Информация взаимодействия матрицы

В современном системном проектировании разработано много методов получения алгоритма решения многомерных задач, в которых используются графические модели. Их содержание представляет информацию об определенных функциях компонентов, об их совместимости (метод морфологических карт, матриц, сетей взаимодействия). Благодаря анализу различных запретов и ограничений, графические модели позволяют сузить поле поиска решения задачи до обозримого предела. [c.75]

Выбор планов экспериментов делают на основе анализа априорной информации об исследуемом объекте. Под объектом при исследовании биоповреждений понимают взаимодействие материала с микроорганизмами и другими факторами. Составление плана начинают с описания процесса эксперимента в виде специально построенной матрицы, называемой матрицей планирования эксперимента (МПЭ), в которой будут помещены результаты эксперимента. МПЭ включает кодированные значения факторов х/, определяемые из соотношения Х(= = (х1—х,о)//г, где х,- — натуральное значение фактора Жд — натуральное значение нулевого уровня А — интервал варьирования 1 — номер фактора. [c.70]

Следовательно, данная область взаимодействия и является нагружающей системой. Информацию о ее свойствах наиболее полно в численной реализации представляет матрица влияния, связывающая силы и перемещения во всех узлах на поверхности области Q — u. [c.125]

Взаимодействие микромеханизмов разрушения приводит к ситуациям, когда волокна нагружаются силами трения, например при отслоении разрушившихся волокон от матрицы. При описании напряженного, состояния в общем случае возникают существенные -трудности, и, как правило, при анализе перераспределений в осевом направлении не учитьшается взаимодействие компонентов в поперечном направлении. Но представления о напряжениях обжатия волокон и информация об их величинах оказываются весьма полезными при оценке сил трения, возникающих на границах компонентов при развитии процессов расслоения. [c.30]

В ЭВМ вводилась информация о свойствах волокон, матрицы и их связи в углеалюминии при трех характерных случаях физико-химического взаимодействия компонентов (рис. 93, а также 10) и объемная доля волокон [c.191]

Исследование структуры матрицы рассеяния имеет большое практическое значение. В результате параметризации 5-матрицы выделяют небольшое число действительных параметров, величина которых определяется спецификой взаимодействия частиц. Затем исследуют возможные постановки опытов по столкновению частиц, при помощи которых можно получить полную информацию о параметрах 5-матрицы. При этом оказывается, что очень многие опыты оказываются излишними — они дают информацию, которую можно получить из данных по другим опытам. [c.149]

В общем случае вся информация о взаимодействии частиц содержится в матричных элементах S-матрицы, относящихся к переходу из состояния i невзаимодействующих начальных частиц в состояние / невзаимодействующих конечных частиц с 4-импульсами pi,. .., Pj и. ... Ру. Приняв во внимание закон сохранения 4-импульса (и др. следствия релятивистской инвариантности), такой матричный элемент можно записать в виде [c.8]

Построение корректной оптической модели аэрозоля, под которой мы будем понимать упорядоченный по высоте и спектру частот (длин волн) числовой массив объемных коэффициентов взаимодействия компонент матрицы рассеяния, невозможно осуществить без достоверной количественной информации о микрофизических свойствах ансамбля аэрозольных частиц, статистически обоснованного для заданной геофизической ситуации. Основу такой информации должны составлять экспериментальные измерения и полученные на их основе математические модели концентрации и функции распределения аэрозольных частиц по размерам, формы частиц и их химического состава. [c.134]

При описании статистических взаимодействий матричный метод — единственный строгий способ расчленения и упорядочения информации однако получение матриц в общем виде встречает большие трудности из-за отсутствия полного алгоритма для их нахождения. Формулы Френеля в матричной форме даны в работе [262]. [c.299]

Продемонстрировать дублирование информации при отсутствии взаимодействия значительно сложнее. Представим себе, что условия игры изменены, и играющий выигрывает, если любая из монет выпадает решкой. Предположим, кроме того, что субъект, который бросает монеты для играющего, настолько ленив, что ограничивается единственным бросанием и всегда сообщает, что вторая монета выпадает той же стороной, что и первая — это обеспечивает абсолютную корреляцию результатов для обеих монет. Если применяется симметричная монета, то отвечающая такой игре матрица вероятностей приведена на рис. 5.11. [c.76]

Таким образом, качественная картина развития трещин в композитах может выглядеть следующим образом. В матрице, возмущенной присутствием стохастически распределенных неоднородностей, инициируется цилиндрическая ударная волна, которая по мере продвижения от канала разряда вырождается в волну сжатия, и волны, набегая на неоднородности, создают вокруг них локальные области повышенных напряжений, которые могут вызвать разупрочнение границы включение-матрица, вплоть до образования микротрещин. Рост трещин, которые в нашем случае начинаются от источника нагружения и развиваются радиально к периферии образца, происходит под действием упругой энергии, запасаемой в матрице. От канала разряда отходит определенное количество трещин, зависящее от параметров нагружения (максимального давления в канале разряда), а магистральными, т.е. прорастающими до конца образца, становятся те, которые направлены в сторону наиболее опасного сечения. Роль источника информации для определения предпочтительного направления развития трещин могут играть волны релаксации напряжений, интенсивность излучения которых наибольшая из областей расположения включений. Волны напряжений, генерируемые развивающейся магистральной трещиной, взаимодействуют с дефектными структурами в областях неоднородностей, также ориентируя движение трещин на включения. Таким образом, следует [c.140]

По сравнению с оптич. спектроскопией и инфракрасной спектроскопией Р. имеет ряд особенностей. В Р. практически отсутствует аппаратурное уширение спектральных линий, поскольку в качестве источника радиоволн используют когерентные генераторы, а частоту V можно измерить с высокой точностью. Отсутствует и типичное для оптич, диапазона радиационное ушире-вие, т. к. вероятность спонтанного испускания, пропорциональная V, в диапазоне радиоволны пренебрежимо мала. Из-за малой энергии к на единицу мощности приходится большое число квантов, что практически устраняет квантовомеханич. неонредеяёнвость фазы радиочастотного поля, к-рое можно описывать классически. Всё это позволяет получать информацию о веществе из точных измерений формы резонансных линий, к-рая определяется в Р. взаимодействием микрочастиц друг с другом, с тепловыми колебаниями матрицы и др. полями, а также их движением (в частности, Доплера эффектом в газах). Ширина линий в Р. меняется в очень широких пределах от 1 Гц для ЯМР в жидкостях до 101 Гц для ЭПР в концентриров. парамагнетиках, ферромагн. резонанса, параэлектрического резонанса ионов в твёрдых телах. [c.234]

Квантовая теория рассеяния. В квантовой теории упругое рассеяние и неупругие процессы описываются иатричныыи элементами 5-матрицы, или матрицы рассеяния (амплитудами процессов),— комплексными величинами, квадраты модуля к-рых пропорц. сечениям соответствующих процессов. Через матричные элементы 5-матрицы выражаются фпз. величины, непосредственно иэмеряе.иые на опыте сечение, поляризация частиц, симметрия, компоненты тензора корреляции поляризаций и т. д. С др. стороны, эти матричные элементы могут быть вычислены при определ, предположениях о виде взаимодействия. Сравнение результатов опыта с тео-ретпч. предсказаниями позволяет получить информацию о взаимодействии. [c.271]

Двухфотонный коррелятор для двухуровневого примесного центра. Как мы установили в предьщущем параграфе, релаксационная константа 1 /Т2, обусловленная взаимодействием с фононами и туннелона-ми, определяет скорость релаксации недиагональных элементов матрицы плотности. При рассмотрении в последующих главах когерентных оптических эффектов, таких, например, как фотонное эхо, убедимся, что эти недиагональные элементы хранят информацию о фазе электронного возбуждения. Поэтому Т2 называется временем фазовой релаксации или временем оптической дефазировки. [c.98]

Наличие в системе фононов и туннелонов приводит к тому, что матрица плотности полной системы становится бесконечномерной. Лишь в специфическом частном случае, когда влияние фононов и туннелонов сводится лишь к уширению спектральной линии, нам удается свести бесконечномерную систему для элементов матрицы плотности к четырем уравнениям, называемым оптическими уравнениями Блоха. Все это бьшо показано в предыдущей главе. Там же мы вывели формулы (7.39) для k и к , которые описывают вероятности вынужденных переходов с поглощением и испусканием кванта света и содержат информацию о взаимодействии с фононами и туннелонами в интегралах перекрывания а Ь). Мы показали, что замена функций k и к лоренцианом с полушириной 2/Тг позволяет прийти к оптическим уравнениям Блоха. [c.111]

Математические модели отражают реально протекающие коррозионные процессы с помощью математических уравнений и их графических изображений, в виде набора табличной информации и номограмм, блок-схем описаний многоуровневых систем с вертикальным и горизонтальным взаимодействием уровней иерархии, матрицы решений (кибернетические модели, также построенные по блочному принципу). Сюда же относят алгоритмические описания, которые используют для представления модели объекта, не имеющего аналитического описания, или при подготовке последнего для программирования на ЭВМ. Программное описание модели коррозионного процесса пригодно непосредственно для ввода в ЭВМ. Модель при этом выполнена обычно в кодах машины или ца одном из алгоритмических языков. В последнем случае алгоритми- [c.101]

Многие квантовые системы можно рассматривать как смесь слабо взаимодействующих газов квазичастиц (фононов, электронов, магнонов и т.д.). Тогда кинетическая стадия эволюции системы описывается одночастичной матрицей плотности где сложный индекс I включает всю информацию о базисных ква-зичастичных состояниях (тип квазичастицы, импульс, проекцию спина и т.д.). Такое описание предполагает, что гамильтониан системы имеет вид Я = Я + Я, где Я — гамильтониан свободных квазичастиц, а Я — гамильтониан слабого взаимодействия. Обычно базисные состояния 11) удобно выбрать так, чтобы в представлении чисел заполнения Я был диагонален [c.82]

Таким образом, полученная формула позволяет оценйть уровень напряжений, возникающих практически в любой двухфазной системе при изменении температуры в заданном диапазоне при условии упругого взаимодействия фаз. Так, по расчету при нагреве от 20 до 530 °С в сплаве САС-1 возможно появление напряжений растяжения (до 250 МПа), намного превышающих предел текучести алюминиевой матрицы. В реальном процессе картина выглядит иначе изменение температуры сопровождается релаксацией напряжений. Однако для прогноза температурных эффектов целесообразно пользоваться данной формулой при условий наличия информации о составляющих структуру фазах. [c.58]

В случае волокнистых однонаправленных композитных материалов, армированных короткими волокнами (волокнами конечных размеров в продольном направлении), взаимодействие между соседними волокнами может реализоваться как в плоскости поперечного сечения (между соседними параллельными волокнами), так и в продольном направлении (между соседними волокнами в направлении действия сжимающих напряжений). Исследование таких проблем в рамках трехмерной линеаризированной теории устойчивости деформируемых тел существенно усложняется, так как в этом случае получаем неоднородное (двухмерное или трехмерное) докритическое состояние вполне очевидно, что в рассматриваемых задачах конкретные результаты можно получить лишь при помощи современных численных методов. При вышесказанном подходе рассматриваемая проблема начала разрабатываться лишь в последние два года. Так, в случае волокнистых однонаправленных композитных материалов, армированных короткими волокнами, при малой концентрации наполнителя приходим к простейшей эталонной задаче об устойчивости одного короткого волокна (волокна конечных размеров в продольном направлении) в бесконечной матрице при сжатии па бесконечности усилиями постоянной интенсивности, направленными вдоль волокна. Заметим, что в случае одного короткого волокна также получаем задачу с неоднородным докри-тическим состоянием конкретные результаты даже в этой эталонной простейшей задаче, характерной для рассматриваемой проблемы, получаются с привлечением только численных методов. При вышеизложенной постановке в рамках плоской задачи при моделировании матрицы и волокна линейно-упругим сжимаемым телом ряд конкретных результатов изложен в [8, 9]. Настоящую статью можно рассматривать как продолжение исследований [8] для однонаправленных волокнистых композитных материалов, армированных короткими волокнами, применительно к материалам с малой концентрацией наполнителя, когда можно выделить два соседних волокна (вдоль направления действия сжимающих напряжений), для которых (в силу близкого их размещения) необходимо учитывать взаимодействие двух волокон при потере устойчивости. Исследование проводится также в рамках плоской задачи при моделировании матрицы и волокон линейно-упругим сжимаемым телом при этом приводится сравнительно краткая информация о применяемом численном методе решения задач и его реализации, поскольку более подробно указанные вопросы могут быть изложены в публикации в другом издании. Основное внимание в настоящей статье уделено анализу полученных закономерностей о взаимовлиянии двух коротких волокон в матрице при потере устойчивости [c.332]

Техническое зрение, более широко известное в компьютерной технике как понимание зрительных образов, относится к способности машины или компьютера понимать сцены, поступающие по визуальному входному каналу. Назначение таких систем [5] состоит в понимании образов и изображений с такой же степенью точности, как и в системах человеческого зрения. Распознавание может осуществляться большим числом способов, но в большинстве случаев используется сравнение наблюдаемой сцены с объектами, представленными в базе знаний системы. Ситуация близка к задаче создания систем понимания речи, за тем исключением, что информация заключена во входных образах, а не в форме волновых сигналов, и, кроме того, сами объекты являются трехмерными. Так как большинство входных визуализирующих устройств, например полупроводниковые телевизионные камеры, создают двумерные матрицы изображений, то для достижения определенного уровня восприятия чисто трехмерной информации, содержащейся во входной сцене, требуется прикладывать большие усилия. По аналогии со случаем обработки речи, функции обработки изображений, такие как предобработка, восстановление изображений или градиентные вычисления, называются зрением низкого уровня. Любые виды обработки, требующие взаимодействия с базой знаний, относят к зрению высокого уровня. [c.294]

Гипотеза Х — Е эквивалентности не была очевидной, и основной аргумент в ее пользу был связан с тем, что распределение собственных значений ансамбля случайных матриц обладает свойством расталкивания, т. е. таким же свойством, каким должно обладать распределение уровней энергии. Однако основной вопрос о том, какие физпческпе причины приводят к случайному распределению уровней, оставался неясным. В теории Вигнера — Портера — Дайсона отсутствие информации об этих причинах компенсировалось введенпем некоторого расплывчатого понятия о существовании черного ящика взаимодействий . Аргумента-1ЩЯ к сложности системы также была неудовлетворительной, ибо само определение сложности происходило из наивного представления о системе с большим числом степеней свободы. Сейчас нам уже известно, что статистические свойства могут возникнуть даже в системе с двумя степенями свободы, в то время как в системе с большим числом степеней свободы они могут не обнаружиться, если не выполнен критерий стохастичности. [c.215]

Важно, что оператор Яц, стоящий в диагональном блоке, это тот же самый оператор, параметры которого определены путем обработки энергетического спектра нерезонирующих состояний (см. выше). Это означает, что анализируя резонирующие состояния, можно параметры оператора Яц просто фиксировать такими,, какими они определены выше из нерезонирующих состояний. Отметим здесь важное для приложений обстоятельство. Поскольку с помощью матрицы (2.90) описывается энергетический спектр резонирующих состояний, которые сильно взаимодействуют с отдельными колебательно-вращательными состояниями второго колебательного состояния 2>, то, несомненно, на численные значения энергетических уровней состояния 1> будут оказывать существенное влияние изменения не только резонансных параметров, но и вращательных и центробежных постоянных оператора Я22. Поэтому совокупность резонирующих колебательно-вращательных состояний колебательного состояния 1> может использоваться для определения не только резонансных постоянных оператора Я12, но также и параметров оператора Я22 состояния 2>, несмотря на отсутствие экспериментальной информации об энергетическом спектре этого состояния. [c.62]

Однако когда мы переходим к изучению взаимодействия большого числа атомов с полем излучения, связать волновую функцию с системой как целым (т. е. с активной средой) оказывается уже невозможно. Атомные системы попадают на один или на другой энергетический уровень в разные моменты времени посредством механизмов возбуждения, которые в общем случае различаются при переходе от одной точки к другой в пределах активного вещества. Если мы не располагаем полным набором уравнений, описывающих движение активной среды (а это потребовало бы подробной информации о граничных условиях в ней), то невозможно поставить правильные граничные условия для каждой конкретной атомной системы. В лучшем случае мы можем говорить только о вероятности для атомной системы в данный промежуток времени в данном объеме пространства попасть на один из своих двух энергетических уровней и обладать при этом составляющей скорости в определенном интервале. Обычно полная информация о поведении среды как целого фактически не является необходимой, поскольку ее влияние на поле излучения получается в результате усреднения по всем атомным системам, из которых она состоит. Использование матрицы плогностп представляет собой удобный метод для проие-дения процедуры такого усреднения. [c.94]

Некоторые исследования, такие как Биб-Сентера и др. [81 и Поллака [891, показали, что скомбинированные вместе измерения оцениваются независимо, но с меньшей точностью, чем при их раздельной оценке. Другими словами, увеличение числа измерений неизбежно сопровождается уменьшением различимости каждого изм-ерения. Такой результат был получен путем вычисления по экспериментальным данным количества информации, переданной от одного измерения стимулов к другому измерению реакций. Эти члены так же, как и количественные оценки взаимодействия, найденные по переходной матрице, оказались статистически незначимыми отсюда следует, что полная переданная информация совпадает с суммой количеств информации, переданных для каждого измерения. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...