Частота волны резонансная

УЗ-колебания определенной частоты излучаются и принимаются кольцом, для которого данная частота соответствует резонансной толщине (т. е. средняя толщина кольца равна половине длины волны ультразвука) другие кольца на этой частоте не работают. [c.166]

Поглощение радиоволн в тропосфере пренебрежимо мало для всех радиоволн вплоть до сантиметрового диапазона. Поглощение сантиметровых и более коротких волн резко увеличивается, когда частота волны ш совпадает с одной из собств. частот колебаний молекул воздуха (резонансное поглощение). Молекулы получают от приходящей волны энергию, к рая превращается в теплоту п только частично передаётся вторичным волнам. Известен ряд линий резонансного поглощения в тропосфере = 1,35 си, 1,5 см, 0,75 см (поглощение в парах воды) нК 0,5 см, 0,25 см (поглощение в кислороде). Между резонансными линиями лежат области более слабого поглощения (окна прозрачности). [c.257]

Длина волны (резонансная частота изготовленного преобразователя равна 19, кгц) [c.397]

Солитоны в жидкости с пузырьками. Уравнение КдВ для случая, когда характерная частота волны значительно меньше резонансных частот пузырьков, было получено в гл. 1. Там же было показано, что это уравнение справедливо в области хотя и низких, но все-таки не слишком низких частот, когда сжатие пузырька происходит адиабатическим, а не изо- [c.162]

Поле ПИ звука в волноводе приобретает своеобразные черты. Резонансные условия в этом случае выполняются для неколлинеарно распространяющихся волн, так что направление максимума излучения низкой частоты не совпадает с направлением распространения накачки и зависит от частоты первичных волн. Благодаря этому можно управлять диаграммой направленности, меняя частоту волн накачки. [c.176]

Она содержит нелинейный активный элемент— лампу бегущей волны, резонансный фильтр и линию задержки. Резонансный фильтр с добротностью /о/А/ = 200 ограничивает полосу усиления Д/ активного элемента и позволяет плавно перестраивать центральную частоту /о. Число собственных мод - генератора, попадающих в полосу усиления, составляет Л/т 10, где т — время задержки. Детальное исследование такого генератора проведено в [176—183]. [c.359]

Здесь 21 — как бы добавочная длина, которую получает стержень преобразователя, так что на суммарной длине 2Г + / как раз укладывается половина длины волны резонансной частоты [c.74]

Круговые движения электронов в атомных осцилляторах возбуждаются при распространении в среде циркулярно поляризованной волны. Поэтому в выражениях, определяющих показатель преломления для распространяющихся вдоль магнитного поля циркулярно поляризованных волн, резонансные члены будут максимальны при совпадении частоты о с собственными частотами круговых движений а +. [c.105]

Как уже отмечалось, при увеличении частоты вибраций резонансные возмущения сдвигаются в коротковолновую область, в которой существенную роль начинают играть вязкие эффекты. Поэтому представляет интерес рассмотрение влияния вязкости на порог возбуждения волн в поле горизонтальных вибраций. [c.52]

С этой целью рассмотрим атом или ион с импульсом р, движущийся навстречу электромагнитной волне с частотой ооь- Пусть меньше частоты иоа резонансного атомного перехода, так что энергии фотона недостаточно для возбуждения иона. Грубо говоря, ион может извлечь [c.532]

В газообразных веществах при сверхвысоких частотах наблюдаются резонансные диэлектрические потери. Так, в кислороде при длине волны 0,5 см происходит сильное поглощение энергии. При других волнах это явление не наблюдается. [c.72]

Если частота ИК-излучения совпадает с собственными частотами колебаний хотя бы части элементарных частиц вещества, то происходит поглощение излучения на этих частотах или длинах волн — резонансное поглощение. Поглощение ИК-лу-чей сопровождается увеличением энергии колебаний атомов облучаемого тела, т. е. превращением электромагнитной энергии ИК-лучей в тепловую (рис. 158). [c.183]

Период / равняется я. При т = оо (случай точного резонанса) решение (V.96) и (V.99) совпадают. Из (V.99) следует, что при отходе вынуждающей частоты от резонансной (уменьшении т) разрывы исчезают, а амплитуда волнообразования уменьшается. Величина как видно из рис. 52, играет роль вязкости, которая как бы отсутствует в точном резонансе и увеличивается при отходе от него. Интересно, что из всех рассмотренных здесь краевых задач только в случае (V.93), (V.94) имеет место такая исчезающе малая область частот при которой возможно появление в резонаторе ударных волн. [c.158]

Явление вынужденного излучения в последние годы привлекает большое внимание потому, что оно лежит в основе действия мазеров и лазеров. Для того чтобы пояснить физический смысл этого явления, остановимся кратко на его классической трактовке. Как известно, в классике излучающий атом представляется упруго связанным электроном — гармоническим осциллятором. Пусть на осциллятор действует вынуждающая сила — электрическое поле световой волны, причем частота волны совпадает с собственной частотой осциллятора. Если в начальный момент осциллятор покоился, то под действием поля осциллятор начнет резонансно раскачиваться, амплитуда колебаний будет возрастать а знергия i . Однако если в начальный момент осциллятор обладал определенной энергией, то сила, действующая с резонансной частотой, может раскачивать осциллятор еще сильнее, а может и, наоборот, гасить его колебания, так что осциллятор будет терять энергию. Это зависит от соотношения фаз колебания и переменной силы. Подчеркнем при этом, что для отбора энергии от осциллятора резонансный характер силы также необходим, как и для раскачки осциллятора. [c.108]

Вторая группа основана на регистрации нелинейного отклика вещества в условиях, когда какая-либо комбинация частот волн накачки попадает в резонанс с электронными или колебательно-вращательными переходами среды. К этой группе методов относятся, например, спектроскопия двухфотонного поглощения и спектроскопия когерентного антистоксова рассеяния света (КАРС). Эти процессы описываются резонансными нелинейными восприимчивостями. Когерентный характер возбуждения и нелинейного отклика при использовании для возбуждения монохроматических перестраиваемых лазерных источников позволяет на несколько порядков [c.227]

Резонансные частоты. Оптический резонатор выделяет в пределах ширины линии усиления набор резонансных длин волн (резонансных частот д). Полагая приближенно, что поле внутри резонатора описывается набором плоских волн, распространяющихся вдоль оси резонатора, запишем условие резонанса в виде [c.99]

Выясним, как зависят показатели преломления и поглощения от частоты. Если выполняется условие о) — уо), т. е. если частота волны далека от резонансной (о) о)(, или о) о) ). [c.67]

Определить скорость колебаний воздуха в горле резонатора Гельмгольца, если на него действует внешнее давление падающей звуковой волны р = р ехр(/о)/) с частотой, равной резонансной частоте резонатора. Амплитуда давления [c.282]

При резонансной частоте импеданс препятствия обращается в нуль и оно делается эквивалентным свободной поверхности, так что отражение от него гармонической волны резонансной частоты происходит с коэффициентом отражения — 1. Однако явление резонанса будет отсутствовать несмотря на совпадение частот, амплитуда смещения передней стенки препятствия при падении на него волны резонансной частоты будет лишь вдвое превосходить амплитуду в падающей волне. [c.153]

Если скорость волн в материале трубы меньше скорости звука в среде, заполняющей трубу (так будет, например, для резиновой трубки, заполненной водой), то в диапазоне частот, при которых трубу можно еще считать узкой, будет лежать радиальный резонанс трубы, при котором проводимость стенок обращается в бесконечность. При частотах ниже резонансной проводимость будет иметь характер упругости, а при частотах выше резонансных — характер массы. Соответственно усложнится и дисперсионное поведение трубы. В самом деле, рассмотрим радиальные колебания трубы под действием гармонического внутреннего давления р. Боковые стенки трубы можно считать колебательной системой, в которой элементом массы является масса самой стенки, а упругая сила создается растяжением оболочки при изменении ее радиуса. Для радиального колебания можно написать уравнение движения стенки в виде [c.228]

ЧАСТОТА (биений циклическая — частота негармонических колебаний, получающихся в результате наложения двух одинаково направленных гармонических колебаний с близкими частотами волны — частота гармоническая (синусоидальная), соответствующая упругой волне колебаний частиц среды вращения — величина, равная отношению числа оборотов, совершенных телом, ко времени вращения линейная— частота гармонических колебаний обращения—частота периодического движения точки по замкнутой траектории несущая — частота модулируемой волны резонансная — частота колебаний, при которой наступает явление резонанса собственная—частота гармонических колебаний системы, не подвергающейся действию внешних сил характеристическая—частота колебаний определенной группы атомов в молекулах, соответствующая определенной химической связи щжлическая — частота гармонических колебаний, умноженная на два пи циклотронная — частота обращения заряженных частиц в постоянном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности этого поля) ЧИСЛО [Авогадро — число молекул (или атомов) в одном моле вещества (6,022136 10 моль ) волновое — отношение циклической частоты к скорости волны вращательное квантовое определяет энергию ротатора квантовое (главное—целое число, определяющее энергетические уровни водородного атома в стационарном состоянии магнитное— целое число, определяющее проекцию вектора орбитального момента импульса электрона на направление внешнего магнитного поля орбитальное — целое число, определяющее орбитальный момент импульса электрона в атоме спиновое определяет спиновой момент импульса электрона в атоме) координационное — число ближайших к данному атому соседних атомов в кристаллической решетке] [c.296]

При приближении частоты проходящего через среду света к области peaouaii OB (где поглощение ещё пре. небрежимо мало, а показатель преломления значительно возрастает) ур-ния (1) и (2), строго говоря, уже не вполне применимы. Как показывает расчёт, в области частот, меньших резонансной, но вблизи неё может существовать кроме обыкновснпоГ и необыкновенной добавочная третья волна, имеющая другой коэф. преломления по сравнению с основной, а следовательно, и другую длину [1]. [c.490]

ЛАНДАУ ЗАТУХАНИЕ (бесстолкновительное затухание) — состоит в том, что волновое возмущение в плазме затухает по мере распространения, несмотря на отсутствие парных столкновений. Л. з. в равновесной плазме обусловлено резонансным поглощением энергии волны частицами, скорости к-рых в направлении распространения волны близки к её фазоввй скорости ф=ш к (к — волновой вектор, со — частота волны). Вследствие Л. з, амплитуда волны Е (<) убывает по экспоненциальному закону (<)—где — декремент Л. 3. Для ленгмюровских волн определяется ф-лой [c.572]

Нерезонансное П. р. может происходить из-за конечной проводимости коаксиальных кабелей, волноводов и т. и. при распространении радиоволн в фидерных СВЧ-линиях питания приёмно-передающего оборудования (см. Волновод металлический) из-за конечной проводимости земной поверхности при раснростране-нии земной волны (см. Распространение радиоволн) за счёт затрат энергии радиоволны на преодоление взаимного трения молекул газа, обладающих электрич. и маги, моментами, и частиц гидрометеоров (дождя, града и т. и.) при распространении волн в тропосфере из-за трения электронов, находящихся под воздействием эл.-магн. поли радиоволны, с ионами и нейтральными частицами плазмы при распространении волн в ионосферной и космич. плазме. Резонансное П. р. в тропосфере обусловлено переходом молекул газа в более высокие энергетич. состояния за счёт энергии радиоволны. Оно достигает максимума при совпадении частоты волны с одной из частот разрешённых квантовых переходов (см. Квантовая электроника. Радиоспектроскопия). [c.660]

Поглощение приводит к ослаблению радиоволн. При распространении земной волны такое ослабление практически отсутствует для сверхдлинных волн и растёт с увеличением частоты волны. В тропосфере П. р. проявляется на частотах выше 10 ГГц. При этом осн. поглощение санти- и миллиметровых волн вызывают кислород (резонансные полосы поглощения вблизи частот 60 и 120 ГГц) и водяной нар (полосы поглощения вблизи 22 и 183 ГГц). П. р. в околоземной плазме пренебрежимо мало на частотах выше 100 МГц. Для коротких и средних радиоволн (КВ и СВ) осн. поглощение происходит в D слое ионосферы, Наиб, сильно поглощение КВ проявляется в высоких широтах во время гео-физ. возмущений. Поглощение сверхдлинных радиоволн (СДВ) зависит от состояния нижней ионосферы при сравнительно слабых ионосферных возмущениях П. р. растёт с ростом возмущений, а при более интенсивных возмущениях оно может уменьшаться (см. Сверхдлинные еолны). Особо следует отметить нерезонансное поглощение мощных радиоволн при распространении в ионосферной плазме, когда возможно как увеличение, так и уменьшение П. р. с ростом мощности радиоволн. [c.660]

Наконец, закономерности параметрической генерации звука были подробно исследованы в волноводных резонаторах [Островский, Папилова, 1973]. Использовался, в частности, прямоугольный волновод с мягкими боковыми стенками и жесткими концами, заполненный водой. Размер сечения 3X2,3 см , т.е. удовлетворялось приведенное выше условие d-ildi = 5/3. Частоты волн равнялись Д = 42 кГц (на моде m = 1, и = 1), а /2 = 84 кГц (на моде m = 1, и = 3). После превышения порога (которому отвечало число Маха М 5 10" ) устанавливался режим параметрической генерации, причем наблюдалось хорошее согласие с приведенными вьпие формулами. Это проиллюстрировано на рис. 6.3, где показана резонансная кривая системы с характерным провалом. [c.161]

Прежде чем закончить описание теории распространения волн расширения в стержнях, следует упомянуть о подходе к ней Гибе и Блехшмидта [41], поскольку на основе этой теории было проведено большинство последующих экспериментальных исследований в Германии и в Америке. Согласно этой теории, вибрирующий стержень можно рассматривать как две отдельные механические системы, каждая из которых обладает своим спектром резонансных частот. Наблюдаемые резонансные частоты стержня рассматриваются как результат взаимодействия этих двух механических систем. Для цилиндрического стержня первый спектр резонансных частот берется таким же, как для стержня бесконечно малого поперечного сечения при продольных колебаниях, а второй спектр — таким, как в диске бесконечно малой толщины при радиальных колебаниях. Гибе и Блехшмидт предположили, что могут возбуждаться только фундаментальные частоты радиальных колебаний, которые комбинируются с различными возможными формами продольных колебаний. [c.66]

Пик упругого рассеяния свет как волна. Резонансная флюоресценция — это давнишняя проблема, которая впервые была весьма детально обсуждена В. Гайтлером в его классической книге Квантовая теория излучения . Он указал, что испуш,енное излучение имеет такую же частоту, как и падаюш,ее излучение. Таким образом, спектр описывается -функцией. В этом смысле атом есть просто управляемый диполь, который поэтому и излучает частоту управляю-ш,его поля. Упругая компонента рассеянного света наблюдалась экспериментально и показана на рис. 1.1. [c.17]

Баржа предназначена для перевозки через озеро Эри сцепки из шести железнодоролсных вагонов. Буксир тянет ее за носовую часть, как показано на рисунке. Значения масс вагонов и коэффициентов жесткости соединительных элементов указаны под рисунком. Существует опасение, что в сцепке вагонов при волнении на озере могут возникнуть резонансные продольные колебания. Вычислить шесть собственных частот данной механической системы и сравнить их с частотой волны, равной 1 рад/с. Собственные частоты связаны с собственными значениями динамической матрицы D соотношением [c.70]

Резонатор при возбуждении в нем электромагнитных колебаний, как и всякий колебательный контур, обладает определенными резонансными свойствами, в числе которых важнейшее — частота (длина волны) резонансных электромагнитных колебаний. Частота таких колебаний зависит от формы и геометрических размеров внутреннего объема резонатора. Чем меньше размеры, тем более высокие частоты устойчивых резонансных электромагншных колебаний могут быть достигнуты в резонаторе. Если объем резонатора будет переменным, то переменными будут и резонансные частоты электромагнитных колебаний. В этом случае резонатор имеет определенный диапазон резонансных электромагнитных колебаний. Электромагнитные колебания в резонаторе возбуждают внешним источником. [c.317]

Температуру То и частоту ыо будем называть критическими . При критической температуре и частоте обе нормальные волны в кристалле тождественно совпадают (Ni = N2 x = a), т. е. имеют одинаковые амплитуды, показатели преломления и коэффициенты поглощения. Согласцо (56.78) из-за малости а критическая частота превышает резонансную на очень малую величину. Например, в антрацене величина (2лс) (ыо — йо) равна 10 см , а в кристалле dS около 1 см . Критическое значение параметра затухания экситонов уо/ 2лс) равно в антрацене 0,4 см и 3 см в кристалле dS. [c.475]

Возможность использования укороченных уравнений связана с пренебрежением рядом эффектов, таких, как дифракционные и эффекты фокусировки, разбега-ние П5ГЧК0В вследствие анизотропии и др. Детальное обсуждение области применимости и уравнений (5.7) можно найти в монографии Ахманова и Чиркина [15]. Естественно, эти уравнения также неприменимы вблизи точек нарушения квазиклассического описания, где обращается в нуль локальное волновое число (или частота) волны. В дальнейшем будем исследовать резонансные нелинейные взаимодействия волн в областях вдали от точек обращения в нуль групповых скоростей, средних локальных волновых чисел пакетов волн. Групповые скорости при этом будем приближенно считать постоянными, згчитывая лишь основной эф- фект, связанный с расстройками фазового синхронизма волн из-за неоднородности. [c.18]

Взаимодействие волны накачки с волнами возмущения происходит различным образом в зависимости от соотношения частот волн. Если волна накачки обладает максимальной частотой, то нри выполнении резонансных условий она неустойчива относительно распада на два волновых возмущения. При этом амплитуда возмущений экспоненциально возрастают со временем. Такой процесс впервые рассматривался В. Н. Ораев-ским и Р. С. Сагдеевым [3] и получил название рас-падной неустойчивости волны конечной амплитуды. Найденные Бломбергеном с соавторами [4] стационарные решения укороченных уравнений показали, что на [c.103]

Это значительно менее строгие условия, чем требования од-ночастотности излучения. На практике они допускают использование возбуждающего излучения с шириной линии порядка нескольких обратных сантиметров, что соответствует 100 или более продольным модам. Конкретный пример приведен на фиг. 7.13, где показаны результаты измерений, проделанных Янгом и др. [172]. В однорезонаторном генераторе использовался кристалл ниобата лития длиной 3,5 см, накачкой служила линия с длиной волны 0,473 мкм, так что резонансная волна 2,79 мкм сопровождалась излучением холостой волны с X — 0,569 мкм. Показаны измеренные ширины линий. Эта ситуация является наиболее благоприятной, поскольку частоты волн накачки и холостой близки друг к другу, так что величины производных, стоящих в знаменателе выражения (7.27), приблизительно одинаковы, что обеспечивает значительную допустимую ширину линии накачки. Если бы резонансной была волна 0,569 мкм, ширина линии накачки должна была бы составлять приблизительно одну шестую часть от упоминавшейся выше величины. [c.215]

Статистичзгкий анализ для высоких частот.—Далее, в этом параграфе мы увидим, что при низких частотах помещение имеет в данной полосе частот небольшое. число резонансных частот, в области же высоких частот число резонансных частот в той же полосе становится большим. Звук, имеющий длину волны порядка размеров помещения, будет возбуждать в помещении небольшое число стоячих волн (различных мод колебания), тогда как высокочастотный звук с длиной волны, малой по сравн- ншо с размерами помещения, возбудит сотни различных стоячих волн. Несомненно, что методы расчёта, которые легко применить для низкочастотных звуков, трудно применять для высоких частот, и наоборот. Разница здесь, в принципе, такова же, как между методами статистической механики, коюрая имеет дело с большим числом тел (частиц), и методами обычной механики, которая детально описывает движение одного или вообще небольшого числа тел. [c.416]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...