Определение границ рисунка

Определение границ рисунка [c.154]

При определении границ рисунка следует правильно определить размеры эллипсов верхнего и нижнего оснований и затем в последующей стадии прорисовать их. На приведенном рисунке линия горизонта выше цилиндра, и поэтому верхнее основание менее открыто, чем нижнее, т. е. верхний эллипс имеет малую ось меньшей величины, чем нижний. [c.178]

При азотировании в соляной ванне под воздействием наиболее предпочтительной температуры нагрева (570° С) снижаются прочность и вязкость стали. Поэтому более целесообразно эти стали азотировать в газовой среде при температуре ниже 500° С, но с более продолжительным временем выдержки. Стали, подвергнутые мартенситному старению, сохраняют свою прочность и предел текучести до определенной границы при нагреве, т. ё. до той температуры, пока не становятся значительными рост зерна и процесс превращения мартенсита в аустенит. Зависимость предела текучести и ударной вязкости различных мартенситно-стареющих сталей от температуры испытания представлена на рис. 209. Для. сравнения на рисунке дан предел текучести инструментальной стали марки К14, подвергнутой термической обработке на высокую прочность, который только в интервале температур выше 500° С достигает и в некоторых случаях [c.260]

На рис. 4 показано сравнение расчетных значений высоты h поднятия пластического материала в середине грани квадратной пирамиды для /i = 0,1 в зависимости от угла а с экспериментальными данными [7 по внедрению смазанной пирамиды в холодно катанную медь (о). Из этого рисунка видно удовлетворительное качественное и количественное соответствие теории и эксперимента. Расчетные значения проекции пластического отпечатка по уравнению (2.16) в середине грани пирамиды для углов а < тг/4 также удовлетворительно согласуются с экспериментами [7]. Но теоретическая граница пластической области в сечении у = О оказывается значительно больше экспериментальной. Это можно объяснить весьма малыми углами наклона свободной границы пластической области к границе полупространства и, возможно, плавным переходом этой границы в недеформированную границу полупространства, что затрудняет точное определение границы пластической области в эксперименте. [c.78]

На этом же рисунке нанесена кривая суммарных перемещений массы под действием периодической силы Р, и перемещений катка по неровностям, полученная для наихудшего режима, когда эти колебания совпадают по фазе. Как видно из графика, с учетом действия на подрессоренную массу обоих возмущений наименьшие колебания получаются в том случае, когда жесткость упругого элемента находится в определенных границах (в данном рассматриваемом примере 5000 Н/м <о <8000 Н/м). [c.123]

Важное значение имеет спектральная характеристика фотокатода, т. е. зависимость спектральной чувствительности у от длины световой волны Я. Экспериментальные спектральные характеристики для некоторых чистых металлов приведены на рис. 26.7. Из рисунка видно, что, начиная с красной границы, с уменьшением л происходит возрастание чувствительности фотокатода. У металлов щелочной группы и их сплавов, а также у сложных фотокатодов (например, сурьмяно-цезиевого и кислородно-цезиевого), для которых красная граница лежит далеко в видимой и даже в инфракрасной областях и которые, следовательно, чувствительны к широкому интервалу длин волн, спектральная характеристика имеет другой вид. На ней обнаруживается резкий максимум в определенной области спектра (рис. 26.8). Такой фотоэффект называется селективным, или избирательным. Полное объяснение этого явления дается современной квантовой теорией. [c.162]

На рис. 47 показано распределение касательных напряжений т е по поперечному сечению 0 = 0 (для случаев Ь — За, 2а и 1,3а). Абсциссами являются радиальные расстояния от внутренней границы г = а. Ординаты представляют собой численные коэффициенты, на которые нужно умножить среднее касательное напряжение Р/(Ь— а), чтобы получить касательное напряжение в рассматриваемой точке. При величине этого коэффициента 1,5 получается напряжение, равное максимальному касательному напряжению, определенному из параболического распределения для прямых балок прямоугольного сечения. Из рисунка можно видеть, что распределение касательных напряжений приближается к параболическому, когда высота сечения мала. Для таких соотношений размеров, которые характерны для арок и сводов, можно с достаточной точностью принимать параболическое распределение каса- [c.101]

Из симметрии заключаем, что в этом случае достаточно рассмотреть лишь одну восьмую часть поперечного сечения, заштрихованную на рисунке. Если мы определим значения а, 3, 7 функции ф в этих трех точках, показанных на рис. 2, то будем знать значения ф во всех узловых точках внутри заданной границы. Вдоль границы можно принять функцию ф равной нулю. Таким образом, задача сводится к определению трех значений а, 7, для которых мы выпишем три уравнения в форме (5). Учитывая условия симметрии, получаем [c.519]

Остановимся коротко на моделирующем алгоритме, реализующем решение на ЭВМ задачи по определению оптимальных границ регулирования технологических процессов по среднему размеру, блок-схема которого представлена на рисунке. В соответствии с заданным законом распределения моделируется контролируемый средний размер изделия d p. При этом значения параметра закона распределения формируются следующим образом- [c.24]

НОМ значении aj y = 1,0. Из рисунка видно, что при определенных значениях коэффициента избытка воздуха (граница х—ху>, а у 2,6) минимальный температурный напор 0, находится на холодном конце испарителя, а при значениях aj y < 1,8 (граница у у ) он переходит на холодный конец последней поверхности нагрева (экономайзер) в рассматриваемом варианте тепловой схемы (см. рис. 8.46, в). [c.348]

В данном примере область определения параметров занимает весь первый квадрант плоскости. Обычно практический интерес представляет какая-то часть области определения параметров, которая может быть определена ограничениями, налагаемыми на параметры, или дополнительными условиями. Так, если поставлено дополнительное условие U) 2, то верхняя область будет ограничена слева кривой Pi = 3 (1 — р ) / (Зр — 2) и справа кривой Pi = (р — 1) / (2 — Р]), а нижняя область будет ограничена слева кривой pi = 1/2(1 —pi) и справа кривой Pi = 1/2 (р — 1). Эти дополнительные границы нанесены на рисунке штриховыми линиями. [c.160]

В качестве последнего возьмем Солнце. Известно, что оно излучает очень много энергии. По формуле М. Планка подсчитано, что полная мощность излучения Солнца (мощность излучения, собранная со всех длин волн) составляет 7000 Вт с каждого сантиметра его поверхности — величина сама по себе довольно значительная. Но эта энергия распределена в широком спектральном диапазоне длин волн, что хорошо видно на рис. 6. Там показано, что излучение распространяется от 0,25 до 1,8 мкм и далее. Эти границы не являются строгими, лишь участок видимого излучения определен более четко, он составляет интервал от 0,38 до 0,77 мкм — границы, в пределах которых человеческий глаз обнаруживает излучение. Видимый участок перекрывает диапазон частот до 3,5-10 МГц. Какая же доля ото всей энергии приходится на полосу в 1 МГц Расчеты показывают, что в полосе 1 МГц на Я = 0,55 мкм квадратный сантиметр Солнца имеет излучаемую мощность всего 10 Вт. А это очень незначительная мощность, если иметь в виду, что обычный промышленный радиопередатчик излучает до 10 кВт. На рисунке представлены излучения двух лазеров твердотельного с рубином в качестве активного вещества и газового (на гелий-неоновой смеси). Видно, что если сол- [c.21]

Вследствие изотропии равновесного излучения исходящий из каждого элемента объема полости непрерывный поток энергии является одинаковым по интенсивности для всех направлений, Убыль энергии в элементе объема компенсируется встречными потоками. Если взять излучающий объем на границе со стенкой полости, то отсюда следует вывод, что от каждого участка стенки исходит излучение, и притом равномерно во все стороны. Это излучение содержит как испущенный, так и отраженный свет. Но черная стенка не отражает света. Следовательно, испускаемое черным телом излучение является изотропным. Любой элемент поверхности абсолютно черного тела в любом направлении испускает один и тот же световой поток. Поэтому яркость абсолютно черного тела не зависит от направления и является функцией только температуры. Свяжем ее с плотностью энергии равновесного излучения-Рассмотрим рисунок 32. По определению яркости элемент поверхности стенки полости dS излучает под углом 0 к нормали в элемент телесного угла d(o поток энергии, равный [c.172]

Как видно из рисунка, наличие связи по (б)позволяет обеспечить существование двухзонного типа автоколебаний при меньших значениях х. Однако выбирать параметры ниже плоскости Р4 не имеет смысла, поэтому зону нечувствительности практически можно уменьшать только до определенного предела, соответствующего линии пересечения плоскости Р4 с границей Гз. [c.120]

Способ определения давления в хвостовой части отраженной волны разрежения в образце, что соответствует точке 2 на осциллограмме, поясняется диаграммами время —координата х и давление р—массовая скорость и на рис.5.10. Точки 1, 2 на этом рисунке соответствуют обозначенным на осциллограммах. Линией 012 на t, д -диаграмме обозначена траектория контактной границы, ОЛ — траектория фронта ударной волны. Предполагается, что в координатах р, и Римановы траектории изменения состояния вдоль характеристик С , С параллельны ударной адиабате или зеркальны ей. [c.166]

Рассмотрим более подробно формулы (2.3.1) и (2.3.2). Они дают возможность построить кривые для амплитуд и фаз отраженных волн в зависимости от углов падения. При отражении света от более плотной среды для компоненты Ег, ц имеет место скачок фазы колебаний по отношению к фазе падающей волны на л в определенных интервалах углов падения. Это подтверждается экспериментально. Ориентация векторов и Я в отраженной волне (с учетом сказанного выше) представлена на рис. 2.3.1, а, б. При такой ориентации для вектора Я при отражении скачок фазы отсутствует, что и должно быть, так как на границе раздела магнитные свойства среды не меняются. На рис. 2.3.1 вектора Е в падающей и отраженной волне противоположны по фазе, что соответствует ориентации векторов, изображенной на рисунке. [c.58]

Кроме описанных выше кристаллических поляризаторов в качестве поляризующих элементов в оптических системах применяются призмы, дающие на выходе два луча. Эти лучи поляризованы в двух взаимно перпендикулярных плоскостях и разведены на определенное угловое расстояние. Такова, например, призма Волластона, изображенная на рис. 26.3. Она состоит из двух прямоугольных кристаллических призм, соединенных слоем канадского бальзама или глицерина. Оптические оси призм взаимно перпендикулярны. Луч, падающий перпендикулярно к первой грани первой призмы, идет далее без преломления, но имеет уже поляризацию в двух ортогональных направлениях, как показано на рисунке точками и отрезками прямых. Два поляризованных луча подходят к границе с некоторой разностью фаз, так как обыкновенный и необыкновенный лучи имеют различную скорость. На границе второй призмы лучи будут испытывать преломление с относительными показателями преломления nJn и На выходе [c.205]

Диаграмма состояния системы Аи — Р1 по данным работы [8] приведена на рис. 106. Для сравнения на том же рисунке пунктиром даны границы двухфазной области, установленные в работах [7] и [11]. Этот вариант диаграммы состояния является более достоверным, так как неограниченная растворимость в твердом состоянии при высоких температурах подтверждена такими чувствительными методами анализа, как рентгеновские исследования в высокотемпературной камере и измерения электросопротивления сплавов при высоких температурах. Линия солидус на диаграмме принята по данным [8], полученным изучением микроструктуры образцов, закаленных от различных температур. Границы двухфазной области (а + аг), установленные в работах [8 и [11], являются более достоверными, чем определенные в работах [3] и [7] измерением электросопротивления [c.173]

Но, рассматривая композиционное построение приведенных снимков, необходимо обратить внимание еще на одну закономерность кадрирования каждый раз границы рамки кадра проходят так, а не иначе и занимают вполне определенное положение потому, что как бы получают некую изобразительную опору в самом рисунке изображения. Например, на фото 30 верхняя граница кадра удерживается развевающимися по ветру флажками, нижняя — фигурами спортсменов. Эти же опоры , очевидно, присутствуют и на фото 31. На фото 33 и 35 лишь граница кадра перед движущимся объектом отодвинута от мотоциклистов, и сделано это вполне сознательно сюда направлено движение и свободное пространство необходимо для его развития. Этот же принцип кадрирования заложен и при съемке фото 37, где границы кадра как бы повторяют естественные границы самого объекта. [c.72]

Сравнение по возможной реализации номинальной грузоподъемности автопоездов одинаковых полных масс с различными колесными формулами на дорогах технических категорий I—V с низкими коэффициентами сцепления показано на гистограммах (рис. 12 и 13). Каждому делению по оси абсцисс соответствует уклон а дороги, а на оси ординат отложена зона реализуемой грузоподъемности Grp автопоезда с приведенными уклонами дорог и коэффициентами сцепления. При реализации номинальной грузоподъемности автопоезда границы зоны обозначены Ном. . Если на определенных уклонах для указанных на рисунках коэффициентов сцепления ф не отмечена зона реализуемой грузоподъемности, то на данной дороге эксплуатация автопоезда нерациональна. [c.78]

Каждая точка расплава в приграничном слое имеет свою определенную температуру ликвидуса, которая повышается по мере удаления от границы в связи с понижением концентрации примеси. На рисунке видно, что в некоторой ограниченной области (заштрихована) фактическая температура жидкости может быть ниже температуры ликвидуса. Это переохлаждение, обусловленное изменением состава расплава, называется концентрационным или конституционным. [c.532]

Как видно из рисунка, на малых скоростях растяжения трещины в металле шва не образуются. Появляются они только при увеличении А до некоторых значений. Границу между черными и белыми кружками можно условно принять за критическую скорость растяжения Лкр, которая характеризует свойства металла шва, полученного при использовании покрытий определенного со- [c.312]

Для определения границ заштриховываемой области можно указать вершины контура без сохранения самой линии, в это.м возникает необходимость при заштриховывании тех областей, которые не имеют замкнутой линии на чертеже (как, например, на приведенном далее рисунке, в котором цифрами указана последовательность формирования вершин ломаного замкнутого контура для создания штриховки, обозначаюшей грунт, расположенный вокруг фундамента). [c.259]

При раскраивании лакированной или литографированной жести поля, предназначенные для образования продольного шва, должны иметь гарантированные размеры. Поэтому, помимо обеспечения прямоугольности, линии реза должны проходить на строго определенном расстоянии от границ рисунка, нанесенного на лист. [c.159]

Средства автоотслеживания AutoTra k облегчают построение объектов в определенных направлениях или в определенной зависимости относительно других объектов рисунка. При включенных режимах автоотслеживания специальные временные линии отслеживания помогают выполнять точные построения. По умолчанию эти линии являются бесконечными и продолжаются до границ области рисования. Однако можно установить такой режим, при котором длина линий отслеживания ограничивается текущим положением курсора. [c.202]

Танака и Лицука (ссылку см. в [1]) для определения фрактальной размерности границ зерен использовали метод покрытия изучаемой на фотографии области равномерной квадратной сечкой с длиной стороны квадрата г (рисунок 2.13). Они подсчитали число квадратов N, стороны которых хотя бы один раз пересекают 1раницы зерен (на представленном рисунке N=36). Фрак-7яльную размерность D определяли из соотношения [c.96]

Рисунок 2.13 - Схематическое изображение метода определения фрактальной (поклеточной) размерности границ зерен по фотографии. N=36 Границу зерна рассматривали как топологически одномерную линию, хотя в действительности она является двухмерной плоскостью в трехмерном евклидовом пространстве твердого тела. Значение фрактальной размерности границ зерен получили на образцах с гладкими и извилистыми фаницами зерен, Их структуру изменили применением различных режимов термообработки. Улучшение характеристик ползучести связывали с разностью AD фрактальной размерности фаниц для двух типов - изрезанных и гладких. Было установлено, что увеличение сгепени фрактальности границ повышает долговечность т сплава. Аналогичные результаты были получены и на других сплавах. В таблице 2.1 приведены значения D для двух тигюн i-раниц изученных сталей и разность AD.

На рис. 11.15 изображена картина течения у теплоизолированной пластины при М = 5,8, рассчитанная и определенная экспериментально в работе Кендалла на рисунке даны внешняя граница пограничного слоя и вызванная им ударная волна, а также линии тока и волны Маха. Экспериментальные и рас- [c.129]

Какой бы способ публикации ни был принят, читатель всегда должен иметь возможность найти в самой статье или в ссылках на более ранние работы, сведения об использованных методах исследования. Всегда следует указывать также продолжительность отжига. В последние годы в английских и в американских журналах встречались неудачные примеры указаний на метод нахождения фазовых г]раниц в этих работах приводились догматические заявления, что, например, рисунок указывает границы, определенные рентгеновским методом . В таком случае читатель не имеет возможности оценить качество работы или найти причины различия между приведенными диатраммами. [c.381]

Аберсон и др. [26, 27] сделали одну из ранних попыток применения сингулярного элемента для описания движущейся трещины. Они воспользовались сингулярным элементом, приведенным на рис. 3(a), который включал в себя первые 13 членов собственных функций Уилльямса [28], определенных для стационарной трещины, находящейся в линейно-упругом теле. Собственные функции, использованные в [26,27], учитывают движения тела как твердого целого. Внутри сингулярного элемента вершина трещины перемещается между узлами А и В, как показано на рис. 3(a). После того как вершина доходит до узла В, происходит резкая смена схемы сетки, как это видно из рисунка. Для соблюдения условий совместности по перемещениям на границах между сингулярным и обычными треугольными элементами применяется модифицированный принцип минимума дополнительной энергии. Однако, как сообщается в [62], применение описанного подхода не привело к получению осмысленных результатов. [c.284]

Не приводя таблиц, помещенных в цитированной работе Террилла, удовольствуемся сводным графиком двух представляющих наибольший интерес величин б х) и ди ду)у=о (рис. 175). Как видно из рисунка, безразмерная толщина потери импульса б (а ) монотонно возрастает от некоторого начального значения в лобовой критической точке, равного примерно 0,29. Это совпадает со значением В (Р), определенным по табл. 16 при щ = Р = 1 и с = 2, что соответствует закону распределения скоростей на внешней границе пограничного слоя вблизи лобовой критической точки [7 со аг. [c.479]

Эффекты полного отражения обусловлены интерференционными явлениями на волнах, запертых в слое, поэтому общее их количество в резонансной зоне зависит от дистанции, где осуществляется фазовый набег (здесь h), и тем больше, чем толще слой диэлектрика. Вследствие этого на нижних рисунках (решетка внутри слоя) меньше точек полного отражения, так как роль регулярных участков здесь играют половинки слоя. Естественно, что распределение точек проявления эффекта полного отражения в областях, где выполнены необходимые условия (реализованы определенные режимы связи зон отражения и прохождения), зависит от положения решетки относительно слоя, поляризации, преобразующих свойств границ и пр. [c.59]

На фото 80 эффект вечернего освещения резко меняет характер тональных переходов, тональные участки здесь разграничены, границы световых пятен и бликов выступают в виде четких линий. Тональные элементы композиции приобретают значительно ббльшую определенность, чем это было в предыдущем примере. Посмотрите, как расчерчена водная поверхность вертикальными полосами световых бликов (отражений в воде) и неосвещенных участков, как разработан горизонтальными штрихами тонов правый нижний угол кадра. И в этом примере, и на фото 79 композиция снимка строго уравновешена использован и заполнен каждьр участок картинной плоскости. Но никакой пестроты и перегруженности деталями в этих кадрах нет, потому что найдены выразительные условия освещения и световой эффект увязывает тона рисунка изображения, объединяя их в общий стройный колорит, основанный в первом снимке на доминирующем светлом тоне, во второгт5 — на гамме низких темных тонов. [c.142]

Не приводя таблиц, помещенных в цитированной работе Террилла, удовольствуемся сводным графиком двух представляющих наибольший интерес величин б (х) и (dul y)y o (рис. 198). Как видно из рисунка, безразмерная толщина потери импульса б монотонно возрастает от некоторого начального значения в лобовой критической точке, равного, примерно, 0,29. Это совпадает со значением -8(р) во второй из формул (106), определенном по табл. 19 при т = р=1 и с=1, что соответствует закону распределения скоростей на внешней границе пограничного слоя вблизи лобовой критической точки U = x. Безразмерное напряжение трения растет от нулевого значения при х = 0 и достигает своего максимального значения в точке х=1, что соответствует примерно углу 57° 17 (один радиан). Затем напряжение трения убывает до нулевого значения при х = 1,82 или в градусах х = 104°30. Эта точка и является точкой отрыва 5 пограничного слоя с поверхности кругового цилиндра. В этом расчете, напомним еще раз, не учитывается обратное влияние пограничного слоя на внешний поток, т. е. то значительное искалсение, которое отрыв вносит в теоретическое потенциальное обтекание. В действительности отрыв ламинарного пограничного слоя возникает при угле х° = 82°, т. е. еще до миделевого сечения цилиндра. Отсюда нельзя сделать вывод, что отрыв происходит в конфузорной части пограничного слоя. Как у ке упоминалось ранее, минимум давления в действительном обтекании находится примерно в точке с угловой координатой 70°, так что точка отрыва расположена ниже по потоку, чем точка минимума давления, в диффузорной части слоя. [c.614]

Рассматривая факторы, влияющие на развитие диффузионной неоднородности в участке сплавления разнолегированных сталей, надо иметь в виду, что помимо рассмотренной разности для активности углерода в свариваемой стали и металле шва имеют значение и условия нагрева — температура и продолжительность. Роль температуры нагрева является двоякой. Прежде всего повышение температуры нагрева после сварки должно по параболическому закону ускорять диффузию углерода через границу сплавления. С другой стороны, такой характер изменения скорости диффузии нарушится при переходе феррита в аустенит, так как скорость диффузии в аустените ниже, чем в феррите (рис. 11.17). После перехода феррита в аустенит скорость диффузии может продолжать замедляться при растворении в аустените карбидов за счет повышения концентрации в аустените углерода и легирующих элементов и повышения активности углерода. На рисунке видно, что после нагрева до определенной температуры, сопровождающегося растворением карбидов в зоне сплавления со стороны аустенитного шва, обезуглероженная зона в участке сплавления [c.305]

Первые попытки подчинить характер производства и оформления мебели определенным конструктивным законам относятся к середине прошлого столетия, когда появилась гнутая мебель (ф-ка бр. Тонет), а несколько позже столярная мебель, т. н. шведско-амер. типа. Как гнутая, так и шведско-амер. мебель дают возможность уменьшить многочисленность деталей для разных видов мебели, использовать один какой-либо вид деталей для нескольких образцов мебели (напр, и в стуле, и в кресле, и в скамейке и т. д.). Взаимозаменяемость отдельных частей мебели и однообразие профилей деталей облегчают их обработку, Чтобы придать мебели нек-рое разнообразие, изменяют оформление лишь узоров и рисунков на нек-рых деталях, оставляя основную конструкцию мебели без изменения, В гнутой мебели разнообразие достигается гнутьем деталей по различным шаблонам, дающим разные сочетания кривых. Если гнутая мебель имеет большое распространение в быту, то шведско-американская находит применение гл. обр, в учреждениях. За границей деревянная мебель постепенно вытесняется мебелью, компануемой из металла с древесиной, материей или стеклом. Применение металла придает мебели своеобразный стиль, отличающийся значительной простотой. СССР как страна богатая лесом в производстве бытовой мебели пользуется преимущественно древесиной, хотя за последнее время начинает изготовляться мебель, комбинируемая с металлич. деталями. [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...