Энергия поля и его регистрация

Высокоскоростные испытания, предназначенные для изучения поведения материалов при высоких скоростях деформации, имеющих место при ударном и взрывном приложении нагрузки, на фронте упруго-пластических и ударных волн. Длительность действия нагрузки не превышает нескольких миллисекунд, нижний предел — доли микросекунды (e = 102-f-10 i). Для испытания применяются специальные схемы нагружения с использованием энергии удара [116, 136, 151, 345, 379, 382], реже — взрыва [39, 328], энергии электромагнитного поля [40] и других импульсных источников энергии. Для регистрации необходимо использование электронной аппаратуры с частотой [c.62]

ЭНЕРГИЯ ПОЛЯ И ЕГО РЕГИСТРАЦИЯ [c.38]

Характерной особенностью первых двух методов является то, что они позволяют измерять мгновенные значения таких параметров ультразвукового поля, как звуковое давление, колебательная скорость, амплитуда смещения. Иначе говоря, эти методы дают возможность регистрировать форму ультразвуковой волны. Третий, четвертый и пятый методы характерны тем, что с их помощью можно измерять лишь квадратичный параметр поля, которым является энергия волны. Регистрация формы волны этими методами невозможна. [c.329]

Плотность потока энергии пропорциональна квадрату амплитуды электрического поля. Это общее и важное положение, на котором фактически, основана возможность регистрации распространяющихся электромагнитных [c.206]

Радиовизор — прибор для визуального наблюдения и регистрации полей излучения СВЧ. Благодаря использованию неселективных приемников СВЧ излучения, обеспечивающих преобразование части энергии СВЧ в тепловой рельеф, и управлению с его помощью различными физическими явлениями создан радиовизор, структурная схема которого приведена на рис. 42. [c.245]

Обнаружение и регистрация излучения. Ионизирующее излучение обнаруживается и регистрируется по результатам его взаимодействия с материалом детектора. Одни детекторы предназначаются для измерения интегральных характеристик поля излучения и обычно используются в качестве дозиметров, другие измеряют поглощение энергии при отдельном акте взаимодействия и могут использоваться как спектрометры. Обнаружение и измерение активности и характеристик поля излучения являются самостоятельными разделами ядерной физики, их подробное изложение не входит в цели настоящей работы. [c.116]

Энергия радиоизлучения Ш. а. л. значительно меньше черенковского излучения в видимой области. Обусловлено это тем, что электроны и позитроны вызывают поляризацию атмосферы противоположного знака и поле скомпенсировано, т. к, расстояние между частицами меньше длины волны излучения. Излучение всё же возникает вследствие существования 5-электронов (т. е. электронов высокой энергии, появляющихся при ионизации атомов заряж. частицами Ш. а. л.) и аннигиляции позитронов, а также из-за поляризации всего ливня в магн. поле Земли. Регистрация ведётся на частотах в десятки МГц. Радиоизлучение наблюдается на расстояниях в неск, км от ливня, что значительно увеличивает эфф. площадь установки и позволяет продвинуться в область предельно высоких энергий. Исследования проводились в Москве, Якутске, Аделаиде (Австралия) и др [c.464]

При обычных способах регистрации светового поля (например, фотоэмульсией) под действием световой энергии происходит изменение поглощения материала, в результате чего прозрачность чувствительного слоя определяется экспозицией. Такая запись называется амплитудной. Одновременно с изменением коэффициента поглощения изменяется действительная часть комплексного показателя преломления, поскольку вблизи полосы поглощения [c.39]

Рис. 3.5.. Применение двухлучевого интерферометра Майкельсона в качестве коррелятора напряженности поля. В детекторе D складываются напряженности полей Ex t) E(t) E2(t) E t+i) отраженного от зеркал Si и S2 входного сигнала. Время задержки т от импульса к импульсу может изменяться смещением одного из зеркал. Выходной сигнал пропорционален энергии, поступающей в место регистрации, при условии, что время интегрирования детектором достаточно велико. Эта энергия пропорциональна величине

Если излучения рассматривать как частицы, то рентгеновские фотоны, электроны и нейтроны (как показывают эксперименты по столкновению их с другими частицами или, более практически, их получение и регистрация) обладают весьма различными свойствами. Однако если рассматривать только распространение излучений в пространстве и их рассеяние веществом или полями без заметных потерь энергии, то все их можно рассматривать как волны, описываемые волновыми функциями. Эти функции являются решениями дифференциальных уравнений одного типа — волнового уравнения. Следовательно, мы можем иметь дело с относительно простой полуклассической волновой механикой, а не с полной квантовой механикой, необходимой для рассмотрения взаимодействий квантов, включающих изменения энергии. Практические различия в экспериментальных методах и интерпретации измеряемых интенсивностей при различных излучениях, возникают из-за различных значений параметров в волновом уравнении.. [c.15]

Измерительная стойка обеспечивает питание электронного умножителя и регистрацию постоянной и переменной составляющих ионного тока. Переменная составляющая тока регистрируется при работе системы автоматической записи ионизационных кривых и в режиме модуляции молекулярного пучка. Порог чувствительности системы регистрации ионных токов 2-10 а. При включении развертки магнитного поля на диаграммной ленте самописца записываются масс-спектры, а при включении развертки ионизирующего напряжения — ионизационные кривые. Определение потенциалов ионизации и возбуждения молекул осуществляется путем изучения ионизационных кривых. Шкалы энергий калибруют по ионизационным кривым эталонных веществ, записываемых в тех же условиях, при которых производится опыт. [c.432]

Плотность потока энергии пропорциональна квадрату амплитуды электрического поля. Это общее и важное положение, на котором фактически основана возможность регистрации распространяющихся электромагнитных волн различными приемниками, так как из-за инерционности приемники энергии СВЧ регистрируют средние значения квадрата амплитуды Е. [c.423]

Различают пассивный и активный ТНК. При пассивном ТНК анализ тепловых полей изделий производят регистрацией их собственного теплового излучения. Активный ТНК предполагает нагрев объекта внешним источником энергии. [c.529]

Теперь посмотрим, как получить величины Ех, Е , ф1 и фа, измеряя только интенсивность. (Слово интенсивность мы употребляем как синоним выражения поток энергии .) Эта величина имеет перед многими другими то преимущество, что ее легче всего измерить. Допустим, что у нас есть поляроиды, пластинки в 1/4 и фотоумножитель для измерения потока фотонов (число фотонов, падающих на единицу площади в одну секунду). Средний поток фотонов пропорционален среднему значению классического потока энергии, который в свою очередь пропорционален среднему за период значению квадрата электрического поля. Предположим, что известна площадь фотокатода и эффективность регистрации фотоумножителя. При этих условиях мы можем определить среднее квадратичное значение электрического поля в пучке света, падающего на фотокатод. [c.388]

Метод одноосного сжатия состоит в измерении сдвига линий электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) под действием одноосного давления вызывающего статич. деформацию парамагнетика. Соответствующее ей изменение локального кристаллич. поля вследствие С.-ф. в. вызывает изменение разности энергий между парамагнитными уровнями (рис. 3). Т. к. регистрация спектра ЭПР обычна производится при постоянной частоте, к-рая находится в диапазоне нескольких тысяч МГц, то при одноосном сжатии наблюдается изменение напряжённости резонансного магнитного поля, т. е. сдвиг линии ЭПР. Ве- [c.334]

Мы пришли к выводу, что плотность потока энергии пропорциональна квадрату амплитуды электрического поля. Это общее и очень важное соотношение, на котором фактически основывается возможность регистрации распространяющихся электромагнитных волн различными приемниками. Практически все ггриемники света в той или иной степени инерционны. Поэтому они регистрируют среднее значение квадрата амплитуды Применяя радиофизическую терминологию, можно говорить, что приемники оптического излучения работают как квадратичные детекторы. [c.41]

На рис. 9.9, а показаны семь виртуальных переходов, отвечающие семифотонной ионизации атома ксенона излучением рубинового лазера. Энергия ионизации атома в семь раз превышает в данном случае энергию фотона лазерного излучения. Схема опыта по наблюдению этого явления приведена на рис. 9.9, б. Излучение лазера / фокусируется в объем камеры 2, содержащей пары ксенона. Внутри камеры создается электрическое поле 3, которое вытягивает образующиеся ионы к электронному умножителю 4. Сам факт регистрации ионов ксенона служил доказательством того, что семифотонная ионизация действительно происходила. [c.228]

Поэтому если генератор, создающий высокочастотное поле Н, настроить на частоту Мрез, то произойдет резонансное опрокидывание спина. При этом образец в целом начнет поглощать энергию. Регистрация этой потери энергии при единичном акте резонансного поглощения трудна. Поэтому к основному полю Н добавляется параллельное ему сравнительно небольшое низкочастотное модулирующее поле [c.52]

ГИЮ при известной массе. Но это еще не все. Камеру почти всегда помещают в сильное магнитное поле (это важнейшее усовершенствование принадлежит П. Л. Капице и Д. В. Скобельцыну, 1923), что дает возможность по кривизне трека определять с помощью формулы (Э.2) знак заряда и импульс частицы. Это позволяет определять (по счету капель и измерению кривизны) энергию и массу частицы даже в том случае, когда трек не умещается в камере, т. е. для энергий вплоть до сотен МэВ. С помощью камеры Вильсона в магнитном поле Д. В. Скобельцын в 1927 г. установил наличие в космических лучах заряженных частиц релятивистских энергий (по негнущимся трекам). С этих фундаментальных опытов датируется возникновение физики элементарных частиц высоких энергий. Большим достоинством камеры Вильсона является ее управляемость — свойство, присущее далеко не всем следовым регистраторам. Управляемость состоит в том, что камеру Вильсона могут приводить в действие другие детекторы. Например, перед камерой можно поставить счетчик Гейгера —Мюллера и сделать так, что камера будет срабатывать только тогда, когда через счетчик прошла частица. Возможность управления обусловлена тем, что возникшие при пролете частицы микрокапли живут и не растаскиваются отсасывающим полем достаточно долго, так что можно успеть произвести расширение. Свойство управляемости делает камеру Вильсона очень гибким прибором для регистрации редких событий, например, в космических лучах. Немалым преимуществом камеры Вильсона является ее относительная простота и дешевизна. Простейшую камеру можно изготовить в школьной лаборатории. [c.507]

Продолжая выполнение программы космических исследований, советские исследовательские организации приступили с 1962 г. к систематическому запуску искусственных спутников Земли серии Космос , снабжаемых измерительно-информационной аппаратурой для регистрации корпускулярных потоков и частиц малых знергий, изучения энергетического состава радиационных поясов и магнитного поля Земли, исследования космических лучей, верхних слоев атмосферы, образования и распределения облачных систем в атмосфере и пр. Помимо получения научной информации на них проводилась отработка оборудования и проверка новых источников энергии для бортовых приборов и аппаратов — радиоизотопных генераторов (см. третью главу второго раздела настоящей книги) и квантового генератора, разработанного под руководством лауреата Ленинской и Нобелевской премий акад. Н. Г. Басова и проф. М. И. Борисенко. Первый спутник серии Космос вышел на орбиту 16 марта 1962 г. К концу июля 1966 г. общее число спутников зтой серии достигло 122. На одном из них ( Космос-110 ), выведенном на эллиптическую орбиту с апогеем 900 км, в течение 22 суток находились подопытные животные (собаки Ветерок и Уголек) проведенный при этом обширный комплекс медико-биологических исследований и последующие наблюдения за состоянием животных после приземления спутника обусловили получение уникальных сведений о реакции организма на длительное пребывание в космическом пространстве при значительном удалении от поверхности Земли. К концу июля 1967 г. число спутников Космос , выведенных на околоземные орбиты, составляло 170, к началу ноября 1968г. их стало 251. [c.427]

КРАСНОЕ СМЕЩЕНИЕ — увеличение длины волны монохроматич. компонента спектра источника излучения в системе отсчёта наблюдателя ( .(,) по сравнению с длиной волны этого компонента в собств. системе отсчёта (>.f,). Термин К. с. возник при изучении спектральных линий оптич. диапазона, смещенных в сторону длинноволнового (красного) конца спектра. Прячи-пой К. с. может явиться движение источника относительно наблюдателя — Доплера эффект пли (и) отличие напряжённости поля тяготения в точках пспуска-пия и регистрации излучения — гравитационное К. с. В обоих случаях параметр смещения 2 s (X,(,— кеМ е н зависит ОТ ДЛИНЫ волны, так что наблюдаемая плотность распределения энергии излучения /(, (Я.) связана с аналогичной плотностью в собств. системе отсчёта /е(л) соотноп1ением [c.487]

МАГНИТНЫЙ СПЕКТРОМЕТР - прибор для изме-рения импульсов. эаряж. частиц по кривизне их траекторий в магн. поле. Осн. характеристиками М. с. являются его разрешающая способность (т. е. точность измерения импульса частицы) и апертура, определяющая телесный угол, в к-ром производится, регистрация частиц. Простошппе М. с.—одноканальные приборы с небольшой апертурой и фиксированной траекторией частиц в магн. поле. Энергетич. спектр частиц измеряется при последоват. изменениях магн. поля Н. Такие М. с. применяются, как правило, в области малых и средних энергий частиц дли изучения процессов, происходящих со сравнительно высокой вероят-ностью и характеризующихся малым кол-вом вторичных частиц. Если измеряется не только импульс, но и скорость частицы v (напр., ио времени пролета), то можно определить её массу, т. е. идентифицировать частицу (напр., протон, дейтрон, ядро Не). [c.689]

Особый интерес представляют комбинированные системы детектлров, в состав к-рых помимо М. С. входят многоканальные системы для регистрации у-кван-тов и измерения энергии частиц калориметрпч. мето-дамп. Это позволяет полностью определять кинематику многочастичных событий (рис. 1). Для увеличе-ния магн. поля используются сверхпроводящие маг-питы или системы из неск. М. с. Для идентификации [c.689]

Для детектирования нейтронов больших энергий обычно используются сцинтилАяциошше детекторы с органич. сцинтилляторами (содержащие много водорода) значит, размеров, в к-рых пробеги протонов отдачи I велики (напр., при 00 МэВ в воде 1 = 10 см). Спектры нейтронов больших энергий измеряются по отклонению протонов отдачи в магн. поле. Однако этот метод пригоден только для интенсивных потоков нейтронов, т. к. толщина радиатора должна быть мала, чтобы в нём протоны отдачи не испытывали заметного торможения достаточно малым должен быть н используемый телесный угол, в к-ром протоны вылетают из радиатора. Для 1 ГэВ регистрация нейтронов по протонам отдачи становится малоэффективной, т.к. сечение упругого рассеяния, продолжая монотонно падать, становится меньше сечения множест-ленного рождения частиц (см. Мпожественные процессы). [c.279]

Применение. Эффективность П. с. к а-частицам, осколкам деления ядер, протонам, электронам и мягким 7-квантам близка 100%. Для регистрации этих частиц в П.с. предусмотрены окна из тонкой слюды или органич. плёнок. Иногда источник излучения помещается внутри объёма П. с. Для регистрации е и е с энергиями до 1 МэВ используются П. с. высокого давления (до р — 150 ати) в магв. поле. Измерение энергии 7-квантов связано о фотоэффектом в наполняющем газе. Для до 10 -н 20 кэВ эффективность П. с. [c.148]

В [20, 30] исследовалась прозрачность малого объема аэрозоля в поле мощного СОг-лазера на различных X, равных 10,6, 0,63, 0,44 мкм. Струя квазимонодисперсного аэрозоля с высокой концентрацией частиц (- 10 см ), получаемых с помощью ультразвукового генератора аэрозоля [30], подавалась в область фокусировки СОг-лазера. Энергия импульса составляла 5 Дж, общая длительность - 2,5 мкс. Длительность переднего фронта импульса равнялась 5 10- с. Максимальная интенсивность достигала 10 Вт см 2. Ширина струи аэрозоля не превышала области перетяжки каустики фокусирующей системы, чем обеспечивалась высокая степень однородности излучения в исследуемом аэрозоле. Временное разрешение каналов регистрации видимого излучения составляло 2 10 с, а инфракрасного — 3 10" с. Исследовался монодисперсный аэрозоль двух радиусов aoi = l,3 мкм и ао2 —2,7 мкм. Высокая начальная прозрачность для =10,6 мкм (7 10,6 0,8) обеспечивала квазиоднородность энергетических условий вдоль оси распространения и, таким образом, возможность извлечения из измерений прозрачности информации об эффективном спектральном коэффициенте ослабления малого аэрозольного объема сГ =— nTi/L, где Тх — спектральная прозрачность среды, L — линейный размер области в каустике, занятой аэрозолем. [c.123]

К нелинейным эффектам в известном смысле можно причислить и так называемое радиационное давление или давление ультразвукового излучения, которое, в частности, проявляется в виде постоянных пондеромоторных сил, действующих на препятствия, расположенные на пути распространения ультразвуковой волны. Давление ультразвуковою излучения существует и в свободном ультразвуковом поле в виде постоянной составляющей давления. Радиационное давление присуще любому волновому процессу независимо от его природы отю связано с изменением у препятствия величины переносимого волной импульса. Возникающие прп этом пондеромотор-ные силы малы известно, что для регистрации, например, давления света требуются весьма чувствительные приспособления. Давление ультразвукового излучения также является малой величиной по сравнению с амплитудой переменного давления в ультразвуковой волне. Тем не менее радиационный эффект следует непосредственно из линейных уравнений электродинамики и линеаризованных уравнений гидродинамики. Нелиней1юсть же точных уравнении гидродинамики приводит при расчете давления ультразвукового излучения к поправкам , соизмеримым с величиной эффекта, вычисленной в первом ириблпженни, в отличие от нелинейных поправок к другим акустическим параметрам, таким, например, как скорость звука, плотность энергии и т. д., в которые они входят в качестве величин второго и более высоких порядков малости. Эти сравнительно большие поправки к давлению ультразвукового излучения и представляют собой собственно нелинейный эффект. Отличие акустических [c.104]

Таким образом, наблюдая провал Лэмба, можно регистрировать энергию перехода п от с разрешением порядка Q при наличии мишени в виде газа. Из материала, приведенного выше, в пп. 1 и 3, следует, что в точном резонапсс (Д < Y ,) при напряженности поля Е Еу частота Раби Q Y . Таким образом, и таких оптимальных условия.ч энергию перехода п т можно регистрировать с точностью до естественной ширины атомных уровней Ym. Регистрация провала Лэмба является одной из конкретных реализаций спектроскопии внутридоплеровского контура — внутридоплеровской спектроскопией насыщения [5, 6]. [c.80]

Осуществляя одновременно с регистрацией однозарядных ионов измерение энергий образующихся электронов, можно выделить пороговый (/S = 0) и надпороговые S ф 0) процессы ионизации, приводящие к образованию однозарядного иона в основном и возбужденных состояниях. Осуществляя времяпролетный анализ образованных ионов, можно отделить процесс однократной ионизации от процессов многократной ионизации. Таким образом, можно из всей совокупности различных процессов выделить прямой (пороговый) процесс ионизации, когда /S = О, а ион А+ образуется в основном состоянии. Наконец, и при наличии резонансов можно в суммарной вероятности выделить вклад прямого (порогового) процесса. К сожалению, такой подход, безусловно интересный с точки зрения сопоставления экспериментальных и расчетных данных при сильных полях, систематически не осуществлялся. [c.113]

Резонансный процесс ионизации оказался весьма важным для таких приложений, кж метод резонансной многофотониой спектроскопии [6.6 Хорошее спектральное разрешение, которое можно осуществить, используя одночастотное лазерное излучение и метод пересекающихся пучков (атомарного пучка и пучка лазерного излучения), а также высокая эффективность, обусловленная регистрацией ионов, делает этот метод вполне конкурентно способным по сравнению с традиционным методом наблюдения излучения при релаксации возбужденных состояний [6.6]. Ряд важных результатов этот метод дал при исследовании атомов (см. п. 6.3), но наиболее широко он применяется при исследовании спектров молекул. Спектроскопический аспект процесса многофотонной резонансной ионизации сводится не только к измерению энергий возбужденных атомных состояний. Он включает в себя также и исследование возмущения этих состояний в поле излучения (динамический эффект Штарка, гл. II), получение экспериментальных данных о многофотонных матричных элементах, наблюдение различных экзотических переходов (квадрупольных, запрещенных, двухэлектронных и т.д.). [c.142]

Заключение. В заключение подчеркнём, что методом инжектирования в полость N соответствующим образом приготовленных атомов с последующей регистрацией всех этих атомов в основном состоянии можно создать из вакуумного состояния любую суперпозицию первых N + 1 фоковских состояний. Более того, отметим, что гамильтониан Джейнса-Каммингса-Пауля не является решающим фактором этого метода. Могут быть использованы и другие похожие модели атомнополевого взаимодействия, если они обеспечивают обмен энергией между атомами и полем. [c.518]

Одновременно с Астоном А. Демнстер построил первый М.-с., в к-ром расходящийся пучок моно-энергетич. ионов фокусировался в пространство однородным магнитным полем на щель приемника. Изменяя энергию понов или напряженность магнитного поля, можно было поочередно направлять через щель к приемнику ионы разных М. Усовершенствование М.-с. шло но линии применения секторных полей (см. ниже), улучшения конструкции ионных источников (моноэнергетичность ионов), вакуумной системы и системы ввода исследуемого вещества в область ионизации. Применение неоднородных магнитных полей позволило существенно увеличить разрешающую силу М.-с., а исиользование э.аектронных умножите.аей для регистрации ионов повысило его чувствительность. [c.138]

Мэе, т. к. при большей энергии асимметрия рассеяния становится очень малой. Практически Л — относит, эффектив-ность регистрации поляриметром квантов, поля-рнзованных в перпендикулярных плоскостях, оказывается <В, рассчитанного по ф-ле (3), из-за конечных угловых размеров детекторов. Воны-тах [8] для случая у-кас- о.б када в Рс для О 90 [c.141]

Анализ поляризации нейтронов из наблюдений азимутальной асимметрии рассеяния имеет ряд специфич. особенностей. Использование в качестве анализаторов С и О неудобно, т. к. в области энергии неск. Мэе эти ядра обладают развитой структурой уровней и ноляризация рассеянных на них нейтронов меняется не монотонно. Существенным недостатком методов, в ]ч -рых в качестве анализаторов используются ядра и 0 , япляется также значительный фон (до 80%) нейтронов, попадающих из мишени в детектор, минуя анализатор. Поэтому Д.ПЯ анализа поляризации нейтронов был предложен поляриметр, в котором рассеивателем служат ядра Не. Для Не Рг — плавно зависящая от энергии величина, значения к-рой известны в широкой области энергий (1—40 Мэе). Второе преимущество данной методики связано с возможностью регистрации ядер отдачи Не. Гелиевый нейтронный поляриметр состоит из пропорциональных счетчиков направленного действие. Прибор неносредственно регистрирует ядра отдачи Не, а не рассеянные нейтроны. Это позволяет снизить уровень фона до 15% и ниже. Другой тип анализаторов поляризации нел-тронов представляют сцинтилляционная гелиевая камера высокого давления (Не + 10%Хе — при 150—200 атм) и гелиевый жидкостный поляриметр. Применение гелиевых пол яриметров позволяет изучать поляризацию частиц в реакция , соответствующих образованию конечного ядра не только в основном, по и в возбужденном состоянии. Для уменьшения ошибок в измерении поляризации, связанных с неточностями мехапич. юстировок, вместо вращения детектора на 180° (переход от ф = О к ф = л и обратно) можно вращать вектор поляризации магнитным полем соленоида. [c.156]

Наряду с быстрым развитием технических средств исследования свойств фотонов оптического диапазона большие успехи в этом направлении имеются в последние годы и в радиодиапазоне. Энергия фотонов радиодиапазона исключительно мала, намного меньше, чем тепловые флуктуации энергии, равные по порядку величины кТ (Т —шумовая температура в большинстве усилителей она принимается равной комнатной температуре). Следовательно, до сих пор в радиотехнике не было большой необходимости учитывать корпускулярную структуру поля. Однако недавнее изобретение малошумящих усилителей, использующих явления парамагнитного резонанса, до такой степени снизило шумовую температуру регистрирующих устройств, что при дальнейшем их совершенствовании окажется вполне возможной регистрация отдельных фотонов. Таким образом, даже в диапазоне СВЧ приходится в настоящее время учитывать корпускулярную структуру поля. Исследование корпускулярной природы электромагнитных полей представляет интерес еще и потому, что она ставит принципиальные ограничения при передаче информации с помощью этих полей. В данных лекциях мы не будем касаться вопросов теории информации, но сделаем некоторые замечания, относящиеся к теории шумов. Теория шумов является классической формой теории флуктуаций электромагнитного поля и, вполне естественно, связана с теорией квантовых флуктуаций электромагнитного поля. Все перечисленные выше вопросы составляют один общий раздел, который можно назвать статистикой фотонов. В него входит также теория когерентности, которая ставит сввей целью нахождение удобных способов классификации статистического поведения полей. [c.4]

Явление фотопроводимости заключается в возрастании электропроводности диэлектрического кристалла при падении излучения на кристалл. Первые наиболее обстоятельные исследования в этой области были выполнены Гудденом, Полем и Роузом. Явление фотопроводимости имеет большое практическое значение для телевидения, регистрации инфракрасного излучения, фотометрии и непосредственно в фотографических процессах. Прямым эффектом освещения кристалла является возрастание числа подвижных носителей заряда в кристалле. Если энергия па.т,аю-щих фотонов больше ширины запрещенной зоны , то каждый фотон, поглощенный кристаллом, будет создавать пару электрон— дырка. Иначе говоря, фотон поглощается за счет перехода электрона в зону проводимости из валентной оны, где он вначале находился. При этих обстоятельствах как дырка в валентной зоне, так и электрон в зоне проводимости могут давать вклад в проводимость. [c.647]

В сейсморазведке не используются абсолютные значения энергии сейсмического волн (сейсмических сигналов), в том числе и рассеянных волн. Эта особенность обусловлена тем, что при регистрации сейсмического волнового поля и дальнейшей обработки либо вообще не возможно, либо не возможно с необходимой точностью количественно учесть ряд факторов условия возбуждения и приема упругих волн, интерференцию разнородньгх сигналов в тонкослоистой среде, неравномерность поглощающих и рассеивающих свойств геосреды и т.п. Кроме того, в процессе обработки используются такие процедуры, как нормировка уровней сигналов, частотно-пространственная фильтрация, суммирование различных сигналов и другие, которые также делают нецелесообразным количественные оценки абсолютных значений энергии сейсмических волн. [c.107]

В технологии АНЧАР регистрируются и анализируются инфранизкочастотные сигналы, предположительно возбуждаемые залежью нефти и газа. Сущность метода АНЧАР заключается в том, что с помощью наземных сейсмических изл) а-телей создается наведенная сейсмическая активность, и по увеличению энергии низкочастотной составляющей спектра регистрируемого сейсмического поля выделяют нефтегазовую залежь и уточняют ее контуры. Сейсмические волны, излучаемые залежью, имеют инфранизкую частоту порядка первых единиц Гц. Регистрацию сейсмического волнового поля осуществляют до и после сейсмического воздействия на геосреду, которое осуществляют невзрывными источниками сейсмических волн вибрационного или импульсного типа. Прием сейсмических колебаний осуществляют низкочастотными электрохимическими сейсмоприемниками. В процессе обработки сейсмической записи на каждом пункте приема определяют амплитудные спектры волнового поля до и после воздействия и путем их сопоставления судят о наличии или отсутствии залежи на участке профиля наблюдения. Установлено, что в месте нахождения залежи регистрируемая энергия этих волн на порядок превышает фоновые наблюдения, а в местах отсутствия залежи наведенная сейсмоактивность не наблюдается, т.к. энергии низкочастотной составляющей волнового поля до и после воздействия соизмеримы. [c.349]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...