Энтальпия рабочего тела

МПа). В соответствии с (5.6) совершаемая двигателем техническая работа равна разности энтальпий рабочего тела до и после двигателя /тех = Аi—/гг. На рис. 5.7, б эта работа изображается отрезком /-2. [c.52]

В реальных условиях в результате трения и завихрений при течении потока часть кинетической энергии направленного движения молекул превращается в энергию неупорядоченного движения молекул, что повышает энтальпию рабочего тела за соплом, уменьшает располагаемый теплоперепад и скорость потока [c.168]

Наличие сил трения делает адиабатный процесс необратимым. Кинетическая энергия потока, затраченная на преодоление сил трения, переходит в теплоту, которая воспринимается газом и увеличивает энтальпию рабочего тела при выходе из канала. [c.212]

Энтальпия рабочего тела в результате дросселирования не изменяется, поэтому /4 = г з, а [c.341]

В газотурбинных установках затраты энергии на собственные нужды составляют существенную долю полезной работы установки. Эта доля зависит от значения удельной энтальпии рабочего вещества перед турбиной и уменьшается с ростом последней. Повышение начальной энтальпии рабочего тела увеличением температуры ограничивается возможностями современной металлургии, устанавливающей предел максимальной температуры в цикле 700—800° С. Другой путь состоит в применении рабочего вещества с большой удельной энтальпией. В газотурбинных установках, работающих по открытому циклу, это достигается использованием в качестве рабочего тела одновременно с газообразными продуктами сгорания второго рабочего вещества, способствующего увеличению общего теплосодержания рабочего тела. Таким веществом может быть обычная вода, обладающая, как известно, значительной удельной энтальпией. [c.587]

Отсюда следует, что располагаемая работа при адиабатном расширении равна разности энтальпий рабочего тела в начале и конце процесса. Эта разность энтальпий называется располагаемым теплоперепадом и обозначается h . [c.107]

Полезная работа производится в большинстве тепловых двигателей в процессе адиабатического расширения. Она равна убыли энтальпии рабочего тела при расширении от начального до конечного давления, т, е. 1а = = ija — i2a, где индекс 1а означает начало адиабатического процесса, а индекс 2а — окончание его. Отношение действительной работы адиабатического процесса к теоретической работе этого процесса называют внутренним относительным КПД, причем [c.511]

Энтальпия рабочего тела при параметрах точки 1 измеряется площадью 0-3-5-6-I-7-9-0 и обозначается ii. Таким образом, подведенное из верхнего источника количество тепла составляет [c.175]

Следовательно, удельная работа, совершаемая рабочим телом в турбине или потребляемая им в компрессоре, равна разности удельных энтальпий рабочего тела перед входом в турбину (или [c.90]

Анализ, выполненный на основе первого начала термодинамики для потока применительно к турбине, обладает значительной универсальностью. Он применим для анализа также любого адиабатного компрессора независимо от принципа его действия. И это понятно, так к к преобразование энергии в компрессоре отличается лишь тем, что процесс протекает в обратном направлении в турбине энтальпия преобразуется в техническую работу, которая отдается внешнему потребителю (гребному винту, электрогенератору и т. п.), а в компрессоре подводимая от внешнего источника (электрического, теплового или иного двигателя) работа преобразуется в энтальпию рабочего тела. [c.91]

Рабочее вещество, имеющее высокую критическую температуру при умеренном значении критического давления и сравнительно малую теплоемкость в жидком состоянии, является наилучшим с термодинамической точки зрения. При использовании такого рабочего вещества отпадает необходимость в регенерации тепла, поскольку рабочий цикл и без того будет близок к циклу Карно. Далее, давление насыщенных паров, при температуре окружающей среды не должно быть чрезмерно малым, а удельный объем насыщенных и перегретых паров должен быть сравнительно небольшим. При этих условиях габариты теплосиловой установки будут минимальными и компактными. Желательно также, чтобы удельная энтальпия рабочего тела имела возможно большую численную величину. [c.460]

Энтальпия рабочего тела i -= с/, где с—массовая теплоемкость, МДж/(кг °С). Количество теплоты, поступившее в котел в расчете на единицу массы (или объема для газообразного топлива) исходного топлива, называют располагаемой теплотой топлива [c.36]

Процессы смесеобразования и горения топлива в камерах сгорания. В камерах сгорания ВРД протекают реакции горения топлива, в результате которых высвобождается термохимическая энергия, расходуемая на повышение энтальпии рабочего тела (смеси воздуха и продуктов сгорания топлива). [c.271]

Процесс предварительного охлаждения. В этом процесее изменение энтальпии рабочего тела равно количеству теплоты, отведенной в охладителе на температурном уровне предварительного охлаждения, [c.314]

На рис. 8.19 показано изменение энтальпии рабочего тела в циклах с дросселем и детандером. Из энергетического баланса действительной ступени охлаждения с дросселем (рис. 8.19, а) при отсутствии утечек [c.316]

В идеальном случае расширение пара в двигателе является адиабатическим и изображается в к, з-диаграмме вертикальной линией 12 между изобарами р1 (в нашем примере 10 МПа) и Ра (0,1 МПа). Б соответствии с (5.6) совершаемая двигателем техническая работа равна разности энтальпий рабочего тела до и после двигателя [c.56]

Величину i называют энтальпией рабочего тела. Поскольку эта величина является функцией основных термодинамических параметров состояния (Т, V, р), она сама является таким же параметром и, следовательно, не зависит для каждого состояния рабочего тела от того, каким путем оно пришло в это состояние. [c.20]

Располагаемое теплопадение в рассматриваемом случае с учетом начальной кинетической энергии- потока соответственно возрастает до h. . Под располагаемым теплопадением в данном случае понимают разность энтальпий рабочего тела в начале и конце его изоэнтропного (адиабатного) расширения, т. е. когда этот процесс протекает безо всяких потерь и сообщения рабочему телу тепла или отвода тепла от него. Часть кинетической энергии, теряемой в пределах сопла he, при отсутствии теплообмена с внешней средой превращается в тепло, воспринимаемое рабочим телом, и поэтому энтальпия его на выходе из сопла повышается. Процесс расширения рабочего тела будет протекать не изоэнтропно, а политропно. При относительно небольших перепадах давления рабочего тела политропа АВ (рис. 30-2) близка к прямой. [c.330]

В этой формуле D — расход рабочего тела йвх и Лвых — энтальпии рабочего тела на входе в поверхность нагрева и выходе из нее, рассчитанные, как обычно, на 1 кг рабочего тела. [c.152]

Газовый и паровой циклы могут быть объединены в газопаро-вом цикле (рабочим телом такого цикла является парогазовая смесь, состоящая из продуктов сгорания и водяного пара). В парогазовых установках впрыск воды перед турбиной приводит к снижению температуры газов и одновременно к увеличению энтальпии рабочего тела, так как удельная энтальпия воды больше, чем у продуктов сгорания. Такой цикл был предложен академиком С. А. Христиановичем. [c.178]

Следует отметить, что при сжатии в компрессорах реальных газов типа воздуха при давлениях более 10 Па, использование при расчетах указанных выше формул (1.255) - (1.256), (1.262) - (1.264) может привести к значительным ошибкам. Точный расчет процессов сжатия реальных газов и перегретых паров в компрессоре, а также процессов охлаждения их в цилиндрах и промежуточных холодильниках может быть проведен с помощью тепловых диаграмм, например с помощью Ts-диаграммы, как это показано на рис. 1.58 (при известных температурах рабочего тела в начале и конце сжатия и степепи сжатия е), или в аналитической форме с использованием уравнения состояния реального газа. В большинстве практически важных случаев процесс сжатия в компрессорах перегретых и влажных паров и реальных газов можно рассматривать как адиабатный и, следовательно, техническая работа компрессора = 2 где и Ii2 — энтальпии рабочего тела при давлениях в начале и конце сжатия соответственно, при S = onst. [c.88]

Если принять, что в диаграмме Ts (рис. 11.10) изобара жидкости совпадает с нижней пограничной кривой,то линия F-a -a-l на всем протяжении является изобарой. Площадь, лежащая под ней, равна удельной теплоте, затраченной в процессе р = onst на превращение жидкости начальной температуры 0°С в перегретый пар. Эта площадь равна сумме площадей q, г, д .Так как, по доказанному ранее [см. (11.8), (11.11) и (11.15)], < = -1о r = V -i и (7nn = t —Г, то упомянутая площадь равна i — io- Принимая в качестве еще одного допущения 1 о = рУо = 0 (см. 11.4), что возможно при относительно небольших по сравнению с рк давлениях, приходим к выводу, что в координатах Ts площадь под изобарой, проведенной из заданной точки в точку F, графически определяет удельную энтальпию рабочего тела в состоянии, определяемом заданной точкой. [c.167]

Прираш,ение энтальпий в перегревателях высокого давления, располагаемых в опускном газоходе, то же, что в соединительном. Для промежуточного перегревателя с паро-паровым теплообменником приращение энтальпии в пакете, расположенном после ППТО, около 50 % общего тепловосприятия перегревателя низкого давления. Для экономайзеров энтальпия рабочего тела на выходе / " берется по справочным данным. [c.216]

Паровые и газовые турбины (рис. 4.3,а,б) — это тепловые расширительные турбомашины, в которых потенциальная энергия нагретого и сжатого пара (газа) при его расширении в лопаточном аппарате превращается в кинетическую энергию, а затем в механическую работу на вращающемся валу. К турбомашинам относятся и турбокомпрессоры (рис. 4.3, в, г), преобразующие механическую энергию, подводимую к валу, в потенциальную энергию сжатого воздуха (газа) при его торможении в лопаточном аппарате. Вращающиеся лопатки, закрепленные на роторе турбомашины, изменяют полную энтальпию рабочего тела, при этом производится положительная (в турбинах) или отрицательная (в компрессорах) работа. [c.179]

Уменьшение энтальпии потока рабочего тела в цикле можно обеспечить путем создания условий для совершения потоком работы и передачи ее во внешнюю среду или условий для передачи теплоты от потока или его части внешним телам. В обоих случаях часть энергии рабочего тела будет передана во внешнюю среду, и его энтальпия уменьшится. Поэтому как для теории низкотемпературных циклов, так и для практики важное значение имеют рабочие процессы холодильных и криогенных машин, обеспечивающие уменьшение энтальпии рабочего тела при внешних взаимодействиях. К их числу относятся процессы сжатия и охлаждения сжатого в компрессоре рабочего тела, процессы в конденсаторах, процессы детандирова-ния, охлаждения дополнительными внешними источниками холода и динамические процессы температурного расслоения, при которых происходит энергетическое разделение потока. Именно эти процессы являются холодопроизводящими и обеспечивают непрерывную генерацию холода в цикле. [c.312]

При определении холодопроизводи-тельности какого-либо конкретного действительного цикла необходимо вычислить изменение энтальпии рабочего тела в холодопроизводящих процессах. Для наиболее часто используемых холодопроизводящих процессов изменение энтальпии находится следующим образом. [c.312]

Из рис. 23, б с учетом урацненип (287) следует, что площадь под изобарным процессом численно равна изменению энтальпии. Так как изменение энтальпии рабочего тела определяется изменением только его температуры, то в любых термодинамических процессах, протекающих в одном и том же интервале температур, энтальпия изменяется на одно и то же значение. Поэтому площадь под изобарным процессом на sT-диаграмме в интервале температур Tj — Tj дает изменение энтальпии в любом другом термодинамическом процессе, протекающем в этом же интервале температур. Следовательно, для определения изменения энтальпии в произвольном процессе 1-2 (рис. 23, в) необходимо этот процесс изобразить в sT-диаграмме, определить и Tl, выбрать в этом интервале любой изобарный процесс (например, 1-3) и тогда площадь под процессом 1-3, заштрихованная на рис. 23,в, даст изменение энтальпии в процессе 1-2. [c.114]

Изменение энтальпии рабочего тела в политропном процессе численно равно площад под кривой изооарного процесса, происходящего в том же интервале температур, что и политропный процесс 1-2. [c.126]

Сжатый воздух в таких установках из компрессора / (рис. 143). направляется в камеру сгорания 2, куда насосом 5 через регенеративный подогреватс ть 4 подается химически очищенная вода, В конце камеры сгорания происходит смешение горячих продуктов сгорания (газов) и регеиер.чтивпо подогретой воды. Таким образом, камера сгорания 2 выполняет дисфункции сжигание топлива и смешение продуктов сгорания с водой. Образовавшаяся при зггом парогазовая смесь из камеры сгорания 2 поступает в турбину 5, а затем через регенеративный подогреватель 4 выбрасывается в атмосферу или направляется в специальный конденсатор. Произведенный впрыск воды в продукты сгорания камеры 2 снижает температуру газов до приемлемых значений и повышает удельную энтальпию рабочего тела. [c.330]

Все перечисленные потери повышают энтальпию рабочего тела после ступени. Кроме перечисленных выше, следует учитывать потери, возникающие вследствие гидравл ч ких сопротивлений распределительных устройств и выхлопного патрубка (для одноступенчатых турбин). [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...