Определение модели распределения

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОДЕЛИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ [c.82]

На рис. 9 поток заявок на РТО обозначен через Gj, где р — вид работы (плановая смена групп инструментов, уборка стружки, выборочный контроль и т. д.). Длительность каждого вида работ при плановом техническом обслуживании задается по определенному закону распределения в частном случае можно принять длительность обслуживания постоянной. Оборудование останавливают на плановое обслуживание (длительностью /) после обработки N деталей или по истечении календарного времени t (длительностью /i), причем могут быть случаи, когда q г (на линиях с жесткой связью) ]A q r на линиях с гибкой связью). При q г сразу после возникновения отказа приступают к его ликвидации. При 9 < отказ ставят в очередь и устраняют по правилу первый отказ заявлен, первый и устраняется. Число одновременно возникающих отказов в линиях с гибкой связью может быть равно г. Модель имитирует также работу, выполняемую обслу-живающим персоналом. Все отказы [c.274]

Рассмотрим модель стержневой системы (рис. 66, б) с дополнительной упругой связью [57]. При достижении колебаниями системы (6.2) определенного уровня амплитуды связь может разорваться. В этом случае параметр уц меняется скачкообразно в зависимости от движения системы и является необратимым. Дополнительную упругую связь в уравнении (6.2) можно определить по методике работы [10] и учитывать коэффициентами уо, /а и /3. Определение функции распределения в этом случае представляет особый интерес при оценке надежности подобных систем. [c.293]

Разработана методика исследования на прозрачных моделях поляризационно-оптическим методом напряженного состояния многослойных цилиндрических оболочек в процессе их навивки. Представлены результаты экспериментов но определению особенностей распределения напряжений по слоям оболочки при навивке без натяжения и с натяжением, а также при действии внутренних давлений. [c.387]

После того как выбрана модель распределения (или принято решение использовать непараметрические методы испытаний), возникает задача выбора определенного плана испытаний из многих известных. Предполагается, что план испытаний дол кеи быть использован с целью определения, следует ли принять или забраковать данную партию, предназначенную для определенной работы. При выборе плана испытаний нужно определить объем испытаний (число изделий, которые должны быть испы- [c.84]

Проиллюстрируем применение описанного в разд. 3.5д способа выбора на следующем примере. Предположим, что задача состоит в выборе плана испытаний с целью определения экономических характеристик партии из 100 изделий. Принято решение, что в качестве модели распределения времени наработки можно воспользоваться экспоненциальным распределением и что стоимостные соотношения адекватно представляются [c.97]

В данной книге рассмотрение ограничено только точечным спектром собственных значений и соответствующих собственных функций операторов L и L+. Это связано с тем, что задачи тепло- и электропроводности, а также проблемы прочности в технической физике рассматриваются феноменологически, для моделей сплошных сред, а не на атомарно-молекулярном уровне. В последнем, случае, когда возникает потребность определения функции распределения ка-214 [c.214]

Для определения плотности распределения времен релаксации f[X) воспользуемся обобщенной реологической моделью среды Кельвина (рис.4.5), имеющей в своем составе совокупность вязких элементов, которые при нагружении системы внешней силой обеспечивают релаксацию напряжений. В принципе можно пользоваться уравнениями любой деформируемой среды, которые содержат ДА). Система уравнений, описывающая среду Кельвина, имеет вид [c.158]

Дж. Бернал и С. Кинг [42, с. 116—135] исследовали модели наборов стальных шаров для определения функции распределения координационных чисел в жидкости. Вычисления проводили для случайно упакованной модели, не содержащей дырок, и с 35% дырок. Авторы считают, что такое количество дырок в жидкости соответствует критической точке. На рис. 5 представлены результаты вычисления функции распределения координационных чисел для соседей, расположенных на расстоянии 1,1 диаметра частицы. Как видно, координационные числа сильно флуктуируют как в модели жидкости без дырок, так и в модели с 35% дырок. Следует отметить, что в отличие от [c.37]

Один из возможных методов расчета оптимального режима магнитной записи поля дефекта на ленту, основанный на гидродинамической модели распределения магнитных потоков, рассматривается ниже. Предшествующие исследования, проведенные Я. Г. Дорфманом и К. В. Григоровым [1], изучавшими распределение магнитных потоков в ферромагнитном изделии, имеющем протяженную полость, показали, что при определенной намагниченности над полостью вблизи поверхности ферромагнетика изменяется величина магнитного потока. Однако эти исследования не позволяют связать величину ответвленного потока с намагниченностью изделия и размером полости, так как в них не рассматривается изменение магнитной проницаемости ферромагнетика [c.18]

В настоящее время теоретические модели вещества позволяют проводить расчет уравнений состояния лишь в ограниченных областях фазовой диаграммы. Наиболее разработаны простые модели твердого тела, основанные на квазигармоническом приближении, в рамках которого кристалл представляет собой совокупность независимых гармонических осцилляторов. Основная задача при этом состоит в определении конкретного распределения частот в спектре колебаний данного твердого тела. Реальный вид этого распределения достаточно сложен, поэтому часто используются модельные представления. Наибольшее распространение получила теория Дебая [10], которая достаточно хорошо описывает тепловые свойства твердых тел во всем температурном диапазоне. Из дебаевской модели следует, в частности, калорическое уравнение состояния в форме Ми —Грюнайзена [c.29]

Каждое из состояний канала характеризуется определенной вероятностью ошибки символа pt , при этом, согласно принятой модели, распределения ошибок для каждого состояния взаимно независимы и подчиняются биномиальному закону. Следовательно, [c.278]

При планировании измерений и разработке алгоритмов оценивания их результатов задаются определенной моделью погрешностей. Предполагают наличие тех или иных составляющих погрешности, закон их распределения, корреляционные связи и др. На основе таких предположений выбирают средства измерений по точности, необходимый объем выборки объектов измерений и даже метод оценивания результатов измерений. [c.56]

Степенная функция может характеризовать спектр размеров лишь локально, т. е. в узком подынтервале размеров А( ), а не во всей области возможных размеров Я. В частности, степенная функция в не может удовлетворить указанным выше граничным условиям, которые входят в само определение функции распределения частиц по размерам. При расширении интервала оптического зондирования А, естественно, приходится расставаться с указанной простейшей моделью и заменять ее кусочно-непрерывными функциями, для которых степенной показатель V меняется при переходе от одного частного подынтервала А Я) к другому. Примеры подобных моделей приводятся в работах [46, 55]. Так проявляют себя особенности интегральных уравнений (1.54а, б) в практике оптических исследований аэрозолей. [c.35]

В предыдущих главах были установлены и описаны универсальные уравнения механики, термодинамики и электродинамики. Эти уравнения являются фундаментальными соотношениями, в рамках которых строится теория любых конкретных моделей сплошных сред. Они принимаются для всех моделей и в рамках определенной модели для всевозможных отдельных случаев движений и физических процессов. Как было выяснено выше, универсальные уравнения для непрерывных гладких распределений могут быть написаны в виде дифференциальных уравнений с частными производными. [c.333]

В настоящее время программы общего назначения неплохо распространены в прикладных областях. Доступность таких программ при относительно средних затратах в процессе их использования объясняется широкими прикладными возможностями метода конечных элементов. Что касается развития метода, то многие исследователи и в настоящее время заняты построением новых конечно-элементных моделей и дальнейшим улучшением схем и алгоритмов для описания конкретных явлений, а также составлением новых программ. Наиболее интересными вопросами являются конечно-элементное представление и численный анализ физических процессов при взаимодействии конструкций с внешними полями. Известным примером последнего могут служить расчет термоупругих конструкций, где вычисление температурных напряжений тесно связано с определением меняющегося распределения температур, а также анализ взаимодействия жидкости и упругой конструкции в задачах гидроупругости. [c.19]

Во всех предшествующих рассуждениях не делалось никаких допущений, связанных с определенной молекулярной моделью жидкости. Этот феноменологический характер теории выдержан и в дальнейшем при расчете спектрального состава рассеянного света. Однако, несомненно, интересно выяснить, что получится для введенной здесь величины когда при расчете вводится определенная модель жидкости. Если в качестве такой модели выбрать старую дебаевскую модель [152], а функцию распределения соответственно [158], то из (6.9) получим [c.101]

Вполне понятно, что разница в поведении различных сеток размещения водной репрессии связана с разницей в распределении давления для различных сеток, обусловленной различием геометрических форм системы. Вследствие отсутствия строгой однородности условий нахождения электролита в электролитической модели последнюю нельзя использовать для определения величины распределения. давления. Вместе [c.508]

Подавляющее больщинство практических методов определения функции распределения пор по размерам реальных горных пород основано на представлениях, связанных с простой капиллярной моделью. Тем не менее многочисленные исследования структуры порового пространства несцементированных и сцементированных горных пород [37, 46 и др.] показывают, что поровые каналы горной породы меньше всего похожи на прямые непересекающиеся капилляры. Напротив, поры представляют собой, как правило, щелевидные каналы неправильной формы, характеризующиеся многочисленными сужениями, расширениями и самое главное, соединяющиеся Друг с другом, при этом расстояния между соседними пересечениями сопоставимы с размерами канала. В этих условиях трудно говорить о размере пор , а еще труднее о функции распределения пор по размерам . В связи с этим реальными на самом деле являются лишь кривые капиллярного давления или какие-либо иные капиллярные характеристики (динамика сушки образца, его пропитки, динамика смесимого вытеснения и т. д.), по которым и определяется функция распределения цилиндрических капилляров по их радиусам в соответствующей простой капиллярной модели. [c.58]

Рассмотрим капиллярную модель пористой среды, состоящую из извилистых капилляров, имеющих определенную функцию распределения по гидравлическим радиусам [c.73]

Само математическое моделирование состоит в том, что сначала с помощью специальной процедуры капиллярам в модели придаются различные значения радиусов, чтобы вся совокупность капилляров характеризовалась вполне определенными параметрами распределения, тогда как положение каждого капилляра в сетке оставалось бы случайным. [c.122]

Опыт показывает, что многократно повторяя измерение некоторой величины, мы получаем следующее отношение числа результатов измерений, которые попадают в любой выделенный интервал значений, к общему числу измерений, т. е. относительная частота попадания в выделенный интервал, является приблизительно постоянным числом, причем указанное отношение характеризуется определенным законом распределения. На этом основании к изучению как самих результатов измерения, так и их погрешностей применяют теоретико-вероятностную модель. Другими словами, появление в процессе многократных измерений того или иного значения величины является случайным собы-тием, которое можно исследовать с помощью теории вероятностей. В свою очередь, и погрешность измерения также является случайной величиной. [c.71]

В моделях Брауна, Норриса, Винтера, Ахиезера [154, 155, 159, 162] образование решетки пор приписывается стремлению системы к минимальному увеличению энергии при радиационном распухании за счет определенного пространственного распределения пор. [c.159]

Для определения моментов распределения случайного времени Гер (/ i) безотказной работы составим ироизводящий полином, аналогично тому, как это было сделано в модели 1 [c.108]

Государственный Э. России представляет собой первичный фотометр, созданный на основе неселективного радиометра, спектральная чувствительность к-рого скорри-гирована спец. жидкостным фильтром под ф-цию V(X — эмпирич. ф-цию относит, спектральной световой эффективности монохроматич. излучения с длиной волны Я. Коэф. преобразования радиометра без фильтра определяется путём измерений в вакууме интегрального по спектру потока излучения высокотемпературной модели абсолютно чёрного тела (модели чёрного тела — МЧТ)—двух коаксиальных трубок из карбида ниобия, нагреваемых в вакууме постоянным электрич. током до темп-ры 3000 К, В состав Э. входят также системы определения спектрального распределения излучения по темп-ре МЧТ, определения спектрального коэф. пропускания светофильтров, регистрации и обработки измерит, информации и передачи размера единицы. Первичный Э. воспроизводит единицу силы света в диапазоне 30- 110 кд с СКО <0,1 10 и НСП<0,25 10- [c.642]

Строгие методы теории устойчивости движения могут быть распространены на распределенные системы. При этом, например, вместо функций Ляпунова вводят функционалы Ляпунова, производные от которых по времени в силу уравнений движения обладают определен-Егыми свойствами. По этим свойствам судят об устойчивости (неустойчивости) невозмущенного движения. Если модель распределенной системы линейна или если для выводов об устойчивости используют уравнения первого приближения (уравнения в вариациях), то анализ устойчивости приводит к некоторым обобщенным задачам о собственных значениях. [c.461]

В нашей стране начиная с 1980 г под руководством В.А. Макагонова подобные исследования проводил О.А. Слащилин [230]. Ими ставилась цель установить взаимосвязь между характером распределения температуры в промерзающем се-зонно-талом грунте в районах вечной мерзлоты и несущей способностью жестких покрытий. Исследования выполнены теоретически и экспериментально в лабораторных условиях. Это была, по-видимому первая попытка построить модель работы покрытий на мерзлом грунте при действии эксплуатационных нагрузок с использованием теоретического, достаточно строгого определения характера распределения температур в мерзлом грунте (рассматривалась одномерная задача Стефана при наличии двух фронтов промерзания). [c.45]

Чувствительность к концентрации напряжений материаглов. Статистические гипотезы усталостного разрушения основаны на представлении. 0 неоднородности структуры материала и случайном характере распределения потенциальных микроочагов усталостного разрушения в зоне с повышенными напряжениями. В работе [57] было показано, что каждой модели структуры и принятому закону распределения дефектов отвечает определенный тип распределения прочности. Применение известных простых зависимостей q от и бн Нейбера, Хейвуда [83] или более сложных зависимостей статистического типа всегда требует заранее известного параметра, характеризующего индивидуальность строения 1латериала и определяющего его Чувствительность к концентрации напряжений. [c.42]

В этом случае, если модель имеет вид А и факторы обработки не являются случайными, характеристики распределения Л/ In У и 5 In У определяются по соответствующим формулам, а затем определяется искомая надежность обеспечения параметра У, т.е. повторение ситуации 4, Если модель имеет вид В, затрудняющий анаднтическое определение параметров распределения У, их следует определять с помощью машинного эксперимента, выполненного по методу Монте-Карло. [c.200]

Дискретные модели распределенных динамических систем как па уровне уравнений (4.10), (4.11), так и на последующей стадии выделения временного генератора и пространственного формирователя могут быть частными и общими. Частная модель — это модель, допускающая рассмотрение не всех движений данной распределенной системы, а только некоторых из них, определенного класса движений. Вопрос о том, для каких классов движений допустимо построение дискретных частных моделей, весьма непрост. При попытке ответить на него необходимо иметь в виду естественное требование устойчивости (в том или ином смысле) выделенного класса движений по отношению ко всем другим близким к нему движениям. Это требование можно трактовать как "условие того, что выделяемый класс движений образует устойчивое интегральное многообразие. Существует довольно развитая теория интегральных многообразий, однако она не позволяет реально выяснить устойчивость выделяемого частного класса движений распределенпой системы, описываемой уравнениями в частных производных. [c.38]

Таким образом, если задан некоторый тип атмосферного движения (например, revolving fluid ) и использованы условия динамической возможности движения, то можно легко построить определенную модель той или другой картины распределения давлений. В настоящей статье описаны две модели атмосферных движений — в одной изобары представляют семейство прямых, а во второй — окружностей. [c.180]

Каждая система посылок отвечает определенной модели парогенерирующего канала. В соответствии с этим все исследованные модели можно разбить на три основные группы. К первой относятся модели, в которых принимается, что движение теплоносителя в парогенерирующем канале определяется стационарным уравнением движения [Л. 86]. Во второй, наиболее обширной группе подогревательный участок рассматривается как система с распределенными, а парообразующий участок — с сосредоточенными параметрами [Л. 18, 19, 76—79]. В третьей группе весь тракт парогенерирующей трубы рассматривается как система с распределенными параметрами [Л. 80, 113—115]. [c.18]

Модели НС из стержневых конечных элементов и жестких тел следует использовать для определения рационального распределения масс и жесткостей между элементами НС и оптимизации их основных параметров, для сравнения различных компоновок НС. Такие модели могут использоваться на стадиях разработки как технического, так и эскизного проектов, коща детально конструкгавные формы элементов еще не проработаны. Сравнительная простота моделей и малое время, требуемое для получения численных значений показателей качества, обеспечивают возможность проведения многовариантных расчетов. [c.123]

Расчёт головок и вилок сцепных дышел производится также с учётом знакопеременно-сти действующих нагрузок. Для определения истинного распределения напряжений в круглых головках дышел проф. В. Н. Иванов (МЭМИИТ) произвёл экспериментальное исследование моделей головок дышел при помощи [c.163]

Приведенная здесь статистико-термодинамическая теория ос- овывается на модели кристаллической плоскости, описанной в п. 1. Другую модель, к которой часто обращаются и которая называется здесь моделью распределения [74—76], создал X. С. Тейлор в последнее время ее разрабатывали советские уче-,ные. Согласно последней модели, распределение центров является определенной непрерывной функцией энергии адсорбата, которая зависит только от положения занимаемого центра, но не зависит от расположения других атомов адсорбатов. Между прочим, модель допускает, что занимаются преимущественно центры с более низкой энергией адсорбата, так что теплота адсорбции постоянно уменьшается с увеличением покрытия, и десорбируются по преимуществу молекулы адсорбата с более высокой энергией. [c.92]

Что же мы имеем в случае рассмотренной нами модели распределения дохода в экономической системе Если в контакт вступают две системы при положительной температуре, то перераспределение дохода идет от системы с более высокой температурой к системе с более низкой температурой. Мы видели, что в случае свободной рыночной модели температура равна среднему доходу на одного субъекта деятельности. Перераспределение дохода от более богатой системы к более бедной вполне согласуется с интуицией, т. е. в случае взаимодействия свободных рыночных систем ничего контринтуитивного не происходит. Если взаимодействуют свободная рыночная система и система с ограничением доходов (спиновая модель), при определенных обстоятельствах имеет место контринтуитивный процесс — доход перераспределяется от более бедной системы к более богатой . [c.49]

В предыдущем разделе было сказано, что, выбрав длину волны иаблюде -ния, можно раздельно наблюдать испускание из состояний F и R. Обычно каждому из этих состояний соответствует определенное спектральное распределение, но спектры часто перекрываются. Каким же образом фазовые углы и коэффициенты демодуляции зависят от относительных вкладов F и n при данном волновом числе V Несмотря на сложность испускания и независимо от гетерогенности или временной зависимости процесса, полную интенсивность при любом данном волновом числе v можно описать с помощью фазового угла ф(у) и степени демодуляции m(v). Для модели двух состояний [ 13] [c.410]

Под ансамблем реализаций здесь понимается следующее. Потоь г г) считается случайным процессом, в котором значение каждогс отсчета характеризуется определенным законохм распределения При многократном повторении процесса его участки (реализации), зарегистрированные для определенного интервала времени, образуют совокупность - ансамбль реализаций. Оценивать статистические характеристики (среднее, дисперсию, функцию автокорреляции и т. п.) можно либо для разных интервалов времена одной достаточно длинной реализации, либо для одного и тоге же интервала множества реализаций. Эргодичность означает, чтс такие оценки не должны значимо различаться. Было бы бессмысленно пытаться получить ансамбль реализаций для реальных геологических разрезов - их нельзя воспроизводить многократно так же как нет смысла осреднять потоки г(/) для разных регионов Но в рамках представлений о модели потоков г () как лyчaйнo процессе понятие эргодичности не бессмысленно оно использу ется при теоретическом анализе моделей и выводе их свойств. [c.33]

П р й м е р определения заданмого распределения подъемной силы модели ЛК-2., геометрические характеристики которой па ка.заны ка, рмс. 96. Данные ыхте-лк- [c.83]

Анализ результатов использования простой капиллярной модели для установления количественных связей между различными физическими свойствами горных пород позволяет заключить, что эта модель вполне приемлема лишь для тех условий, когда в число связываемых параметров не входит проницаемость. Именно поэтому простая капиллярная модель так успешно и широко используется для развития методов определения функции распределения пор по размерам на основе данных о кривой капиллярного давления. Что же касается методов определения абсолютной и относительных фазовых проницаемостей горной породы по капиллярной кривой, а также установления связи между диффузионноадсорбционной активностью и фильтрационно-емкостным коэффициентом klm, то для приведения в соответствие экспериментальных данных и модельных представлений в последние необходимо вводить некие не подлежащие экспериментальному определению численные коэффициенты, разные для разных типов пород. В работах У. Перселла это литологический коэффициент Я , в работах Н. Бэрдина — делящий коэффициент и извилистость, в работах о диффузионно-адсорбционной активности — структурный коэффициент , который умножается на фильтрационно-емкост-ной параметр. С другой стороны, существует множество исследований возможности применения формулы Козени—Кармана для определения удельной поверхности консолидированных сред, в том [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...