Провал Лэмба

Другой способ получения сверхвысокого разрешения при спектральном исследовании с помощью лазеров основан на анализе резонансного контура, который в газовом лазере с постоянными потерями имеет вид провала (провал Лэмба), а его ширина и глубина определяются рабочим веществом и резонаторной [c.219]

Провал Лэмба и активная стабилизация частоты лазера [c.275]

Другое интересное явление, которое нельзя объяснить в рамках используемого здесь приближения скоростных уравнений, представляет собой провал Лэмба, названный так в честь физика У. Э. Лэмба, который предсказал его теоретически [20]. [c.275]

Это явление имеет место в любых газовых лазерах, работающих на одной моде, если преобладает неоднородное уширение, обусловленное эффектом Доплера. Провал Лэмба иллюстрируется на рис. 5.20, где приведена зависимость выходной мощности от частоты генерации при постоянной скорости накачки. Кри- [c.275]

Явлением провала Лэмба можно воспользоваться для очень эффективной стабилизации частоты лазера [19]. Поскольку ширина провала Лэмба примерно равна однородной ширине линии, а в газовых лазерах она обычно много меньше неоднородной ширины линии (ср. значения и Avg, приведенные для неона в разд. 2.3.3.1 и 2.3.3.2), положение дна лэмбовского провала фиксируется с очень высокой степенью точности. Предположим, что одно из зеркал резонатора укреплено на пьезоэлектрическом преобразователе таким образом, что длина резонатора может очень плавно меняться при приложении электрического напряжения к преобразователю. Тогда с помощью соответствующего электронного устройства обратной связи частоту лазера можно стабилизировать относительно минимума лэмбовского провала. В Не—Ые-лазере применение такого метода позволило получить стабильность и воспроизводимость частоты генерации порядка 10 . Это значение стабильности ограничивается тем, что центральная частота перехода сама по себе не является [c.277]

Как мы показали выше, ширина линии Avo (для перехода 633 нм) составляет около 1400 МГц. Поэтому генерацию в одной продольной моде можно осуществить, если применить достаточно короткий резонатор, у которого разность частот продольных мод (с/2Ь) сравнима с Avo. Фактически это условие означает, что L < 15—20 см. В этом случае необходимо обеспечивать тонкую подстройку длины резонатора, чтобы получить совпадение частоты моды с центром контура усиления. Лазеры этого типа допускают высокую степень стабилизации частоты (Av/v = 10- —10 ) с помощью провала Лэмба и даже еще лучшая степень стабилизации получается при использовании обращенного провала Лэмба с применением поглощающей ячейки, содержащей [c.350]

Рис. 5.23, Выходная мощность Р как функция частоты для газового лазера с поглотителем, имеющим доплеровски уширенную линию (на частоте Vo) и помещенным внутрь резонатора (обращенный провал Лэмба).

Таким образом, наблюдая провал Лэмба, можно регистрировать энергию перехода п от с разрешением порядка Q при наличии мишени в виде газа. Из материала, приведенного выше, в пп. 1 и 3, следует, что в точном резонапсс (Д < Y ,) при напряженности поля Е Еу частота Раби Q Y . Таким образом, и таких оптимальных условия.ч энергию перехода п т можно регистрировать с точностью до естественной ширины атомных уровней Ym. Регистрация провала Лэмба является одной из конкретных реализаций спектроскопии внутридоплеровского контура — внутридоплеровской спектроскопией насыщения [5, 6]. [c.80]

В одномодовом лазере с доплеровски уширенной линией (например, в Не —Ые-лазере) выходная мощность по мере изменения длины резонатора (или, что эквивалентно, частоты) достигает своего максимума на частоте, соответствующей центру лазерной линии. Данное явление, предсказанное Лэмбом (см. книгу [6], указанную в литературе к гл. 1), впервые наблюдали Макфарлэйн и др. [45], а также Зоке и Джаван [46]. Это связано с тем, что каждая частица, движущаяся с тепловой скоростью, видит две бегущие волны, из которых составлена картина стоячих волн, соответствующая моде резонатора, причем частоты этих волн сдвинуты вверх или вниз относительно центральной частоты 1 . Ширина провала, образующегося на кривой усиления, определяется в данном случае уже не доплеровской, а естественной шириной линии. Аналогичный эффект наблюдается всякий раз, когда стоячая световая волна взаимодействует с поглощающей или [c.551]

Если построить график плотности фотонов как функции частоты, то на кривой будет провал. Это объясняется тем, что атомы движутся в противоположных аксиальных направлениях. В результате в неоднородно уширенной линии симметрично относительно центра линии образуются два провала. Если же мы имеем дело с неподвижными атомами, то такой двойной провал не возникает. Этот провал, теоретически предсказанный независимо Хакеном и Зауэр-маном, а также Лэмбом, называется провалом насыщения или лэм- [c.165]

Лэмба—Резерфорда сдвиг 272 Лэмбовский провал 290, 313 --обрашеиный 313 [c.510]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...