Масса (продолжение)

Маятник состоит из стержня АВ с прикрепленным к нему шаром массы т и радиуса г, центр которого С находится на продолжении стержня. Определить, пренебрегая массой стержня, в какой точке стержня нужно поместить ось подвеса для того, чтобы продолжительность одного размаха при малых качаниях имела данную величину Т. [c.286]

Осью материальной симметрии называется ось, обладающая следующим свойством. Если из произвольной i-й точки с массой mi провести прямую, перпендикулярную этой оси, то на продолжении такой прямой найдется другая точка с точно такой же массой mi, расположенная от прямой на том же самом расстоянии (рис. V.6). Приняв ось материальной симметрии за ось г и [c.181]

Пример 1.7.1. Предположим, что к точкам приложены параллельные скользящие векторы силы тяжести и,- = т д]и, где д — ускорение свободного падения, к — единичный вектор вертикали. Тогда центр масс дает точку приложения результирующего вектора таких сил. Вследствие того, что центр масс не зависит от ориентации вектора к, существует простой способ экспериментального определения расположения центра масс в твердом теле, рассматриваемом как множество точечных масс. Подвесим такое тело на нити, закрепив ее в какой-либо точке тела. После того как тело перестанет качаться, отметим в нем прямую, служащую продолжением нити. Центр сил тяжести (см. 1.6) совпадает с центром масс, и поэтому центр масс обязан принадлежать полученной прямой. Закрепим теперь нить в другой точке тела и повторим операцию. Тогда центр масс будет точкой пересечения этих прямых.О [c.42]

Эта сила может быть полностью уравновешена центробежной силой двух равных противовесов, установленных на продолжении щек мотыля, как показано на рис. 207. Масса Шц этих противовесов определится из равенства [c.198]

Наиболее простой для расчета запаса устойчивости является коническая юбка, представляющая собой продолжение основного конуса. В этом случае при незначительной массе юбки можно считать, что положение центра масс всего стабилизированного тела не меняется и его безразмерная координата Хц.м = Xц.Jh = ( /4) (/г//11), где к — высота основной головки Й — высота всего тела со стабилизирующей юбкой. Центр давления такого тела будет расположен от острия на расстоянии 212>)к . Следовательно, коэффициент центра давления равен 2/3, а запас устойчивости У = (2/3) X х[(9/8)(/г//11)—1]. Подбором величины Й1 можно добиться того, что центр давления расположится между срезом юбки и центром масс и запас устойчивости окажется отрицательным. При этом необходимо учитывать в общем случае влияние на положение центра давления углов атаки и раствора конуса, а также числа М . [c.71]

Однородный диск массой 1 кг и радиусом 40 см, лежащий Б вертикальной плоскости, закреплен на упругом стержне, расположенном вдоль продолжения вертикального диаметра диска, и совершает крутильные колебания вокруг своего вертикального диаметра. Стержень закручивается на один радиан прп статическом действии приложенной к его концу пары сил с моментом с =. = 49 Н-м. Найти закон движения диска, если его начальная угловая скорость (оо = 7 рад/с, а начальный угол фо = 0. [c.210]

Продолжение задачи 330.) Пластическая масса, сжимаемая между двумя жесткими параллельными поверхностями, ограничена в начальный момент симметричным контуром (рис. 127). Ох —ось симметрии контур имеет [c.250]

Если звено вращается с угловым ускорением 8 вокруг оси, не совпадающей с центром масс, то при силовых расчетах действие силы Р и момента сил Ми можно заменить действием только одной силы инерции Ри, приложенной в точке К, называемой центром качания и лежащей на продолжении линии, соединяющей центр вращения О с центром масс 5. [c.48]

Если мы рассмотрим элементарный конус с основанием da и с вершиной в точке Р, то соответствующие образующие, продолженные за вершину Р, вторично пересекут сферическую поверхность по контуру элементарной площадки do если мы обозначим через Q точку пересечения со сферой прямой FQ, находящуюся по другую сторону от Р по сравнению с Q, то элемент do можно рассматривать как другую материальную точку, помещенную в и с массой vdo. [c.78]

Расчетная схема. Постановка задачи. Настоящая работа является продолжением ранее выполненной [3], в которой были выведены расчетные формулы для определения периодических движений модели (рис. 1, а). На рис. 1, в показан характер изменения массы в системе в крайнем правом положении происходит отделение изменяющей массы т, г в крайнем левом — ее присоединение. [c.141]

Из множества традиций Иван Иванович ценил добрую традицию русской интеллигенции популяризировать науку, в простой, научно-строгой форме нести в массы достижения естественных наук, техники, философии и других гуманитарных наук. Он считал за счастье, что ему совместно с С. И. Вавиловым привелось участвовать в создании общества Знание , с которым он связывал большие надежды в деле привлечения советской интеллигенции, и в особенности ученых, к продолжению и развитию этой славной традиции — распространению научных знаний среди широких масс трудящихся. [c.28]

При включении муфты следует различать два периода. Сначала ведомый вал. получив некоторое ускорение, постепенно приобретает скорость ведущего вала. Для этого периода имеет значение характер приложения усилия Q. Оно может быть приложено сразу (мгновенно) или же может возрастать по любому закону от нуля до максимума, в соответствии с чем будет происходить и движение ведомого вала. По окончании первого периода, когда скорости валов сравняются, установится состояние, соответствующее внешним сопротивлениям. В продолжение первого периода ведомый вал вращается медленнее ведущего и между дисками происходит скольжение, а работа, потребляемая муфтой, тратится на ускорение вращающихся с ведомым валом масс и на трение дисков. [c.548]

Для определения первого тона колебаний производится следующее построение. На продолженных прямых 1—3 и 1—2 строится прямоугольный треугольник 1, 6, 7, катет которого Ь подбирается так, чтобы луч прямой, соединяющей точки 2 я 6, отсекал на прямой SE такой же отрезок Ь. В этом случае узел К переместится вправо в положение К , а узел К2 останется на месте. В этом случае обе массы колеблются со значительно меньшей частотой, так как отрезок 6 во много раз превышает отрезок а и соответственно [c.200]

После этого уравновесим вращательные массы /пц Щ2в тз, Ш2С установкой двух противовесов на продолжении звеньев А В и D . [c.348]

Основная масса воды вымерзает из мышечного волокна рыбы в тот период времени, когда через него проходят поверхность раздела и тонкий слой, непосредственно прилегающий к ней. Таким образом, скрытая теплота за-мер-зания в продолжение всего процесса замораживания выделяется только на поверхности раздела. Выделившаяся [c.249]

Угол развала считается положительным, еСли колесо наклонено от автомобиля наружу, и отрицательным — при наклоне колеса внутрь. Угол развала необходим для того, чтобы обеспечить перпендикулярное расположение передних колес по отношению к поверхности дороги при деформации деталей моста под воздействием массы передней части автомобиля. Этот угол уменьшает плечо поворота С—расстояние между точкой пересечения продолжения оси шкворня и точкой касания колеса с [c.98]

При различных исходных заданиях можно получить различные схемы уравнонешивания и получить положение точки 5 — центра масс механизма — в любом месте прямой AD или на ее продолжении, как это показано на рис. 13.33. При всех трех положениях центров масс Sj, и S3 механизм будет уравновешен, но для положений S2 и S3, когда центр масс S находится вне отрезка AD, прот1 Вовесы должны быть расположены на больших расстояниях от шарниров, что конструктивно неудобно. Кроме того, расиоло-жепие общего центра масс S за точками А ц D дает неравномерное распределение сил веса на опоры и невыгодно с точки зрения устойчивости механизма. Поэтому надо считать, что наиболее рациональным является расположение центра масс механизма между точками Л и D. В каждом конкретном случае это расположение может быть задано в зависимости от поставленных конструктивных требований. [c.288]

Если из жидкости 5 (рис. 118) выделяются кристаллы чистого компонента В, то состав оставшейся жидкости изменяется по прямой, являющейся продолжением линии BS. Если в какой-то момент кристаллизации концентрация жидкости приняла значение точки Ь, то это значит, что данный момент кристаллизации количество выпавших кристаллов В так относится к количеству оставшейся жиджости, как отрезок Sb к отрезку SB [иными словами, отрезок Sb показывает количество (массу) выпавших кристаллов В]. [c.149]

Пренебрегая массой стержней найти период малых колебаний маятника, изображенного на рисунке. Центр масс груза находится на продолжении шатуна шарнирного четырехзвенника ОАВО1 в точке С. В положении равновесия стержни ОА и ВС вертикальны, стержень 0 В горизонтален ОЛ =а АС = 8. [c.410]

Однородное кольцо 1 радиуса R и массы М вращается вокруг горизонтальной оси, перпендикулярной его плоскости и проходящей через точку 0 , под действием пары сил с моментом L = Lo sin (Of. Внутри кольца находится однородный стержень 2 массы т и длины 21. В начальный момент времени t = О система находилась в покое. При это.м цеггтр кольца О занимал крайнее иижпее по.чожение, а стержень расно.т(а-гался так, что отрезок ОС составлял с продолжением отрезка 0 0 угол 30". [c.178]

Пример 166. Пластинка массы т закреплена на свободном конце А ба-лочкн (плоской пружинки), другой конец которой заделан (рис. 462). Центр тяжести пластинки расположен на продолжении оси балочки на расстоянии d [c.581]

Пусть гОг — вертикальная однородная ось, продолженная неограниченно в обе стороны. Все элементы этой оси притягивают материальную точку М пропорционально их массам и обратно пропорционально четвертой степени расстояния. Кроме того, на точку М действует, ее вес. Исследовать движение, предполагая, что проекция начальной скорости точки Л1 на плоскость MOz вертикальна. Траектория определится, если рассматривать ее как пересечение цилиндра, параллельного Ол, и поверхности вращения, имеющей Ог осью. Рассмотреть частный случай, когда начальная скорость горизонтальна (лиценциатская, Монпелье). [c.457]

Возможность практического использования полученного соотношения для определения деформационного изменения тока коррозии обосновывается так же, как и в известном методе снятия реальных поляризационных кривых для определения скорости коррозии металла на основе кинетической теории коррозии идеальные поляризационные кривые, определяющие стационарный потенциал и ток коррозии, рассматриваются как продолжение тафелевских участков реальных поляризационных кривых. Это, очевидно, справедливо для электрохимически гомогенной поверхности, но также может быть принято для технических металлов (железа, никеля, свинца и др.), поскольку наблюдалось удовлетворительное совпадение результатов, полученных измерением скорости коррозии непосредственно по убыли массы и расчетом по поляризационным кривым [54]. На рис. 59 реальные поляризационные кривые показаны сплошными линиями. Для практического расчета скорости коррозии в формулу (232) следует подставлять величины сдвигов потенциалов, определенные сечением реальных анодных и катодных поляризационных кривых для произвольно выбранного значения плотности тока гальваностати-ческой поляризации в пределах тафелевских участков. [c.166]

На фиг. 101 показан четырехзвенный шарнирный механизм AB D с переменной массой звена 3. Пакет шайб, нанизанных на стержень DE, являющийся продолжением стержня D , опирается на неподвижный кулачок, профиль а а которого выражается уравнением [c.220]

Итак, для уравновшивания поступательно движущихся масс необходимо поставить на продолжении кривошипа корректирующую массу с дисбалансом (рис. 2), Поставленные на кривошип дисба- [c.106]

Первые экспериментальные исследования были выполнены О. Шликом (Германия), который с помощью специально для этого сконструированного в 1893 г. прибора — паллографа замерил общую вертикальную вибрацию на миноносцах. Он впервые предложил приближенную формулу [41, с. 228] для расчета числа колебаний корпуса. Работы последующих авторов Тейлора (1891 г.), Ярроу (1892 г.) и других [41, с. 256— 258] были направлены на продолжение экспериментальных исследований судовой вибрации и на изучение вопроса об уравновешивании сил инерции прямолинейно движущихся масс паровых машин. Последняя проблема уже к началу XX в. оказалась достаточно разработанной [42, [c.413]

Приведенная масса машины изменяется циклически. Если для нескольких положений вала машины подсчитать мгновенные значения приведенной массы и провести расчет собственной частоты системы с этими неусредненными значениями, то вместо одного значения собственной частоты мы найдем ряд близких значений. Следовательно, при строго постоянной частоте возбуждаю-ш,его момента порядка k, т. е. при постоянном числе оборотов Пр , собственная частота системы в продолжение одного оборота становится то больше, то меньше частоты возбуждения кПр,, . В многоцилиндровых двигателях разница между наибольшим и средним значениями собственной частоты невелика, так как для двенадцатицилиндровых V-образных двигателей она составляет [c.384]

Обычно любой из рассматриваемых в КТП реалистич. лагранжианов описывает локальные взаимодействия полей лишь в определ. приближении. На более глубоком уровне (на достаточно малых расстояниях) эти поля являются или составными, или начинают взаимодействовать с новыми полями с большой массой, роль к-рых на больших расстояниях пренебрежимо мала. В результате лагранжиан, к-рый до этого рассматривался как фундаментальный, с точки зрения малых расстояний должен рассматриваться как эффективный (см. Лагранжиан. эффективный). Соответственно до этого фундаментальные К. в, также становятся феноменологическими параметрами и должны быть выражены лерез новый набор К. в., определяющий взаимодействие праполен на достаточно малых расстояниях в новом фундам. лагранжиане. Такой процесс может быть, по-видимому, продолжен до тех пор, пока не будет установлен (если это вообще возможно) окончат, лагранжиан единой КТП. Возможно, промежуточным этапом на этом пути станет одна из моделей т. н. великого объединения к ещё более глубокому уровню объединения взаимодействий относится супергравитация. [c.443]

Имея информацию о наличии дефектов в тензосхеме или модели, принимают одно из следующих решений внесение исправлений в полученный массив средних значений и дальнейшее вычисление напряжений продолжение обработки результатов измерений по полученным средним значениям приращений показаний с последующим выбросом величин, подсчитанных по неверным результатам принятие решения об исправлении тензосхемы, устранении неисправности модели и нагрузочного устройства, изменении величины нагрузки и затем повторном проведении эксперимента. [c.74]

Вопрос о продольных колебаниях, появляющихся при ударе в призматических брусках, был разрешен еш,е Луи Мари Навье ). Колебания брусков при поперечном ударе подробно были рассмотрены Барре Сен-Венаном ). Оба эти исследователя исходили из предположения, что в момент соприкасания ударяюш,ее тело сообщает свою скорость лишь тому сечению бруска, где происходит удар, и так как действие удара в первый момент распространяется лишь на небольшую массу, то заметного изменения скорости не происходит, она начинает убывать лишь по мере распространения действия удара. Допустив, кроме того, что ударяющий груз находится в соприкасании с балкой по крайней мере в продолжение половины периода основных колебаний ), Сен-Венан привел задачу о действии удара на балку к вопросу о поперечных колебаниях призматического стержня с прикрепленным к нему грузом. Решение для этого случая получается в виде бесконечных рядов, но если ограничиться лишь первыми членами этих рядов, то мы придем к ранее полученному элементарным путем второму приближению (2). Многочисленные опыты, произведенные над продольным ударом призматических стержней, не подтвердили результатов Сен-Венана, и более подробное исследование деформации у места удара ) показало, что местные деформации имеют весьма существенное влияние на продолжительность удара. [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...