Эффективность регистрации

Эффективность регистрации заряженных частиц счетчиками Гейгера — Мюллера близка к 100%. Эти счетчики используются и для регистрации Y-квантов за счет вторичных эффектов (фотоэффект, комптон-эффект и рождение пар) на стенках. В этом случае важно правильно выбрать толщину стенки. Через слишком тонкую стенку квант пролетит беспрепятственно, а в толстой стенке выбитый квантом электрон задержится и не даст импульса в счетчик. Эффективность газоразрядных счетчиков по отношению к у-квантам не превышает 1—3%. Специально сконструированными газоразрядными счетчиками можно регистрировать фотоны очень низких энергий, ультрафиолетовые, видимого спектра и даже инфракрасные. [c.499]

Эффективность регистрации Q детектора определяет его способность реагировать на воздействие ионизирующего излучения в определенном диапазоне энергии и МЭД излучения. [c.311]

В частности, эффективность регистрации радиографических пленок характеризуют их спектральной чувствительностью, которая определяет способность пленки получать различную плотность почернения после ее облучения одинаковыми экспозиционными дозами ионизирующего излучения различной энергии. [c.311]

Эффективность регистрации радио-скопических и радиометрических детекторов определяется отношением чи- ела зарегистрированных квантов излучения, прошедших контролируемый объект, к общему числу квантов, падающих на этот объект. [c.311]

Основными преимуществами флюорографии являются способность накапливать информацию о теневом изображении, высокая квантовая эффективность регистрации высокоэнергетического излучения, усиление контраста светового изображения, сокращение времени экспозиции и обработки пленки, низкая стоимость фотопленки по сравнению с рентгеновской пленкой. [c.371]

Эффективность регистрации Q детектора (спектральная чувствительность) определяет его способность реагировать, на воздействие ионизирующего излучения в определенном диапазоне энергии и МЭД излучения. [c.12]

Наиболее целесообразные области применения радио(мет-рической гамма-дефектоскопии определяются достоинствами и недостатками, которыми обладает этот метод. К основным его достоинствам относится высокая эффективность регистрации излучения. Для сцинтилляционного детектора эта эффективность почти на два порядка выше, чем у лучших радиографических пленок. Другим достоинством является возможность проведения контроля без контакта с изделием. Благодаря этому становится доступным контроль движущихся и нагретых до высоких температур изделий и материалов. Для расширения температурного диапазона блок детектирования можно поместить в охлаждаемую рубашку, что незначительно снизит чувствительность контроля. Радиометрический метод по сравнению с другими менее чувствителен к вибрациям контролируемого изделия относительно источника и детектора. В особенности это справедливо, когда вклад этих вибраций в регистрируемый сигнал имеет частотный спектр, мало перекрывающийся со спектром полезного сигнала. [c.164]

Из соотношений, определяющих чувствительность и производительность для канала регистрации радиометрического дефектоскопа, видно, что производительность быстро растет с увеличением абсолютных размеров дефекта. Кроме того, существуют методики, позволяющие приблизиться к условиям регистрации узкого пучка, при которых выявляемость дефектов практически не зависит от толщины. Поэтому наиболее целесообразная область применения радиометрического метода— это автоматизированный контроль дефектов в толстостенных изделиях, в которых объем допустимых дефектов. сравнительно велик и в то же время их линейные размеры составляют малую долю от просвечиваемой толщины. В этом случае наиболее полно используются такие преимущества метода, как высокая эффективность регистрации и простота автоматизации процесса контроля дефектов. [c.165]

Эффективность регистрации -излучений с помощью газоразрядных счетчиков невелика й составляет около 1% для Р-частиц, попавших во внутренний объем счетчика, близка к 100%. На практике применяются две схемы включения счетчиков в электрическую измерительную систему [c.118]

Одним из основных достоинств сцинтилляционных счетчиков является высокая эффективность регистрации у-квантов, которая достигает 20%, а для Р-излучения до 100%. [c.119]

Длительность каждого опыта зависит от эффективности воздействия на трущиеся поверхности исследуемого фактора, общей активности деталей, эффективности регистрации количества радиоактивных частиц износа в смазке и т. д. и колеблется в пределах от 1,5 до 6 часов. Результаты испытаний регистрируются в координатах время испытаний — износ исследуемых деталей. В ряде случаев испытания нужно проводить в течение более длительного времени. [c.193]

Необходимость изучать редкие и сложные процессы ири интенсивном фоне посторонних событий предъявляет жёсткие требования к точности измерений характеристик первичной и вторичных частиц (включая нейтральные), а также к достоверности их идентификации. Эффективность регистрации быстрых частиц (в телесном угле, близком к 4л) достигает 100% точность измерения координат их траектории порядка [c.423]

Резонансный процесс М. и. лежит в основе метода многофотонной резонансной спектроскопии, к-рый характеризуется высокой селективностью по частоте и большой эффективностью регистрации. [c.165]

Здесь II — поток нейтронов в заданном интервале энергии, падающий на всю площадь мишени, т] — эффективность регистрации детектором продуктов реакции. [c.276]

Макс, загрузка детектора определяется кол-вом фоновых частиц за время его чувствительности (время накопления, быстрого сброса в секцию памяти и время считывания). При загрузках — 10 фоновых частиц с учётом т. н. гало пучка (—1%) срабатывает —200 ячеек (0,2% полезной площади), т. е. эффективность регистрации исследуемых частиц практически не изменится. [c.582]

В области энергии у-квантов 200—2500 кэВ зависимость эффективности регистрации Р от описывается ф-лой [c.224]

Здесь М — масса пробы, ЙГ, — коэф., учитывающий выход регистрируемого излучения на 1 акт распада радионуклида, 2 — эффективность регистрации, В — скорость счёта фона, I — время измерений. [c.224]

Для уменьшения фона и длительности импульса применяются многороторные механические селекторы, роторы которых устанавливаются в пучке последовательно на некотором расстоянии друг от друга. Большое внимание уделяется формированию пучка (коллимация, уменьшение рассеяния за счет проведения лучка в вакуумных или наполненных гелием трубах) и конструкции детекторов (повышение эффективности регистрации). [c.338]

Преимущества сцинтилляционных счетчиков таковы. Во-первых, у них высока эффективность регистрации, равная почти 100% для заряженных частиц и 30% для у-квантов. Во-вторых, у сцинтилляционных счетчиков очень мало разрешающее время, предел которого определяется длительностью люминесцентной вспышки. Продолжительность вспышки зависит от вещества сцинтиллятора. Для неорганических кристаллов, таких как Nal, это время имеет порядок 10" с, для органических кристаллов (антрацен, нафталин) — примерно 10" с, для пластических сцинтилляторов доходит до 10"° с. Поэтому неорганические и особенно пластические сцинтилляторы особенно хороши там, где требуется высокое разрешение по времени. Третьим преимуществом люминесцентного счетчика является возможность измерения энергии как заряженных частиц, так и у-квантов. Для измерения энергии более пригодны неорганические кристаллы, так как в органических кристаллах и пластиках плохо выполняется линейность зависимости интенсивности вспышки от энергии первичной частицы. Но даже и в счетчиках с неорганическими кристаллами энергия измеряется с точностью порядка 10% в области энергий от сотен кэВ и выше и с точностью порядка 50% в области десятков кэВ. Сцинтилляционным счетчиком можно измерять не только энергию, но и скорость тяжелых заряженных частиц с энергиями в области десятков МэВ. Для этого используется тонкий кристалл. В таком кристалле измеряется не вся энергия частицы, а лишь потеря энергии на расстоянии толщины кристалла, т. е. —dE/dx. А это и есть измерение скорости (см. гл. VIII, 2, формула (8.24)). Если же на пути частиц поставить комбинацию из тонкого и толстого кристаллов, то можно измерить энергию и скорость, т. е. энергию и массу. Таким путем можно легко отделять, например, протоны от дейтронов, измеряя в то же время энергии и тех, и других частиц. Как недостаток сцинтилляционных счетчиков отметим то, что с ними труднее работать, чем с газоразрядными. Например, кристалл Nal очень гигроскопичен и боится больших потоков света. Поэтому этот кристалл приходится тщательно герметизировать и экранировать от наружного освещения. Сцин-тилляционный счетчик сейчас является одним из основных типов детекторов как в самой ядерной физике, так и в ее технических приложениях. В сцинтилляционных счетчиках в качестве рабочего вещества иногда используются жидкие прозрачные сцинтилляторы, которые могут иметь неограниченно большой эффективный объем (вырастить большой кристалл трудно). [c.501]

Из пропорциональных нейтронных счетчиков наиболее распространен борный. Типичный борный счетчик — это обычный пропорциональный счетчик, наполненный газом BFg. Попадающий в счетчик нейтрон производит реакцию (9.26), а ее продукты gLi и <х-частн-ца, ионизируя газ, дают в конечном, итоге импульсы напряжения, которые и регистрируются. Такой счетчик, конечно, не может измерять энергию нейтрона, поскольку точность измерения энергии заряженных частиц пропорциональным счетчиком не превышает нескольких процентов, в то время как энергии не только тепловых, но даже киловольтных нейтронов на три порядка ниже энергетического выхода реакции (9.26). Зато борный счетчик легко можно сделать нечувствительным к фону v и 3-излучения с энергиями до нескольких МэВ. Для этого надо регистрировать лишь достаточно большие импульсы, поскольку импульсы от электронов значительно меньше импульсов от а-частиц (см. 4, п. 4). Эффективность регистрации а-частицы внутри пропорционального счетчика практически стопроцентная. Поэтому эффективность борного счетчика определяется процентом нейтронов, вызвавших реакцию (9.26) при прохождении через счетчик. Вероятность этой реакции пропорциональна ее сечению, т. е. =(см. закон 1/у , гл. IV, 4). Поэтому эффективность борного счетчика падает с ростом энергии нейтрона и становится слишком малой при Е > 100 кэВ. Но борный счетчик используют и для нейтронов более высоких энергий, окружая его слоем замедлителя (например, парафина, см. гл. X, 4). Естественный бор содержит лишь 20% изотопа В (остальное — эВ ). Поэтому эффективность (и стоимость) борного счетчика можно увеличить в несколько раз использованием бора, обогащенного изотопом jB . Чувствительность счетчика на обогащенном боре по отношению к тепловым нейтронам может достигать десятков процентов. Аналогично борному устроен пропорциональный счетчик, наполненный газом аНе . Сравнительно небольшой энергетический выход реакции (9.28) позволяет использовать аНе -счетчик для измерения энергий нейтронов в области 0,5—2 МэВ. [c.518]

Метод протонов отдачи основан на том кинематическом факте, что нейтрон, сталкиваясь с протоном, передает ему энергию и импульс. По энергии и импульсу протона часто удается сделать заключение не только о наличии нейтрона, но и о его энергии. Протоны отдачи регистрируются различными способами ионизационными камерами, пропорциональными счетчиками, сцинтилляционными счетчиками, фотопластинками, следовыми камерами. Водород либо просто содержится в веществе детектора (например, водорода много в фотоэмульсии), либо вводится в рабочий объем детектора в виде водородосодержащих газов или покрытий. Метод протонов отдачи применим при всех энергиях, начиная с мегаэлектронвольтной области. Для очень высоких энергий этот метод — практически единственный. Достоинством метода протонов отдачи являются универсальность и возможность измерять энергию нейтронов. Его главный недостаток — низкая эффективность регистрации (из-за малости сечения рассеяния п — р при высоких энергиях). [c.521]

Значительная часть книги посвящена средствам ра-диоизотопной дефектоскопии различного назначения, обеспечивающим высокую эффективность регистрации дефектов при одновременном повышении производительности контроля и снижении затрат. [c.2]

Метод промышленной радиографии основан на том, что степень почернения радиографической пленки в некотором диапазоне пропорщгональна экспозиционной дозе. Это определяется тем, что плотность почернения D пленок пропорциональна числу проявленных зерен галоидной соли серебра, а экспозиционная доза X зависит от числа квантов, приходящих на пленку. Эффективность регистрации радиографической пленки определяется ее способностью получать различные плотности почернения при проявлении после облучения ионизирующим излучением различной энергии с одинаковой экспозиционной дозой. На практике эффективность регистрации характеризуется спектральной чувствительностью пленки Q, являющейся величиной, обратной экспозиционной дозе X и необходимой для получения на пленке определенной плотности почернения D. [c.31]

Увеличение числа каналов регистрации выдвигает некоторые дополнительные трудности при разработке радиометрических дефектоскопов. Должна быть значительно повышена надежность работы каналов регистрации. Использование сцин-тилляционных детекторов обусловливает очень громоздкое выполнение блока приемников излучения. Трудности, связанные с юстировкой осей всех приемников излучения на источник, значительно возрастают. Поэтому ставится вопрос о разработке мозаики малогабаритных детекторов, каждый из которых имеет самостоятельный выход в цепи обработки сигнала [58J. Представляет интерес использование в такой мозаике полупроводниковых детекторов излучения. Кроме значительного сокращения габаритов применение этих детекторов значительно упростило бы вопрос, связанный с источниками питания для многоканальных систем. Препятствием на пути распростраиения полупроводниковых детекторов в радиометрической дефектоскопии является большой разброс их параметров даже Б одной партии. Для работы в мозаике требуется их почти полная идентичность, сохраняющаяся в течение длительного времени и в широком диапазоне климатических воздействий. Если бы этот вопрос удалось решить, то в целом применение полупроводниковых детекторов было бы предпочтительным, несмотря на то что эффективность регистрации у-излучения низка и поэтому требуется увеличение активности источника излучения. [c.166]

Повышение точности измерения и увеличение быстродействия приборов, использующих радиоактивное излучение, связано, как известно, со значительным увеличением активности источников излучения [1]. Улучшение может быть достигнуто повышением эффективности регистрации радиоактивного излучения. С этой точки зрения целесообразно использовать сциитилляционные счетчики. Однако стремление применить такие счетчики в точных приборах встречает значительные трудности, связанные главным образом с сильной зависимостью коэффициента усиления фотоэлектронного умножителя от напряжения питания, а таюке с утомлением фотоумножителя и нестабильностью коэффициента усиления радиотехнических устройств. Поэтому представляет интерес разработка методов, позволяющих снизить ошибки измерения контролируемой величины, возникающие из-за случайных изменений параметров фотоэлектронного умножителя. [c.127]

В случав измерения счетности (Е) = б(Е) квантовая эффективность регистрации. Для точечного источника, дающего монохромати-ческув линип с энергией Eq, счетный фактор накопления можно записать в виде [c.204]

Экспериментальная проверка этой методики определения К проведена на макетах объемных источников с использованием образцовых радиоактивных растворов (ОРР) в диапазоне энергий фотонов 50—2000 кэВ. На дно стеклянного стакана (держатель пробы) в середину наносили каплю ОРР, скорость счета от которой измеряли трехк(<1тн0. В качестве величины, характеризующей эффективность регистрации точечного источника, брали усредненную по трем измерениям скорость счета от капли SI. Затем каплю разбавляли водным раствором HNO3 и получали цилиндрический источник высотой Я, скорость счета от которого измеряли однократно S(H) на той же высоте, что и для точечного источника. Так как общая активность капли и цилиндрического источника оставалась постоянной, искомую зависимость определяли из выражения [c.333]

Оси. характеристика П. и. д.— зависимость между эффективностями регистрации частиц (ц и г) ) с разными лоренц-факторами (у [c.578]

Шумы прибора включают шум предусилителя (расположенного на кристалле Si), флуктуаций фонового заряда, системный шум (нестабильность источника литания и т. д,). Значит, часть шума можно подавить с помощью двойной коррелиров, выборки. Для частоты считывания —10 МГц суммарный среднеквадратичный шум —100 носителей при Т = 300 К (— 50 носителей при Т — 100 К). Отношение сигнал/шум —10. Эффективность регистрации одиночной релятивистской частицы > 98%. [c.582]

Это приводит к неполному выделению энергии первичного электрона в П. д., к появлению пьедестала в регистрируемом спектре и к уменьшению тем самым эффективности регистрации по пику полного поглощения. С увеличением энергии электронов вклад этих процессов растёт, и при энергиях if 10 МэВ спектрометрия электронов по пику полного ПОГ- Рио. 3. Энергетическое разреше- [c.49]

Эффективность регистрации у-излучения. Отношение общего числа импульсов, поступающих от детектора (независимо от энергии, потерянной в его чувствит. объёме), к числу попаданий в детектор наз. полной счётной эффективностью. При работе с гамма-спектрометрами наиб, часто определяют сумму импульсов в пике полного поглощения. Т. к, осн. часть импульсов в цикле полного поглощения обычно связана с фотоэффектом, то говорят об фотоэффективности (см. Гамма-излучение). [c.224]

Для сравнения детекторов используют относит, эффективность — отношение эффективностей регистрации данного детектора и сцинтилляционного детектора 1Ма1(Т1) диам. и высотой 76,2 мм в пике полного погл< -щения при энергии у-излучения = 1332 кэВ (источник — Со) или 661,7 кэВ (1 С5). Напр., для полупроводникового детектора Ое(Ы) с чувствит. объёмом 130 см относит, эф ктивность для фотонов с = = 1332 кэВ порядка 25%. Его эяергетич. разрешение при этом в 50 раз лучше, чем у Па1(Т1). [c.224]

Эффективность регистрации зависит от энергии у-иэ-лучения (кривая эффективности). В спектрометрич, режиме наиб, важна кривая фотоэффективяости. Её обычно измеряют, используя т, н. образцовые спектрометрич. у-источники с радионуклидами N3, Мп, Со, Со, гп, , 8п, 1 4, 1 Ва, 1 Сз, 1 Се, [c.224]

Регнстрация вторичных частиц. Для идентификации вторичных частиц, образующихся при взаимодействии первичных частиц с мишенью, или при взаимодействии встречных пучков, имеющих широкое угл. распределение, используются многоканальные (годоскопические) газовые Ч. с. или Ч. с. с регистрацией изображения кольца излучения. Фотоны регистрируются на нек-ром расстоянии от короткого радиатора не ФЭУ, а плоской многопроволочной пропорциональной камерой, наполненной газовой смесью, имеющей высокую эффективность регистрации фотонов черенковского излучения. Точки пересечения траектории фотонов с плоскостью пропорциональной камеры образуют окружность, радиус к-рой определяется скоростью частицы. [c.451]

При разрядке высоколежаших состояний ядер происходит очень большое число упереходов. Для их анализа требуются спектрометры, объединяющие высокую эффективность регистрации с высоким энергетич. разрешением. Эти требования осуществляются в системах, состоящих из многих сцинтилляционных и полупроводниковых G -де-текторов. На рис. 3 показана схема спектрометра, установленного на пучке тяжёлых ионов (англ. ядерный центр Дэрсбери). В нём использованы 50 сцинтилляционных спектрометров с кристаллами германата висмута (BGO) и 6 германиевых детекторов высокого разрешения с анти-комптоновской зашитой из окружающих их больших кристаллов Nal (Т1). BGO-детекторы определяют множественность у-переходов, разряжающих исходное состояние ядра, и суммарную энергию каскадных переходов. Энергия индивидуальных переходов определяется сборкой из Ое-детекторов. Кроме энергии у-переходов такие сборки позволяют определять их угл. распределения (см. Угловые распределения и угловые корреляции), а также времена жизни изомерных состояний, к-рые могут возбуждаться в данной реакции (см. Изомерия ядерная). [c.658]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...