Скорость линейная Земли

Отношение кориолисово силы к центробежно равно 2v (aj(iia r=2v lvf где — линейная скорость движения Земли по орбите пока скорости v, с которыми мы имеем дело на поверхности Земли, гораздо меньше линейной скорости Земли (которая составляет около 30 км/сек), влияние кориолисовой силы гораздо меньше, чем центробежной. [c.376]

При запуске космических ракет н искусственных спутников существенное значение имеет географическое расположение стартовой площадки. Так, при запуске спутника в восточном направлении скорость, сообщенная ему ракетой, складывается с линейной скоростью поверхности Земли, обусловленной суточным вращением Земли. Прирост скорости за счет вращения Земли приближенно выражается формулой [c.121]

Для измерения абсолютных угловых скоростей стабилизированных платформ (СП) в диапазоне 5 10" - 7,5 10" рад/с предложено два метода, основанных на использовании физической константы - угловой скорости Земли (эта скорость равна 7,5 10" рад/с при относительной погрешности измерений lO" %). Первый метод основан на линейном перемещении одноосной СП вдоль горизонтальных направляющих до момента компенсации уходов СП соответствующей проекцией скорости вращения Земли. Систематическая погрешность метода 4 lO" угл.с/с, случайная 3 10" угл.с./с. Второй метод основан на угловом Перемещении одноосной СП до момента компенсации ее уходов соответствующей проекцией скорости вращения Земли. Систематическая погрешность этого метода 2 10 угл.с/с, случайная 3 10" угл.с/с. [c.96]

Гирокомпас. Гирокомпас представляет собой гироскоп с осью ротора, закрепленной на рамке, которая может вращаться вокруг вертикальной оси (рис. 6.3.31). Гирокомпас установлен на широте Л, ось ротора направлена на север. Величина угловой скорости вращения Земли — t. Исследовать линейные колебания оси гирокомпаса в окрестности положения устойчивого равновесия. [c.293]

Возьмем ортогональную систему координат ср, с, 2 на поверхности Земли, где ср—долгота, а — расстояние от экватора вдоль меридиана, положительное в сторону северного полюса, и 2 — расстояние по перпендикуляру от поверхности Земли. Рассмотрим двумерное движение тонкого слоя газа над Землей. Пусть и и V — компоненты линейной скорости относительно Земли по направлению возрастания ср и а и пусть С—компонента абсолютного вихря в направлении оси 2, Тогда уравнение для вихря будет иметь вид [c.132]

Задача 764. Искусственный спутник движется вокруг Земли со скоростью 1/д (по отношению к системе, поступательно перемещающейся вместе с центром Земли относительно неподвижных звезд) в направлении вращения Земли по круговой орбите, плоскость которой составляет угол с плоскостью экватора. Определить величину угловой скорости спутника относительно Земли ((о ), а также величину его наименьшей относительной линейной скорости у,, если радиус Земли R, высота орбиты Я. [c.283]

Земля движется вокруг Солнца по орбите, близкой к круговой, с радиусом Лз = 149,6 10 км. Средняя линейная скорость такого движения составляет з = 29,8 км/с. С Землей жестко свяжем систему отсчета с началом в центре Земли. Вычислим модуль ускорения начала отсчета и>о. Это — центростремительное ускорение 2 [c.281]

С точки зрения внеземного наблюдателя, когда поезд, двигаясь по меридиану от северного полюса к экватору, перемещается по рельсам, участвующим во вращении Земли, линейная скорость рельсов, обусловленная вращением Земли и направленная с запада на восток, все время возрастает правый рельс стирается потому, что рельсы, участвуя в движении Земли, уходят из-под поезда влево и правый рельс прижимается к реборде колеса. [c.378]

Уравнение (45") п. 26 движения тяжелого тела при условии, что принимается во внимание вращение Земли, можно строго проинтегрировать хорошо известным способом, поскольку речь идет о линейных уравнениях. В предположении, что тело предоставлено самому себе без начальной скорости, получим после первого интегрирования [c.167]

Рассмотрим падение точки с нулевой начальной скоростью. Для этого нецелесообразно выписывать точное решение уравнений движения (которые линейны), так как рассмотрение имеет смысл только в течение небольшого промежутка времени, пока точка не упадет на поверхность Земли. Поэтому разложим решение в ряд Тейлора по t [c.35]

V0.175. Каковы угловые и линейные скорости точек поверхности Земли, обусловленные ее вращением [c.162]

Наблюдатель, находящийся в системе отсчета земля , объяснит сжатие пружины тем, что при вращении диска угольник действует на брусок, увлекая его во вращательное движение с той линейной скоростью, какую имеют точки угольника, примыкающие к бруску. [c.207]

Решение. До запуска спутник вращается вместе с Землей и имеет линейную горизонтальную скорость, равную скорости на поверхпости Земли. Горизонтальная скорость спутника вместе с Землей яв- [c.139]

Вычислите линейную скорость и период обращения кругового спутника, двигающегося на расстоянии 6600 км от центра Земли. [c.70]

Земли имеет и подспутниковая точка, так что се линейная скорость [c.326]

Вторая задача Циолковского.) Точка переменной массы движется по вертикали вверх вблизи Земли. Считая поле земного притяжения однородным ( — постоянное) и пренебрегая сопротивлением воздуха, а также учитывая, что относительная скорость и отделения частиц постоянна и направлена в сторону, противоположную V, найти закон движения точки и закон изменения скорости для двух случаев изменения массы а) по показательному закону б) по линейному закону (рис. 2.4.1). [c.79]

Вращения земли. В самом деле, точка земли будет описывать окружность радиуса R равномерно с угловой скоростью ш, следовательно, с линейной скоростью wR, и будет обладать только нормальным [c.169]

B. Если бы Земля вращалась с угловой скоростью о = g/a, то тела на экваторе были бы в состоянии невесомости. В этом случае линейная скорость тел на экваторе равна первой космической скорости. [c.76]

Спутник массы т выведен на круговую орбиту вокруг Земли в разреженные слои атмосферы. Вследствие торможения атмосферой спутник начинает снижаться и двигаться но спиралевидной кривой, близкой к круговой. Считая, что угол а между вектором скорости V и трансверсальной составляющей скорости не меняется нри движении спутника, т. е. da/= О (ф — полярный угол), показать, что вследствие торможения атмосферой линейная скорость спутника, движущегося по орбите, близкой к круговой, возрастает так, как если бы он разгонялся тормозящей силой (парадокс спутника). [c.75]

Чтобы достичь большей точности, могут быть сделаны различные улучшения приведенного выше приближенного метода расчета. В линейную теорию дальнего поля может быть внесено усовершенствование распределение точечных источников, связанное с потоком массы от каждой точки траектории полета, который является положительным, когда передняя часть самолета проходит через нее, и отрицательным после этого, можно сочетать с распределением вертикальных диполей, связанных с подъемной силой самолета в воздухе их дальнее поле имеет направленное распределение, пропорциональное os г]), которое (к сожалению) усиливает сигнал в основном вертикально вниз ("ф = 0). С другой стороны, изменение в невозмущенной скорости звука Со (которая падает с 340 м/с на земле до приблизительно 300 м/с на высоте полета) приводит к полезному уменьшению интенсивности звукового удара на землю благодаря возрастанию отношения Fo(a )/Fo(0) в формуле (263). Это обусловлено влиянием множителя (246), на которое накладывают- [c.247]

Дело обстоит иначе при больших периодах обращения. Даже при движении спутника в сторону вращения Земли его проекция может отставать от вращения Земли (особенно вблизи экватора, где линейная скорость точек поверхности больше), и тогда движение по крайней мере на части трассы будет происходить в западном направлении (рис. 32) [2. П. [c.108]

Обгоняет с точки зрения линейных скоростей Угловые движения спутника точке 1 и Луны вокруг Земли одинаковы [c.248]

Сразу после старта с Земли возможности коррекции межпланетной траектории ограничены. Это объясняется тем, что геоцентрическая скорость полета весьма велика, и практически ( в линейном приближении ) корректирующий импульс не может изменить направления вектора скорости, а может изменить лишь его величину. Если представить себе картинную плоскость, проведенную через центр планеты назначения, и отметить на ней точку пересечения этой плоскости с действительной траекторией, то с помощью коррекции вблизи Земли можно сместить эту точку лишь в одном определенном направлении, а также изменить время встречи. Следовательно, может оказаться невозможным осуществить сдвиг точки пересечения картинной плоскости именно в том направлении, в котором нужно, хотя тот сдвиг, который осуществим, может оказаться достаточно большим. Последнее видно из того, что небольшое изменение на- [c.338]

Возможности экспериментального изучения мелкомасштабных компонент турбулентности ограничиваются как инерцией измерительного прибора (характеризуемой его постоянной времени То). так и размерами датчиков /(,. Очевидно, что прибор с параметрами То, 1 осуществляет осреднение по интервалу времени порядка То и по области пространства с линейными размерами порядка 1 , которое обычно можно считать эквивалентным осреднению и по цилиндрической области пространства с длиной оси их по направлению потока и с диаметром сечения /д. Забегая вперед, отметим, что, например, в атмосфере вблизи Земли колмогоровский микромасштаб турбулентности т1 = (у /еУ имеет значения порядка миллиметров поэтому для изучения компонент турбулентности, ответственных за диссипацию энергии, постоянная времени измерительного прибора должна удовлетворять условию То < П/ - т. е. при средней скорости ветра и порядка 1 м/сек не должна превосходить по порядку величины 10 сек. [c.414]

Радиолокация также позволяет найти расстояние до Луны, а но измерениям радиуса-вектора и радиальной скорости искусственного спутника Луны можно определить среднее расстояние от центра Земли до центра Луны. Наиболее современный и точный метод измерения расстояний основан на использовании лазерных лучей, отраженных от панелей уголковых отражателей, доставленных на поверхность Луны астронавтами на космическом корабле Аполлон . Ошибка таких измерений, по-видимому, составляет меньше 0,2 м. Зная расстояние до Луны и измеряя ее угловой диаметр, можно определить линейные размеры Луны. Для линейного диаметра Луны получено значение 3476 км. [c.287]

Движение гироскопа Фуко II рода в случае RU созф — — У Е = о оказывается неустойчивым по отношению к координате ф и в случае полета самолета на восток со скоростью = i Z7 os ф (где RU созф — линейная скорость вращения Земли в месте расположения прибора) гироскоп Фуко II рода не может служить указателем широты ф места. [c.115]

Историческое введение. Еще со времен появления фарадеевой концепции силовых лннпй обсуждался такой вопрос что происходит с силовыми линиями, когда тела приведены в движение Перемещается ли электрическое поле, создаваемое материальными телами, жестким образом при перемещении этих тел Г. Герц, первый демонстратор электромагнитных волн, отвечал на этот вопрос утвердительно. Однако эксперименты Физо с движущейся водой показали, что скорость распространения света в воде равна не с - - i а лишь с + (1— ln )v, где п — коэффициент преломления воды. Лоренц объяснил коэффициент увлечения 1—Ми-на основе гипотезы о неподвижном эфире , не увлекаемом движущимися сквозь него электрическими зарядами. С другой стороны, из гипотезы о неподвижном эфире следовало, что на Земле (движущейся относительно неподвижного эфира вследствие своего вращения вокруг Солнца с периодом в год) должны были бы наблюдаться определенные оптические эффекты порядка где v — линейная скорость вращения Земли вокруг Солнца, а с — скорость света. Экспериментальное доказательство отсутствия этих эффектов поставило теоретическую физику в тупик, выход из которого был указан в 1905 г. в статье Эйнштейна Об электродинамике движущихся тел . [c.331]

Наибольший прирост скорости за счет вращения Земли может быть получен там, где линейная скорость вращения Земли наибольшая, то есть на эьсваторе, где она достигает примерно 1600 км/ч. Эта скорость будет еще большей, если стартовую позицию выбрать на вершине горы, расположенной на экваторе при этом можно будет в значительной мере избежать и сопротивления наиболее плотных слоев атмосферы. Очень подходила бы для этого гора Кения в Восточной Африке, лежащая почти точно на экваторе и имеющая высо- [c.381]

Путевые угловую Qn или линейную Fn = Qn КА скорости КА можно приближенно выразить через орбитальную скорость и скорость Земли. Из-за большого значения орбитальной скорости Fop6 7500 м/с (для высот КА до 1000 км) нонравки к Fn, вызванные вращением Земли, малы, так как нри нулевой широте мала проекция Уз,э па траекторию движения КА (угол между векторами равен наклонению орбиты г), а в полярных областях мала составляющая скорости вращения Земли Уз.э os г>кл= Уз.э os г. Поэтому для всех расчетов, кроме расчета параметров фокусированного синтеза, можно брать среднее значение путевой скорости из соотношения [c.91]

Некоторые из этих величин показаны на рис. 4.8. Влияние Bpanj e-ния Земли можно учесть в виде поправок к решениям уравнений (4.14) и (4.15). Например, линейную скорость вращения Земли можно разложить на две составляющие, одна из которых лежит в рассматриваемой плоскости вдоль оси х (рис. 4.8), а другая направлена перпендикулярно к этой плоскости. Для учета этих поправок следует соответственно изменить компоненты векторов положения и скорости ракеты. Иногда даже бывает удобно перейти от системы координат, связанной с Землей, к инерциальной системе с началом отсчета в точке выгорания второй ступени. [c.93]

Счетно-решающее устройство, которое непрерывно вычисляет величину отклонения от цели, показано на рис. 22.17. Оно включает показанное на рис. 22.13 счетно-решающее устройство, вводящее поправку на действие силы тяготения. Перед стартом величины стандартных условий в момент окончания горения топлива (жз и т. д.) вводятся в счетно-решающее устройство вместе с значениями коэффициентов ж. т. д., вычисленных для определенной требуемой дальности. В некоторый начальный момент времени (отличающийся не более чем на несколько секунд от заданного времени взлета снаряда) акселерометры соединяются со счетнорешающим устройством и на гироскопы перестают действовать моменты, зависящие от скорости вращения Земли. Тогда составляющие скорости и положения снаряда относительно точки старта поступают в счетнорешающее устройство, и оно вычисляет величину отклонения от цели по дальности (дальность промаха) М . В начале полета вычисляемая величина может быть ошибочной, так как в разложении силы тяготения использовались только линейные члены. Однако вблизи точки выключения двигателя вычисление будет довольно точным. Тяга снаряда прекращается тогда, когда вычисленная для заданной дальности полета ошибка станет равной нулю. [c.673]

Если космическому аппарату сообщается скорость меньше первой космической, то он движется по траектории, которая пересекается с поверхностью земного шара, т. е. аппарат падает на Землю. При начальной скорости больше 7,9 км/с, но меньше 11,2 км/с космический аппарат движется вокруг Земли по крино-линейной траектории — эллипсу. Чем больше начальная скорость, тем все более вытянут эллипс. [c.27]

Решение. До запуска спутник вращается вместе с Землей и имеет линейную горизонтальную скорость, равную скорости на поверхности Земли. Горизонтальная скорость спутника вместе с Землей является переносной скоростью Vg- Горизонтальная скорость, приобретенная спутником в резул1 ате действия ракетных двигателей — относительная скорость Vr- Таким образом, абсолютная скорость равна [c.172]

Первый член в (5), пропорциональный квадрату угловой скорости Q2, аналогичен центробежной энергии. Если центр масс движется по окружности, то dLjdt=Q. Обобщенная энергия сохраняется. Направим ось z референциальной системы отсчета с началом в центре масс спутника параллельно вектору а ось х — к центру Земли. Тогда R( )=—Q=ii(0e2. Векторы и e.t представляют линейные комбинации базисных векторов i- подвижной системы, связанной со спутником [c.231]

Представляют интерес задачи Д. ). на телах, покрытых радиопоглощающим материалом, на космич. — аппаратах, входящих в атмосферу Земли со сверх- 3 звуковой скоростью и окружённых неоднородной пла- змой, на естеств, и искусств, неоднородностях иониза- ции в атмосфере и ионосфере задачи распространения (линейного и нелипейного) радиоволн в разл. неоднородных средах, в частности в естеств. волноводных каналах (прежде всего, ионосферных), и, наконец, задачи диагностики разных сред и объектов с помощью радиоволн. [c.671]

В то же время (хотя в болыминстно 1 Л чаев он говорил только о притяжении планет Землей) l eплep высказывает и некоторые соображения о тяготении тел друг к другу. Сила такого тяготения, по Кеплеру, обратно пропорциональна объемам (массам) тел поэтому при движении друг к другу они должны до встречи пройти расстояния, обратно пропорциональные их массам. Таким образом, и в этом случае он рассматривает скорости и расстояния в линейной зависимости от величины движущей силы , т. 0. еще по-аристотелевски . [c.112]

На какой высоте будет ракета, находящаяся в восходящем движении, в моменты времени 10, 30, 50 с Скорость истечения газов м=2000 м/с, сопротивлением воздуха пренебречь, начальная скорость ракеты у поверхности Земли равна нулю. Расчеты провести для линейного т=т —at) и показательного m=moexp(—at) законов изменения массы, ос=0,01 [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...