Закон (продолжение)

Если Фтп К т - целое (это эквивалентно тому, что А<, Лг), то нормировка (4.9) определяет 1 с точностью до произвольного постоянного множителя, равного по модулю единице. Пользуясь уравнением луча в первом приближении, условиями сопряжения и законом продолжения Л, на всю ось, получаем, что 4(2Л- ) является решением Флоке с мультипликатором, поэтому существует/X((р.( = 1) такое, что ( ) = = xf 2h-s), откуда и из (4.9) следует [c.64]

Однородный диск массой 1 кг и радиусом 40 см, лежащий Б вертикальной плоскости, закреплен на упругом стержне, расположенном вдоль продолжения вертикального диаметра диска, и совершает крутильные колебания вокруг своего вертикального диаметра. Стержень закручивается на один радиан прп статическом действии приложенной к его концу пары сил с моментом с =. = 49 Н-м. Найти закон движения диска, если его начальная угловая скорость (оо = 7 рад/с, а начальный угол фо = 0. [c.210]

Уравнения (16.1.6) заменяют при разгрузке уравнения (16.1.4), тогда как уравнение (16.1.3), естественно, всегда сохраняет силу. В записи условия, при котором справедливо (16.1.6), содержится нечто большее, чем только закон разгрузки, при повторной нагрузке материал будет деформироваться упруго до тех пор, пока октаэдрическое напряжение не достигнет величины То, от которой производилась разгрузка. При дальнейшем нагружении зависимость То — у о следует по продолжению первоначальной кривой и уравнения (16.1.4) снова вступают в силу, продолжая действовать так, как если бы разгрузки и повторной нагрузки не было. Подчеркнем еще раз, что нри реверсировании нагрузки, т. е. при смене растяжения сжатием или после изменения направления крутящего момента мы можем снова выйти в пластическую область. Здесь этот вопрос пока не обсуждается. [c.535]

В диаграммной технике этой операции перемены направления св бодных концов, наряду с использованием законов сохранения зарядов, придается гораздо более глубокий математический смысл. Именно, оказывается, что амплитуды, соответствующие процессам, диаграммы которых получаются одна из другой при помощи такой операции, связаны друг с другом известным в теории функций комплексного переменного процессом аналитического продолжения. Такая связь носит название кроссинг-симметрии (перекрестная симметрия). В простейших случаях типа рис. 7.9, когда весь узел диаграммы сводится к одному числу — константе связи, кроссинг-симметрия сводится к тому, что эта константа оказывается [c.326]

Определить закон изменения уровней в продолжение, всего процесса их выравнивания. Течение жидкости ввиду ее большой вязкости во всех соединительных трубах принять ламинарным. [c.140]

Этот закон нанес ощутимый удар по интересам США, капитал которых уже к тому времени успел проникнуть в нефтяную промышленность Мексики США считали Мексику продолжением своей территории. В 1912 г. в Мексике работало более 80 нефтяных компаний, из которых 55 принадлежали США и 13 компаний Англии. В 1919 г. 73% общей добычи нефти в Мексике приходилось на долю США и 21% — на долю Англии. Недовольство трудового народа Мексики иностранными поработителями приняло широкие размеры. Под давлением общественного мнения в 1915 г. были изданы законы, ограничивающие деятельность иностранного капитала. США, Англия и Франция заявили протест против неугодных им законов. Мексиканское правительство не проявило нужной решительности и временно снова разрешило иностранным компаниям неограниченную деятельность в своей нефтяной промышленности. [c.281]

В системе тел, которая подчиняется основному закону, не существует никаких новых движений, а также никаких причин новых движений, а только продолжение уже существовавших движений определенным простейшим способом. Едва ли можно отказаться от того, чтобы не признать такую систему тел неживой или мертвой. [c.527]

Рис. 12.74. Представление распределенной нагрузки при наличии двух участков на балке а) нагрузка на первом участке б) представление нагрузки на втором участке как суммы нагрузки, продолженной по закону первого участка и дополнительной нагрузки.

Можно также воспользоваться построением, вытекающим из закона передачи сил (п. 8). В этом случае на продолжении кривошипа [c.97]

При включении муфты следует различать два периода. Сначала ведомый вал. получив некоторое ускорение, постепенно приобретает скорость ведущего вала. Для этого периода имеет значение характер приложения усилия Q. Оно может быть приложено сразу (мгновенно) или же может возрастать по любому закону от нуля до максимума, в соответствии с чем будет происходить и движение ведомого вала. По окончании первого периода, когда скорости валов сравняются, установится состояние, соответствующее внешним сопротивлениям. В продолжение первого периода ведомый вал вращается медленнее ведущего и между дисками происходит скольжение, а работа, потребляемая муфтой, тратится на ускорение вращающихся с ведомым валом масс и на трение дисков. [c.548]

Если температура поверхности полуограниченного твердого тела в продолжение бесконечного времени изменялась по закону v = а + Ь sin pt, показать, что расстояние от поверхности, на котором амплитуда температурных колебаний равняется амплитуды температурных колебаний на самой поверхности, равно [c.264]

В ряде процессов, в частности в двигателях, совершается непрестанное повторение одного и того же рабочего цикла, в продолжение которого температура рабочей среды и корпуса двигателя меняется по определенному закону. Таким образом, в такого рода 132 [c.132]

Что касается степени этой силы,— заключает Гук,— то я не мог еще определить ее на опыте но во всяком случае, как только эта степень станет известной, она чрезвычайно облегчит астрономам задачу нахождения закона небесных движений, без нее же это невозможно... Я хотел бы указать это тем, у которых есть время и достаточная сноровка для продолжения исследования и хватит прилежания для выполнения наблюдений и расчетов [c.157]

Кульминационным пунктом Начал является третья книга, основное содержание которой составляет изложение системы мира. Весьма интересно и важно заявление Ньютона в самом начале этой книги. Из него явствует, что сначала он написал ее, придерживаясь популярного изложения, чтобы она читалась многими. Затем, однако, он переложил сущность этой книги в ряд предложений, по математическому обычаю, так чтобы они читались лишь теми, кто сперва овладел началами. Сделал это Ньютон, по его собственному признанию, для того, чтобы те, кто, недостаточно поняв начальные положения, а потому совершенно не уяснив силы их следствий и не отбросив привычных им в продолжение многих лет предрассудков, не вовлекли бы дело в пререкания . Интересно также, что Ньютон особо подчеркивал необходимость хорошенько изучить определения, законы движения и первые три отдела первой книги, после чего можно уже прямо переходить к третьей книге и обращаться к другим предложениям, если того пожелают , лишь в тех местах, где на них сделаны ссылки. Три особо рекомендуемых для понимания третьей книги отдела первой книги посвящены первый отдел математическому аппарату (методу флюксий, или методу первых и последних отношений, которым, кстати сказать, Ньютон пользуется далеко не везде в своих Началах ) второй отдел озаглавлен О нахождении центростремительных сил и третий — О движении тел по эксцентричным коническим сечениям . Попробуем последовать указаниям Ньютона и пойти по пути, который ои наметил. [c.166]

Выдающимся событием в истории стандартизации явилось принятие в 1993 г. Закона РФ О стандартизации , который определил меры государственной защиты интересов потребителей посредством разработки и применения нормативных документов по стандартизации. С введением этого Закона был осуществлен переход от всеобщей обязательности стандартов, установленный законодательством СССР, к стандартам, содержащим как обязательные, так и рекомендуемые требования. На эту тенденцию важно обратить внимание, так как она получила продолжение через 10 лет в 2003 г. начался переход к полностью добровольным стандартам. [c.43]

В ряде процессов, в частности в двигателях, совершается непрестанное повторение одного и того же рабочего цикла, в продолжение которого температура рабочей среды и корпуса двигателя меняется по определенному закону. Таким образом, в этих процессах имеет место периодическое изменение температурного поля. Закон этого изменения уже не зависит от начального состояния системы, а определяется некоторой периодической функцией времени. [c.148]

Эта книга является продолжением монографии в которой были сформулированы некоторые свойства предельных законов трения и теплообмена в турбулентном пограничном слое на твердом теле и рассмотрены отдельные приложения этих законов. [c.3]

Форма степки определяется законами выдвижения поршней, представляет собой некоторый криволинейный трехгранный угол А С Н О, грани которого являются продолжением подвижных стенок для областей двойных волн. Поэтому за начальные данные Коши для системы уравнений (4.10) берутся значения скорости u(t j) па подвижных стенках А С А Н Н в областях двойных волн в разные моменты времени tj. Форму подвижной стенки в пространстве годографа в области тройных волн будем иметь, если на полученных из решения системы уравнений (4.10) характеристиках выберем u tj) U2 tj), ДЛЯ нужных моментов времени tj. Форма стенки в физическом [c.163]

Электрохимическая обработка деталей основана на хорошо известных законах гальванопластики, т. е. способности анода растворяться в электролите под действием электрического тока. Одновременно с растворением металла при соответствующем составе электролита поверхность анода покрывается оксидной пленкой, прекращающей дальнейшее растворение металла в электролите. Такая пленка называется пассивной, и для продолжения процесса образовавшаяся пленка должна быть снята с анодной поверхности или разрушена. Различают два способа ликвидации пленки — электрохимический и анодно-механический. При электрохимическом способе обработки металла пассивная оксидная пленка удаляется силами электрического поля, а при анодно-механическом — механическим путем. [c.62]

Историю принципа живых сил можно начать с Галилея — его утверждение, что скорость, приобретаемая при движении тела вдоль наклонной плоскости, определяется только разностью высот исходного и начального положения, является первым и частным случаем этого принципа. В более общей форме это же положение высказано Торричелли (см. гл. V). Гюйгенс (см. там же, п. 19) заметил сохранение суммы живых сил при соударении идеально упругих шаров, — надо только оговорить, что для точной формулировки Гюйгенсу недоставало явного введения понятия массы. С той же оговоркой зависимость между суммой живых сил нескольких тяжелых материальных точек и работой силы тяжести при их перемещениях указана в Маятниковых часах Гюйгенса, и это — непосредственное продолжение линии Галилей — Торричелли. Все это — предыстория принципа живых сил, ибо в достаточно общем виде и вместе с названием и определением величины он появляется только в 1686 г. в работе Лейбница. Работа коротка (шесть страниц) и содержательна, название длинно Краткое доказательство удивительной ошибки Декарта и других относительно закона природы, согласно которому, как полагают, господь всегда сохраняет одно и то же количество движения, но который разрушает механику В ней есть положи- [c.127]

Более того, погоня за сообщением наибольшей информации, детализацией сведений о всех, хотя и очень интересных и важных новинках быстро развивающихся науки и техники начала наносить ущерб развитию способности учащихся самостоятельно мыслить и применять основные законы физики, умению находить и воспринимать новые знания, рождающиеся в науке. Эта погоня стала создавать затруднения для выпускников средней школы в начале их трудовой деятельности и при продолжении обучения в высшей школе. [c.7]

Без аргументов настоящей главы, даже учитывая упомянутое ограничение области применимости классической теории квантовыми эффектами, можно было бы предполагать, что классическая механика является достаточно хорошим приближением для обоснования законов статистической механики. Можно было бы предполагать, что она является достаточным приближением, по крайней мере постольку, поскольку эти законы относятся к явлениям классическим — в том смысле, что для них величина размерности действия значительно больше, чем постоянная Планка — /г, т. е. к явлениям, описываемым классической статистикой. Другими словами, можно было бы предполагать, что представления классической статистики логически последовательны и могут быть построены на основе классической механики. Можно было бы даже думать, и это было бы вполне естественным продолжением той же мысли, что законы статистической механики имеют вообще классическую природу, и даже тогда, когда они применяются в области квантовой статистики, они основаны на классических свойствах вещей и лишь выражены на квантовом языке. Мы видели, однако, что не может быть установлена необходимая связь между утверждениями классической механики, описывающими начальные опыты, и [c.132]

Пример 2 (продолжение). Механизм подъемника (см. рис. 4.6,6)—быстроходный, с силовым замыканием, углы давления в нем не лимитированы, поэтому выбираем синусоидальный закон движения толкателя (см. рис. 4.9,в) [c.136]

Пример 5 (продолжение). Механизм газораспределения двигателя внутреннего сгорания (см. рис. 4.3) относится к наиболее быстроходным (до 3000 об/мин), поэтому следует выбрать безударный закон движения с возможно меньшими максимальными значениями ускорения и скорости, например закон движения кулисного механизма (см. рис. 4.10,6) [c.136]

Пример 3 (продолжение). В механизме перемещения ножа (см. рис. 4.7) выбираем косинусоидальный закон движения [уравнение (4.1)], так как условия работы механизма идентичны изложенным в примере 4. [c.138]

Первая характерная точка на диаграмме растяжения — точка р (ом. рис. 65). Усилие Рпц -определяет величину предела пропорциональности — напряжения, которое материал образца выдерживает без отклонения от закона Гука. Приближенно величину Рпц можно определить по точке, где начинается расхождение кривой растяжения и продолжения прямолинейного участка (см. рис. 66). [c.136]

Если в соответствии с международной шкалой принять дробление интервала на 100 равных частей, то изменение объема, соответствующее одному делению, будем составлять 1/273 объема газа в условиях плавления льда — закон Гей-Люссака (аналогично для давления — закон Шарля). Поэтому связь графически изобразится прямой линией, пересекающей ось объемов (рис. 26) в точке Ио, отстоящей от начала координат на 273 деления. Отсюда следует, что прямая при ее продолжении пересекает ось ординат в точке, отстоящей от начала координат на 273 деления вниз (аналогичное построение можно провести для давления). Точка пересечения прямой с осью ординат определяет местоположение нуля газовой температурной шкалы. [c.123]

Получим выражение закона Ньютона для этого случая движения. Выделим во вращающейся жидкости два слоя на радиусах гиг -fdr (рис. VIII—7) и определим скорость сдвига одного слоя относительно другого. За некоторый промежуток времени t точка А внутреннего слоя переместится в Ач, а точка В, которую шршйем для П ростоты рассуждений лежащей на продолжении радиуса точим А., переместится в [c.191]

Если закон движения толкателя задан графически (рис. 15.13, а) и даны основные размеры механизма — г , и е, то профиль кулачка может быть построен графическим способом. Из центра 61 (рис. 15.13, б) вращения кулачка проводим окружности радиусами Го и е и произвольно выбираем на окружности радиуса Гд точку начала движения толкателя. Начальное положение оси толкателя определяется касательной, проведенной из точки Лц к окружности радиуса е, начальное положение теоретического профиля зафиксируем радиусом ОхЛо. Для построения точки Л профиля от радиуса ОхЛ отложим угол поворота кулачка фи- в направлении, противоположном его вращению, и получим точку В,-. На продолжении радиуса ОхВ, отложим перемещение 52м соответствующее ф1,, и получим точку Л, контакта острия толкателя с профилем кулачка. Последовательно соединяя точки Л,, полученные при изменении фк до фх = 2я, получим теоретический профиль кулачка. Действительный профиль кулачка для механизма толкателя с роликом получим как огибающую окружностей радиусом Гр с центрами, расположенными на теоретическом профиле. [c.180]

Система спинов с такой отрицательной температурой обладает рядом интересных свойств. Постепенное восстапо1 лепие теплового равновесия с решеткой происходит не через 7 = (), а через Т = оэ. В продолжение всего процесса имеет место поток тепла от системы спинов решетке, так что отрицательные температуры следует рассматривать скорое как более высокие, чем бесконечно высокая температура , а не как более пизкпе, чем температура абсолютного нуля . Интересно, что даже в случае отрицательных температур закон недостижимости абсолютного нуля остается в силе. [c.598]

Для определения os б можно пользоваться зависимостью скорости прохождения рабочего раствора ингибитора через бумагу от степени ее гидрофобности, определяемой различными методами. Логарифмирование указанной зависимости дает на графике прямую линию, продолжение которой до пересечения с осями координат определяет две точки, одна из которых соответствует os б = + 1 (полная смачиваемость), другая — os 6 = 0 (полная несмачивае-мость). Значение os б любой реальной бумаги-основы лежит между этими двумя крайними значениями, и краевой угол смачивания для нее может быть определен исходя из степени ее гидрофобности и закона распределения os б от +1 до 0. [c.151]

Закон Фика используется также при построении теории диффу-SHOHHoro пограничного слоя, являющейся по существу логическим продолжением рассмотренных в предыдущих главах теорий динамического и теплового пограничных слоев. Поатому излагаемую в трех последних главах упрощенную теорию конвективного массопереноса читатель будет изучать на хорошо знакомой основе. Массоперенос со всеми своими ответвлениями — предмет весьма обширный и сложный. Главы 14—16 следует, разумеется, рассматривать лишь в качестве краткого введения в этот предмет. [c.352]

Здесь А и В — осколки деления с. лассовыми чис.шчи А от 90 до 150, V — число вторичных нейтронов. Если только часть / общего числа вторичных нейтронов может быть использована для продолжения реакции деления, то на 1 нейтрон первого поколения, вызвавший деление, придётся K= f нейтронов след, поколения, к-рые вызовут деление (А наз. коэф. размножения нейтронов). При К> I число нейтронов будет возрастать со временем t по закону я , где [c.671]

Праудмен и Пирсон [49] установили, что решение Озеена нужно рассматривать как равномерно справедливое нулевое приближение решения уравнений Навье — Стокса при малых числах Рейнольдса. Хотя его и можно использовать для оправдания закона Стокса, но нельзя непосредственно применить для получения поправки первого порядка к этому закону того же типа, что и в уравнении (2.6.5). Если обозначить решение уравнения Озеена через (vq, Ро), то Праудмен и Пирсон указали, что это поле, а не поле Стокса, примененное в методе возмуш,ений типа Уайтхеда, должно привести к удовлетворительному начальному приближению для описания инерционных эффектов при малых числах Рейнольдса. Вследствие сложной структуры уравнений Озеена этот подход, наверное, не может быть продолжен далее. В некотором смысле Праудмен и Пирсон отстаивали другой метод возмущений для решения уравнений Навье — Стокса при малых числах Рейнольдса. Этот метод сингулярных возмущений, схематически более сложный, чем комбинированный метод Уайтхеда — Озеена, более удобен на практике. При его помощи удается получить приближенные поля возмущений, равномерно справедливые во всем объеме жидкости, и определить подходящие решения, которые локально справедливы в отдельных областях вблизи и вдали от тела. Это — внутреннее и внешнее решения, каждое из которых единственным образом определяется асимптотическим сращиванием этих решений в области их общей справедливости. [c.63]

Дальнейшее изучение годографических уравнений позволяет видеть, что все функциональные члены являются в основном трансцендентными, т. е. представлены тригонометрическими функциями. Это естественным образом вытекает из основ векторной геометрии. С другой стороны, появление таких функций в уравнениях (10) и (И) приводит к мысли о возможностях решения некоторых задач входа в атмосферу. Этот вопрос будет кратко рассматриваться ниже как логическое продолжение годографического исследования произвольно выбранного закона непрерывного изменения тяги, обеспечиваюш,его траекторию посадки — в данном случае посадки на Луну. [c.67]

В механике Декарта проблема удара занимает центральное место в космосе Декарта нет пустот, и передача движения происходит только при определенном соприкосновении тел. В своих Prin ipia Декарт формулирует три основных закона движения. Первые два, вместе взятые, сводятся к закону инерции, третий таков если движуш,ееся тело встречает другое тело и обладает меньшей силой для продолжения движения по прямой, чем второе, для сопротивления ему (что такое сила , не разъясняется), то оно теряет свое назначение , не теряя своего движения, т. е. отскакивает а если в нем силы больше, чем во втором теле, то оно движется вместе с ним и теряет столько движения, сколько оно сообш ает второму телу. Движение в этой формулировке Декарта — это количество движения,— произведение величины материи в теле на его скорость, и у Декарта оно берется ао модулю — без учета направления ( назначения ) или, при движении по прямой, без учета знака. Этот закон вместе с рассуждениями, в которых можно усмотреть некий экстремальный принцип был основой для семи правил об ударе тел, сформулированных Декартом. [c.98]

Что означает существование равнохмерного пли близкого к равномерному (для определенности будем говорить о равномерном) закона распределения начальных микросостояний внутри области ДГо Это означает, что при безграничном продолжении ряда опытов, заключающихся в определении положения системы в фазовом пространстве, при выделении тех случаев, когда система оказалась внутри АЕ , и придоуточне-чпп положения системы до максимального, допускаемого клас- [c.59]

Пример 1 (продолжение). В механизме перемещения суппорта (см. рис. 4.5,6) для осуществления постоянной подачи в процессе обработки детали толкатель должен вращаться с постоянной скоростью. Для устранения жестких ударов на участках подвода и перебега инструмента введем переходные кривые, выполненные по синусоидальному закону движения в результате получим трехпериодный закон движения (см. рис. 4.10,а). Определим продолжительность тг1 ускоренного и тз замедленного движений, если длина детали / = 16 мм, ход резца 5 = 18 мм и расположен симметрично относительно детали, т. е. тх = тз. [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...