Виды лучистых потоков

Рассмотрим различные виды лучистых потоков, которые используются при создании модели [c.405]

ВИДЫ ЛУЧИСТЫХ потоков [c.183]

Остальные виды лучистых потоков находятся из системы (В) ( 17-7). , / [c.411]

Виды лучистых потоков. Суммарное излучение, проходящее через произвольную поверхность F в единицу времени, называется потоком излучения Q, Вт. Лучистый поток, испускаемый с единицы поверхности по всем направлениям полусферического пространства, называется плотностью потока излучения Е, Вт/м [c.162]

Рис. 5-1. Виды лучистых потоков при теплообмене стенки с окружающей средой.

Виды лучистых потоков с точки зрения их взаимодействия [c.36]

Виды лучистых потоков объемного излучения и уравнение энергии [c.62]

Обратим внимание на полное соответствие между видами лучистых потоков объемного излучения и поверхностного. В обоих случаях лучистые потоки связаны аналогичными соотношениями. В первом случае роль отраженного излучения играет рассеянное излучение и роли поглощательной и отражательной способностей — коэффициенты поглощения и рассеяния. [c.63]

В качестве неизвестных в зональные уравнения могут входить лучистые потоки любых видов, однако практическое значение имеют системы трех типов а) в которых в качестве неизвестных приняты величины падающих лучистых потоков б) в- которых за неизвестные взяты величины зф фективных лучистых потоков в) в которых для части поверхностей неизвестными являются велич ины результирующих лучистых потоков, а для другой части — величины собственного излучения. Все типы систем получаются из уравнения (6-18) в результате замены величин ( пад/ и Сэф к теми видами лучистых потоков, которые принимают за неизвестные и заданные величины. [c.201]

Уравнения (6-22) и (6-23) позволяют найти величины пад Для всех поверхностей. После этого по формулам (1-101) и (1-102) можно найти все другие виды лучистых потоков. [c.203]

Основные виды лучистых потоков. Выше указывалось, что все тела в общем случае обладают свойством излучать, поглощать, отражать и пропускать через себя лучистую энергию. Пусть тело Т излучает некоторое количество лучистой энергии с (фиг. 15.1) это испускание называют собственным излучением тела. Предположим далее, что на тело Т падает лучистая энергия в количестве ЕщС, это поступление энергии называют падающим излучением. Падающая энергия распределится и направится в общем случае по трем лучистым потокам один поток энергии телом Т поглощается, другой — отражается, третий — проходит сквозь тело. Ту часть падаю- [c.325]

Рис. 166. к оиределению различных видов лучистых потоков [c.388]

Различные виды лучистых потоков. Суммарное лучеиспускание с поверхности тела (собственное и отраженное излучение) представляет собой поток эффективного излучения (рис. 166) [c.388]

ВИДЫ ЛУЧИСТЫХ ПОТОКОВ [c.344]

Рис. 13-1. Виды лучистых потоков.

Второй период — период сушки сублимацией. В этот период температура продукта почти не изменяется, замороженная влага сублимируется и удаляется пз продукта прн этом скорость сушки постоянна (участок 2—3 на рис. XX—10), В этот период для испарения влаги необходимо подводить тепловую энергию в виде лучистого потока тепла путем теплопроводности [c.690]

В процессе исследований было отмечено, что интенсивность теплового потока на одном и том же расстоянии от поверхности батона изменяется не пропорционально падающему (или результирующему) лучистому потоку, зависит еще от начальной температуры батона, т. е. продолжительности электрокоагуляции. Эти обстоятельства можно использовать для оптимизации режима стабилизации поверхностного слоя, под которой понимается минимальный теплообмен с остальной массой фарша при соблюдении заданной прочности корочки и ее товарного вида. [c.164]

При первом подходе [8, 301 используют введенное выше понятие эффективного диффузного потока, и система уравнений теплового баланса лучистых потоков записывается относительно эффективных диффузных потоков. Выражение для общего потока P l , падающего на -ю поверхность, записывается в виде [c.196]

Радиационно-конвективный теплообмен весьма сложен в физическом отношении и описывается довольно сложной системой уравнений. Эти два обстоятельства затрудняют как аналитические, так и экспериментальные исследования сложного теплообмена, в связи с чем задача его инженерного расчета еще далека от своего решения. Для практических расчетов обычно используют принцип независимости конвективного и лучистого потоков, что оказывается достаточно верным, если один из них значительно меньше другого. Так, для учета теплоотдачи излучением к коэффициенту теплоотдачи конвекцией, подсчитанному обычным образом, т. е. без учета влияния радиационного теплообмена на профили скорости и температуры, рекомендуется прибавлять условный коэффициент теплоотдачи излучением Пл, поэтому суммарный коэффициент теплоотдачи равен а = ак4-ал-Для сложных процессов теплообмена используют ряд чисел подобия, в частности числа Больцмана — Во и Кирпичева — К1, имеющие вид [c.420]

Энергия излучается телом при данной температуре во всех направлениях в виде спектра. Суммарное количество энергии, излученной на всех длинах волн в единицу времени, называют полным, или интегральным лучистым потоком Q. Монохроматическим или однородным (спектральным) лучистым потоком Qk называют излучение в узком интервале длин волн от X до Я-ЬДЯ. [c.183]

Таким образом, задачу определения различных видов дефектов можно свести к определению соответствующих изменений плотности распределения пучка рассеянного излучения путем так называемой пространственной фильтрации. Рассеянное излучение пропускается через фильтр с различной по сечению пропускающей способностью. Он задерживает или ослабляет большую часть лучистого потока, отраженного от нормальной поверхности, а лучи, отраженные от поверхности дефектов, пропускает на приемник излучения. Фильтр может также использоваться для определения вида дефектов, так как позволяет подавлять лучи, отраженные от дефектов, дающих одну плотность распределения рассеянного излучения, и усиливать лучи, идущие от дефектов, дающих другую плотность распределения. Можно также подавлять лучи от дефектов, поглощающих излучение, и усиливать лучи от дефектов, рассеивающих излучение, или наоборот. [c.90]

Таким образом, вместо конечных систем алгебраических уравнений получены единые интегральные уравнения, описывающие непрерывное распределение по поверхности лучистых потоков различных видов. [c.405]

Для определения температур поверхности образца и греющей поверхности нагревателя Тг. были использованы уравнения для соответствующих эффективных удельных лучистых потоков монохроматического излучения [3], которые для нашей калориметрической системы имеют вид [c.89]

Предположим теперь, что мы имеем поглощающую среду, состоящую из равномерно перемешанных в объеме нескольких не реагирующих друг с другом компонентов с различными значениями коэффициента ослабления k . Толщина поглощающего слоя, или длина пути луча в поглощающей среде, будет в этом случае одинаковой для всех поглощающих компонентов. Примером такой многокомпонентной среды является, например, объем, заполненный несколькими различными, не реагирующими друг с другом газами, или газом и взвешенными в нем твердыми частицами. Для /г-компонентной системы, в силу аддитивности лучистых потоков, формулу (4-12) можно записать в виде [c.130]

Сомножитель в квадратных скобках в числителе учитывает поправку на отражение лучистых потоков, падающих на экраны. Обычно величина этой поправки не превышает 4—5%, в связи с чем выражение (72) можно представить в упрощенном виде [c.88]

ВИДЫ ЛУЧИСТЫХ ТЕПЛОВЫХ ПОТОКОВ, их СООТНОШЕНИЯ и ВЗАИМОСВЯЗЬ [c.57]

Закон ослабления лучистого потока при прохождении его через поглощающую газовую среду, известный под названием закона Бугера (1729 г.), применительно к спектральной интенсивности излучения имеет вид [c.235]

В отличие от системы поверхностей и кл с не-запыленным селективно-серым газом в рассматриваемом случае излучающая и поглощающая среды обмениваются лучистыми потоками с fм и кл не только в пределах спектральных полос поглощений (излучения) селективно-серого незапыленного газа (Дл)г, но также н вне их. Поскольку в пределах (М)г и вне их спектры излучения среды и поверхностей Рм и кл являются серыми, расчетные уравнения теплопередачи излучением и для дайной системы могут быть получены из уравнений, соответствующих серой излучающей среде. Величина Qp.M и в данном случае может быть представлена в виде суммы двух членов [c.344]

Полученный вывод сделан для излучающих систем сзаданным полем температур в объеме и для ограничивающих поверхностей. Этот вывод можно обобщить на излучающие системы с произвольным заданием условий однозначности. Такое обобщение будет логическим следствием линейности лучистых потоков всех видов и единственности решения системы уравнений. Формулировка этого положения была уже дана в работах [5 7], где она была названа правилом сложения корней уравнений излучения. Ниже приведена более общая формулировка этого положения. Имеется несколько геометрически одинаковых излучающих систем с одинаковыми полями коэффициентов поглощения в объеме и одинаковыми радиационными свойствами ограничивающих поверхно-. стей. В одной из таких систем поля лучистых потоков, определяющих единственность состояния системы, определяются по полям лучистых потоков других систем равенством (2-201). В таком случае и поля всех остальных видов лучистых потоков будут определяться этим же равенством. [c.69]

В излучающей системе, состоящей из п поверхностей, имеется 6 неизвестных величин — лучистых потоков различных видов. Для определения неизвестных имеется п уравнений типа (6-18) и 4га уравнений, связывающих для каждой поверхности различные лучистые потоки. Позтому если, задаться в системе п величинами видов лучистых потоков или какими-нибудь отношениями между ними, то остальные неизвестные определятся из системы уравнений. При зтом необходимо иметь в виду, что в числе заданных величин не должно быть таких, которые превращали бы какие-нибудь уравнения в тождества или делали их несовместимыми. Например, нельзя задаваться для одной поверхности больше чем двумя видами лучистых потоков или для какой-нибудь поверхности задаваться одновременно величинами от и или пог и Япад. или от и пог Практический интерес для расчета лучистого теплообмена представляет задание величин собственного излучения поверхностей (или что тоже их температур) Е и величин результирующего теплообмена Е . [c.201]

Величины Е , Е в, пад л и 1Г1пал в связаны двумя уравнениями (10-99) и (10-103). Кроме того, для сечений А я В можно записать соотношения (10-31), связывающие для каждого граничного сечения величины Ер, и температуру поверхности. В результате получаются четыре уравнения между шестью видами лучистых потоков. Поэтому по двум произвольно заданным величинам из Ерл, Ер в, %ад А, "nnaA В, ОоТа И ОоТв МОЖНО определить все остальные. Исключение представляет пара величин Ер а и Ер в, которая не дает решения задачи, так как при этом выпадает из рассмотрения уравнение (10-99). Таким образом, величины лучистых потоков и температуру в слое можно представить как функцию любых двух параметров (за исключением Ер а я Ер в)- Можно в качестве заданных величин принять величины лучистых потоков I и I" на границах, как это сделано в работе [188]. [c.321]

Связи между различными видами лучистых потоков иллюстрируются рис. 13-1. Собственное излучение Есоб далее обозначается просто Е. [c.315]

Чтобы воспользоваться выражением (4.46), нужно знать функцию еэ(7 ст/ Тел, бел). Для ее расчета вернемся к результатам, полученным в подпараграфе 4.4.4. Применительно к условиям теплообмена неизотермиче-ского псевдоожиженного слоя с погруженной поверхностью плоский слой дисперсной среды соответствует неизотермичной зоне между-поверхностью теплообмена и ядром слоя. В эквивалентной этому слою модели стопы (см. рис. 4.7, а) О и N+1 ограничивающие поверхности представляют собой стенку теплообменника и ядро слоя с температурами Т ст и Тел- При фиксированной толщине неизотермичной зоны (число Л ), заданных степени черноты частиц и средней порозности слоя характеристики элементарного слоя стопы по-прежнему определяются формулами и уравнениями, приведенными в подпараграфе 4.4.2. Решение системы уравнений (4.38) позволяет найти возможное стационарное распределение температуры и величину лучистого потока по формуле (4.41). С помощью этого соотношения можно получить в явном виде функцию Еэ Тст, 7 сл, бел). Действительно, потоку, испускаемому псевдоожиженным слоем, соот- [c.176]

Способ транспирационного охлаждения конструкций, на которые воздействуют внешние тепловые конвективные или лучистые потоки высокой плотности (см. рис. 1.1), обладает рядом существенных преимуществ по сравнению с другими видами тепловой защиты а - высокой эффективностью использования охладителя б - контролируемым уменьшением внешнего конвективного теплового потока, достигающего поверхности за счет регулируемого вдува охладителя в - снижением внешнего лучистого теплового потока при подаче газовзвеси с твердыми частицами, а также лучепоглощающего газа или паров г - отсутствием ограничений по величине внешнего теплового потока при сохранении неизменности формы и целостности охлаждаемой поверхности. В ряде случаев при чрезвычайно высоких тепловых потоках, сложной конструкции или малой доступности поверхности пористое охлаждение -единственно возможный метод тепловой защиты. [c.7]

Движение теплоносителя в проницаемых матрицах, в которых поглощение излучения играет значительную роль в общем переносе энергии, имеет место в различных устройствах низко- и высокотемпературных солнечных объемных коллекторах, транспирационных и аблирующих теплозащитных элементах, тепловых экранах и т. д. В таких системах к обладающему некоторой прозрачностью проницаемому слою подводится энергия в виде параллельного или диффузного (или обоих совместно) лучистых потоков. Внутри слоя лучистая энергия поглощается, рассеивается и затем повторно излучается матрицей. По мере течения сквозь такую среду газ нагревается за счет внутрипорового теплообмена. [c.59]

Отметим, что лучистый поток теплоты от стенки в окружающую среду ограничивается в связи с тем, что искуственно ограничивается рост температуры обшивки, для того чтобы обеспечить ее прочность. Определение температуры обшивки в рассматриваемом случае становится весьма сложной задачей. Внесем упрощение. Будем считать, что температура обшивки по толщине стенки не изменяется и равн некоторому среднему значению. В этих условиях уравнение теплового баланса для элемента объема обшивки АЛб можно представить в виде [c.245]

Ниже приведен пример фрагмента программы расчета эффективных и результирующих лучистых потоков в системе N тел, которая оформлена в виде подпрограммы SUBROUTINE RAD (рис. (6.3). Входными параметрами подпрограммы являются коэ ициенты черноты 8 , площади поверхностей S,-, температуры Ti и угловые коэффициенты ф ,-, представленные в виде одномерных массивов, а выходными параметрами — массивы результирующих и эффективных потоков. [c.179]

К задачам лучистого теплообмена может относиться определение потоков различных видов излучения по заданным температурам, оптическим свойствам поверхностей тел, их геометрической форме и размерам (прямая задача) определение температур поверхностей тел по заданным потокам излучения, оптическим и геометрическим свойствам тел (обратная задача) решение смешанных задач, когда для одних тел излучаюш,ей системы заданы потоки излучения, а для других — температуры и необходимо найти для некоторых тел температуры, а для других —лучистые потоки. Здесь будут рассматриваться лишь прямые задачи. В этих задачах наиболее важное практическое значение имеет определение потоков результирующего излучения. [c.378]

Рассмотрев уже известным методом лучистый теплообмен соответственно между поверхностями lFi и с1р2, dFi и 7 2. 1 и Fi, можно прийти к выводу, что уравнения для лучистых потоков Qi- 2 и для угловых коэффициентов и и результирующего излучения в рассматриваемом случае имеют вид, аналогичный виду уравнений (7-21), (7-23), (7-24), (7-25) и (7-27). [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...