Цилиндрическая область

Цилиндрические области (вихревые нити), в которых текут эти токи, пронизывают весь сверхпроводник. В центре таких нитей ку-перовских пар нет и сверхпроводимость отсутствует. По этим нитям внешнее магнитное поле и проникает в сверхпроводник II рода. [c.202]

НЕСВЯЗАННЫЙ ПЕРЕНОС ТЕПЛА ИЛИ ВЕЩЕСТВА В ЦИЛИНДРИЧЕСКОЙ ОБЛАСТИ [c.380]

Дифференциальное уравнение несвязанного,переноса для круглой трехмерной цилиндрической области в цилиндрических координатах г, Ф, 2 имеет вид [c.380]

Так же, как и в 7 гл. Ш, искомые решения для составных цилиндрических областей можно непосредственно получить, перемножая соответствующие матрицы. Например, если область < г < состоит из вещества, характеризуемого величинами Aj, Bi, i,Di, определяемыми из (3.8) — (3.12), а область a < г <а — из другого вещества, характеризуемого величинами А2, В , С , Dj, и если между этими двумя веществами вдоль поверхности аг термическое сопротивление на единицу площади равно R, то [c.193]

Кроме того, задачи по теплопроводности цилиндрических областей решаются в 10—15 гл. XIV при помощи функций Грина, а в 11 гл. XV— при помощи преобразования Лапласа. [c.212]

Оно является единственным простым точным решением, имеющимся для цилиндрической области [25, 28] ). [c.290]

Составная цилиндрическая область [c.339]

Нетрудно записать и изображения для температур в составных цилиндрических областях, воспользовавшись для этой цели методом матриц, разработанным в 8 гл. XII для пластин. Проводимый в данном случае анализ аналогичен анализу, выполненному в 3 гл. VII, для установившихся температур в составных цилиндрах, причем величина ki заменяется величиной q. Решения, пригодные для больших или малых значений времени, можно получить при помощи метода, использованного в 3 и 6 данной главы. [c.341]

Приведем сначала несколько изображений для температуры, обусловленной действием мгновенного точечного источника, которые являются основными при рассмотрении задач в цилиндрических областях. [c.364]

При решении различных задач в цилиндрических областях изображения ) и [c.365]

Здесь, а также в других случаях необходимо исследовать порядок величины подынтегральной функции на окружности с большим радиусом R. Теоретически это следует делать для каждой специальной задачи, однако на самом деле можно совместно рассматривать обширные классы задач. Подробности для задачи I, приведенной в 6 гл. XII, изложены в 41 и 58 книги Карслоу и Егера [2] для задачи 7 гл. XII — в 47 той же книги для задачи о составном сферическом твердом теле — в работе [3] для некоторых задач о круглых цилиндрах — в работе [4] подробные решения достаточно полного набора задач о цилиндрических областях 0< / <а, а < г < Ь и г > а с граничными условиями, приведенными в 9 гл. 1, изложены в [5]. Использование параболического контура интегрирования имеет некоторые преимущества по сравнению с применением кругового контура [6]. [c.468]

В цилиндрических областях Dh составляющие скорости Vi и V2 непрерывно стыкуются с плечом скоростей, построенным для области Qoi а составляющая Уз равна [c.336]

Температурное поле в области D определяется решением уравнения теплопроводности в области Dq с учетом тепловых источников, действующих на поверхностях разрыва скоростей и распределения температуры в цилиндрических областях Dh. [c.336]

Таким образом, КТР цилиндрической области 5 вдоль оси Охз б = Ф1/Ф2- [c.182]

Если возьмем яр в форме—Uy, то условие (1) будет выполняться для всякого вида контура. Поэтому жидкость, заключенная в цилиндр произвольного вида, имеющий только поступательное движение, движется, как твердое тело. Если, кроме того, цилиндрическая область, занятая жидкостью, будет односвязной, то это движение будет представлять единственный возможный вид безвихревого движения в этом случае. Это следует также из 40 ибо движение жидкости и твердого тела, как одной массы, удовлетворяет, очевидно, всем условиям и представляет, следовательно, единственное решение, которое допускает задача. [c.107]

Кольцевой круговой вихрь. Мы только что видели, что давление в центре вихря минимально и имеет величину П (1 — к). При к > 1 давление было бы отрицательным, однако это физически не выполнимо. Поэтому внутри вихря будет образовываться концентрическая область, не содержащая жидкости. Диаграмма давления, приведенная на рис. 239, теперь должна быть изменена путем переноса начала координат в соответствующую точку между точками у = — к и у = — /1 . В качестве крайнего случая мы можем положить к = 2, т. е. х е = 2а П. Тогда мы получим незаполненную жидкостью цилиндрическую область, вокруг которой существует циклическое безвихревое движение. [c.335]

Если сечение трубки бесконечно тонкое, то точка, расположенная на конечном расстоянии от трубки, будет иметь конечную скорость. А точка, расположенная в окрестности этой трубки, будет иметь очень большую скорость. Радиус сечения трубки и расстояние от этой точки до края этого сечения будут всегда очень малыми по сравнению с Я. Для получения приемлемой аппроксимации рассмотрим близкую к трубке цилиндрическую область и применим к ней формулы для цилиндрических трубок. [c.115]

Для изображения осесимметричного потока, параллельного двухмерному, компоненты скорости и и и до конца главы будут отсчитываться в осевом х и радиальном г направлениях. Интегральная зависимость (см. пп. 26 и 71) между силовым воздействием тела радиусом а и скоростью изменения количества движения в коаксиальной цилиндрической области радиусом г (рис. 123) принимает вид [c.345]

Здесь первому вихрю соответствует цилиндрическая область радиуса Ь = г [c.416]

Припороговые течения. Рассматривавшиеся в предыдущих параграфах течения в цилиндрических областях и плоских слоях при любом превышении порогового числа Грасгофа Сг неустойчивы относительно возмущений, волновые числа которых принимают бесконечное множество значений из некоторого интервала. Вследствие этого для расчета вторичных течений и исследования их устойчивости уже в припороговой области [c.280]

Некоторые из полученных результатов требуют дополнительного обсуждения и интерпретации. В первоначальной постановке задача об автомодельных решениях формулируется в бесконечной области с неограниченными на бесконечности скоростями и Уф. Не этим ли обусловлены выявленные свойства полученных решений Одним из таких свойств является неединственность. Если рассмотреть осесимметричное течение в конечной цилиндрической области радиуса R, то полная постановка краевой задачи включает в себя задание поля скоростей при r = R. При этом автомодельным решениям будут отвечать лишь специальные автомодельные граничные условия. Поскольку разным автомодельным решениям отвечают различные краевые условия, неединственность автомодельных решений ие означает неединственности решений исходной краевой задачи. С этой точки зрения полученная неединственность формально является фиктивной. Однако она может иметь реальное физическое содержание, если допустить, что автомодельные решения обладают свойством асимптотической устойчивости по отношению к вариациям краевых условий при г = R. [c.251]

Решение задачи электростатики и определение сил, действующих на мембрану. В силу предположения 3 электрическое поле описывается уравнениями электростатики. На основе предположения 1 электрическое поле сосредоточено в цилиндрической области ) = и >2 между обкладками конденсатора, и поэтому можно пренебречь краевыми эффектами (см. конденсатор Роговского [1]). [c.46]

Осреднение параметров фаз по сечению канала. Примем, что газокапельное ядро потока занимает цилиндрическую область радиусом R — 6, а пленка жидкости — кольцевую область / — б < г < Д, где б — средне-геометрическая толщина пленки [c.183]

Совершая полет, тело производит возмущение в окружающей среде. Всегда можно выделить некоторую, достаточно большую, например цилиндрическую, область, границы которой выходят за пределы возмущеиной части потока (рис. 1.13). На [c.51]

Осреднение параметров фаз по сечеипю канала. Примем, что газокапельное ядро потока занижает цилиндрическую область радиусом R — б, а пленка жзгдкостн — кольцевую область Л — б<г<Л, где 6 — средне-геопетрическая толщина пленки [c.183]

С учетом принятых ранее допущений представим цепочку возмущений в виде предварительно напряженной цилиндрической области с площадью сечения dS и напряжением ОуфО. Эта,область расположена на расстоянии г от оси вращения. Элементарный момент, изгибающий ось вала, равен [c.172]

Конические зубчатые передачи, их оценка по фавневию с цилиндрическими. Области применения. Основные геометричеоше параметры конической передачи. [c.186]

В данной главе приводятся решения задач для сплошного и полого цилиндров с различными граничными условиями. Эти решения всегда имеют вид рядов Фурье — Бесселя решения, пригодные для малых значений xt/a , находить значительно труднее мы их будем рассматривать в гл. XIII еще и потому, что эти решения нельзя представить в простой конечной форме. Задачи для составных цилиндрических областей и для областей, ограниченных изнутри круговым цилиндром, также рассматриваются в гл. XIII. [c.187]

В настоящем параграфе в качестве примера применения преобразования Лапласа при решении задач для цилиндрической области приведено сокращенное решение нескольких задач, ужр рассмотренных в 6—9 гл. VII. Используемые здесь выражения для изображений потребуются также в 3 гл. XIII, где находят решения, применимые при малых значениях xtja. [c.322]

Наиболее полные сведения опубликованы Егером [23], который приводит результаты с точностью до трех десятичных анак0 5 для (г/а) = 1, (0,1), 2, (1), 10, (10). 100 и х /а2 = 0,001, (0,001), 0,01, (0,01), 0,1 (0,1), 1, (1), 10, (10), 100, (100), 1000. Более точная таблица с точностью до 5 десятичных знаков для (г/а) = 1, (1), 10 и хг /а = 0,1, (0,1), 1, (1), 10 приведена в [24]. Перри и Бергрен [25] провели широкое исследование теплопроводности в цилиндрических областях. В процессе анализа они использовали некоторое количество численных величин, полученных по методу Шмидта. Гольден-берг [26] привел результаты для (г/а) = 2, 10, 100 и данные о суммарном тепловом потоке. [c.331]

Если мы хотим дать точное описание явления изгиба пластинки, нам нужно будет учесть также и местное перераспределение напряжений н деформаций, вызываемое сосредоточенной нагрузкой близ точки ее приложения. Это перераспределение распространяется в основном на цилиндрическую область, радиус которой несколько больше h, так что влияние его на общий изгиб приобретает пра ктическую важность лишь в том случае, если толщина пластинки не очень мала в сравнении с ее радиусом. Для примера на рис. 44 показаны прогибы круглой пластинки, защемленной по контуру, под сосредоточенной в центре нагрузкой, при отношении толщины к радиусу h/a, равном 0,2 04 и 0,6 ). Прогиб, получающийся из элементарной теории [уравнение (94)], показан прерывистой линией. Мы видим, что расхождение между элементарной теорией и точным решением быстро уменьшается по мере уменьшения отношения Л/л. В следующем параграфе мы покажем, что это расхождение обусловлено главным образом действием перерезывающих сил, совершенно не учитываемых в элементарной теории. [c.88]

В дальнейшем будем считать, что цилиндрическая область квазиоднородная и ее свойства определяются по (9.40) и (9.43). Теперь на втором этапе проведем усреднение КТР по сечению элементарной ячейки, лерпендикулярному оси ОХ3. [c.182]

Таким образом, нижняя граница модулей упругости (верхняя граница КТР) определяется следующей схемой в выделенном направлении (вдопь оси Oxj ) представительный объем V (элементарная ячейка) условно разбивается на цилиндрические области вначале проводится усреднение свойств областей разбиения вдоль выделенного направления (ло координате xji), а после этого эффективные свойства усредняются по сечению S (х/ ), перпендикулярному оси Ох/ . [c.184]

При рассмотрении изгиба как одного из элементарных нарушений мы в первый раз встречаемся с отклонением от идеального случая Яз(г) = б(г — с) (34), характерного для прямолинейной ценной молекулы. Следовательно, на этот раз окажется искаженной функция 2з(8), представляюш ая собой в идеальном случае систему слоевых плоскостей. Ввиду того что в направлении z функция не имеет разброса (т. е. радиальная ее составляющая Д33 = 0), все слоевые в обратном пространстве и при наличии изгиба будут иметь одинаковый, не зависящий от 2 вид. Однако ввиду того, что тангенциальные составляющие Дз5 и Дз2 (Дизг) не равны нулю, слоевые будут расплываться с увеличением радиальной координаты Л. Радиус цилиндрической области, имеющей своей осью ось с, в которой слоевые еще выражены, определяется согласно (У,78) он равен [c.274]

Ранее были описаны элементарные винтовые вихревые структуры -бесконечно тонкая винтовая нить и вихревая пелена, состоящая из винтовых вихревых нитей. Однако реальные вихри имеют конечный размер ядра. Начнем рассмотрение этого класса винтовых вихрей с простейшего частного случая осесимметричных, или колоннообраз1Гых, вихрей. В отличие от вихря Рэнкина, который состоит из равномер1Юго распределения прямолинейных вихревых нитей (или точечных вихрей в круге), рассмотрим осесимметричный винтовой вихрь, представляющий суперпозицию винтовых вихревых нитей (рис. 3.14) [Куйбин, Окулов, 1996]. Если известно распределение интенсивностей нитей в цилиндрической области, то задача об отыскании поля скорости сводится к интегрированию представления (2.56) или (2.69). Однако эту задачу можно решить, не привлекая результатов п. 2 6. [c.151]

Процесс принятия решения о коррекции состоит в следующем В последовательные моменты времени наблюдатель получает выборку измерений. Если после первого измерения наблюдатель обнаруживает, что это измерение принадлежит основанию цилиндрической области коррекции в первый момент времени, то коррекция проводится в первыж момент времени в противном случае проводится второе измерение и проверяется, не принадлежит ли полученная выборка из двух измерений основанию цилиндрической области, соответствующей проведению коррекции во второй момент времени и т. д. [c.318]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...