Сфера под действием радиальных сил

СФЕРА ПОД ДЕЙСТВИЕМ РАДИАЛЬНЫХ СИЛ [c.263]

Действие радиального диполя на сферу. Из п. 15.41 находим, что скорость, обусловленная отображенным диполем в точке (г, 9), равна [c.447]

Внутренняя опора (типы I и П) состоит из стойки, приваренной к днищу аппарата, и корпуса, в котором установлена втулка подшипника. В сферической внутренней опоре втулка подшипника установлена в сферу, обеспечивающую ей свободу смещения под действием радиальной нагрузки. Внутренняя опора вала проста по устройству и надежна в эксплуатации. Недостатками ее являются некоторая сложность монтажа, а также невозможность контроля состояния подшипника без разборки аппарата. Она применяется в аппаратах, не содержащих абразивных взвесей, при температуре в аппарате не выше 80 °С с использованием для смазывания рабочей среды (технологического продукта). [c.183]

Типичным примером может служить поведение S %, k) при больших вещественных X и фиксированных вещественных к. Естественно предположить, что основная часть радиальной волновой функции располагается на расстояниях порядка параметра соударения Ilk. При klk l/m большая часть волновой функции оказывается вне сферы действия потенциала и почти не возмущается взаимодействием. В результате реализуются идеальные условия пригодности борновского приближения. [c.112]

Чтобы попадание в Луну могло произойти, селеноцентрическая скорость V в точке В должна быть направлена в точности на Луну. Если мы теперь, в согласии с приближенной методикой, будем рассматривать селеноцентрическое движение внутри сферы действия Луны, вовсе забыв о притяжении Земли, то оно будет происходить с начальной скоростью и. Траектория будет представлять радиальную прямую ВЛ1. [c.203]

Будем называть сближением с возвращением такой полет, при котором космический аппарат, выйдя из сферы действия Луны, возвращается в ближайшую окрестность Земли. Примером может служить полет, показанный на рис. 82 и 83. Несколько расплывчатое понятие ближайшей окрестности Земли мы сейчас не будем уточнять, а вместо этого введем понятие номинальной траектории сближения с возращением, подразумевая под ней траекторию, возвращающуюся в центр Земли. Очевидно, для осуществления такой траектории нужно, чтобы геоцентрическая выходная скорость была или равна нулю, или направлена прямо на центр Земли, или, хотя и направлена прямо от Земли, но не превышала бы местную параболическую скорость. Тогда геоцентрическая траектория после выхода из сферы действия будет радиальной прямой. [c.225]

В соответствии со знаком радиальной составляющей геоцентрической скорости на входе в сферу действия Луны различают навесную эллиптическую траекторию со входом на нисходящей ветви (Fr < 0) и настильную эллиптическую траекторию со входом на восходящей ветви (Fr >>0). Обе траектории показаны па рис. 7.2, Для гиперболической и параболической геоцентрических траекторий вход в сферу действия Луны возможен только на восходящей ветви. [c.256]

Можно сделать ряд заключений об особенностях полета космического корабля, когда он входит в сферу действия Луны. Если пренебречь отклонениями фигуры Луны от сферы, то вклад лунного притяжения симметричен относительно радиуса. Однако из-за влияния земного поля эффективное поле тяготения внутри лунной сферы действия искажается отклонения от радиальной симметрии оказываются наибольшими на обращенной к Земле стороне Луны. [c.388]

Используем потенциальную кривую системы гравитационно взаимодействующих Земли и тела (рис. 43 б) для вывода формулы второй космической скорости (определение второй космической скорости было дано на с. 35). Если сохраняющаяся механическая энергия системы отрицательна (И <0 на рис. 43 б), тело, запущенное в радиальном направлении с поверхности Земли (г = Л), удалится на конечное расстояние г, (точка возврата) и упадет обратно на Землю. В случае положительной энергии >0 начальная скорость, сообщенная телу, избыточна, так как, преодолев земное притяжение (г-> оо,й д(а)) = 0), тело будет обладать конечной кинетической энергией И( (оо). Следовательно, минимальная скорость, которую нужно сообщить телу, чтобы оно покинуло сферу действия земного тяготения, определится из условия равенства нулю механической энергии системы 1 = =ту 12-СтМ/г = 0. В момент "запуска" [c.58]

Исследовать равновесие рассмотренной толстой сферы под действием внешнего радиального давления ръ = —р (Т1м ). Указание. За решение (а) принять известное решение задачи Ламе для сферы. [c.329]

Сферические радиальные шариковые (см. рис. 3.129, б) и роликовые (рис. 3.129, г) подшипники предназначены в основном для восприятия радиальных нагрузок, но могут одновременно воспринимать и осевую (до 25% от радиальной) нагрузку, действующую в обоих направлениях. Дорожка качения на наружном кольце выполнена по сфере, что позволяет работать подшипникам при значительных перекосах (до 2. .. 3°) оси внутреннего кольца относительно оси наружного. Благодаря такой особенности эти подшипники называют самоустанавливающимися. [c.526]

Щ Исследовать равновесие рассмотренной толстой сферы под действием внешнего радиального давления р =—р (рис. 93). [c.238]

В гл. 6 освещены вопросы устойчивости оболочечных систем при неоднородных напряженных состояниях, вызванных действием ло-1 альных нагрузок. Рассмотрена устойчивость сферического сегмента, подкрепленного опорным кольцом, к которому приложены произвольные локальные нагрузки в его плоскости. При проведении исследований применялся модифицированный метод локальных вариаций. Решение основано на минимизации функционала энергии, составленного с учетом вида нагружения и конструктивных особенностей системы. В качестве примера рассмотрены задачи устойчивости сферы при нагружении двумя радиальными силами и упругим ложементом. Приведены результаты экспериментального исследования устойчивости и прочности сферических сегментов — сплошных и с отверстиями — и прочности колец при локальных нагрузках. Исследования проведены на специальной установке для исследования несущей способности оболочек при локальном нагружении. Получены кинограммы процесса потери устойчивости системы. Рассмотрена задача динамической устойчивости цилиндрической оболочки при импульсном нагружении подкрепляющего кольца. Материал оболочки и кольца принят упругим или нелинейно-упругим. Рассмотрено взаимодействие симметричных и изгибных колебаний системы с построением областей динамической устойчивости. [c.5]

Кулоновские силы притяжения, с которыми центральный ион А действует на ионы В, вынуждают ионы В двигаться так, чтобы их центры лежали на сфере радиуса Гд + гд с центром в Л. Так как каждая из этих сил уравновешивается соответствующим контактным давлением, то их можно не рассматривать. Разложив силу, действующую на ион В в поле всех остальных ионов, на тангенциальную и радиальную составляющие, увидим, что при равновесии тангенциальная составляющая обращается в нуль. Кроме того, хотя радиальная составляющая каждого отдельного иона В не должна быть равна нулю, результирующая всех радиальных составляющих должна обратиться в нуль. Заметим, наконец, что при равновесии центр тяжести ионов В совпадает с центром иона А. [c.123]

Чтобы проиллюстрировать действие бокового обтекания газа вокруг поверхности сферы от полушария, движущегося в данный момент наружу, к полушарию, движущемуся внутрь, на ослабление интенсивности волн с расстоянием, можно вычислить величину энергии, которая была бы излучена в отсутствие бокового обтекания. Для этой цели мы предположим (по Стоксу) наличие большого количества неподвижных перегородок, идущих от поверхности сферы по радиусу. В каждой из образованных таким образом узких конических трубок движение будет носить такой же характер, как и. в случае сферически симметричных колебаний. Постоянная радиальная скорость С С08 М на поверхности сферы будет эквивалентна простому источнику с производительностью соз Ш, [c.302]

Общая характеристика. Подшипники предназначены для работы под радиальными нагрузками, но могут одновременно воспринимать и осевую нагрузку, действующую в обоих направлениях и не превышающую 25% величины неиспользованной допустимой радиальной нагрузки. Они могут работать и при чисто осевой нагрузке, однако в этом случае воспринимать ее будет лишь один ряд роликов. Такие подшипники обладают значительно более высокой грузоподъемностью, чем сферические шарикоподшипники таких же габаритных размеров. Допустимая частота вращения у этих подшипников значительно ниже, чем частота вращения подшипников с короткими цилиндрическими роликами. Подшипники имеют два ряда бочкообразных роликов. Дорожка качения на наружном кольце обработана по сфере. Подшипники могут работать при значительном (порядка 2— [c.78]

Все приведенные расчеты основываются на линейной теории звукового поля без учета вязкости среды. При возбуждении изгибных круговых бегущих волн в цилиндрической оболочке или в пластинке (с помощью подходящего механизма) законность подобных расчетов не вызывает сомнения, так как радиальные и тангенциальные скорости остаются намного меньше скорости звука. Однако при получении бегущих волн путем вращения сферы с бороздками вязкостные эффекты при больших окружных скоростях, когда с сравнимо с с, безусловно играют большую роль пограничный слой среды будет увлекаться бороздками, и в результате вращающаяся зубчатка, как бы обволакиваясь прилипшим слоем, станет более гладкой, чем это соответствует действительной форме бороздок. Отсюда можно сделать предположение, что амплитуда радиальных колебаний уменьшится и эффективность излучения будет меньше, чем дает теоретический расчет без учета вязкости. С другой стороны, из аэродинамики известно, что при тангенциальных скоростях, приближающихся к скорости звука, каждая неровность на поверхности вызывает возникновение ударной волны. Очевидно, что так же должны действовать и бороздки на поверхности вращающейся сферы, и тогда следует ожидать значительной интенсивности звукового излучения. [c.253]

Представим себе механико-акустический преобразователь с механической стороной /, определяемой силой Ри и скоростью действующими на нее, и акустической II — в виде удаленной очень малой сферической антенны, колеблющейся с радиальной скоростью V2 И силой р2, действующими на полную поверхность этой сферы 5с. Вся система находится в неограниченной среде. Для такого преобразователя можно использовать общее соотношение [c.114]

Действие источника на сферу. Из п. 15.40 находим, что система, отображающая источник т, находящийся на расстоянии / от центра сферы радиуса а, вызывает радиальную скорость та 1 (Р — а ) , и, следовательно, сфера притягивается по направлению к источнику силой [c.447]

На рис. 222, б, в, г сила Р, действуя в радиальном направлении, сминает или половину боковой поверхности цилиндра (рис. 222, б), или половину боковой поверхности усеченного конуса (рис. 222, в), ли половину поверхности сферы (рис. 222, г). [c.282]

На рис. 229, б, в, г сила Р, действуя в радиальном направлении, вызывает смятие или половины боковой поверхности цилиндра (рис. 229, б), или половины боковой поверхности усеченного конуса (рис. 229, в), или, наконец, половины поверхности сферы (рис. 229, г). [c.305]

Примером дальнейших улучшений элементарной вихревой камеры служит камера в двигателе Комета 3 . В двигателе Комета 3 (фиг. 208) форсунка установлена не радиально, а со смещением сопла к периферии камеры. Это сделано для того, чтобы переместить факел топлива в сферу более сжатого воздуха (вследствие действия центробежной силы). В двигателе Комета 3 вместо одной имеются две камеры одна — обычная вихревая в головке, а другая — в поршне. В последних моделях двигателя Комета выемка в поршне также выполняется в виде вихревой камеры с касательным входом (фиг, 209). [c.171]

Здесь — начальный радиальный зазор — диаметр шарика 8 — сближение шарика с кольцами в месте контакта под действием измерительной нагрузки — радиус сферы наружного кольца —радиус желоба внутреннего кольца в плоскости оси врашения подшипника т — расстояние между центрами шариков в плоскости, проходящей через ось подшипника а — угол между нормалью в точке касания ролика со сферой наружного кольца и плоскостью, перпендикулярной к горизонтальной оси подшипника. [c.231]

Представления о движении молекул в жидкости, высказанные впервые Френкелем [1], находят применение в ячеечных теориях жидкости. Сумма по состояниям рассчитывается для модели, согласно которой каждая частица в жидкости движется в некоторой ячейке, созданной ближайшими к ней другими молекулами. Возможны другие модификации этой модели учет корреляции в движении молекул в разных ячейках, учет свободных мест в решетке, в основном в ближней координационной сфере, различные способы расчета самосогласованного поля, действующего на молекулу в ячейке. Однако существующие ячеечные теории не дают надежного способа расчета структуры жидкости, т. е. радиальной функции распределения на основе знания лишь молекулярных сил и общих принципов статистической механики. Имеющиеся способы расчета функции р(г) в рамках теории ячеек основаны на предположении, что в жидкости сохраняется кристаллическая решетка твердого тела. [c.87]

Копировальная головка. Разрез копировальной головки изображен на фиг. 82,а, схема ее работы на фиг. 82,6. К корпусу 6 копировальной головки привинчена несущая трубка 4. В несущей трубке установлены радиально три винта 15 под углом 120° относительно друг друга. Внутренние торцы винтов 15 выполнены по сфере и охватывают шарик 2, представляющий собой шарнирную опору для шпинделя 3. Шпиндель имеет три широких окна а, через которые свободно проходят опорные винты 15. Внутри шпинделя расточено точно по диаметру шарика 2 цилиндрическое отверстие, которое переходит в коническое гнездо. Шпиндель цилиндрической полостью лежит на шарике, а коническим гнездом под действием пружины 10 упирается в него. [c.164]

В [3.167] рассмотрена оболочка типа сферического купола или сферического пояса при действии периодически изменяющейся во времени радиальной сосредоточенной силы, приложенной в произвольной точке. Общее решение задачи получено в виде суммы сингулярного решения, не учитывающего граничные условия, и регулярного решения, удовлетворяющего заданным граничным условиям. Радиальное смещение и функция напряжений представлены в виде рядов по функциям Лежандра. Эти ряды получены с помощью теоремы сложения для сферических функций при переходе от решения с силой в полюсе сферы к решению с силой в произвольной точке сферы. Случай стационарной нагрузки получается предельным переходом, если частоту колебания нагрузки устремить к нулю. Приведены результаты численного расчета и дано сравнение с решением по классической теории. [c.225]

Радипльные двухрядные сферические роликоподшипники (ГОСТ 5721—75 и ГОСТ 8545—75) предназначены в основном для восприятия радиальных нагрузок, но могут одновременно воспринимать и осевую нагрузку, действующую в обоих направлениях и непревышающую 25% величины неиспользованной допустимой радиальной нагрузки. Радиальные двухрядные сфери- еские роликоподшипники (рис. XI-2, г) обладают значительно более высо-юй грузоподъемностью, чем равиогабаритные сферические шарикоподшипники. Допустимые скорости вращения их значительно ниже, чем подшипников с короткими цилиндрическими роликами. Рассматриваемые роликоподшипники могут нормально работать при значительном (до 2—3) перекосе наружного кольца относительно внутреннего. [c.420]

Г деформации в полой сфере, находящейся под действием равномерно распределенного внешнего или внутреннего давления. И этой задаче нет ничего нового, но Клебш пользуется ею как ключом к теории радиальных колебаний сферы, предлагая оригинальное исследование корней в уравнении частот и математическое доказательство того, что все корни его вещественны и положительны. Он пользуется этим случаем также и для доказательства того, что состояние равновесия упругого тела определяется полностью, если даны действующие силы, а тело закреплено таким образом, что оно не может двигаться как неизменяемая система. [c.310]

Общая характеристика. Подшипники предназначены для восприятия радиальных нагрузок, но могут воспринимать одновременно и двустороннюю осевую нагрузку (до 20% неиспользованной допустимой радиальной). Дорожка качения на наружном кольце обработана по сфере. Такая ее форма обеспечивает нормальную работу подшипника даже при значительном (порядка 2—3°) перекосе внутреннего кольца относительно наружного. Допустимый угол перекоса, образовавшийся в результате прогиба вала под действием нагрузки или вследствие тех-налогических неточностей обработки и монтажа, ограничивается условием сохранения контакта всех шариков обоих рядов с рабочей поверхностью дорожки качения наружного кольца. Подтип- [c.50]

Полый шар наружного радиуса Ь и внутреннего а находится под действием наружного pj, и внутреннего равномерного давления (рис. 48). Главными осями напряжений и деформаций, по условию симметрии, будет направление центрального радиуса г и два любых, перпендикулярных к нему направления на сфере г — onst. Последним двум направлениям придадим индексы 1 , 2 , а радиальному [c.138]

Как известно, между частицами, движущимися по отношению к среде или покоящимися в потоке, возникают силы гидродинамического взаимодействия. Бьеркнес [21 [ решил задачу о взаимодействии двух сфер, движущихся с некоторой скоростью в идеальной несжимаемой жидкости. Используя выводы этой теории, Кёниг [22 [ рассчитал силы, действующие между сферами, помещенными в колеблющуюся жидкость (рис. 2). Он получил для радиальной и тангенциальной компонент силы, действующей на сферу, следующие выражения [c.650]

Рис. 20.10. Схема сфери-панели, находя-под действием внешнего радиального давления

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...