c.122]

Индикатриса излучения воды такова, что для углов Ф = 0—50° значение меняется мало, т. е. в этом диапазоне воду можно считать абсолютно черным телом, а при Ф>50° эта величина резко уменьшается. Угол Брюстера (см. 4.6) для воды составляет 53° 44. Именно при этом угле составляющая поляризованного излучения еа,ц достигает максимального значения — единицы. [c.224]

Рис. 53. Индикатрисы излучения некоторых металлов /—никель полированный, 2 — никель матовый, 3—хром, 4 —марганец,

Отклонение индикатрисы излучения (отражения) от закона Ламберта у реальных металлов связывается с изменением поляризации света от угла падения. С ростом угла ф степень поляризации увеличивается, причем преобладающую роль играют поляризации в направлении, параллельном плоскости падения (плоскость, проходящая через луч и перпендикуляр к поверхности). Рассмотрим подробнее явление поляризации света. [c.239]

В газоразрядных источниках (ГИ) высокого и низкого давления используется эффект свечения газов при электрическом разряде. Для них характерна высокая яркость (10 . .. 10 кд/м ), способность работать в модулированном и непрерывном режимах, причем модуляция осуществляется по цепи питания лампы. Индикатриса излучения ГИ близка к сферической, размеры излучаемой области 0,1. .. 1,0 мм. Спектр излучения ГИ обычно линейчатый или смешанный (отдельные интенсивные линии на фоне непрерывного спектра). Спектр ксеноновых ламп близок к солнечному. ГИ находят применение в стробоскопических осветителях, при люминесцентном контроле и в качестве мощных источников ИК- и УФ-излучения для длин волн 0,25. .. 2 мкм. [c.489]

Мощным источником ИК-излучения в диапазоне длин волн 0,3. .. 3,0 мкм являются галогенные лампы накаливания. Индикатриса излучения ТИ близка к сферической, их яркость составляет от 10 до 10 кд/м . Недостаток ТИ - инерционность, изменение спектра излучения при колебаниях напряжения питания, высокая температура нити накала, достоинство - широкий спектральный диапазон, который легко перестраивается, надежность, большая световая мощность (до 10 лм). [c.489]

Такие боковые лепестки характерны для большинства простых способов генерирования узких пучков звука. Однако для технических целей может потребоваться некоторая заданная индикатриса излучения, например без боковых лепестков выражение (187) показывает, как это сделать при помощи набора мембран, аппроксимируя функцию распределения скорости обратным преобразованием Фурье [c.98]

ИНДИКАТРИСЫ ИЗЛУЧЕНИЯ ТЕЛ РАЗЛИЧНОЙ ФОРМЫ [c.325]

Индикатрисы излучения 325, 326 Интеграл Лапласа 62 [c.428]

Уравнение переноса излучения, а также его приближения и различные методы решения, рассмотренные выше, применимы прежде всего к гомогенным средам с молекулярным рассеянием света. Задача оказывается более сложной в случае двухфазных систем. Прежде всего необходимо связать оптические характеристики среды с оптическими параметрами отдельной частицы или неоднородности. Как правило, предполагается, что частицы рассеивают излучение независимо [125]. Индикатриса рассеяния сплошной среды принимается подобной индикатрисе рассеяния отдельной частицы, а интенсивность рассеяния — пропорциональной числу частиц [161]. [c.144]

Рис. 1-9. Индикатрисы относительной яркости излучения.

Диэлектрики излучают в соответствии с законом Ламберта в более широкой области значений угла <р. Экспериментально установлено, что для диффузного излучения этот закон соблюдается до углов в 70°. В связи с тем, что у диэлектриков отклонение от закона Ламберта проявляется при достаточно больших углах ср, т. е. в направлениях, в которых количество излучаемой энергии невелико, при расчетах эти отклонения могут не учитываться. На рис. 1-9 [17] приведены графики изменения степени черноты при изменении угла излучения от о до 90° (индикатрисы) для ряда материалов. [c.26]

Использование мощных перестраиваемых лазеров привело к появлению метода исследования взаимодействия излучения с веществом, который сочетает такие достоинства вынужденного комбинационного рассеяния, как высокая интенсивность, анизотропия индикатрисы рассеяния с широкими возможностями спектроскопии [c.315]

Важной особенностью когерентного варианта активной спектроскопии является то обстоятельство, что в отличие от спонтанного комбинационного рассеяния индикатриса рассеяния существенно анизотропна и рассеянное на молекулярных колебаниях излучение представляет собой хорошо коллимированный практически полностью пространственно когерентный пучок. Его высокая интенсивность и направленность открывает ряд новых возможностей перед спектроскопией рассеяния света. [c.316]

Рассмотрим некоторые методы определения концентрации и размера частиц неоднородной среды, основанные на явлении рассеяния света. Лучи света, попадая на частицы неоднородной среды будут рассеиваться во всех направлениях вследствие того, что частицы становятся вторичными источниками излучения. Из теории Ми следует, что угловое распределение света, рассеянного частицами дисперсной среды, однозначно связано с радиусом частицы К. Интенсивность света, рассеянного одной частицей под разными углами к направлению падающего луча (индикатриса рассеяния света), определяется следующим соотношением [c.243]

Величина p, (s, s) называется индикатрисой отражения поверхности и является радиационной характеристикой данной границы раздела двух сред (рис. 1-7). Она зависит от оптических свойств граничащих сред, характера шероховатостей границы, частоты излучения, проходящего через границу, и двух направлений (падающего s и отраженного s) лучей. [c.48]

Радиационные характеристики среды [спектральный абсолютный показатель преломления п , спектральные коэффициенты поглощения и рассеяния спектральная индикатриса рассеяния Yy(s. s)] в общем случае зависят от ее химического состава, температуры Т, давления р и частоты излучения v. Аналогично и радиационные характеристики граничной поверхности [спектральный коэффициент отражения спектральная направленная излуча-тельная способность и индикатриса отражения р, (s, s)] будут зависеть от химического состава и физической структуры граничной поверхности, от температуры и частоты излучения, а также от оптических свойств среды, соприкасающейся с данным местом граничной поверхности. [c.91]

Отсутствие рассеяния по частотам приводит к тому, что функция рассеяния излучения Г (s, s, v, v) вырождается в индикатрису рассеяния среды (1-57) [c.95]

В настоящей главе изложены теоретические основы диффузионного приближения с учетом селективности излучения и анизотропии объемного и поверхностного рассеяния [Л. 29] проанализировано влияние формы индикатрисы рассеяния на коэффициент диффузии излучения и указаны условия, при которых этот коэффициент принимает простейшие выражения как частный случай диффузионного приближения рассмотрено приближение радиационной теплопроводности. [c.145]

Приведенные значения коэффициентов позволяют произвести количественное сравнение влияния формы индикатрисы рассеяния на процесс переноса излучения. [c.150]

Для задания яркости в объемной точке М необходимо зиать ее распределение по направлениям, т. е. эпюру или индикатрису излучения в этой точке (фиг. 19—3). Если распределение яркости излучения в данной точке равновероятно по всем направлениям (сферическая индикатриса излучения), то такое излучение называют диффузным. Для диффузно излучающей [c.459]

Для Поверхностного рассеяния свойство замыкаемости индикатрисы излучения имеет вид [c.59]

Такая поверхность отражает и нзлучает лучистую энергию диффузно. На осиовании закона Ламберта найдены аналитические выражения для индикатрис излучения некоторых тел простой геометрической формы (табл, 6.6). [c.325]

Из приведенного выражения (3.41) следует, что даже в этом упрощенном варианте на величину потока излучения сказывают существенное влияние все оптические свойства слоя, в том числе и вид индикатрисы рассеяния. В этой связи следует отмегить, что величина коэффициента поглощения таких материалов, как пористое стекло и кварцевая керамика, целиком определяется их химическим составом. В то же время на коэффициент рассеяния основное влияние оказывает форма, ориентация и концентрация рассеивающих центров, какими являются поры. Это важное для технологии обстоятельство позволяет регулировать ошические характеристики проницаемых матриц из полупрозрачных материалов. [c.62]

В терминах электронной теории можно следующим образом охарактеризовать механизм процесса. Электрическое поле падающей волны раскачивает заряженные частицы (электроны), и возникает рассеянное излучение, которое в грубом приближении можно описать полученными ранее соотношениями для гармонического осциллятора, излучающего под действием вынуждающей силы (см. 1.5). В частности, сразу понятно, почему наиболее интенсивно рассеивается коротковолновое излучение. Известно, что интегральная интенсивность излучения диполя пропорциональна четвертой степени частоты (ш lA ). Следовательно, голубой свет рассеивается значительно сильнее красного (Хкр/ гол = 1,6). Индикатриса рассеяния похожа на распределение потока электромагнитной энергии в пространстве (см. 1.5), полученное на основе очевидного положения об отсутствии излучения в направлении движения осциллирующего электрона. [c.353]

Система уравнений (4.5.10), (4.5.11), представляющая собой обобщение известного дифференциально-разностною приближения Шустера—Швар-цшильда на случай селективного излучения при произвольных индикатрисах рассеяния, была получена В. Н. Андриановым [20]. Пусть теперь выполняются следующие допущения [c.167]

Диффузионное приближение. Дальнейшее развитие дифференциальных методов расчета процесса переноса излучения привело к. созданию диффузионного приближен ия (В. А. Фок, С. Росселанд). В рамках указанного приближения можно показать, что связь вектора лучистого потока энергии qR с полной объемной плотностью энергии излучения аналогична известному соотношению между диффузионным потоком и градиентом концентрации. Далее сформулирован метод расчета поля излучения в рамках диффузи энного приближения с учетом селективности излучения и п эо-извольной формы индикатрис рассеяния [20]. [c.168]

Здесь jx — объемная спектральная плотность спэнтан-ного излучения частоты v, kx—спектральный коэффициент ослабления излучения, pv — спектральный коэффициент рассеяния, — спектральная индикатриса рассеяния лучистой энергии, попадающей за 1 с в единичный те есный угол около направления й из-за рассеяния фотонов, первоначально двигавшихся вдоль вектора й. [c.186]

Метод исполь.зует особенности формирования индикатрис рассеяния (ИР) продольных и поперечных волн для дефектов различного типа. В качестве примера на рис. 5.39 показаны некоторые ИР для несплавлений. Излучение осуществлялось преобразователем с переменным углом ввода, D p = 18 мм, / = 1,8 МГц углы падения поперечных волн у = 50° < 7 рз (сплошные линии), Y = 57° = 7крз (штрихпунктирные линии), 7 = 65° > 7 рз (штриховые линии). Поле продольных волн исследовалось точечным приемником на обеих поверхностях образцов. На основании анализа ИР трансформированных продольных волн можно выделить следующие закономерности. ИР состоят из двух лепестков максимум нижнего лепестка расположен под углом фн 10. .. 20°, максимум верхнего лепестка при фа = 180°. Физическая природа образования обоих лепестков различна. Верхний лепесток образуется в результате трансформации поперечной волны, падающей на острый край несплавления. Видно, что, если не считать небольшого подъема при Я = 6 мм, амплитуда краевой волны остается почти постоянной. [c.268]

Для количественной оценки диффузного отражения энергии по различным направлениям вводится (аналогично рассеянию в среде) индикатриса отражения или поверхностного рассеяния. Будем считать, что диффузное отражение от шероховатой поверхности не сопровождается перераспределением излучения по частотам. Пусть в направлении s в том же интервале частот dv и в элементарном телесном угле das отражается количество энергии / QoTp (s, v) . [c.47]

Поскольку равновесное излучение является неполяри-зованным, то, используя свойства замыкаемости (1-74) и взаимности (1-75), которым удовлетворяет индикатриса отражения, на основании (2-65) и (2-66) получаем равенство [c.79]

Рассмотрим процесс теплообмена излучением между плоским слоем поглощающего и рассеивающего газа граничными поверхностями слоя. Решение задачи осуществляется на основе дифферен-циально-разностного приближения для произвольных индикатрис рассеяния среды [Л. 29]. Схема задачи представлена на рис. 4-1,а. Изотермический плоский слой газа имеет постоянную во всех сечениях темпедатуру Гг=сопз1. Газ обладает следующими радиационными характеристиками опектральным показателем преломления спектральными коэффициентами поглощения а и рассеяния и индикатрисой рассеяния у (s s). Вследствие постоянства температуры газа все его спектральные радиационные характеристики, а также спектральная поверхностная плотность равновесного излучения г = (м, Гг) будут также сохранять постоянные значения в пределах слоя, толщина которого равна L. [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...