Метод шарового слоя

Для исследования теплопроводности сыпучих материалов применяют также метод шарового слоя, когда образцу придается форма шаровой стенки. В этом случае коэффициент формы вычисляется по формуле (11.3). [c.185]

Метод шарового слоя позволяет получить одномерное температурное поле без использования охранных устройств, однако его использование связано с трудностями равномерного заполнения пространства между двумя концентрическими шаровыми поверхностями исследуемым веществом. [c.185]

МЕТОД ШАРОВОГО СЛОЯ [c.51]

Из закона обратных квадратов можно вывести важное следствие сила, действующая на материальную точку с массой М (пробную массу), находящуюся на расстоянии г от центра однородного тонкого шарового слоя радиусом R, имеет при r >R (т. е. если эта материальная точка находится вне шара) такую величину и направление, как если бы вся масса слоя была сконцентрирована в его центре. Второе следствие сила, действующая на материальную точку, находящуюся внутри слоя, т. е. при г <.R, равна нулю. Эти следствия настолько важны, что мы дадим их вывод со всеми подробностями. Мы применим специальный метод решения, в котором используется геометрическая симметрия условий задачи. [c.269]

Одна из предпосылок двух методов, изложенных в главах XIX и XX, состоит в ограничении толщины 8 слоя испытываемого тепло-изолятора это ограничивает и область их применения. Определение же этими методами А иногда влечет за собой значительные ошибки, так как измерение малых толщин сопровождается значительной относительной погрешностью поэтому предыдущие методы и предназначены преимущественно для определения тепловых сопротивлений. Естественно возникает вопрос, — нельзя ли метод бикалориметра применить для слоев какой угодно толщины. При такой постановке вопроса мы уже должны сделать определенное предположение о форме ядра. Сложность математической стороны задачи заставляет остановиться на какой-либо простейшей форме. К числу таких форм относится сферическое тело, представляющее собою шар, к которому прилегает концентрический с ним шаровой слой испытываемого теплоизолятора, в свою очередь заключенный, если в том встретится надобность (см. ниже), в металлическую тонкую оболочку. [c.348]

СОО (1.77) и (1.84) дают возможность эффективно исследовать с использованием однородных решений широкий класс осесимметричных задач для сектора шарового слоя и плоских задач для кольцевого сектора. Для решения таких контактных задач, когда смешанные граничные условия заданы на сферических и цилиндрических поверхностях, может быть использован, например, метод, изложенный в работах [15, 321]. [c.50]

На основе этих методов исследован широкий класс контактных задач для конечного цилиндра, прямоугольника, кольцевого сектора, кольца, сектора шарового слоя, тонкого сферического слоя, усеченного конуса и усеченного шара, в том числе исследованы контактные задачи для предварительно напряженных цилиндра и прямоугольника. [c.263]

В монографии изложены численно-аналитические методы и результаты решения для большого круга неклассических пространственных задач механики контактных взаимодействий упругих тел (в рамках линейной теории упругости). Рассмотрены тела полуограниченных размеров (полупространство, слой, цилиндр, пространство с цилиндрической полостью, клин, конус, полупространство со сферической выемкой или выступом, пространство с шаровой полостью), а также тела ограниченных размеров (круглая плита, шаровой слой и сектор шарового слоя, сферическая линза, шар). [c.3]

Другим подходом к решению контактной задачи, рассмотренной выше, служит метод однородных решений, основанный на соотношениях обобщенной ортогональности для шарового слоя [27]. Этот метод уже был описан нами в 2.6, поэтому приведем лишь окончательные формулы. Контактные напряжения под штампом здесь вычисляются по формуле [c.237]

В основу предлагаемой расчетной схемы положена аппроксимация цилиндрического излучателя конечной высоты экваториальным шаровым слоем, имеющим в сечении конфигурацию, изображенную на рис. 71. Здесь штриховой линией обозначен контур сечения аппроксимируемого цилиндра. Замена цилиндра конечной высоты шаровым слоем позволяет значительно упростить задачу определения звукового поля и использовать для ее решения метод частичных областей. [c.131]

В опытах [13] увеличения скоростей вблизи стенок канала даже на большой глубине слоя и при диаметре шаровых тел -- 0,0715 не наблюдалось, что может быть объяснено особенностью данного метода опре деления скоростей (косвенно по уменьшению массы нафталиновых шариков). [c.273]

Для засыпки из шаровых частиц выпадают опыты Л. К. Ра 4-зина [Л. 29]—кривые 27, 28 по сопротивлению слоев кукурузы и пшеницы, форма которых все же заметно отклоняется от шара. Исключая эти данные, разброс опытных точек не превышает 40%, что показывает плодотворность предложенного метода обработки. [c.286]

Исследование теплопроводности методом бикалориметров. Бикалориметр представляет собой металлическое ядро, окруженное слоем исследуемого вещества. Он состоит из полой металлической оболочки плоской, цилиндрической или шаровой формы, внутри которой центрируется сплошное ядро такой же формы. Зазор, образующийся между ними, заполняется исследуемым веществом. Если таким веществом является газ или жидкость, то во избежание конвекции толщина этого зазора должна быть незначительной. Составные тела такого рода и получили название бикалориметров. Расчетные уравнения для коэффициента теплопроводности получены для регулярного теплового режима при условиях, что в металлическом ядре имеет место равномерное распределение температуры теплоемкость слоев невелика по сравнению с теплоемкостью ядра теплообмен бикалориметра с окружающей средой происходит по законам свободной конвекции при постоянной температуре этой среды и при Bi = oo. [c.76]

Метод упрощенной аэрации с двухступенчатым фильтрованием (рис. 17.3, в) предпочтительно применять в напорном варианте. Сущность процесса аналогичная описанной выше. В самом начале процесса обезжелезивания при поступлении на фильтр первых порций воды, когда загрузка еще чистая, адсорбция соединений железа на ее поверхности происходит в мономолекулярном слое, т. е. имеет место физическая адсорбция, обусловленная силами притяжения между молекулами адсорбата и адсорбента (поверхность твердого тела —адсорбента насыщается молекулами адсорбата). После образования мономолекулярного слоя процесс выделения соединений железа на зернах песка не прекращается, а наоборот, усиливается вследствие того, что образовавшийся монослой химически более активен, чем чистая поверхность песка. Электронно-микроскопические исследования пленки показали, что она состоит из шаровых молекул гидроксида железа и других соединений, как железа так и железа (II), Количество связанной воды в [c.399]

Р. Н. Кауфман (1958) рассмотрела задачу об упругом слое, содержащем шаровую полость метод ее решения состоит в переносе начала координат сферической системы и введении формул переноса для сферических функций в другой статье Кауфман (1964) решила тем же методом [c.22]

Тело деталей машин ограничено геометрическими поверхностями, возникающими в процессе обработки. Это в основном плоскость, круговые и некруговые цилиндры, круговые и некруговые конусы, линейчатые и шаровые поверхности, имеющие определенную протяженность и взаимное расположение. Реальные поверхности, полученные в результате обработки на станках, отличаются от идеальных геометрических поверхностей. След кромки инструмента, трение между задней его поверхностью и обработанной поверхностью, пластические явления при отрыве отдельных слоев металла, упругие деформации поверхностных слоев, вибрации и другие явления, возникающие в процессе резания, создают на обработанной поверхности микронеровность и волнистость. Их допустимая величина зависит от служебного назначения поверхностей деталей машин и достигается различными методами обработки. Несмотря на это отличие, реальные геометрические поверхности могут быть получены теми же методами, что и идеальные. [c.8]

Рис. 6.15. Напряжения в приповерхностных слоях при вдавливании жесткого шара в пластическое основание (Л) без трения, (В) со сцеплением. Кривые 1—решение методом конечных элементов [110] 2 — жесткопластическое решение [100, 321] 3 — модель с шаровым ядром (выражения (6.30)

Д. А. Наринским и Б. И. Шейниным [43] была проведена экспериментальная работа по определению относительного коэффициента теплоотдачи в шаровом слое методом регулярного режима на сферических электрокалориметрах диаметром 45 мм в трубе диаметром 482 мм (iV=10) и модели зоны диаметром 1600 мм (yv = 35). По темпу охлаждения калориметров определялся средний коэффициент теплоотдачи в разных точках шаровой засыпки. Коэффициент теплоотдачи определялся также и [c.88]

Наибольшее количество измерений теплоемкости Со выполнено по методу шарового адиабатного калориметра. Калориметр состоит из стального тонкостенного калориметрического сосуда (рис. 5-7) и концентрично расположенной толстостенной адиабатной оболочки, между которыми располагается слой закиси меди, служащий для передачи давления от сосуда к оболочке. Благодаря этому возможно создание калориметра с тонкой стенкой сосуда, а следовательно, с относительно малым тепловым значением. Одновременно слой закиси меди в паре с металлом сосуда и оболочки образует чувствительную дифференциальную термопару, по показаниям которой можно судить об условиях адиа-батичности калориметра во время опыта. Опыты производятся по изохорам через определенные интервалы температур [28, 33]. [c.300]

Для исследования этих задач был использован метод однородных решений (см. п. 1.З.). Решение задач разыскивается в виде суперпозиции решения родственной неоднородной задачи для сферического слоя и соответствующих однородных решений. Для отыскания функций распределения контактных напряжений задачи сведены к решению БСЛАУ высокого качества типа нормальных систем Пуанкаре-Коха и ряда интегральных уравнений первого рода с одинаковыми ядрами для каждой из задач. Решения систем могут быть получены методом редукции при любых значениях параметров задач. Интегральные уравнения соответствуют хорошо изученным уравнениям аналогичных смешанных задач для шарового слоя и для их решения могут быть использованы известные эффективные методы, например, асимптотические. [c.175]

А. Г. Шмидт (1965) получил асимптотические решения задачи о гравитационных и капиллярных волнах на поверхности шарового слоя и на поверхности жидкости конечной глубины. Им же были рассмотрены задачи о волнах, возникающих под действием возмущений, в предположении, что жидкость подвержена также действию сил поверхностного натяжения. Благодаря простоте анализа, достигнутой методически правильным использованием средств асимптотического анализа, автору удалось наглядно продемонстрировать влияние поверхностного натяжения на декремент затухания и форму волновой поверхности вязкой жидкости. Используя методы асимптотического анализа, Ф, Л. Черноусько (1966) построил формулы, позволяющие рассчитать свободные колебания в вязкой жидкости, заключенной в сосуд произвольной формы, если только соответствующее решение для идеальной жидкости известно. Изложенные методы нашли также свое применение в динамике тела, содержащего вязкую жидкость (например, П. С. Краснощеков, 1963). [c.72]

Понятие первого координационного числа или числа ближайших соседей автоматически подразумевает существование высших координационных сфер. Такие сферы определяются средним числом центров атомов, оказавшихся внутри шарового слоя дг радиусом, равным среднему радиусу сферы. Хотя о форме координационных сфер ничего не говорится, в силу непрерывности и хаотичности движений отдельных частиц эта форма должна описываться непрерывной и достаточно гладкой функцией г. Это обстоятельство указывает на несовершенство методов А и 5, по крайней мере в отношении их теоретического обоснования. Как видно из фиг. 2, при вычитании из полной функции атомного распределения первой координацион- [c.30]

Для приложений более интересны решения уравнения (4,4), убывающие или переходящие в однородное поле на бесконечности. При условии а = onst и в предположении цилиндрической симметрии задачи частное решение уравнений (4,2), (4,4) найдено в работе Этому решению соответствует поле, распадающееся на отдельные шаровые слои, внутри каждого из которых силовые линии замкнуты. На границе слоя возможно сшивание решений с различными а, а также с решением, переходящим на бесконечности в однородное поле. При тех же предположениях в работе получено в явном виде общее решение уравнений (4,2), (4,4), выраженное через цилиндрические функции от г и полиномы Гегенбауэра от OS в сферических координатах г, , ср. В обеих этих работах используется метод разложения цилиндрически симметричного поля на поло-идальную и тороидальную части, для первой из которых вектор напряженности магнитного поля И лежит в плоскости, проходящей через ось симметрии, для второй — перпендикулярен ей. Каждая из этих частей полностью определяется одной скалярной функцией от цилиндрических координат р и Z. С помощью указанного разложения в работе получено общее соотношение между определяющими скалярами цилиндрически симметричного магнитного поля, удовлетворяющего уравнению (4,1) с учетом сил гравитации. [c.23]

В более поздней работе [28] был предложен теоретический метод обобщения данных по гидравлическим сопротивлениям различных шаровых засыпок и укладок из элементов неправильной формы и. разработана новая геометрическая модель, в которой расстояцие между шарами может быть больше диаметра шара, т. е. предусматривается случай образования взвешенного слоя с пористостью >0,476. Значения параметров ячейки в этом случае будут выражаться зависимостями [c.43]

Наиболее полное исследование гидродинамического сопротивления шаровых насадок было выполнено сотрудниками ЦКТИ Р. С. Бернштейном, В. В. Померанцевым и С. Л. Шагаловой [28]. В более поздней работе этих же авторов был предложен на основе струйной теории Г. Н. Абрамовича теоретический метод расчета гидродинамического сопротивления как шаровых насадок, так и слоя из элементов неправильной формы и предложены обобщенные зависимости для коэффициентов сопротивления. Степенные зависимости параметров ячейки (относительной высоты hjd и относительного просвета п) выбирались авторами работы с учетом обоих типов насадок. [c.58]

Задача состоит в разработке метода расчета для выбора геометрических размеров твэлов для двух указанных схем с учетом гидродинамического сопротивления Ар, средней объемной плотности теплового потока qv и максимально допустимой температуры топлива в шаровых твэлах как для случая гомогенного твэла, когда микротвэлы размещены во всем объеме шарового твэла, так и для случая гетерогенного твэла, когда топливная зона с микротопливом в виде сферического слоя занимает только часть его объема. [c.94]

Главную трудность представляет определение величины S i имеющей основное значение в данном методе от точности ее определения и зависит преимущественно точность определения X, как это видно из расчетной формулы (23.10). Заметим, что вследствие неизбежного отклонения формы обеих шаровых колб от строго шарсвой, под в (23.10) следует понимать среднюю толщину слоя жидкости. Само собою понятно, что то же замечание относится и к остальным величинам 6, 8", D и D. [c.390]

При изготовлении коврово-мозаичной плитки методом литья измельченные на бегунах сухого помола стеклобой, шамот и нефелиновый сиенит дозировочными весами ВПЦ-500 загружают в шаровую мельницу. После помола суспензию сливают через вибросита в пропеллерные мешалки, откуда насосами СМ-938 подают в расходные бачки литейного конвейера. Под бачками поливочных машин на конвейере СМ-725-А передвигаются пористые керамические поддоны (лещадки). Лещадки поливают последовательно из первого бачка суспензией для создания разделительного слоя, затем из второго бачка — основной литейной массой (собственно плитки) и из третьего бачка — глазурью. Расстояние между бачками и скорость движения отдельных участков конвейера рассчитаны так, чтобы до подхода к следующей поливочной машине влага ранее налитого слоя полностью поглощалась пористыми керамическими лещадками и очередной слой шликера прочно удерживался бы на предыдущем. Плотность шликера для лить я основного слоя 1820—1880 кг/м , влажность 26—27%, время набора [c.308]

Одно из основных назначений томофафа - обнаружение в сердечнике твэлов зон скопления и разрежения микротвэлов топлива. Выявление структур томофафиче-ским методом существенно зависит от их размера и контраста. Поэтому в слоях контрольного образца размещались различные включения, отличающиеся по размеру и контрасту. Так как для шарового твэла существенными дефектами распределения топлива являются скопления или разрежения микротвэлов в зонах объемом не менее [c.168]

При дальнейшем развитии этого метода были решены в рядах и квадратурах задачи для сплошного и полого шара, а также пространства с шаровой полостью, для эллипсоида и параболоида вращения, для гинерболоидального слоя и некоторые другие задачи (см. [112, 111, 71, 149] и др.). [c.441]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...