Приемник ионов

Приемник ионных пакетов выполнен в виде двух металлических полуколец, укрепленных на изоляторах из фторопласта и покрытых с внутренней стороны пленкой из антикоррозийного материала. [c.288]

Приближаясь к приемнику, ионные пакеты попадают в электрическое поле электродов, и составляющие его попы приобретают скорость в па- [c.288]

Разрешающую силу масс-спектрометра с однородным магнитным полем возможно повысить, увеличив радиус отклонения частиц или уменьшив ширину щелей у источника и приемника ионов. Первое приводит к конструктивным затруднениям, так как магнит отклоняющего поля становится слишком громоздким, а вакуумные системы слишком сложны, второе связано с уменьшением светосилы прибора. [c.33]

Уже отмечалось, что использование неоднородного магнитного поля с коэффициентом неоднородности 0,8— 0,9 позволяет увеличить дисперсию масс-спектрометра. Однако создание прибора, предназначенного для измерения изотопов тяжелых элементов, связано с большими трудностями. Например, при радиусе отклонения ионов г = 200 мм и коэффициенте неоднородности га = 0,9 для системы отклонения на 180° согласно уравнению (2.6) длина траектории пути ионного пучка равна - 2500 мм, что почти в четыре раза больше, чем у прибора с однородным полем. В этом примере источник и приемник ионов удалены от поля приблизительно на 1 м. Расширение пучка ионов в поле при угловой апертуре 2—3° составляет около 100 мм, следовательно, ширина плоской части трубы и полюсных наконечников, создающих поле, должна быть не менее 150 мм. Все это увеличивает габариты трубы и магнита спектрометра, а также сильно усложняет конструкцию вакуумной части прибора. Напомним, что повышение дисперсии и разрешающей силы прибора за счет увеличения длины траектории ионного пучка неизбежно приводит к ослаблению светосилы прибора, так как допустимая плотность ионного тока в пучке обратно пропорциональна квадрату длины ионного пути. [c.38]

Максимальная разрешающая способность прибора при щелях в источнике 0,2 мм и в приемнике ионов 0,4 мм равна около 400, это хорошо иллюстрируется масс-спектром изотопов ртути, записанным на приборе МИ-1305 (приложение 6, спектр 1). [c.59]

Для нахождения правильного положения магнита относительно щелей источника и приемника ионов конструкцией предусматривается специальное регулирующее устройство, обеспечивающее плавное перемещение магнита вдоль биссектрисы угла отклонения ионов в магнитном поле. Кроме того, юстирующее устройство позволяет осуществлять небольшие повороты магнита, приводящие к изменению угла входа ионов в магнитное поле. Регулировка положения Диспергирующего магнита [c.83]

Приемные устройства в масс-спектрометре, получившие название коллекторов ионных токов или просто приемников ионов, также отличаются некоторыми особенностями. Поскольку в гл. 5, посвященной технике измерения изотопного состава, совместно с каналом усиления ионных токов и дифференциальными схемами рассматриваются однолучевые и двухлучевые приемники ионов, в настоящей главе приведены только некоторые принципиальные особенности их конструкций. [c.85]

Нир [79] впервые применил в гелиевом течеискателе приемник ионов с тормозящим полем. В нем с помощью щелевых электродов, потенциал которых близок к потенциалу анода источника, ионный пучок перед самым [c.89]

Коллектор приемника ионов полезно выполнять в виде глубокого коробка со щелью в передней стенке. [c.90]

Такая высокая дисперсия даже для относительно широких рабочих щелей в источнике и приемнике ионов позволяет получить высокую разрешающую способность по массам. Допустим, что размер щелей fi+52 = 0,3 мм, а суммарные аберрации не превышают 0,1 мм, тогда разрешающая способность прибора согласно выражению [c.148]

Структурная схема прибора МС-62 приведена на рис. 6.3. Конструктивно прибор выполнен в виде двух стоек. На стойке аналитической части смонтировано два электромагнита, две камеры анализаторов с источником и приемниками ионов, два ртутно-диффузионных насоса с высоковакуумными охлаждающими ловушками и вентилями большого проходного сечения, трансформатор подогрева анализаторов, электромагнитные клапаны вакуумных коммуникаций и система напуска газа в ионный источник. [c.148]

В первой схеме (рис. 3) пути всех ионов определенной массы, выходящих из длинной щели ионного источника, собираются с помощью магнитного поля в одну точку, и в этой точке помещается приемник ионов. Место схождения траекторий различно для ионов различной массы, принадлежащих разным изотопам. Чем меньше различаются между собою массы изотопов, тем ближе друг к другу расположены точки схождения ионных потоков и тем труднее разделить эти потоки. Для изотопов урана, при длине путей в магнитном поле порядка одного метра, расстояние между точками схождения ионных потоков составляет всего лишь несколько миллиметров. [c.409]

Ионизационные Р. бывают двух типов. К первым относится ионизационный анемометр с тлеющим разрядом. Поток газа, обтекающий разрядник, уносит часть положительных ионов и ток разряда уменьшается. Ксли поддерживать ток постоянным, то разность потенциалов между электродами является мерой скорости потока. Другой тип ионизационных Р. состоит из ионизатора и приемника ионов мера скоро- [c.376]

Рис. 12-3. Масс-спектрометрическая камера ПТИ-6 со вскрытым приемником ионов.

Приемник ионов (рис. 12-6) состоит из коллектора ионов, выходной [c.201]

На рис. 3.8 приведены зависимости тока разрядной ступени /р, тока /д на приемник ионного пучка, установленный вне двигателя, и тока на экраны, установленные по сторонам пучка, а также колебаний тока на приемник от величины /у в области неустойчивой работы двигателя (Цу < и ). Видно, что возрастание разрядного тока сопровождается перераспределением тока между приемником пучка и экранами, что свидетельствует о расфокусировке ионного пучка. Одновременно в несколько раз возрастает уровень пульсаций тока ускоренных ионов. [c.123]

Как уже упоминалось, вывод из описываемого воображаемого опыта, заключающийся в том, что движущиеся часы идут медленнее неподвижных, получил убедительные экспериментальные подтверждения. Наиболее убедительным подтверждением этого вывода может служить так называемый поперечный Допплер-эффект. Уже давно был известен и объяснен классической физикой продольный Допплер-эффект, заключающийся в том, что при относительном движении источника и приемника электромагнитных волн ) частота этих волн изменяется, если скорость движения направлена вдоль линии, соединяющей источник и приемник, или имеет составляюш,ую в направлении этой линии. При этом частота волн повышается (а период понижается), если расстояние между источником и приемником уменьшается наоборот, при увеличении расстояния между ними частота волн понижается (а период повышается). Теорией относительности был предсказан, а затем был экспериментально обнаружен поперечный Допплер-эффект, который состоит в том, что при относительном движении источника и приемника всегда наблюдается не зависящее от направления движения понижение частоты ) принимаемых волн (по сравнению с той, которая наблюдалась бы, если бы источник по отношению к приемнику был неподвижен). Поперечный Допплер-эффект был обнаружен при наблюдении спектральной линии, испускаемой быстро летящими ионами. Оказалось, что эта линия, которая для покоящихся ионов имеет частоту v, в случае быстро движущихся ионов [c.264]

Схема импульсного датчика показана на рис. 12.5. Излучение -источника 1 модулируется путем вращения обтюратора 2, представляющего собой диск с секторными прорезями. При этом внутри трубопровода образуются ионизированные области (ионные пакеты), которые переносятся газовым потоком по трубопроводу. Расположенный ниже по потоку приемник 3, состоящий из двух изолированных электродов, реагирует на появление ионного пакета подобно обычной ионизационной камере в цепи электродов начинает протекать ток, создающий импульс напряжения на нагрузочном сопротивлении R приемника. Измеряя время запаздывания Ат этого импульса относительно импульса р-излучения, вызвавшего появление ионного пакета, можно определить скорость потока по выражению [c.249]

Описанный метод пригоден для атомов, нормальное состояние которых характеризуется значением 7=0, т. е. является состоянием К числу их принадлежат атомы второго столбца периодической системы Менделеева. Однако для большинства из них не удается создать чувствительных приемников. Чаще всего используются приемники с поверхностной ионизацией. Устройство таких приемников основано на том, что атомы ряда элементов, попадая на раскаленный вольфрам, испытывают поверхностную ионизацию, т. е. покидают его в виде положительных ионов. Ионы ускоряются небольшим добавочным полем и, попадая на электрод, дают ток, измеряемый обычным способом. Эти приемники пригодны для регистрации пучков из атомов s, Rb, К, Ва, а при применении оксидированного вольфрама — пучков из атомов Li, Na, Ga и In. Из всех этих атомов только барий имеет нормальное состояние Sg. Однако дело облегчается тем, что приемники с поверхностной ионизацией пригодны также для регистрации пучков из молекул, содержащих один из щелочных металлов. Радиочастотный же метод Раби может быть применен и для молекул. [c.572]

В приемнике ионов [5] пучки изотонов попадают на стенки изотопных карманов и оседают на них в виде нейтральных атомов. Распыление накопленного вещества и отражение ионов от стенок карманов обусловливают неполное улавливание вещества, переиосимог-о ионным пучком. Накопленное вещество извлекается из приемника хим. лютодами. Коэф. улавливания и извлечения вещества 50—80%. Т. о., коэф, использования вещества в 1 цикле И. р. от 10 до 40 [c.124]

После откачки вилки или пробирки исследуемые лампы вскрываются, газ выпускается в напускной баллон. Анализируемый газ через отверстие в диафрагме проходит в ионизационную камеру ионного источника масс-спектрометра, где подвергается ионизации. При помощи электрического поля ионы вытягиваются из ионизационной камеры, ускоряются и в виде слаборасхоДя-щегося пучка направляются в магнитный анализатор. Под действием магнитного поля основной пучок ионов распадается на ряд пучков, каждый из которых характеризуется определенным отношением массы иона к его заряду. С изменением напряженности магнитного поля ионные пучки поочередно направляются в приемник ионов и при помощи специального усилителя измеряется их интенсивность. Таким образом регистрируется спектр масс анализируемого газа. [c.156]

Масс-спектрометры с магнитным отклонением состоят из следующих оснавных функциональных узлов ионного источника, аналитической трубы спектрометра, диспергирующего магнита, приемника ионов, вакуумной системы, устройства для ввода проб, высокостабильных электронных схем для создания магнитного и электростатического полей, а также схем для усиления ионных токов и автоматической регистрации масс-спектров. [c.56]

Прибор состоит из двух стоек вакуумно-аналитической и электронной. В первой смонтированы все узлы и детали анализатора масс, ионного источника, приемника ионов, диспергирующего магнита, газонапускной системы и вакуумных насосов и коммуникаций. В верхней части каркаса вакуумной стойки расположены блоки измерения давления и питания источника ионов. В электронной стойке сосредоточены электронные блоки стабилизированных источников питания, электрометрических схем, стабилизаторов тока эмиссии и ускоряющего напряжения, питания электромагнита, ионизационных манометров, контроля, управления и аварийной защиты прибора. Кроме того, в электронной стойке смонтированы автоматический индикатор (измеритель) массовых чисел, электронный самопищущий потенциометр и другие измерительные и вспомогательные устройства. [c.58]

Масс-анализатор обычно представляет собой гнутую металлическую трубу, по форме повторяющую траекторию центрального ионного луча или равновесную траекторию ионнооптической системы в случае неоднородного магнитного поля. Под полюсными наконечниками отклоняющего магнита труба сплюснута. Толщина сплюснутой части трубы на 0,5—1 мм меньше размера межпояюсного зазора. Для изготовления анализаторов применяются цельнотянутые трубы немагнитных металлов из меди или нержавеющей стали, а иногда из сплавов, например из монель-металла. Прямолинейные концы трубы (вылеты) имеют торцовые фланцы, служащие для установки и уплотнения источника и приемника ионов, которые смонтированы на уплотняющих фланцах. [c.82]

Исходя из предельных значений тока измеряемого диапазона и характеристики усилителя, выбирают номиналы входных высокоомных сопротивлений. Например, если усилитель со 100%-ной обратной связью имеет выходное напряжение до 50 е и дрейф нуля не более 1 мв, то для охвата первой части этого диапазона тока потребуется входное сопротивление порядка 10 ом, а для измерения второй половины токового диапазона достаточно иметь входное сопротивление 10 ° ом. Обычно в усилительном устройстве приемника ионов для удобства предусматривается возможность переключения высокоомного входного сопротивления. Удобно в усилительном канале иметь два входных сопротивления, раличаю-щихся на порядок величины, например 10 ° и 10" ом. [c.86]

Рис. 3.9. Схемы обычного приемника ионов с анти-динатронным экраном (а), приемника ионов с тормозящим потенциалом (б) г — ионный луч — приемная щель (потенциал корпуса) 3—антидинатронный экран (—100—200 в) 4 — приемный коллектор 5 — диафрагма тормозящего потенциала.

Приемным коллектором почти совсем тормозится и на коллектор попадают лишь те ионы, в которых полностью сохранилась энергия, полученная в ускоряющем поле при выходе из ионного источника. Ионы, потерявшие часть энергии при соударении с нейтральными молекулами на пути следования от источника к приемнику, преодолеть тормозящее поле не могут, они полностью теряют энергию и на ионный коллектор не попадают. Таким образом, приемник ионов с тормозящим полем позволяет очистить масс-спектр от ( )она, обусловленного наличием ионов, претерпевших акты соударения с нейтральными молекулами в условиях недостаточно глубокого вакуума и при этом потерявших часть своей энергии. В дальнейшем Хиппл [80, 81] применил приемники с тормозящим потенциалом для подавления линий, получающихся при распаде метастабильных ионов. Конструкция приемных устройств без тормозящего и с тор- [c.89]

Коллектор ионов, а также остальные электроды приемного устройства выполняются из листового металла толщиной 0,3—0,5 мм. Рекомендуется пременять нихром, тантал и нержавеющую сталь, возможно использование и других металлов или их соединений необходимо, чтобы они отвечали требованиям высокого вакуума, обладали малым коэффициентом вторичной электронной эмиссии и не имели ферромагнитных свойств. Поверхности приемника ионов и остальных электродов должны быть хорошо отшлифованы, а острые краевые кромки скруглены. [c.90]

При развертке масс-спектра и записи его с помощью такого (двухщелевого) приемника ионов пики на ленте самопищущего потенциометра получаются раздвоенными, так как каждый ионный луч, если ширина его меньше расстояния между щелями, попадает на приемный коллектор дважды, сначала через одну, а затем через другую щель. Такая запись позволяет непосредственно на спектре получить линейный масштаб для дисперсии. Из полученного спектра нетрудно определить величину массовой дисперсии, соответствующей, например, 1 % относительной разности масс, определяемой по формуле [c.124]

Для измерения высокого вакуума в двух точках (в области ионного источника и в области приемника ионов) применены две манометрические лампы ЛМ-2. Эти лампы подключаются переключателем П. При этом в положении 1 переключателя П обе лампы выключены, в положении 2 работает первая лампа а) включается катод первой лампы при этом тумблером Гз можно вклЕочнть прогрев ее сетки (положение Прогрев)-, б) коллектор первой лампы подсоединяется через переключатель Я2 к сетке правого триода лампы JTi (6И7С) в положении Измерение (тумблера Гз) выключается прогрев, закорачивается гасящее сопротивление Ri9, на сетку лампы ЛМ-2 подается +200 в. Можно произвести измерение вакуума (с предварительной установкой по прибору тока эмиссии потенциометром R o и калибровкой переменным сопротивлением / 4т оси их выведены на переднюю панель блока под шлиц и снабжены надписями Эмиссия, Калибровка). [c.190]

Указанное различие траекторий создает возможность выделить из обгцего ионного потока ту его часть, которая состоит из ионов одного определенного изотопа. Эти ионы чистого изотопа можно собрать в отдельном приемнике. Ударившись о стенку приемника, ионы нейтрализуются (теряют свой электрический заряд), и получаются атомы чистого изотопа. Существуют различные варианты выделения ионов одного изотопа. На рис. 3 и 4 приведены две принципиальные схемы такого вьщеления. [c.409]

Приемник ионов с электронным умможителем 2 —камера анализатора 5 — электромагнит 4 — оптический пирометр 5 —вакуумный затвор б — источник ионов [c.431]

Одновременно с Астоном А. Демнстер построил первый М.-с., в к-ром расходящийся пучок моно-энергетич. ионов фокусировался в пространство однородным магнитным полем на щель приемника. Изменяя энергию понов или напряженность магнитного поля, можно было поочередно направлять через щель к приемнику ионы разных М. Усовершенствование М.-с. шло но линии применения секторных полей (см. ниже), улучшения конструкции ионных источников (моноэнергетичность ионов), вакуумной системы и системы ввода исследуемого вещества в область ионизации. Применение неоднородных магнитных полей позволило существенно увеличить разрешающую силу М.-с., а исиользование э.аектронных умножите.аей для регистрации ионов повысило его чувствительность. [c.138]

I — ионный источник 2 — ввод питания источника 5 — патрубок с фланцем 4 — манометр ММ-Ш 5 —вводы питания манометра 5 —ввод супрессорного напряжения 7 приемник ионов 8 — электрометрический ввод 9 — промежуточная диафрагма [c.200]

Не устанавливается на нуль стрелка выходного прибора УПТ ручками плавной и грубой регулировки. Большие колебания стрелки на чувствительных шкалах Неправильно установлен режим электрометрической лампы 2Э2П Неисправность ламп УПТ Плохие контакты в месте соединения выносного каскада с камерой Неисправность в схеме электронных стабилизаторов 4-400 8 и 150 в . Замыкание в узле приемника ионов в камере Установить правильный режим Проверить и при необходимости заменить лампы Проверить контакты Проверить напряжения на гнездах ускоряющее напряжение и контроль Проверить изоляцию [c.222]

Полагая, что в первом приближении единичный сигнал может быть дост а-точно надежно обнаружен на фоне шума при Pi =10, получаем после подстановок минимальное значение импульса, действие которого надежно регистрируется 7on,i 10 " Н с (при /, -100 кГц). Для сопоставления этой величины с наблюдаемыми на практике укажем, что при бомбардировке приемника ионами гелия с энергией = 50 кэВ [c.132]

Схема опыта Гиорзо приведена на рис. 177. При бомбардировке эбСт ионами углерода бС образуются атомы (ионизованные) элемента 102, которые за счет энергии отдачи вылетают из мишени и попадают на металлическую отрицательно заряженную конвейерную ленту Л. В результате последующего а-распада из атомов Ь02-го элемента образуются атомы фермия (Z = == 100), которые (также за счет отдачи) вылетают с ленты и осаждаются на помещенную над ней фольгу-приемник Ф, отрицательно заряженную относительно ленты. [c.423]

Пассивными акустическими методами, основанными на возбуждении стоячих волн или колебаний объекта контроля, являются вибраи,ионно-диагн(-стический и шумодиагностический. При первом анализируют параметры вибраций какой-либо отдельной детали или узла (ротора, подшипников, лопатки турбины) с помощью приемников контактного типа, при втором изучают спектр шумов работающего механизма, обычно с помощью микрофонных приемников. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...