Сила (продолжение)

В основу работы положены три леммы, первая из которых является формулировкой правила параллелограмма. Вторая лемма утверждает, что равновесие плоской системы сходящихся сил, расположенных в одной полуплоскости, невозможно. В третьей лемме говорится о том, что если силы лежат в одной плоскости, сходятся в одной точке, но не принадлежат одному полукругу, то каждая сила, продолженная за общую точку (узел), будет проходить между другими силами, то есть будет пересекать угол между какими-то силами. [c.187]

Тогда будут определены новые значения составляющих (Fi )" и (FI,)" и может быть построен новый план сил (рис. 13,11, б), в котором мы получим соответственно точки l , е-2, и, следовательно, определим новые реакции Fli,. и F . Указанный процесс может быть продолжен и дальше, но практически вполне достаточно бывает ограничиться вторым или даже первым приближением и найти силы F j], F 2 n F m или только F2, F32 и Fm. [c.260]

Большое зубчатое колесо посажено на продолжение зубьев малого (резкое снижение сил на участках передачи крутящего момента). Вал и ступица утолщены [c.328]

Равнодействующая R д,ъух параллельных сил Р и Р противоположного направления (рис. 54) имеет направление силы, большей по модулю, и модуль, равный разности модулей этих сил. Точка приложения равнодействующей С лежит на продолжении отрезка АВ за точкой приложения большей силы, на расстояниях от точек А и В, обратно пропорциональных модулям приложенных к ним сил [c.38]

Точка С, в которой приложена равнодействующая сила R, находится на продолжении отрезка В Вд за точкой приложения большей силы, причем [c.133]

Итак, система двух антипараллельных сил имеет равнодействующую, которая равна по модулю разности модулей этих сил, им параллельна и направлена в сторону большей силы. Линия действия равнодействующей проходит через точку, которая лежит на продолжении отрезка ВА и делит этот отрезок на части, обратно пропорциональные силам, внешним образом. [c.207]

Строим силовой многоугольник, замыкающая которого R даст равнодействующую данной системы сил по напряжению и направлению (рис. 270, (J). Определим теперь, где эта равнодействующая приложена к телу. Для этого выберем произвольный полюс О, не лежащий на сторонах силового многоугольника или их продолжениях (см. п. 2), и соединим его с вершинами силового многоугольника лучами 01, 12, 23, 34, 40. Тогда силу I мы можем рассматривать как равнодействующую сил 01 и 12, силу 2—как равнодействующую сил (—12) и 23 и т. д., где (—12)—сила, равная по модулю 12 и направленная ей противоположно. [c.259]

Метод Риттера. Диаграмма Максвелла — Кремоны дает усилия во всех стержнях фермы путем последовательного построения связанных между собой силовых многоугольников методом Риттера можно определить усилие для любого стержня фермы непосредственно, независимо от остальных. Этот метод состоит в том, что ферма рассекается на две части таким образом, чтобы в сечении было не более трех стержней с неизвестными усилиями отбрасывая отсеченную часть фермы и рассматривая оставшуюся часть фермы в равновесии под действием приложенных к ней внешних сил и усилий, заменяющих действие рассеченных стержней, получим для этой части фермы три уравнения равновесия, в которые войдут три неизвестных усилия. Эти уравнения удобно брать в виде равенства нулю суммы моментов всех сил. действующих на оставшуюся часть фермы, относительно трех различных центров (см. 24, п. 2), принимая за центры моментов те точки, в которых попарно пересекаются рассеченные стержни (или их продолжения) тогда уравнение моментов для каждого центра будет содержать только одно неизвестное, а именно усилие в том стержне, направление которого через этот центр не проходит. [c.270]

Пример 1.7.1. Предположим, что к точкам приложены параллельные скользящие векторы силы тяжести и,- = т д]и, где д — ускорение свободного падения, к — единичный вектор вертикали. Тогда центр масс дает точку приложения результирующего вектора таких сил. Вследствие того, что центр масс не зависит от ориентации вектора к, существует простой способ экспериментального определения расположения центра масс в твердом теле, рассматриваемом как множество точечных масс. Подвесим такое тело на нити, закрепив ее в какой-либо точке тела. После того как тело перестанет качаться, отметим в нем прямую, служащую продолжением нити. Центр сил тяжести (см. 1.6) совпадает с центром масс, и поэтому центр масс обязан принадлежать полученной прямой. Закрепим теперь нить в другой точке тела и повторим операцию. Тогда центр масс будет точкой пересечения этих прямых.О [c.42]

Эта сила может быть полностью уравновешена центробежной силой двух равных противовесов, установленных на продолжении щек мотыля, как показано на рис. 207. Масса Шц этих противовесов определится из равенства [c.198]

Следуюш,ее приближение может быть получено путем продолжения описанной процедуры. В этом приближении появляются логарифмические члены в распределении скоростей, а в выражении (20,18) силы сопротивления скобка заменяется на [c.98]

Как продолжение задач на изменение скоростей тел под действием сил рассмотрим далее задачи на определение ускорений или же дифференциальных уравнений движения систем тел. [c.140]

Представим себе ферму (изображенную на рис. 53), находящуюся в равновесии под действием указанных спл, приложенных в узлах. Разрежем ферму, как указано, по трем стержням X, у, Z на две части (будем считать стержни х, у, z растянутыми в этом предположении силам X, У, Z, действующим вдоль стержней, будем придавать знак плюс). Стержни г/, 2 пересекаются в точке Ri стержни z, х пересекаются в своем продолжении в точке Кг стержни х, у пересекаются в точке R . [c.66]

Рациональнее второй способ — построение диаграммы перемещений (рис. 8.7, б). На продолжениях стержней откладывают их удлинения А/, затем для нахождения нового положения шарнира следовало бы из точек крепления стержней провести засечки радиусами /+А/, их пересечение на оси симметрии системы даст новое положение А шарнира А. В силу малости перемещений дуги заменяют перпендикулярами к направлениям стержней, восставленными из точек S и С. Из прямоугольного треугольника АВА (или АСА ) находят [c.72]

Однородный диск массой 1 кг и радиусом 40 см, лежащий Б вертикальной плоскости, закреплен на упругом стержне, расположенном вдоль продолжения вертикального диаметра диска, и совершает крутильные колебания вокруг своего вертикального диаметра. Стержень закручивается на один радиан прп статическом действии приложенной к его концу пары сил с моментом с =. = 49 Н-м. Найти закон движения диска, если его начальная угловая скорость (оо = 7 рад/с, а начальный угол фо = 0. [c.210]

Уравнения (16.1.6) заменяют при разгрузке уравнения (16.1.4), тогда как уравнение (16.1.3), естественно, всегда сохраняет силу. В записи условия, при котором справедливо (16.1.6), содержится нечто большее, чем только закон разгрузки, при повторной нагрузке материал будет деформироваться упруго до тех пор, пока октаэдрическое напряжение не достигнет величины То, от которой производилась разгрузка. При дальнейшем нагружении зависимость То — у о следует по продолжению первоначальной кривой и уравнения (16.1.4) снова вступают в силу, продолжая действовать так, как если бы разгрузки и повторной нагрузки не было. Подчеркнем еще раз, что нри реверсировании нагрузки, т. е. при смене растяжения сжатием или после изменения направления крутящего момента мы можем снова выйти в пластическую область. Здесь этот вопрос пока не обсуждается. [c.535]

Уравнения (18) или (19) должны удовлетворяться во всех точках по объему тела. Компоненты напряжения меняются по объему рассматриваемой пластинки. При достижении ее границы они должны быть такими, чтобы находиться в равновесии с внешними силами, приложенными на границе пластинки. В силу этого внешние силы можно рассматривать как продолжение распределения внутренних напряжений. Условия равновесия на границе можно получить из уравнений (12). Рассмотрим малую треугольную призму РВС (рис. 12), такую, что ее сторона ВС совпадает с границей пластинки, как показано на рис. 20. Обозначая через X и Y компоненты поверхностных сил, отнесенных к единице площади в этой точке границы, получаем [c.46]

Поток энергии в вершину трещины можно вычислить, если на продолжении рассматриваемого разреза ввести мысленный разрез, на поверхностях которого действуют сильно меняющиеся напряжения, возникающие в сплошной среде около кромки разреза от воздействия внешней нагрузки. При продвижении разреза на единицу площади указанные поверхности мысленного разреза отходят одна от другой и работа сил a dx па перемещениях [c.29]

Определим усилие в раскосе MN. Моментной точкой для определения усилия Sm v является точка пересечения линий, являющихся продолжением верхнего и нижнего поясов (или усилий Smr и S,pn) — точка О (рис. 44, в). Составим сумму моментов всех сил, расположенных на левой части фермы относительно точки О , [c.141]

Центр качания К всегда лежит за центром тяжести S на продолжении линии OS, соединяющей центр вращения О с центром тяжести S. Полная сила инерции может быть разложена на две составляющие = [c.133]

В силу условия (12.40) с помощью соотношения (12.38) потенциал ф можно продолжить аналитически в верхнее полупространство. В результате аналитического продолжения получим, что потенциал ф х, у, г) будет определен во всем пространстве вне симметричной поверхности + Еа причем согласно равенствам (12.39) и свойству симметрии поверхности - - 22 получим, что в симметричных точках Р ж Р будут выполняться соотношения [c.177]

Если звено вращается с угловым ускорением 8 вокруг оси, не совпадающей с центром масс, то при силовых расчетах действие силы Р и момента сил Ми можно заменить действием только одной силы инерции Ри, приложенной в точке К, называемой центром качания и лежащей на продолжении линии, соединяющей центр вращения О с центром масс 5. [c.48]

При различных исходных заданиях можно получить различные схемы уравнонешивания и получить положение точки 5 — центра масс механизма — в любом месте прямой AD или на ее продолжении, как это показано на рис. 13.33. При всех трех положениях центров масс Sj, и S3 механизм будет уравновешен, но для положений S2 и S3, когда центр масс S находится вне отрезка AD, прот1 Вовесы должны быть расположены на больших расстояниях от шарниров, что конструктивно неудобно. Кроме того, расиоло-жепие общего центра масс S за точками А ц D дает неравномерное распределение сил веса на опоры и невыгодно с точки зрения устойчивости механизма. Поэтому надо считать, что наиболее рациональным является расположение центра масс механизма между точками Л и D. В каждом конкретном случае это расположение может быть задано в зависимости от поставленных конструктивных требований. [c.288]

Работа механизма зависит от углов давления.. Углом давления называют угол , образуемый вектором скорости точки приложения силы и вектором силы В, действующей на выходное звено (без учета силы трения). От углов давления зависят значения реакций в кинематических парах и, следовательно, кпд механизма. На рис. 24.1, а, б показаны углы давления о и в шарнире С в крайних положениях коромысла. Для уменьшения углоЕ давления рекомендуется выбрать такой угол Ф, ,, при котором продолжение хорды будет проходить через точку А [c.271]

Таким образо.м, с стема сил Е, зквив.алемтпа одной силе Н, которая и является равнодействующей этих сил. Величину равиодо -ствующей силы определим по формуле (2 ), а точку С пересечения ее лнн Ш действия с продолжением отрезка прямей АВ по формуле (Г). [c.27]

Таким образом, система сил Р Р. чк-вивалентна одной силе R, которая и является равнодействующей этих сил. Равнодействующую силу определим по формуле (2 ), а точку С пересечения ее линии действия с продолжением отрезка прямой АВ —по формуле (Г). [c.28]

Однородное кольцо 1 радиуса R и массы М вращается вокруг горизонтальной оси, перпендикулярной его плоскости и проходящей через точку 0 , под действием пары сил с моментом L = Lo sin (Of. Внутри кольца находится однородный стержень 2 массы т и длины 21. В начальный момент времени t = О система находилась в покое. При это.м цеггтр кольца О занимал крайнее иижпее по.чожение, а стержень расно.т(а-гался так, что отрезок ОС составлял с продолжением отрезка 0 0 угол 30". [c.178]

В третьей форме условий равновесия вместо условия равенства нулю суммы проекций сил на произвольную, не перпендикулярную АВ ось, используется условие равенства нулю суммы моментов сил относительно произвольной точки С, не лежащей на АВ, или ее продолжении. Через три точки, не лежавде на одной прямой, равнодействующая СС проходить не может. Следовательно, для уравновешенной плоской СС сугдаы моментов сил относительно любых трех точек, не лежащих на одной прямой, должны быть равными нулю. [c.29]

Почти одновременно с работой Дебая появилась работа Борна и Кармана, в которой они, исходя из констант межатомных сил, произвели точный динамический анализ собственных колебаний атомной решетки. Однако вследствие простоты и общности модели Дебая, анализ Борна и Кармана только в последние годы был продолжен и развит со вниманием, которого он заслу- [c.186]

Система спинов с такой отрицательной температурой обладает рядом интересных свойств. Постепенное восстапо1 лепие теплового равновесия с решеткой происходит не через 7 = (), а через Т = оэ. В продолжение всего процесса имеет место поток тепла от системы спинов решетке, так что отрицательные температуры следует рассматривать скорое как более высокие, чем бесконечно высокая температура , а не как более пизкпе, чем температура абсолютного нуля . Интересно, что даже в случае отрицательных температур закон недостижимости абсолютного нуля остается в силе. [c.598]

Таким образом, сила, действующая на руль направления, не вызывает непосредственно искривления траектории, да и не могла бы вызывать этого искривления, так как она направлена наружу, а не внутрь описываемой траектории. Искривление траектории вызывается главным образом креном самолета. Поворот о горизонтальном направлении можно вызывать или этому повороту помогать, непосредственно изменяя крен самолета. Для этого служат специальные элементы управления — элероны (рис. 363), которые представляют собой небольшие плоскости, прикрепленные к задр1ен кромке крыльев самолета на некоторой части их длины. В нейтральном положении элероны являются как бы продолжением крыльев, Летчик может поворачивать элероны относительно горизонтальной оси (поднимать или опускать их концы) в противоположные стороны, увеличивая подъемную силу для одного крыла (у которого элерон опускается) и уменьшая ее для другого крыла (у которого элерон поднимается). Так как элероны обычно расположены ближе к концам крыльев, то они изменяют подъемную силу тех частей крыла, которые как раз дают большой момент относительно продольной оси. Поэтому хотя изменения подъемной силы, вызываемые, элеронами, невелики, но момент сил, обусловленных действием элеронов, получается значительным, и самолет кренится — поднимается то крыло, у которого элерон опущен вниз. При крене появляется горизонтальная [c.574]

На рис. 12.14 изображен кончик трещины, где для наглядности связь на отрыв между продолжениями берегов трещины осуществлена с помощью условных связей, моделирующих межатомные силы взаимодействия реального тела. Для того чтобы трещина смогла продвинуться на dZ, эти связи на длине dZ должны быть разрушены, для чего надо затратить определенную работу d . Гриффитс представил эту работу в виде произведения d = 27dZ-l, где у— плотность энергии образования свободной поверхности тела 2dM —площадь добавочной свободной поверхности у двух берегов подросшей трещины (размер, перпендикулярный чертежу, принят равным единице). Таким образом, по Гриффитсу, 7 — это константа материала, характеризующая удельную работу разрушения межатомных связей при отрыве. В общем случае напишем для приращения работы разрушения выражение [c.384]

Здесь знак -(- относится к случаю постоянной силы, а знак — — к фиксированным захватам. Поток энергии в вершину трещины можно вычислить, если на продолжении заданного разреза ввести мысленный разрез, на поверхностях которого действуют сильно меняющиеся напряжения, возникающие в сплошной среде около кромки разреза от действия внешней нагрузки. При продвижении разреза на единицу площади указанные поверхности мысленного разреза отходят одна от другой и работа сил аус1х на перемещениях V дает искомый поток энергии [c.329]

Если стержень жестко защемлен одним концом, а второй своболный конец нагружен продольной сжимающей силой F, направленной параллельно оси стержня в его недеформирован-ном состоянии, то, как показано на рис. 15.12, он может быть мысленно продолжен зеркальным отображением относительно оси Ог/ в область [c.349]

Следовательно, вертикальная составляющая силы полного гидростатического давления на криволинейную поверхность равна сумме силы внещнего давления ро на проекцию рассматриваемой площадки на свободную поверхность или на ее продолжение и силы, определяемой весом тела давления. [c.57]

Силу Р = Р созф, величина которой пропорциональна, часто называют си л ой инерции первого п о р я д к а. а силу = P" os 2ф, пропорциональную соз2ф, — силой инерции второго порядка. Очевидно, что силы инерции второго порядка значительно меньше силы инерции первого порядка, поскольку Р больше Р", так как К всегда значительно меньше единицы. Поэтому обычно ограничиваются уравновешиванием сил инерции первого порядка. Если на продолжении кривошипа на расстоянии Si от точки А (рис. 253,а) установить противовес с мас- [c.354]

На практике часто уравновешивают лишь силу инерции Pi, которая изменяется по наиболее простой зависимости от угла поворота кривошипа ф. Для этого на продолжении кривошипа ОА (рис. 9.5, а) размещают противовес m, , центр тяжести которого отстоит от оси враш,ения на расстоянии г . Центробежная сила инерции этого противовеса Р = гппг (0 может быть разложена на горизонтальную и вертикальную составляющие [c.193]

Космос, по Кеплеру, наполнен эфирным веществом, из которого в результате космогонических процессов сгущения образуются кометы и новые звезды. Свет — невесомая материя — распространяется во все стороны прямолинейно и с бесконечной скоростью сила же света (еще одна сила ) убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от источника. Догадка Кеплера о материальности света, сделанная на уровне новых знаний, хотя и является продолжением учения древних атомистов и Аристотеля, вместе с тем уже предвосхищает целую эпоху в физике—эпоху невесомых материй, которая наступит только через 120—150 лет. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...