Внутреннее движение частиц

Две первые функции описывают внутреннее движение частиц А и а В и 6), а третья — их относительное движение (и ориентацию спинов). Если рассматривать движение частиц в сферических координатах, то может быть представлена в виде [c.270]

Более общим случаем движения точки переменной массы является движение с учетом внутреннего движения частиц. Под внутренним движением частиц понимается их движение относительно системы координат, связанной с телом, принимаемым [c.299]

Внутреннее движение частиц 299 Водило 104 Волновая передача 33 Входная величина 163 Выстой 395 [c.570]

Для понимания этого закона существенное значение имеет стати стическая трактовка состояния равновесия как наиболее вероятного при заданных внешних условиях. Вследствие внутреннего движения частиц в системе равновесное состояние не является неподвижным, застывшим, однозначно определенным, как предполагалось в термодинамике. Это лишь чаще других наблюдаемое состояние, в нем система проводит наибольшее время. Наблюдения обнаруживают частые малые отклонения от равновесия — флуктуации. Большие отклонения случаются крайне редко, хотя в принципе и возможны. Если отложить по одной оси время, а по другой — вероятность состояния или энтропию, то график изменения состояния будет иметь примерно такой вид, как это изображено на рисунке 16. [c.79]

Скорость вращения осей деформации называют скоростью вращения частицы. Первое и третье движения частицы будем называть внешними, а второе — внутренним. Понятно, что внутреннее движение частицы вполне характеризуется эллипсоидом деформации, оси которого дают нам направления осей деформации. Но мы не будем пользоваться уравнением этого эллипсоида, а выведем уравнение некоторой другой поверхности второго порядка, которое получается при рассмотрении скоростей точек частицы относительно центра. Для этого возьмем от х, у. г производные по времени и, положив [c.15]

Разберем еще одно разложение, которое, как кажется, всего яснее представляет нам внутреннее движение частицы. Разложение это разбивает движение на две части на удлинение всех центральных радиусов-векторов в предположении, что они неподвижны, и на вращение этих радиусов в предположении, что они сохраняют длину. Вращение ра-диуса-вектора называют его девиацией ) и представляют [c.31]

Здесь — гамильтониан внутреннего движения частиц комплекса, отвечающий уравнению Шредингера Н — Е о)Фо(0 = 0 где Фо и Ео — волновая функция и энергия основного состояния комплекса, усреднение по которому ниже обозначается угловыми скобками. Величина - - Н — гамильтониан орбитального движения внешней [c.322]

В дальнейшем мы не будем учитывать внутреннее движение частицы, т. е. будем рассматривать систему как газ или жидкость, состоящую из частиц инертного газа. [c.116]

Энергетическое состояние системы, имеющей огромное число охваченных тепловым движением частиц (атомов, молекул), характеризуется особой термодинамической функцией F, называемой свободной энергией (свободная энергия F=U — TS, где и — внутренняя энергия системы Т — абсолютная температура S — энтропия). [c.44]

Монодисперсная смесь сжимаемых фаз с вязкой сжимаемой несущей жидкостью при отсутствии хаотического и внутреннего движения дисперсных частиц [c.187]

В отличие от твердых частиц, при обтекании капель и пузырьков возможны деформация их формы, внутреннее движение в нпх и, как крайнее проявление этих процессов,— дробление или разруше-ипе капель и пузырьков. [c.254]

Рассмотрим шар, падающий вертикально на неподвижную горизонтальную жесткую плиту (рис. 375). Для прямого удара, который при этом произойдет, можно различать две стадии. В течение первой стадии скорости частиц шара, равные в момент начала удара v (движение шара считаем поступательным), убывают до нуля. Шар, при этом деформируется и вся его начальная кинетическая энергия mt/V2 переходит во внутреннюю потенциальную энергию деформированного тела. Во второй стадии удара шар под действием внутренних сил (сил упругости) начинает восстанавливать свою форму при этом его внутренняя потенциальная энергия переходит в кинетическую энергию движения частиц шара. В конце удара скорости частиц будут равны и, а кинетическая энергия шара ти 12. Однако полностью механическая энергия шара при этом не восстанавливается, так как часть ее уходит на сообщение шару остаточных деформаций и его нагревание. Поэтому скорость и будет меньше и. [c.399]

Таким образом, во всех рассмотренных случаях температура определяется средней энергией теплового движения, приходящейся на одну частицу. Но чаще температура выступает как один из макроскопических параметров, задаваемых извне. Поэтому можно сказать наоборот, что она определяет среднюю энергию теплового движения частиц. В этой связи температуру можно использовать вместо внутренней энергии в качестве одного из макроскопических параметров, описывающих равновесное состояние тел. В частности, энтропию можно выразить через температуру, число частиц и объем. [c.76]

У обычных тел, внутренняя энергия которых непременно включает в себя кинетическую энергию частиц, такого максимума, очевидно, не существует. Их внутренняя энергия может быть сколь угодно велика. Поэтому они не могут иметь отрицательную абсолютную температуру. У спиновых же систем внутренняя энергия вовсе не связана с обычным движением частиц, и при заданных внешних условиях существует ее верхняя граница, которая и соответствует состоянию с Т - - 0. [c.78]

Следует заметить, что плотность энергии электромагнитного поля внутри полости не равна объемной плотности тепловой энергии, сосредоточенной в находящихся там телах внутренней энергии, которая определяется тепловым движением частиц тела и зависит не только от температуры, но и от свойств тела). При невысокой температуре (например, 300 К) объемная плотность тепловой энергии тела на несколько порядков больше плотности энергии электромагнитного поля в полости, но в условиях равновесия соотношение между ними остается постоянным, так как тело получает от поля и отдает ему одну и ту же энергию. [c.400]

Нерелятивистскому случаю соответствуют малые скорости и <С с и малые скорости внутреннего (микроскопического) движения частиц в жидкости. При совершении предельного перехода следует иметь в виду, что релятивистская внутренняя энергия е содержит в себе также и энергию покоя птс составляющих жидкость частиц (т—масса покоя отдельной частицы). Кроме того, надо учесть, что плотность числа частиц п отнесена к единице собственного объема в нерелятивистских же выражениях плотность энергии относится к единице объема в лабораторной системе отсчета, в который данный элемент жидкости-движется. Поэтому при предельном переходе надо заменить [c.693]

Здесь /л, ia, I0, /в и ib — спины соответствующих частиц, которые могут быть определены экспериментально или вычислены (например, с помощью модели оболочек). Известно, что спины протона и нейтрона равны V2, спины всех четно-четных ядер равны нулю, спины ядер с четным массовым числом — целые, а с нечетным — полуцелые. Поскольку момент количества движения ядра зависит не только от спинов нуклонов, но и от их внутреннего движения (орбитальных моментов), его величина для разных состояний ядра различна. Спином ядра называется его момент количества движения для основного состояния. [c.269]

При рассмотрении закона сохранения четности (см. 29), было показано, что четность системы А + а определяется произведением внутренних четностей частиц Л и а и орбитальным числом I, характеризующим взаимное движение этих частиц [c.448]

Легко видеть, например, что продольно поляризованные нейтрино должны иметь массу, тождественно равную нулю. Действительно, если бы масса нейтрино (антинейтрино) была отлична от нуля, то оно должно бы было двигаться со скоростью V < с. Тогда, рассматривая его движение из системы координат, движущейся в том же направлении со скоростью Ui > и, мы увидим, что оно двигается в обратную сторону, сохраняя прежнее направление спина. Но это означает, что внутреннее свойство частицы — ее спиральность зависит от системы координат, чего не должно быть. Спиральность нейтрино и антинейтрино не будет зависеть от системы координат только в том случае, если скорость И Х движения равна скорости света, т. е. массы покоя нейтрино и антинейтрино тождественно равны нулю. [c.645]

Заметим, что в зависимости от условий, в которых находится система, одна и та же величина может быть как внешним, так и внутренним параметром. Так, при фиксированном положении стенок сосуда объем V является внешним параметром, а давление р—внутренним параметром, так как зависит от координат и импульсов частиц системы в условиях же, когда система находится в сосуде с подвижным поршнем под постоянным давлением, давление р будет внешним параметром, а объем V—внутренним параметром, так как зависит от положения и движения частиц. Вообще говоря, различие между внешними и внутренними параметрами зависит от того, где мы проводим границу между системой и внешними телами. [c.15]

Свойство транзитивности состояний термодинамического равновесия позволяет сравнивать значения величины t у разных систем, не приводя их в непосредственный тепловой контакт между собой, а пользуясь одним каким-либо другим телом. Эта величина, выражающая состояние внутреннего движения равновесной системы, имеющая одно и то же значение у всех частей сложной равновесной системы независимо от числа частиц в них и определяемая внешними параметрами и энергией, относящимися к каждой такой части, называется температурой. Будучи интенсивным параметром, температура в этом смысле является мерой интенсивности теплового движения. [c.19]

Иногда приходится учитывать внутреннее движение частиц в теле, принимаемом за точку. В этом случае принцип близко-действия пе является сираведливыы, и уравнение движения для точки с переменной массой записывается так (рис. 18.1) [c.365]

В (лучае неунругих соударений интеграл сто.икновений может быть налисан в форме, аналогичной (3.11). При этом следует учесть факт наличия дискретных уровней внутреннего движения частиц, которые будем обозначать индексом Соответственно этому, вводя вероятность перехода [c.26]

Чтобы составить себе совершенно ясное представление о внутреннем движении частицы, укажем некоторые простые движения, на которые оно может быть разложено. Условимся называть удлинением, перпендикулярным к плоскости, движение, в котором точки имеют скорости, перпендикулярные к некоторой плоскости и пропорциональные расстоянию от нее. Скорость точки, находящейся на единице расстояния от плоскости, будем называть величиной удлинения, перпендшсулярного к плоскости. Рассматривая [c.23]

Формулы (7) показывают, что внутреннее движение частицы не может быть разложено на три удлинения, перпендикулярных к плоскостям координат, если оси координат не суть оси деформации. Чтобы сделать разложение в этом случае, познакомимся с движением, называемым ско.т.ьжение.н без вращения. Бели точки частицы движутся в плоскостях, параллельных плоскости Ozy, со скоростями, направленными вдоль по оси Оу и равными 2i ,z, то говорят, что частица претерпевает [c.25]

Отсюда следует, что внутреннее движение частицы может быть получено одним сколыкениедс без вращения только в том случае, когда поверхность удлинения есть равносторонний гиперболический цилиндр. По этой причине и по (()ормуле (4) приведение всего внутреннего движения к одному скольжению характеризуется двумя условиями [c.29]

Сказанное в предыдущих параграфах, кажется, вполне разъясняет характер внутреннего движения частицы присоединяя к этому движению вращение осей д еформации, получим ее полное движение относительно центра. Понятно, что полное движение можно разложить на удлинение радиусов-векторов, которое будет таким же, как для внутреннего движения, и на их девиацию, которая будет слагаться из внутренней девиации и скорости вращения. Называя через в.,, з проложения полной девиации по осям деформации и через т,, ш,, Шд угловые скорости вращения около этих осей, получим [c.37]

П сть вообразит читатель гкидкую частицу и соответствующую ей поверхность удлинения, и он ясно представит себе внутреннее движение частицы, происходящее от удлинения радиусов, которое определяется поверхностью удлинения, и от течения радиусов по конусам внутренней девиации, ортогональным конусам равного удлинения пусть он прибавит к внутреннему движению вращение частицы, и тогда он пойл1ет причину, вследствие которой три или один радиус и соответствующие им плоскости станут неподвижны он увидит, что вследствие этого прибавления характер движения частицы изменится в случае трех неподвижных плоскостей она разделится на восемь частей, так что в каждом из косых трехгранных углов радиусы будут двигаться так же, как при внутреннем движении если же существуют только одна ненодвшкная плоскость и линия, то все радиусы будут течь по спиралеобразным конусам, закручивающимся около неподвижной Л1П1ИИ и подходящим к этой линии и соответствующей 611 плоскости только после бесконечного числа оборотов. Таким образом, перед глазами читателя встанет отчетливая картина полного движения частицы относительно ее центра, что, на наш взгляд, всего дороже. [c.75]

Для проверки гипотезы о стержнеподобном, безгра-диентном движении слоя и для выявления ряда закономерностей автором и сотрудниками были проведены опыты в различных (особенно узких) каналах. Под узкими каналами будем понимать такие каналы, в которых влияние стенок проявляется в изменении характера движения частиц слоя. Согласно уравнению (9-45) или (9-46) важен не абсолютный размер канала, а отношение его определяющего размера к диаметру частицы А/ т- Для каналов круглого сечения Д= ), для кольцевых Д = 0,5Л. Из рассмотрения литературных данных о характере продольного движения плотного слоя [Л. 30, 108, 193, 221, 341, 345] следует, что эти данные получены в сравнительно широких каналах, т. е. при Д/ т>30 (за исключением нескольких опытов И. В. Гусева [Л. 108]), при небольших скоростях движения слоя и при внутреннем обтекании стенок канала. [c.292]

До 50-х годов XIX столетня наука рассматривала теплоту как особое, невесомое, неуничтожаемое и несоздаваемое вещество — теплород. Одним из первых, кто опроверг эту теорию, был М. В. Ломоносов. В 1744 г. в своей диссертации Размышление о причине теплоты и холода он писал Теплота состоит во внутреннем движении собственной материи... . В другой его работе записано Утверждаю, что огонь и теплота состоят в коловратном движении частиц, а особливо самой материи тела составляющих . Тем самым в своих работах М. В. Ломоносов заложил основы механической теории тепла. Однако Ломоносов не был понят современниками. Еще долгое время физики продолжали толковать о теплороде. Только к середине XIX в. механическая теория теплоты в результате работ целого ряда ученых находит повсеместное признание, становится основой всей термодинамики и энергетики. [c.9]

Обычно, когда нет хаотического движения и очень сильного ьращения дисперсных частиц или другого внутреннего движения в них, можно аналогично (3.1.28) полагать [c.100]

Соударение частиц приводит к диссипации кинетической энергии хаотического движения частиц в тепло, что должно учитываться в выражении для работы внутренних сил дисперсной фазы Р2Л2. Диссипация энергии при нормальном соударении двух шаров (когда относительная скорость шаров проходит вдоль линии их центров), каждый из которых имеет скорость и массу т, равна [c.220]

Брандт и Джонсон [70] измерили среднее вертикальное и радиальное напряжения на стенке трубы при прямоточном и противо-точном движении частиц псевдоожиженного слоя (со скоростью 1—30 см мин) относительно жидкости (вода) с помощью тензодатчиков и датчиков давления, расположенных на стенке трубы. Опыты проводились с частицами размерами 2—0,15 мм. Коэффициент трения зависит от скорости твердых частиц и их размера. Значительное внутреннее трение обнаружено в слое из стеклянны.х частиц, но не в слое из частиц смолы. Для противотока получено достаточно хорогаее соответствие с интегральным уравнением баланса сил в поперечном сечении слоя, а для прямотока это уравнение справедливо то.лько для частиц смолы диаметром 0,84—0,42 мм. Объемное содержание воды в слое не указано. На фиг. 9.23 приведены типичные результаты сравнения расчетов по уравнению (9.147) с экспериментальными данными для противо-точного движения. В этом случае уравнение (9.147) имеет вид [c.430]

Идеальный одноатомный газ —один из очень немногих объектов, для которых термодинамические свойства могут быть рассчитаны полностью теоретически, так как для него известны и точные уравнения состояния, и (конкретные значения входящих 3 них параметров. Вся изменяющаяся часть его внутренней эйергии связана с кинетической энергией движения частиц,, которая, как показано методами статистической физики, составляет (312) пЯТ, т. е. [c.92]

ОППОНЕНТ. Насколько мне известно, Ломоносов полагал, что свечение возникает в упругом эфире в результате быстрых колебаний частиц эфира, обусловленных резкими встряхиваниями трубки с ртутью. Хорватский -ченый XVHI в. Бошкович разработал модель люминесценции, согласно которой световые корпускулы сначала захватывались силовым полем молекул вещества, а затем за счет внутренних движений вещества выталкивались из молекулярного поля и тем самым снова излучались. Теорию люминесценции разрабатывал также Л. Эйлер. Он полагал, что люминесценция возникает в системе в результате ее собственных колебаний, которые происходят под действием каких-либо внешних вынуждающих колебаний при этом частота вынуждающих колебаний может быть иной, чем частота собственных колебаний. Были и дру- [c.12]

При такой высокой температуре плазму уже нельзя рассматривать как систему, состоящую только из заряженных частиц. Необходимо учитывать и содержащееся в ней излучение. Исследуя термодинамические свойства систем вплоть до 1000 К, мы не учитываем всегда имеющееся в них излучение, так как его энергия мала по сравнению с внутренней энергией теплового движения частиц системы. При весьма высокой температуре такой подход является неправильным. Нетрудно найти температуру, при которой плотность энергии а7 " излучения ста-гювится равной плотности энергии теплового движения [c.216]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...