Параксиальная оптика

Зона нечувствительности матрицы в предметной плоскости в допущениях параксиальной оптики равна [c.190]

Расчет радиуса передней поверхности контактных очков производится согласно формулам параксиальной оптики по известной оптической силе, радиусу роговицы, полученному из измерений, и известному значению показателя преломления материала контактной линзы. [c.545]

ПАРАКСИАЛЬНАЯ ОПТИКА — предельная область геометрич. оптики, описывающая ход лучей в бесконечно малом обт еме около оси симметрии оптич. системы все лучи, распространяющиеся в этом объеме, образуют бесконечно малые углы с осью и с нормалями к преломляющим и отражающим поверхностям системы. В П. о. изображение точки, даваемое центрированной оптич. системой, всегда представляется в видо точки, любая прямая изображается прямой, любая плоскость — плоскостью. Подробнее см. Геометрическая оптика. [c.583]

В прноссвой, т. п. параксиальной, области (см. Ла-раксиальный пучок лучей) оптич. система близка к идеальной, т. е. точка изображается точкой, прямая линия — прямой и плоскость — плоскостью. Но при конечной ширине пучков и коночном уда,лепии точки-источника от оптич. оси нарушаются правила параксиально) оптики лучи, испускаемые точкой предмета, пересекаются не в одной точке плоскости изображений [c.8]

Линейные члены этих разложений соответствуют параксиальной оптико, следовательно коэфф. при них должны быть равными нулю чётные степени не войдут в разложение ввиду симметричности оптич. системы т. о. остаются нечётные степени, начиная с третьей аберрации 5-го порядка (и выше) обычно не рассматривают, поэтому первичные А. о. с. наз. аберрациями 3-го порядка. После уирощений получаются след, ф-лы [c.9]

Особое прикладное значение в Г. о. имеет теория центрир. оптич. системы — совокупности преломляющих и отражающих поверхностей вращения, имеющих общую ось, наз. оптич. осью, и симметричное относительно этой оси распределение показателей преломления (если система содержит неоднородные среды). Большинство используемых на практике онтич. систем фотообъективов, зрительных труб, микроскопов и т. п.) является центрированными, В таких системах для области пространства, бесконечно близкой к оптич. оси и наз. параксиальной областью, действуют простые законы, связывающие положение луча, вышедшего из системы, с вошедшим в неё лучом. Для центрир. оптич. систем область Гаусса совпадает с параксиальной областью. Исходные положения параксиальной оптики — т. и. законы солинойного сродства, по к-рым каждой прямой пространства предметов соответствует одпа сопряжённая с ней прямая в пространстве изображений, каждой точке — сопряжённая с ней точка и, как следствие, каждой плоскости — сопряжённая с ней плоскость. С помощью условного распространения действия законов параксиальной оптики на всё пространство вводится понятие идеальной оптич. системы, изображающей любую точку пространства предметов в виде точки в пространстве изображений. Любая геом. фигура, расположенная в пространстве предметов на плоскости, перпендикулярной оптич. оси, изображается идеальной системой в виде геометрически подобной фигуры в пространство изображений также на плоскости, перпендикулярной [c.439]

Решение задач подобного рода значительно облегчается введением эквивалентных воздушных пластинок. Этот прием заключается в том, что стеклянная плоскопараллельиая пластинка заменяется эквивалентной ей в оптическом отношении (в области параксиальной оптики) плоскопараллельной пластинкой толщины d/n, где d — геометрический ход луча в стеклянной призме п — показатель преломления призмы. Воздушная пластинка имеет те же поперечные размеры, что и стеклянная, так что диаметр ее отверстия тоже равен D. Такая воздушная призма, конечно, не преломляет лучей, как стеклянная она может быть поставлена на пути лучей, и при этом рисунок с начерченным ходом лучей не требует никакой переделки. В этом ааключается практическое значение приема развертывания отражательных призм. Нужно помнить, что этот прием применим только в тех случаях, когда первая и последняя грани призмы перпендикулярны оптической оси системы. [c.169]

Разделить симметричные компоненты Гипергон можно двумя способами положительными линзами снаружи, как это сделано в только что описанном объективе, н отрицательными линзами снаружи. Этот вариант также был исследован М. М. Русиновым, и его возможности оказались еще больше, чем у первого варианта угол поля оказалось возможным довести до 100 и более прн относительных отверстиях порядка 1 6—5,5. Кроме того, вторая схема обладает серьезным преимуществом по сравнению с первой. В то время как у первой изображение диафрагмы передней (или последней) половинкой объектива из-за комы в зрачках меньше, чем полагалось бы по законам параксиальной оптики, у второй схемы оно больше[10, гл. VI], вследствие чего уменьшение освещенности от центра к краям изображения во втором случае значительно меньше. На краях поля получается выигрыш в четыре шесть раз, что имеет ощутимое практическое значение для широкоугольного объектива. Попытки усложнить первый вариант широкоугольных объективов заменяя две крайние линзы склеенными компонентами не привели к положительным результатам. [c.276]

Только в случае анализа качества оптического изображения указанных приемов параксиальной оптики недостаточно. В этом случае необходимы кропотливые расчеты, основанные на особых, сравнительно сложных приелЕах теории аберрации оптических систем. Эти расчеты позволяют учесть возникающие в оптической системе аберрации и выяснить возможности их устранения. [c.10]

Существует несколько альтернативных соотногпений, связывающих и(Р) и г (Pl). В параксиальном приближении они все сводятся к одному виду. Поэтому для целей теории открытых резонаторов, в которой вполне уместно ограничиться параксиальной оптикой, выбор формы дифракционного интеграла не имеет особого значения. Мы возьмем за основу дифракционный интеграл в форме Рэлея Зоммер-фельда, поскольку вывод этого соотногаения свободен от внутренних противоречий, характерных для другой формы дифракционного интеграла — формулы Френеля-Кирхгофа [32. [c.118]

Здесь мы сталкиваемся с задачей вычисления при помощи характеристических функщ1й прибора К. Для того чтобы упростить вычисления, полезно сравнить с параметрами р ид луча К отдельные величины, входящие в выражение для В частности, если разложить смешанную характеристику прибора К по степеням р и д, то получим ряд IV = 4 4 где — полином степени 2п относительно р и д. Из-за аксиальной симметрии в разложении отсутствуют нечетные члены. Слагаемое соответствует параксиальной оптике, а аберрации оказываются членами не менее чем четвертого порядка. Этот факт можно сформулировать так в аберрации вносят вклад члены IV порядка (9(4). Аналогично говорят, что [510 ] имеет порядок 0(3) и т. д. (рис. 2.36). [c.144]

Перейдем теперь к изучению простейших свойств линз, зеркал и их комби наций. В приводимой ниж1 теории рассматриваются лигпь точки и лучи, лежа щие в непосредственной близости от оси члены, содержащие квадраты и более высокнс степени расстояний от оси или углов между лучами и осью, отбрасываются. Эта теория называется параксиальной оптикой или оптикой Гаусса [c.157]

Произвольная центрированная система. Было показано, что в приближении параксиальной оптики преломление и отражение лучей на повер.хно-сти вращения описывается проективными соотношениями между величинами, относящимися к пространствам предмета и изображения ). Поскольку, согласно 4.3, последовательное применение нескольких проективных преобразований эквивалентно одному проективному преобра.чованию, в этом приближении отображение центрированной системой тоже оказывается таким преобразованием. Используя формулы, приведенные в пп. 4.4.1, 4.4.2 и 4.4.4, можно [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...