Другие РПИ-детекторы

В качестве других детекторов, позволяющих регистрировать быстрые нуклоны, могут быть использованы пороговые реакции [c.523]

Смысл имеющегося расхождения между теорией и экспериментом пока остается неясным. Нужны, очевидно, новые опыты с другими детекторами, обладающими, в частности, более низким порогом. [c.609]

Нейтронная радиография — метод неразрушающего контроля, основанный на просвечивании исследуемого объекта коллимированным пучком нейтронов и регистрации теневого изображения объекта на рентгеновской пленке или другом детекторе (рис. 39). [c.337]

Применение бесконтактного радиоактивного реле на газоразрядном счетчике упрощает электрическую схему по сравнению с другими детекторами излучения, например, с ионизационной камерой [8]. [c.261]

Переход от изображения во вторичных электронах к изображению в отраженных электронах осуществляется при изменении условий сбора электронов с поверхности образца за счет использования других детекторов, расположенных непосредственно над образцом. Сбор вторичных электронов обеспечивается при положительном потенциале сетки и размещении коллектора вне прямой видимости поверхности образца. При этом под действием электростатического поля траектории низкоэнергетических вторичных электронов отклоняются, обеспечивая большой телесный угол сбора вторичных электронов, в том числе из затененных участков (глубоких впадин на поверхности и т. д.). Это позволяет выявлять больше деталей на поверхности и определяет получение полутонов на изображениях во вторичных электронах. Сбор отраженных высокоэнергетических электронов обеспечивается при отрицательном по- [c.66]

Для регистрации вакуумного ультрафиолета применяется целый ряд детекторов, разработанных для других областей спектра, но имеющих достаточную чувствительность и в вакуумной области. Наряду с ними существуют детекторы, пригодные только для вакуумной области, так как они практически не чувствительны к фотонам с энергией, меньшей 6—7 эв ионизационные камеры, некоторые фотокатоды и другие детекторы). [c.186]

В настоящее время пузырьковые камеры используются редко, преимущественно в качестве вершинных детекторов в гибридных установках, содержащих также другие детекторы. [c.62]

Последнее обстоятельство делает эффективным применение этих систем при дефектоскопическом контроле качества сварки довольно толстостенных изделий стали до 500 мм, алюминия до 1000 мм, магния и пластмасс до 2000 мм. В качестве детекторов излучения в радиометрическом методе применяют в основном сцинтилляционные датчики (сцинтилляционный кристалл с фотоумножителем), хотя возможно применение и других детекторов. [c.132]

Радиационный метод контроля герметичности изделий основан на индикации малых количеств радиоактивных жидкостей и газов по испускаемому ими ионизирующему излучению. Благодаря высокой э( )фективности регистрации ионизирующего излучения газоразрядными, сцинтилляционными и другими детекторами радиационный метод обладает высокой чувствительностью к обнаружению утечек изделий. [c.270]

Рие. 3.14. Схема шумового термометра с последовательным переключением [56]. Схема выполнена таким образом, что шумовые напряжения на сопротивлениях Л1 и Ла при температурах соответственно Т к Тг поочередно сравниваются друг с другом. I — усилитель 2 — фильтры 3 — детекторы 4 — преобразователь напряжения в частоту 5 — тактовый генератор 6 — счетчик 7 — коммутатор 8 — соленоид. [c.115]

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле [c.365]

Таким образом, измерение отношения спектральных, яркостей для двух длин волн дает возможность вычислить Т, если значение Я е) известно. Хотя величина 7 (е) определена здесь как отношение спектральных коэффициентов излучения, ее можно также, рассматривать как отношение некоторых других зависящих от длины волны, но не от температуры величин, таких, как пропускание атмосферы, спектральная чувствительность детектора и т. п. Заметим, что параметры, которые не зависят и от длины волны, и от температуры, в уравнении (7.81) не присутствуют и их можно не учитывать. Один из таких параметров—размер источника. Чувствительность метода возрастает при увеличении разницы длин волн. К сожалению, чем [c.384]

Оба описанных выше метода требуют применения дополнительного источника теплового излучения. В промышленности широкое применение нашел другой, более простой метод [35]. Вместо отдельного дополнительного источника здесь используется сама поверхность совместно с позолоченным полусферическим зеркалом, которое находится в контакте с поверхностью или в непосредственной близости от нее. Для измерений плотности излучения внутри полусферы в качестве детектора используется кремниевый фотоэлемент. Если полусфера является идеальным отражателем (коэффициент отражения золота в инфракрасной области больше 99%), а площадь поверхности полусферы, занятая кремниевым элементом, пренебрежимо мала. [c.391]

На рис. II.2 приведена схема расположения детекторов вблизи цилиндрического источника, наиболее часто используемая в примерах. За небольшим исключением, в качестве защитного материала выбран обычный бетон плотностью р=2,2 Перерасчет к толщине бетона другой плотности возможен [c.330]

Сущность метода совпадений (который в последнее время очень широко используется в экспериментальной ядерной физике) применительно к рассматриваемой задаче заключается в следующем. Регистрация а-распада производится двумя детекторами. Один детектор измеряет со сравнительно невысокой точностью ( 5%) энергию а-частиц, а другой — энергию у-кван-тов. Импульсы от обоих детекторов поступают в специальную радиосхему, срабатывающую только при одновременном поступлении импульсов. Это означает, что при высокой разрешающей способности схемы по времени и при соответствующей настройке детекторов она будет регистрировать только те а-частицы, одновременно с которыми испускаются сопровождающие их -кванты, т. е. может выбирать редкие явления на большом фоне. Таким способом удается регистрировать линии, интенсивность которых в раз меньше интенсивности основной линии спектра. [c.119]

При Тп > 10 Мэе становятся возможны реакции вида (п, 2л), (п, пр), (п, Зп) и другие, которые широко используются в качестве детекторов быстрых нейтронов (см. 71). Примерами этих реакций являются [c.289]

Было сделано две серии измерений. В одной серии поглотитель и детектор были изготовлены из различных материалов (ПфД), а в другой —из одинаковых (П Д). [c.303]

ГИЮ при известной массе. Но это еще не все. Камеру почти всегда помещают в сильное магнитное поле (это важнейшее усовершенствование принадлежит П. Л. Капице и Д. В. Скобельцыну, 1923), что дает возможность по кривизне трека определять с помощью формулы (Э.2) знак заряда и импульс частицы. Это позволяет определять (по счету капель и измерению кривизны) энергию и массу частицы даже в том случае, когда трек не умещается в камере, т. е. для энергий вплоть до сотен МэВ. С помощью камеры Вильсона в магнитном поле Д. В. Скобельцын в 1927 г. установил наличие в космических лучах заряженных частиц релятивистских энергий (по негнущимся трекам). С этих фундаментальных опытов датируется возникновение физики элементарных частиц высоких энергий. Большим достоинством камеры Вильсона является ее управляемость — свойство, присущее далеко не всем следовым регистраторам. Управляемость состоит в том, что камеру Вильсона могут приводить в действие другие детекторы. Например, перед камерой можно поставить счетчик Гейгера —Мюллера и сделать так, что камера будет срабатывать только тогда, когда через счетчик прошла частица. Возможность управления обусловлена тем, что возникшие при пролете частицы микрокапли живут и не растаскиваются отсасывающим полем достаточно долго, так что можно успеть произвести расширение. Свойство управляемости делает камеру Вильсона очень гибким прибором для регистрации редких событий, например, в космических лучах. Немалым преимуществом камеры Вильсона является ее относительная простота и дешевизна. Простейшую камеру можно изготовить в школьной лаборатории. [c.507]

Для обнаружения нейтронов вполне определенных энергий были разработаны многочисленные специализированные методы, заслуживающие упоминания. В одном из этих методов используются резонансные области детекторов для отделения нейтронов определенной энергии. Таким образом, если неоднородный нейтронный пучок падает на пластинку из некоторого вещества, причем в качестве детектора используется, скажем, фольга индия, окруженная кадмием, то измеренное эф( ктивное сечение прежде всего является эффективным сечением для нейтронов, соответствующих резонансной энергии индия, т. е. 1,4 еУ. Следовательно, применяя этот детектор, можно измерить эффективные сечения для различных веществ при энергии нейтронов 1,4 еУ. Для измерения эффективных сечений для различных нейтронных энергий следует воспользоваться другими детекторами, обладающими различными резонансами. Эта методика была развита многими экспериментаторами и главным образом Гольдгабером и его сотрудниками. Слабость этого метода заключается в том, что трудно ввести поправку на эффекты, вызываемые другими резонансами, имеющими место при энергиях, превышающих энергию основного резонанса детектора. [c.208]

На у1множитель подается напряжение, равное нескольким киловольтам (3—3,5 ке), темповой ток составляет 0,01 а сек. Эффективности КЭУ и ФЭУ с вольфрамовым катодом очень близки. На рис. 4.11 представлены спектральные кривые для минимально обнаружимого потока фотонов. КЭУ обладают более высокой эффективностью, чем многие другие детекторы, но они не пригодны для регистрации больших световых потоков. [c.201]

В качестве стандартного детектора при космических исследованиях применялся также вольфрамовый фотодиод [105в]. Он обладал настолько высокой стабильностью, что его применяли для поверки других детекторов. [c.204]

Рис. 1.4. Измерение корреляционной функции второго порядка. Свет из источника попадает на два детектора. Светоделитель даёт возможность измерить интенсивность в этой точке. Нас интересует распределение последовательных щелчков двух детекторов. Первый фотон, попадающий в детектор, включает часы, а второй фотон, попадающий в другой детектор, останавливает часы. В качестве источника света можно использовать лампу накаливания, лазер или эезонансную флюоресценцию одиночного иона, который управляется лазерным

С другой Стороны, два измерения могут и не влиять друг на друга, например, если гамильтониан взаимодействия 2 системы с каким-либо детектором коммутирует с величиной /, то согласно уравнению Гейзенберга (2.1.13) этот детектор не влияет на / (t) и, следовательно, на показания других детекторов, измеряющих / (так называемые невозмущающие измерения) [177]. [c.56]

Для поиска утечек в контурах с К134а существует несколько методов. Многие разработчики поставляют электронные детекторы утечек, которые при наличии утечек подают звуковой сигнал. В другом детекторе утечек используется УФ-лампа. В хладагент добавляют присадку, которая вступает в реакцию с эфирным маслом. В случае утечки вытекающее из контура масло с присадкой отражает ультрафиолетовый свет лампы и становится видимым. Лампы детекторов старого образца для К134а не годятся, поскольку в нем не содержится хлор. [c.155]

Наиболее достоверным методом оценки перфу-зионных нарушений является позитронно-эмиссион-ная томография с использованием позитронизлуча-ющих радионуклидов. При взаимодействии излученного позитрона с электроном, происходит формирование двух гамма-протонов, излучаемых в противоположных направлениях. Принципиальным отличием позитронно-эмиссионной томографии от однофотонной эмиссионной компьютерной томографии является регистрация обоих гамма-квантов. Такая регистрация обеспечивается спаренными (расположенными друг против друга) детекторами, объединенными в кольцевые цепи. После коррекции ослабления, необходимой для повышения характеристик получаемого изображения, информация, поступающая от каждой пары детекторов, используется для построения серии изображений, отражающих распределение радиоактивности [24]. [c.321]

Для детектирования нейтронов с другими диапазонами энергий могут быть использованы в основном рассмотренные выше мето- ды. Для нейтронной радиографии на холодных нейтронах хорошие результаты могут быть получены при использовании сцинтилляторов, содержащих литий или бор. В области резонансной энергии первостепенное значение в качестве материала для детектора имеет индий ввиду его высоких значений выхода для нейтронов с энергией 1,46 эв. Другие детекторы для резонансной нейтронной радиографии перечислены в табл. 9.4. В большом числе работ по радиографии на быстрых нейтронах для детектирования использовались сцинтилляторы с пленкой или со счетчиками [47, 1, 94, 60, 101, 80]. [c.309]

Для анализа СО в ОГ применяются в основном методы инфракрасной спектроскопии (ИКС). ИКС базируется на селективном поглощении инфракрасного излучения в области длин волн 4,7 мкм. ИКС-анализаторы обладают высокой селективностью, стабильностью и надежностью показаний. Преимущественное распространение получили бездисперсионные анализаторы, работающие на полихроматическом излучении, в которых применяются оптико-акустические детекторы, заполненные анализируемым газом. Эти приборы отличают простота и надежность конструкции устойчивость к механическим и тепловым нагрузкам, что и определило их преимущественное распространение. При заполнении рабочих полостей другим газом (метаном, сернистым ангидридом, двуокисью углерода, окисью азота) и соответствующей корректировке оптической и измерительной систем ИКС-анализаторы могут быть использованы и для анализа других компонентов отработавщих газов. [c.20]

Распределение у-квантов в активной зоне оказывается довольно близким к распределению нейтронов и распределению энерговыделения. На рис. 9.13 показаны эти распределения, измеренные для водо-водяного реактора Yankee [32]. Отклонение одного поля от другого наблюдается в основном вблизи границ активной зоны и в блоках горючего] некоторое расхождение расчетных и экспериментальных данных по распределению у-квантов в радиальном направлении следует объяснить, по-видимому, влиянием возмущения у-полей детекторами). [c.48]

Сюда относятся размеры и форма источников, расстояние источник — детектор, направление, в котором определяется зашита, наличие в этом направлении какого-либо оборудования или других возмущающих неоднородностей. Геометрические параметры чаще всего представляются в безразмерных единицах,. например радиус источника в единицах рз-/ , высота цилиндрического источника к = к/Я (или Н12Я), расстояние р Ь/Я в радиальном направлении и р = а/к в торцовом направлении. Здесь рз — коэффициент ослабления в материале источника к и Я—-высота и радиус цилиндрического источника Ь и а — расстояние источник — детектор от оси цилиндрического источника в радиальном направлении и от торца в осевом направлении. [c.192]

Знание компоновки источников необходимо для учета возможности облучения детектора от нескольких источников. Зональность в известной мере предопределяет уровень внешнего и внутреннего облучения. В Основных санитарных правилах [10] принята и хорошо оправдала себя трехзональная планировка помещений. В зоне I размещены оборудование и коммуникации с основными источниками излучения. Сюда относятся боксы, камеры, каньоны, коридоры (галереи) с коммуникациями. К зоне II отнесены ремонтно-транспортные помещения (ремонтные зоны и монтажные залы), помещения для загрузки и выгрузки активных материалов и других работ, связанных с вскрытием технологического оборудования и удалением радиоактивных загрязнений к зоне III — операторские, пульты (или щиты) управления, санпропускники и другие вспомогательные помещения, предназначенные для постоянного пребывания персонала. В этих помещениях непосредственная работа с источниками ионизирующих излучений не производится. Уровень внешнего излучения, а также загрязненность поверхностей и воздуха наибольшие в I ( грязной ) зоне и наименьшие в III ( чистой ) зоне. Чтобы исключить возможность выноса загрязнений из одной зоны в другую, между зонами II и III оборудуются саншлюзы, где хранят дополнительные средства индивидуальной защиты, производится обмыв пневмокостюмов, чистка или смена обуви, а в случае необходимости — обмыв тела работающих [1]]. [c.192]

Здесь приведены примеры расчета защиты от у-излучения смеси продуктов деления с использованием методик, изложенных в главах VII и XIII, За основу принят гипотетический радиохимический завод по переработке делящихся материалов, схема которого заимствована из справочника Схема расположения помещений, источников и детекторов приведена на рис. II.1. Если исходить из трехзонального принципа планировки помещений, то их можно распределить по зонам следующим образом I зона —помещение хим-пробоотбора П4, каньон П5 с химическим реактором И1, вентиляционный П6 и трубный П7 коридоры, каньон П8 с монжюсом И4, горячая камера П9, каньон газовой очистки П10 II зона — монтажный зал П1 и радиометрическая лаборатория ПЗ III зона —щитовое помещение ПИ. При решении большинства примеров используются методика, таблицы и графики справочника [21. Однако в ряде случаев применяются и другие методики, например расчет защиты по заданной дифференциальной или полной кратности ослабления [3]. [c.330]

Пример 7. Рассчитать защиту из бетона d и di для детекторов Я и Яю, находящихся в необслуживаемых помещениях П5 и П8. Проектная мощность дозы Я = 28 лр/ч. Источником ИЗ являются трубы (сдувочные газы, содержащие 1 ) длиной 21 = 20 м, радиусом Я=5 см, расположенные в помещении П6. Удельная линейная активность источника С1,= 1,5 мкюри/см, гамма-постоянная К=2,15 р-см /(ч-мкюри). Расположение детектора Як, (П8) и другие геометрические параметры указаны на рис. П.З. [c.336]

Хорошо известно, что фазы двух монохроматических волн всегда скоррелированы и, встречаясь, эти две волны близких частот интерферируют. Пусть фотоэлектрический умножитель (или какой-либо другой приемник света, работающий как квадратичный детектор) освещен светом двух монохроматических источников с частотами и 0)2, т.е. [c.395]

Схема опыта Мёссбауэра изображена на рис. 61,6. Здесь И — источник у-излучения Гг с энергией 12 9 кэв, П — иридиевый поглотитель, Д — детектор. Источник и поглотитель были помещены в криостаты и Кг, в которых поддерживалась температура Т = 88° К. Криостат /Сг с источником мог вращаться. При вращении его в одну сторону источник приближался к поглотителю с некоторой скоростью v, а при вращении в другую сторону удалялся от него с той же скоростью. [c.178]

Кроме р-распада, примерно такой же константой характеризуются и другие процессы слабого взаимодействия (я— х)-распад, ( х—е)-распад, распады /(-мезонов и гиперонов (см. гл. XIV). Слабые взаимодействия примерно в 10 раз слабее сильных. В соответствии с этим процессы распада для слабых взаимодействий происходят в 10 раз медленнее, чем для сильных, т. е. за время t не меньше чем 10 сек. Однако с процессами распада, происходящими за счет слабого взаимодействия, надо считаться в тех случаях, когда часпицы проходят большой путь до детектора, так как даже при скорости у с частица, [c.202]

Для уменьшения фона и длительности импульса применяются многороторные механические селекторы, роторы которых устанавливаются в пучке последовательно на некотором расстоянии друг от друга. Большое внимание уделяется формированию пучка (коллимация, уменьшение рассеяния за счет проведения лучка в вакуумных или наполненных гелием трубах) и конструкции детекторов (повышение эффективности регистрации). [c.338]

Другим очень важным трековым детектором является изобретенная Глезером (1952 г.) пузырьковая камера. Принцип действия пузырьковой камеры сходен с принципом действия камеры Вильсона. Как известно, в камере Вильсона используется свойство пересыщенного пара конденсироваться в виде мельчайш их капелек жидкости на пути прохождения заряженной частицы. В пузырьковой камере используется свойство перегретой жидкости образовывать на пути заряженной частицы пузырьки пара. [c.591]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...