Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Продолжение Ф (г)

Продолжение Ф (г). При преобразовании обратными радиусами относительно окружности Г(г = а) точке М г, Q) сопоставляется точка M (a /r,Q), иначе говоря, точка M(z = re )  [c.590]

Этим равенством определяется продолжение Ф(г) в -область.  [c.591]

Аналогично для четного продолжения функции ф1 (х) относительно точек X = Q, X = I нужно вначале продолжить фх (к) четно на (—I, 0), а затем полученную на (—/, /) четную функцию продолжить на всю числовую ось периодически с периодом 21 (рис. 4.4). Пусть теперь ф1 (х) продолжена нечетно относительно точки X = О и четно относительно точки х = I (тогда выражение (4.105) будет на левом конце удовлетворять условию I рода, а на правом — условию П рода). Имеем ф (/— г) = ф (/+ г) и. полагая 2 = / + л , находим, что Ф (—х) = ф (2/ + или ф (ж) == ф (21 4- х). Если здесь заменить х на к -j- 21, то получим —ф (х 21) = ф (х -f- 4/) или ф (д 4/) == ф (х ). Как видим, для нечетного продолжения функции ф1 (д ) относительно точки х = О и четного продолжения относительно точки х =- I нужно вначале продолжить функцию Ф1 (х) на (/, 2/) четно относительно точки х == I, полученную на  [c.151]


Пусть задано значение ф(г), например, в точке 2о = 0. Проведем горизонтальную прямую через точку ф до пересечения с прямой у = г. Из этой точки проведем вертикальную прямую до пересечения с ф(2) —при этом получим ф[ф(2о)]. Дальнейшее продолжение процесса даст ф ф[ф(г )] и т. д. Этот процесс приведет к некоторому значению 2 = 21 — единственному корню  [c.231]

Таким образом, определяемое продолжение функции будем называть продолжением посредством сопряжения. Аналогичным образом функция, аналитическая в 0-, может быть продолжена в область 0+. Можно показать, что функция ф(2) является аналитической в функцией. Очевидно, что между предельными (на действительной оси) значениями функций ф(г) и ф(2) выполняются соотношения  [c.417]

Из соотношений (7.2) следует, что если на некотором участке действительной оси выполняется условие 1тФ+( )=0, то функция ф(г) является аналитическим продолжением функции ф(г) в область 0 и наоборот.  [c.417]

Осуществим, аналогично (7.1), продолжение функций Ф(г) и Ч (г) в область 0+ посредством сопряжения. Обозначим полученные таким образом функции через Ф(г) и Ч (2). Введем в той же области 0+ новую аналитическую функцию Ф1(2)  [c.417]

Не вводя новых обозначений для каждой из продолженных таким образом функций ф (г) и ф (г), заменим в равенствах (289) t на г и, полагая в них последовательно п=, 2,....п—1, после сложения полученных таким образом выражений, найдем  [c.160]

С последовательным присоединением дополнительных слагаемых ко второму равенству. Не вводя новых обозначений для каждой из продолженных таким образом функций ф (г) и (г), заменим равенствах (308) на 2 и, полагая последовательно п= = 1, 2,.., ,п — 1, после сложения найдем  [c.186]

Не вводя новых обозначений для каждой из продолженных таким образом функций ф (г) и ф (2), заменим в выражениях (348)  [c.204]

Углом отклонения (р призмы называют угол, образованный пересечением продолжения луча, падающего на призму, с лучом, вышедшим из призмы (рис. 45). Из рисунка, где приведено главное сечение призмы, следует, что ф = (г + г ) — (г + г) = г + г — 113, где угол ) = г +г — преломляющий угол призмы. Таким образом, угол отклонения, вообще го-  [c.69]

Решения смешанных краевых задач (г, ) с начальными условиями получаются аналогично формулам (2.7), (2.9) и (2.11). Продолжения Ф и функций и ф относительно ж = О на сегмент [—/,0] определяются граничным условием г-го рода продолжения этих функций относительно точки ж = / на сегмент [1,21] определяются граничным условием -го рода. Соответственным образом преобразуются слагаемые, содержащие функции // и г/ в формулах (2.7), (2.9) и (2.11).  [c.30]

С учетом (3.22) и (3.25), согласно свойствам интегралов типа Коши и теореме аналитического продолжения, установлено, что функции Ф(г) и Ч (2), определяемые формулами  [c.439]

Если, наконец, сделать более сильное предположение, что потенциал допускает аналитическое продолжение в комплексную г-плоскость и что там (12.9) также имеет место, то из (12.5) следует возможность аналитического продолжения ф в ту же самую область комплексной г-плоскости.  [c.312]


Заметим, что метод сопряжения удается эффективно использовать при решении контактных задач, когда упругое тело ограничено дугой окружности, и задач, когда разрезы располагаются вдоль дуги одной окружности. В этом случае продолжением функции посредством сопряжения является функция Ф(1/г).  [c.424]

В силу условия (12.40) с помощью соотношения (12.38) потенциал ф можно продолжить аналитически в верхнее полупространство. В результате аналитического продолжения получим, что потенциал ф х, у, г) будет определен во всем пространстве вне симметричной поверхности + Еа причем согласно равенствам (12.39) и свойству симметрии поверхности - - 22 получим, что в симметричных точках Р ж Р будут выполняться соотношения  [c.177]

Проходным назван коллектор, в котором оси отводящих труб являются продолжениями осей подводящих труб. Проходной коллектор ф 90 мм испытан на пароводяной смеси (рис. 2, г). Полученные в опытах значения коэффициентов сопротивления двух участков отводящих труб — высотой 8,5 и 15,5 диаметров — представлены на рис. 16.  [c.309]

Ф-цня г (z) может быть аналитически продолжена на всю плоскость, за исключением точек 7= —п, п—0, 1, 2,. .., где она имеет полюсы первого порядка с вычетами ( — Аналитическое продолжение В (и, и) может быть получено из ( ).  [c.495]

Сделаем аналитическое продолжение из S в таким образом, чтобы при переходе через контур L смещения остались непрерывными, а напряжения получили скачок q t). Тогда комплексные потенциалы Ф (z) и (г), согласно выражениям (1.71) и (1.75), имеют  [c.150]

Если же /.-область представляет диск, то бесконечно удаленная точка 2 = оо заключена в / -области Ф(г), (г) — ряды по положительным, а Ф а /г), Ч (а2/2) — отрицательным степеням г, содержащие также постоянные слагаемые. Постоянное слагаемое согласно (6.13,3) войдет также в определяемое этой формулой аналитическое продолжение Ф(г) в -область в этой области Ф(г является поэтому голоморфной всюду функцией, влючая бесконечно удаленную точку 2 = оо, в которой ее главная часть постоянна.  [c.591]

Следовательно, функция Ф(г), определенная с помощью (6.186) в верхней полуплоскости, является аналитическим продолжением через ненагруженные участки границы голоморфной в нижней полуплоскости функции Ф(г) иными словами, функция Ф(г), определяемая формулой (6.186), представляет кусочно-голоморфную функцию по всей плоскости, разрезанной вдоль нагруженных участков границы 1гп2 = 0.  [c.154]

Знак + относится к верхним берегам разрезов, знак — — к нижним. По-прежнему будем исходить из представления (4.17), причем величины Рх и Ру будут иметь тот же смысл, что и ранее, т. е. они являются проекциями главного вектора усилий, приложенных к сторонам разрезов. Функция Ф(2), как и функция (г), является теперь аналитической во всей плоскости, исключая разрезы. Осуществим процедуру, называе.мую по аналопш также продолжением посредством сопряжения и заключающуюся теперь в построении во всей области функций Ф(г) = = Ф (г) и (г) = Ф (г). Образуем новую функцию  [c.424]

Ф-ла (1) позволяет ио-пучить аналитич. продолжение ф-ции и t) в верхнюю (нижнюю) полуплоскость комплексной переменной г, с чем и связано назв. А. с, Понятие А, с. введено Д. Габором (D. Gabor), в 1946, оно широко используется в теории колебаний и волн, волновой и квантовой оптике, теории связи и др.  [c.80]

МНОГОЗНАЧНАЯ ФУНКЦИЯ — ф -ция, сопоставляющая независимому переменному не одно, а неск. значений. М. ф. естеств. образом возникают в теории аналитических функций, когда аналитическое продолжение ф-ции, заданной в окрестности нек-рой точки г вдоль замкнутого контура, приводит к ф-ции с др. значениями в окрестности той же точки. Такая ситуация возникает, в частности, когда рассматриваемая ана-литич. ф-ция имеет внутри данного контура точку ветвления. Считая точку г до обхода контура и ту же точку z после его обхода разными точками, рассматривают соответствующую неоднолистную область, в к-рой данная аналитич. ф-ция уже однозначна. Макс, неоднолистная область, в к-рой заданная ф-ция аналитична, наз. римановой. поверхностью этой ф-ции.  [c.161]

Блазиуса и др., данное в учебнике А.А. Саткевича. Кроме того, проведено изложение ряда работ русских ученых (С.А. Чанлыгин, Ф.Г. Шмидт, С.Н. Мичурин и др.), касающихся теории крыла. В общем, книга представляет собою продолжение работы того же автора по теории крыла в плоскопараллельном потоке.  [c.128]

Из первого равенства (9) следует, что функция У (г), голоморфная в верхней полуплоскости, представляет собой аналитическое продолжение функции Ф (г) из нижней полуплоскости в верхнюю, что и дока,-зывает аналитическую продолжимость функции Ф(г). Аналогично, на основании второго равенства (9), заключаем, что функция й (г) аналитически продолжима в верхнюю полуплоскость, где она принимает значение-Ф(г). Отсюда на основании формулы (8) следует и аналитическая продолжимость функции Ч (г). Таким образом, наше утверждение доказано.  [c.350]


Второй метод полуплоскость. Допустим опять, что тело занимает полуплоскость 1т(2)<0, обозначенную через в этой полуплоскости определены комплексные потенциалы. Первый шаг состоит в том, чтобы построить аналитическое продолжение функции Ф(2) = ф (г) в верхнюю полуплоскость через ненагружениые отрезки границы Ь. Из формул (32.16) и (32.17) имеем  [c.121]

На практике часто уравновешивают лишь силу инерции Pi, которая изменяется по наиболее простой зависимости от угла поворота кривошипа ф. Для этого на продолжении кривошипа ОА (рис. 9.5, а) размещают противовес m, , центр тяжести которого отстоит от оси враш,ения на расстоянии г . Центробежная сила инерции этого противовеса Р = гппг (0 может быть разложена на горизонтальную и вертикальную составляющие  [c.193]

А. Ф. Бринк опубликовал работу Проектирование снарядов [221, явившуюся продолжением исследований Гадолина по вопросам прочности корпуса снаряда при выстреле. В этой же работе автор сделал первые попытки рассчитать трубки и взрыватели на взводимость при выстреле и надежное действие при ударе в преграду. Подходы к решению перечисленных задач были развиты Бринком в его следующем труде Прочность снарядов и действие ударных трубок в канале орудия при встрече с вертикальными преградами , опубликованном в 1895 г. [23]. В принципе они сохранились до наших дней.  [c.411]

Р. н, аналитич. ф-ции. Если ф-ция /(г), первоначально заданная в нек-рой окрестности точки г,, допускает аналитическое продолжение вдоль к.-л. замкнутого контура, причём в результате этого продолжения получается ф-ция с др. значениями в окрестности гц, то точку 29 до обхода этого контура и ту же точку иосле его обхода естественно считать разл. точками. Проводя эту процедуру со всеми точками первонач. области определения ф-ции, получаем в результате неоднолистную область, имеющую структуру Р. п. и называемую Р. п, ф-ции f z). При обходе вдоль контура описанного выше типа говорят о переходе Р. п. на другой лист. Р. п. аналитич, ф-ций позволяет рассматривать многозначные функции в С как однозначные ф-ции на своих Р. п.  [c.396]

Систематическое изложение результатов этого цикла исследований и обзор работ, выполненных до 1964 г., содержатся в книге В. О. Кононенко [21]. При продолжении нсследова-нпн к. В. Фроловым и М. Ф. Диментбергом был изучен эффект Зоммерфельда в системе со случаГжо изменяющимися параметрами [J5] (J966). Показано, в частности, что при случайном изменении собственной частоты возможен проход через резонанс без подпода энергии к основному двигателю, а амплитуды колебаний в этом случае могут быть больше, чем в детерминированной системе. Экспериментальные исследования подтвердили теоретические результаты, а также позволили сделать вывод, что случайные изменения параметров ведут к срыву резонансных колебаний. Анализу переходных процессов в случае нелинейной колебательной системы посвящена работа Л. Пуста [27, 46J.  [c.212]

Для решетки жалюзи характерно наличие резонанса, возникающего в том случае, когда постоянная распространения падающей волны вдоль оси z (т. е. ГГ = Го os 1)3 — ФоЗшя[з) совпадает с постоянной распространения одной из бриллюэновских волн в волноводном районе ГГ = Юр, р 2,..., т. е. бриллюэновская волна является как бы продолжением падающей волны в волноводном районе. Равенство Г = Юр возможно только при ф -f i))<90° и имеет место, когда и = Из,р= р (2 os tJj -f- sin (ф -f ф)) . Если 2iJ)-f- ф >90° и и = Из.р, получаем  [c.128]

Смотреть страницы где упоминается термин Продолжение Ф (г) : [c.136]    [c.151]    [c.149]    [c.591]    [c.49]    [c.191]    [c.214]    [c.153]    [c.306]    [c.355]    [c.79]    [c.79]    [c.81]    [c.476]    [c.15]    [c.211]    [c.3]   
Смотреть главы в:

Теория упругости  -> Продолжение Ф (г)


ПОИСК



298, 300—304,400, 577 волновое аналитического продолжения функции (в теории удара стержня), 451 равновесия пластинки, 476, 511 —равновесия и колебания оболочек

Adobe Photoshop (продолжение)

Adobe Photoshop (продолжение) командой Extract

Adobe Photoshop (продолжение) направляющие (Guide)

Adobe Photoshop (продолжение) отделение объекта

Adobe Photoshop (продолжение) отмена/повтор последней команды

Adobe Photoshop (продолжение) палитра

Adobe Photoshop (продолжение) фоновым ластиком

Adobe Photoshop (продолжение) цветовая модель

Adobe Photoshop, инструмент (продолжение)

Adobe Photoshop, команда (продолжение)

Cakewalk Sonar (продолжение)

Cakewalk Sonar (продолжение) клипов

Cakewalk Sonar (продолжение) ключевая тональность

Cakewalk Sonar (продолжение) маркер

Cakewalk Sonar (продолжение) масштаб изображения

Cakewalk Sonar (продолжение) метроном

Cakewalk Sonar (продолжение) микшер

Cakewalk Sonar (продолжение) музыкальный размер

Cakewalk Sonar (продолжение) назначение инструментов на дорожку

Cakewalk Sonar (продолжение) настройка звуковых параметров

Cakewalk Sonar (продолжение) неразрушающее редактирование

Cakewalk Sonar (продолжение) нормализация

Cakewalk Sonar (продолжение) обработка в реальном времени

Cakewalk Sonar (продолжение) обработка клипов в Sound Forge

Cakewalk Sonar (продолжение) объединение

Cakewalk Sonar (продолжение) объединение дорожек

Cakewalk Sonar (продолжение) объединение на отдельной дорожке

Cakewalk Sonar (продолжение) огибающие МГО1-коиТРШ1леров

Cakewalk Sonar (продолжение) огибающие дорожки

Cakewalk Sonar (продолжение) огибающие клипа

Cakewalk Sonar (продолжение) огибающих применение

Cakewalk Sonar (продолжение) огибающих редактирование

Cakewalk Sonar (продолжение) окно Track

Cakewalk Sonar (продолжение) окно проекта

Cakewalk Sonar (продолжение) онлайновая обработка

Cakewalk Sonar (продолжение) отмена команды

Cakewalk Sonar (продолжение) офлайновая обработка

Cakewalk Sonar (продолжение) панель

Cakewalk Sonar (продолжение) потный редактор

Cakewalk Sonar (продолжение) разрезание

Cakewalk Sonar (продолжение) редактирование партии ударных

Cakewalk Sonar (продолжение) режимы перетаскивания

Cakewalk Sonar (продолжение) ритмизованные клипы

Cakewalk Sonar (продолжение) свойства клипа

Cakewalk Sonar (продолжение) сетка

Cakewalk Sonar (продолжение) синтезатор

Corel D HAW (продолжение)

Corel D HAW (продолжение) в формате GIF

Corel D HAW (продолжение) в формате Macromedia Flash

Corel D HAW (продолжение) гладкие (Smooth)

Corel D HAW (продолжение) с изломом (Cusp)

Corel D HAW (продолжение) симметричные (Symmetrical)

Corel D HAW (продолжение) толщина линии

Corel D HAW (продолжение) у фигур

Corel D HAW (продолжение) угловые

Corel D HAW (продолжение) формат бумаги

Corel D HAW (продолжение) цвет заливки

Corel D HAW (продолжение) цвет окантовки

Corel D HAW (продолжение) цвета отмена

Corel D HAW (продолжение) цвета по умолчанию

Corel D HAW (продолжение) экспорт

Corel D HAW (продолжение) экструзия

CorelDRAW (продолжение)

CorelDRAW (продолжение) диалоговое окно

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) дополнителы

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) палитра

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) переключение между файлами

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) переходы

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) переходы по кривой

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) перспектива

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) превращение обводки в кривую

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) притягивание к линиям

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) прозрачность

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) разбиение кривой

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) разъединение кривой

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) распределение объектов

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) растровая графика

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) режимы отображения

CorelDRAW ¦¦¦¦(продолжение) экранная

CorelDRAW, инструмент (продолжение)

CorelDRAW, команда (продолжение)

Kontakt (продолжение)

Kontakt (продолжение) настройка скорости отклика

Kontakt (продолжение) редактирование инструмента

Line (Линия) инструмент AutoCAD (продолжение)

SoundForge (продолжение)

SoundForge (продолжение) буфера

SoundForge (продолжение) графический

SoundForge (продолжение) записи

SoundForge (продолжение) карандаша

SoundForge (продолжение) пара графический

SoundForge (продолжение) параметрический

SoundForge (продолжение) параметры

SoundForge (продолжение) перелистывания

SoundForge (продолжение) предварительное прослушивание

SoundForge (продолжение) преобразование стерео-моно

SoundForge (продолжение) псевлостерео

SoundForge (продолжение) расширение стерсобазы

SoundForge (продолжение) ревербератор

SoundForge (продолжение) редактирования

SoundForge (продолжение) режим

SoundForge (продолжение) сжатие стереобазы

SoundForge (продолжение) создать новый файл из выдления

SoundForge (продолжение) создать новый файл из содержимого

SoundForge (продолжение) сохранение заготовок (пресетов)

SoundForge (продолжение) сэмпл

SoundForge (продолжение) удаление пауз

SoundForge (продолжение) флэиджер

SoundForge (продолжение) хорус

SoundForge (продолжение) эквалайзер

SoundForge (продолжение) эффекты реального времени

SoundFotge, команда (продолжение)

А алитическое продолжение уравнение

Алгоритмы метода продолжения решения по параметру для больших прогибов круговой арки

Алгоритмы непрерывного и дискретного продолжения по параметру решения нелинейных одномерных краевых задач

Алфавитный ука свойства (продолжение)

Анализ напряженного состояния замкнутой круговой цилиндрической оболочки (продолжение)

Аналитическое продолжение

Аналитическое продолжение Антибольцмановское уравнение

Аналитическое продолжение полиномов Лежандра

Аналитическое продолжение решений для комплексных со. Частоты рассеяния

Аналитическое продолжение условия полноты

Аналитическое продолжение функций

Аналитическое продолжение элементов S-матрицы

Асимптотические погрешности гипотез теории оболочек (продолжение)

БЛОМ И ФОСС - ВЫСОТНЫЕ ИСТРЕБИТЕЛИ КАК ПРОДОЛЖЕНИЕ КОНЦЕПЦИИ МЕССЕРШМИТТА

Бифуркация Хопфа (продолжение)

Бифуркация Хопфа Бифуркация Хопфа (продолжение)

Блинова, А. М. Линьков. Расчет напряжений в тонком слое на продолжении трещины

Введение адреса продолжения цепи

Вековые возмущения малых планет (продолжение)

Волны соскальзывания вблизи кривой с положительной кривизной и их продолжение на произвольные расстояния

Второй метод Коувлла. Продолжение

Второй метод Ляпунова (продолжение). Геометрическая интерпретация знакоопределенных функций. Оценка области притяжения

Гельмгольца теория (Продолжение)

Гравитационная постоянная в общей теории относительности (продолжение) 7. Постоянная Планка

ДИНАМИКА (продолжение) Отдел седьмой. О движении системы свободных тел, рассматриваемых как точки и находящихся под действием сил притяжения

Две формы метода продолжения решения по параметру

Движение в кулоновом поле. Продолжение

Двухчастичное рассеяние (продолжение)

Динамика твердого тела (продолжение)

Динамика твердого тела (продолжение). Плоское движение

Дискретное продолжение решения в нелинейных одномерных краевых задачах

Задача продолжения

Закон (продолжение)

Зоны энергетические аналитическое продолжение

Инварианты и теория продолжения

Интегралы, соответствующие г-кратному семейству характеристик L (продолжение)

Интерференционные и дифракционные опыты с протяженными источниками (продолжение)

Использование метода продолжения совместно с методом конечных элементов

Керра эффект (продолжения)

Классификация аналитических функций по их особым точкам. Понятие об аналитическом продолжении

Колебания (продолжение)

Колебания (продолжение) гарыошпесаве

Колебания (продолжение) парамсгрячесяие

Колебания (продолжение) свободные

Колебания (продолжение) эаепрояптпте

Колебания (продолжение) эпупютк

Консольная оболочка нулевой кривизны (продолжение)

Крамерса—Крон ига сопряженные (продолжение)

Круговое кольцо с зоной пластичности на продолжении краевых радиальных трещин

Купол с одним нежестким тангенциальным закреплением (продолжение)

Лемма о продолжении

МЕТОД ПРОДОЛЖЕНИЯ ПО ПАРАМЕТРУ В ЗАДАЧАХ НА СОБСТВЕННЫЕ ЗНАЧЕНИЯ ДЛЯ ПЛАСТИН И ОБОЛОЧЕК, ФОРМА КОТОРЫХ ОТОБРАЖАЕТСЯ НА КАНОНИЧЕСКУЮ

МЕТОД ПРОДОЛЖЕНИЯ РЕШЕНИЯ ПО ПАРАМЕТРУ В НЕЛИНЕЙНЫХ КРАЕВЫХ ЗАДАЧАХ ДЛЯ ОБЫКНОВЕННЫХ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ

Масса (продолжение)

Масса (продолжение) инертна

Масса (продолжение) мотра

Метод Пуанкаре построения периодических решений (продолжение)

Метод аналитического продолжения

Метод продолжения

Метод продолжения в физически нелинейных задачах

Метод продолжения по параметру

Метод продолжения решения по параметру

Недостатки — это продолжение достоинств

Некоторые общие математические факты (продолжение)

Некоторые свойства, вытекающие из аналитического характера решения Об аналитическом продолжении через данный контур

Неограниченное продолжение движений

Непрерывное продолжение решения в нелинейных одномерных краевых задачах

Николя призма продолжение)

О представлении интеграла задачи трех тел в тригонометрической форме (второе продолжение)

О представлении интеграла задачи трех тел в тригонометрической форме (продолжение)

ОБЗОР РАБОТ ПО ИСПОЛЬЗОВАНИЮ МЕТОДА ПРОДОЛЖЕНИЯ РЕШЕНИЯ ПО ПАРАМЕТРУ В НЕЛИНЕЙНЫХ ЗАДАЧАХ МЕХАНИКИ ТВЕРДОГО ДЕФОРМИРУЕМОГО ТЕЛА

ОБОБЩЕННЫЕ ФОРМЫ МЕТОДА ПРОДОЛЖЕНИЯ РЕШЕНИЯ

Область применимости итерационной теории оболочек (продолжение)

Обобщенные формы дискретного продолжения решения

Обобщенные формы непрерывного продолжения решения

Оболочка с двумя неоднотипно закрепленными краями (продолжение)

Оболочка с изломом срединной поверхности. Краевые задачи (продолжение)

Общая формулировка метода продолжения по параметру в задачах-на собственные значения

Общая формулировка метода продолжения решения по параметру

Оператор второго продолжения. Дважды продолженная группа Лоренца

Определение и примеры Порожд ающая функция Продолжения Биркгофовы периодические орбиты Глобальная минимальность биркгофовых периодических орбит Вариационное описание лагранжевых систем

Оптимальный и близкие к нему параметры продолжения решения

Основное состояние сверхпроводника (продолжение)

Особые случаи простого трубопровода (продолжение) горизонтальная и вертикальная водоспускные трубы.. Различные виды вакуума

Оценка величины пластической зоны на продолжении трещины

ПРОДОЛЖЕНИЕ РЕШЕНИЯ В ОКРЕСТНОСТЯХ ОСОБЫХ ТОЧЕК

Периодические орбиты Пуанкаре. Продолжение

Периодические решения в окрестности точек либрации (продолжение)

Перфорированные области с периодической структурой. Теоремы о продолжении

Поверхности раздела (продолжение). Измерение давления

Полубезмоментные формы потери устойчивости (продолжение) Другой алгоритм построения полубезмоментных интегралов

Потенциальное течение (продолжение)

Потеря устойчивости за пределом упругости (продолжение)

Поток энергии. Связь между формой раскрытия трещины и напряжениями на ее продолжении

Правила доставки грузов при возникновении длительного препятствия к продолжению рейса

Представление решения системы (2.5) в классе двоякопериодических функций. Постановка задачи (продолжение)

Преобразование уравнений теории упругости (продолжение)

Пример (продолжение)

Примеры применения различных форм метода продолжения решения

Принцип Гюйгенса—Френеля (продолжение) количественная формулировка

Принцип отражения (аналитического продолжения)

Проблема выбора параметра продолжения и ее связь с поведением решения в окрестности особых точек

Проблема продолжения решения. Контурные связи

Продолжение (метод упругих решений, теория упруго-пластического изгиба балок)

Продолжение граничной угловой

Продолжение граничной угловой дуги, угловой полутраектори

Продолжение граничной угловой окружности с положительной

Продолжение граничной угловой отрицательной стороны)

Продолжение замечаний о равномерной вероятности

Продолжение нильпотентного оператора, до представления алгебры Ли

Продолжение объекта

Продолжение поисков дисперсии скорости звука по тонкой структуре

Продолжение полутраекторин относительно

Продолжение предыдущего вырожденные элементарные особые точки

Продолжение решений

Продолжение решения в окрестности особых точек и проблема выбора параметра продолжения

Продолжение решения из окрестности точки С в промежуточную область

Продолжение следует. Послесловие редактора

Продолжение установление местоположения прыжка в коротком канале при подтопленном его конце

Продолжение циркуляции крыла концевыми вихрями

Продолжение — случай комплексных сопряженных корОсобенности определения корней и постоянных

Продолжение). Применение интеграла Фурье

Продолжение. Влияние столкновений

Продолжение. Значения переменных после столкновеСтолкновения противоположного рода

Продолжение. Изменения осей и плоскостей, относительно которых рассматривают давления, удлинения и сдвиги

Продолжение. Общее целое выражение крутящего момента для прямоугольной призмы

Продолжение. Притяжения и отталкивания, функции молекулярных расстояний. Теорема геометрического сложения сил и малых перемещений

Продолжение. Случай сплошной поперечной нагрузки

Продолжение. Случай, когда каждая искривленная поверхность сечений является общей для бесконечного числа контуров

Продолжение. Смешанная задача для изотропного тела. Теорема существования

Продолжение. Удлинения, сдвиги. Линейные выражения для составляющих давления

Продолжение. Условие прочности для такой же эллиптической призмы с неодинаковой упругостью

Продолжение. Условия упругого сопряжения

Продолжение. Число существенно различных коэффициентов. Его сокращение с тридцати шести до пятнадцати

Процесс (продолжение)

Процесс (продолжение) иэохорическнй

Процесс (продолжение) термодинамический

Равномерное растяжение полуплоскости с поперечной краевой трещиной и расположенным на продолжении трещины эллиптическим отверстием

Различные формы метода продолжения решения

Расчет короткого канала, имеющего уклон дна меньше критического 14-3. Расчет короткого канала, имеющего уклон дна больше критического 14-4. Продолжение установление местоположения прыжка в коротком канале при подтопленном его конце

Решение краевых задач (продолжение)

Решение краевых задач пп. 6.2, 6.10 способом продолжения

Решение уравнения первого приближения для простого газа (продолжение)

Решения начально-краевых задач методом продолжения

Сверлильные с главным электродвигателем на продолжении рукава

Свойства безвихревого движения (продолжение)

Сила (продолжение)

Сила (продолжение) трения

Сила (продолжение) тяготения

Сила (продолжение) упругости

Спектральное разложение как физическое явление (продолжение) Его осущесвление с помощью решетки и призмы

Способ продолжения

Сравнение различных форм метода продолжения

Стохастичность квантовых систем. Нестационарные задачи (продолжение)

Суммирование по дискретным частотам и аналитическое продолжение диаграмм

Сферический купол с одним геометрическим и одним статическим граничным условием (продолжение)

Сходимость рядов в задаче двух тел (продолжение)

Сходимость рядов в теории возмущений (продолжение)

Т-матрица продолжение вне энергетической поверхности

Теорема о продолжении

Теоремы о продолжении вектор-функций, заданных в перфорированных областях

Теория продолжения

Теория теплоемкости твердых тел (продолжение)

Теплоэнергетика (продолжение)

Типы складов топлива (продолжение)

Ударные волны продолжение решения через

Ультразвуковые волны. Продолжение

Уравнение (продолжение)

Условие продолжении испытаний

Установившиеся движения газа в трубке. Течения с разрывами (продолжение)

Устойчивость упругих систем (продолжение) и теория колебаний

Фабри —Перо фазовый (продолжение)

Фабри- Перо источник (продолжение)

Флуктуации параметров системы (продолжение)

Формы метода продолжения решения с частичной оптимизацией параметра продолжения

Функционал продолжение

Эксперименты со стержнями (продолжение). Йеустановившееся состояние

Электромагнитные ролны (продолжение теории). Энергетические соотношения

Эллиптические функции в форме Вейерштрасса (продолжение)



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте