Порядок ферромагнитный

В общем случае, когда роль взаимодействия атомов С существенна и разность щ — щ отлична от нуля, наличие этой разности в уравнении (12,13) приводит к исчезновению решения щ — /гг = О при высоких (конечных) температурах, т. е. к отсутствию фазового перехода типа порядок — беспорядок. В этом смысле роль разности щ — мг оказывается аналогичной роли внешнего магнитного поля в теории ферромагнитных превращений. [c.169]

В настоящее время в большинстве курсов физики принят другой порядок изложения основ электричества и магнетизма, в котором в качестве основного магнитного явления принимается магнитное действие тока. Имеется достаточно физических оснований для выбора именно такого порядка. Взаимодействие токов с полным правом можно отнести к числу фундаментальных явлений природы, таких как всемирное тяготение, взаимодействие электрических зарядов. В то же время магнитные свойства железа и других ферромагнитных материалов присущи только этим веществам и отражают особенности их структуры. Ферромагнетизм принадлежит к числу наиболее сложных явлений, и его объяснение 226 [c.226]

Очевидно, что между ферромагнитной системой и колебательными химическими реакциями имеется поразительное сходство. Так. при увеличении степени отклонения системы от равновесия в ней возникают колебания. Система будет двигаться по кривой предельного цикла. Фаза на предельном цикле определяется исходной флуктуацией и играет такую же роль, что и направление намагничивания. Если система конечна, то флуктуации постепенно приведут к возмущению вращения системы по предельному циклу. Если, однако, система бесконечна, в ней возникает временной дальний порядок, очень сходный с дальним пространственным упорядочением ферромагнитных систем. Таким образом, мы видим, что возникновение периодических реакций представляет собой процесс, ведущий к резкому нарушению симметрии времени, точно так же, как возникновение ферромагнитных структур [c.143]

Примерами фазовых переходов первого рода могут служить агрегатные и аллотропические превращения, примерами переходов второго рода — превращения порядок — беспорядок в сплавах типа р-латуни, переход из ферромагнитного в парамагнитное состояние (магнитное превращение), переход в сверхпроводящее состояние и др. [c.148]

В АМС различают два типа упорядоченного расположения атомов различных компонентов - композиционный, или химический и геометрический, или физический ближний порядок, который включает в себя как топологический ближний порядок, так и геометрические искажения. Экспериментальное установление параметров упорядочения в АМС является очень сложной задачей, однако несомненно, что изменения некоторых свойств, связанные с термической обработкой или пластической деформацией, обусловлены изменением ближнего порядка. В частности, чувствительность температуры Кюри ферромагнитных АМС к термической обработке, и в особенности к термической обработке в магнитном поле, указывает на происходящие изменения в структуре ближнего порядка. Наведенная с помощью магнитного поля структурная анизотропия очень важна для практического использования, поскольку она определяет магнитную проницаемость, эффекты магнитного последействия, магнитные потери в ферромагнитных АМС. [c.401]

Зависимость Блоха—Грюнайзена хорошо соблюдается для простых металлов. Для переходных металлов (особенно ферромагнитных) при низких температурах показатель степени при Т может уменьшиться до 2. Это связано с тем, что, кроме рассеяния электронов на кристаллической решетке, существенный вклад вносят другие механизмы рассеяния (электрон-электронное рассеяние, переход з-злектронов на -уровни, влияние обменного взаимодействия). При Т> 1,50 во в силу линейности температурной зависимости электросопротивления температурный коэффициент сопротивления (Ор) имеет постоянный порядок величины и равен град-, при- [c.294]

При сопоставлении концентрационной зависимости А -эффекта и среднего расстояния между атомами марганца, характеризующего тип и степень магнитного взаимодействия, был сделан вывод о магнитной природе аномалии модуля нормальной упругости, обусловленной наложением на дальний антиферромагнитный порядок ближнего ферромагнитного взаимодействия. Другие авторы связывают аномалии упругих свойств с механизмом релаксации, перераспределением спинов в пределах доменов при воздействии упругих напряжений или вынужденной объемной магнитострикцией, которая включает объемную и сдвиговую часть искажения решетки [1]. [c.90]

Для ферромагнетиков даже в отсутствие внешнего поля энергетически выгодным является параллельное расположение спинов соседних атомов. Такое состояние называют атомным ферромагнитным порядком. Следовательно, уже в отсутствие внешнего поля ферромагнетик находится в состоянии спонтанного (самопроизвольного) намагничивания, которому соответствует намагниченность технического насыщения УИ,,. Эта намагниченность зависит от температуры, возрастая по мере ее уменьшения и достигая истинной намагниченности насыщения /Ио при температуре О К. При температуре Т> ферромагнитный атомный порядок разрушается и, как уже отмечалось, вещество переходит в парамагнитное состояние. [c.275]

Если металл поместить в магнитное поле напряженностью Н, то интенсивность намагничивания У металла будет определяться соотношением 1=жН, где X — магнитная восприимчивость. Магнитная восприимчивость диамагнитных металлов имеет отрицательный знак, парамагнитных — положительный. Абсолютное значение удельной магнитной восприимчивости (на 1 г металла) диамагнитных и парамагнитных металлов имеет порядок 10 , ферромагнитных — 10 Величина магнитной восприимчивости изменяется в зависимости от химического состава- сплава и его структуры. [c.155]

Установленная исходя из сравнительных особенностей методов неразрушающего контроля и опыта их внедрения область их комплексного применения для контроля стыковых сварных соединений приведена в табл. 38. Конкретные сочетания методов, порядок их применения и режимы контроля должны быть предусмотрены в технологическом процессе на изготовление и приемку продукции. Для выявления поверхностных дефектов в таблице рекомендованы магнитные методы (в основном магнитопорошковый метод) при контроле ферромагнитных сталей и капиллярные методы (цветной и люминесцентный) при контроле алюминиевых, титановых сплавов и других немагнитных и магнитных металлов. Для выявления внутренних дефектов могут быть применены радиационные или ультразвуковые методы контроля. [c.286]

Не исключена следующая возможность. Величина должна иметь порядок единицы и может быть произвольного знака. Очевидно, все наши рассуждения справедливы лишь при 2о> — 1. Если становится равным —1, то % обращается в бесконечность, т. е. металл становится ферромагнитным. В этом случае требуется специальный подход, и наше рассмотрение не годится. [c.235]

В отсутствии внешнего магнитного ноля (Н = 0) термодинамически устойчивому состоянию макроскопич. ферромагнитного образца отвечает размагниченное состояние, т. к. в противном случае на поверхности образца возникают магнитные полюсы, обусловливающие размагничивающее поле и связанную с ним большую энергию. В то же время обменное взаимодействие стремится создать магнитный порядок с отличной от нуля намагниченностью (/ 0). В результате этих противоположных тенденций ферромагнитный образец разбивается на домены — области однородной намагниченности. Каждый домен характеризуется вектором т. н. спонтанной на- [c.362]

Обменная энергия электронов в ферромагнетиках, ответственная за ферромагнитный порядок атомных магнитных моментов в кристалле, имеет электростатич. природу и объясняется законами квантовой механики. Магнитное взаимодействие электронов определяет магнитную анизотропию в ферромагнетиках. Необходимое условие Ф.— наличие постоянных магнитных моментов (спиновых пли орбитальных или обоих вместе) электронных оболочек атомов. Это усло- [c.362]

Разумеется, при низких температурах взаимодействие между спинами приводит к появлению магнитного порядка. Так обстоит дело в ферромагнетиках, антиферромагнетиках и ферритах. Из дальнейшего будет видно, что этот тип порядка имеет аналоги среди сплавов. Однако тот факт, что Si есть векторная величина, приводит к большему разнообразию типов упорядочения. В самом деле, может иметь место не только простой ферромагнитный порядок, когда все магнитные моменты вытянуты в одном направлении, или антиферромагнитный порядок [магнитные моменты двух вложенных одна в другую подрешеток направлены в противоположные стороны (рис. 1.2)]. Может наблюдаться также сложное геликоидальное упорядочение ( 1.6), при котором магнитные моменты последовательных узлов, расположенных вдоль некоторой линии, лежат на поверхности конуса, будучи повернуты друг относительно друга на один и тот же угол (рис. 1.3). Тепловые флуктуации в таких системах могут привести к появлению того или иного магнитного беспорядка, который можно определить лишь по отношению к соответствующей упорядоченной фазе. [c.20]

Однако этот параметр, определяющий размер области упорядочения, зависит от внешнего магнитного поля. При стремлении напряженности последнего Н к нулю величина 1/х неограниченно возрастает. Получается, что система ведет себя так, как если бы дальний порядок возникал в системе самих спиновых флуктуаций около упорядоченного ферромагнитного состояния. Это, разумеется, чепуха, и происхождение ее легко понять, если вернуться [c.50]

Ближний порядок как явление характерен не только для дискретных систем. По своей природе — это поляризационный эффект узел с определенным значением (Xi = +1 или -1 вследствие корреляции со своими соседями окружает себя преимущественно частицами с тем же (для ферромагнитных систем) или противоположным (для антиферромагнитных систем) значением а (в бинарном сплаве атом сорта А окружает себя преимущественно атомами сорта В и наоборот). Эта избирательность по отношению к выбору своих соседей приводит к упорядочению, но упорядочению локальному. Оно существует в принципе при любых температурах, как всякая корреляция сказывается на термодинамических характеристиках, но оно не связано непосредственно с фазовым переходом, происходящим в системе при температуре в = вх. [c.341]

Во многих случаях аморфные металлические сплавы упорядочиваются ферромагнитно, несмотря на то, что их кристаллические аналоги являются антиферромагнитными. Это свидетельствует о том, что при аморфизации структуры может измениться характер обменного взаимодействия. Выше отмечалось, что разупорядочива-ние атомной структуры приводит к уменьшению длины свободного пробега электронов проводимости, которая в аморфных металлах и сплавах может иметь порядок межатомного расстояния. Это означает, что значительно понижается вклад обменного взаимодействия через электроны проводимости. [c.374]

Некоторые сплавы при определенном составе могут существовать как в виде упорядоченных (при более низких температурах), так и в виде неупорядоченных (при более высоких температурах) твердых растворов. Переход упорядоченного состояния в неупорядоченное и обратно может быть фазовым переходом как первого, так и второго рода (подобно ферромагнитным превращениям в точке Кюри или переходу обычного гелия в сверхтекучий). В этом случае он носит кооперативный характер. Общая термодинамическая теория таких переходов была создана Л. Д. Ландау, показавшям наличие связи между таким превращением и изменением симметрии. Температура превращений порядок — беспорядок Тс. Подобные переходы наблюдаются, например, в р-латуни, РезА1, сплавах Гейслера. [c.159]

Ferrimagneti material — Ферримагнитный материал. (1) Материал, который макроскопически имеет свойства подобные таковым у ферромагнитного материала, но микроскопически имеет сходство с антиферромагнитным материалом, так как некоторые из элементарных магнитных моментов выстраиваются антипараллельно. Если моменты имеют различные величины, материал может все же иметь высокое результирующее намагничивание. (2) Материал, в котором неравные магнитные моменты выравнены антипараллельно друг другу. Проницаемость имеет тот же порядок величины, как у ферромагнитных материалов, но ниже, чем они бьши бы, если бы все атомные моменты были параллельны и в одном направлении. При обьганых условиях магнитные характеристики ферримагнитных материалов подобны таковым ферромагнитных материалов. [c.955]

Зависимость Блоха—Грюпайзена хорошо выполняется для простых металлов, но для переходных металлов, особенно для ферромагнитных, при низких температурах показатель степени при Т может уменьшаться до 2. При Т > 1,5 0 а силу линейности температурной зависимости электросопротивления температурный коэффициент электросопротивления имеет один и тот же порядок величины и равен примерно 4.10 причем у переходных металлов он несколько больше, чем у простых. [c.75]

Аналогичные результаты были получены и при термической обработке монокристаллов железо-иттриевого граната. На рис. I изображена зависимость плотности дислокаций от продолжительности термообработки при температуре 1200 С. Установлено, что дислокации становятся достаточно подвижными и удаляются из кристалла уже при 1000° С. Оптимален в этом отношении отжиг при Г=1150°С в течение 10—20 час. После такой обработки электросопротивление кристалла возрастает на 1—2 порядка, а ширина линий ферромагнитного резонанса заметно (на 10—30%) уменьшается. В монокристаллах литиевого феррита термообработка при 900—1000° С позволила снизить плотность дислокаций почти на порядок. [c.9]

Ядерный магнитный резонанс в железе (Fe ) наблюдался при нулевом значении внешнего магнитного поля [51]. Это означает, что на ядра действует внутреннее магнитное поле. На первый взгляд это не удивительно, так как известно, что кристаллическое поле в ферромагнитном домене (см. гл. V, разд. 1) достигает - 22 кэ, т. е. значения, при котором намагниченность испытывает, насыщение. Однако поле, действующее на ядра, оказалось равным 330 кэ, т. е. на порядок больше. Используя эффект Мёссбауэра ), Ханна и др. [53] показали, что это поле направлено противоположно кристаллическому полю и совпадает по величине с тем, которое наблюдалось в опытах по ядерному магнитному резонансу. [c.131]

Известно, что переход от упорядоченного к разупорядо-ченному состоянию в монокристаллах литиевого феррита с малыми добавками кобальта приводит к уменьшению вклада ионов кобальта в такие магнитные параметры, как константы магнитной анизотропии К и Кг ширина линии ферромагнитного резонанса [2] и спин-волновая ширина линии [3]. В работах [1—3] было установлено, что это уменьшение эффективности ионов кобальта связно с изменением внутрикри-сталлических полей низкой симметрии при переходе порядок — беспорядок. [c.48]

Ферромагнитные свойства проявляются у веществ при температуре ниже температуры Кюри Гк, развой у разных ферромагнетиков. Выше температуры Кюри Гк федаомагне-тики проявляют парамагнитные свойства и разрушается ближний порядок магнитных моментов внутри доменов. Процесс разрушения ферромагнитного состояния носит хгцгактер фазового перехода П рода (см. СЗ.З). [c.140]

Важное указание на то, что дипольное взаимодействие ваведомо слишком мало, дают температуры магнитного перехода в железе, кобальте и никеле, составляющие несколько сотен кельвинов. Если бы спины выстраивались за счет магнитного дипольного взаимодействия, то ферромагнитный порядок исчезал бы уже при нагревании выше нескольких кельвинов (iK 10" эВ). С другой стороны, в твердых телах, где магнитные моменты расположены далеко друг от друга, дипольное взаимодействие может превосходить по величине взаимодействие электростатического происхождения. Учет дипольного взаимодействия чрезвычайно важен для объяснения явлений, связанных с магнитными доменами (стр. 333). [c.288]

В действительности (12.9.32) является не единственной линией критических точек для изотропной модели ЭТ. Полная фазовая диаграмма, полученная в работе [72], удивительно богата. Она показана на рис. 12.12. Имеется пять областей на плоскости К). В области I система упорядочена ферромагнитным образом, средние величины , <5j> й (ajSj) все не равны нулю в области II все они равны нулю и система не упорядочена в области III имеется частичный порядок, величина и <5i> обращаются в нуль область IV сходна с областью III, но упорядочение здесь является антиферромагнитным, происходит чередова- [c.361]

Эти параметры, однако, определяются не однозначно. В случае антиферромагнетика надо сначала определить подрешетки, что предполагает выполнение некоторой нефизической операции (или наблюдения), нарушающей симметрию. Выражение (1.33) оказалось бы несостоятельным, если бы в кристалле нашлась хотя бы одна граница между встречными доменами, пересекающая весь образец (рис. 1.12). В случае бинарного сплава с положительным значением интеграла / величина (а ) вообще не содержит информации о дальнем порядке. Действительно, это есть просто разность концентраций двух компонент, не зависящая от того, происходит ли, например, в кристалле образование кластеров и выделение фаз отдельных компонент или нет. Более того, можно ожидать, что даже в простом ферромагнитном образце результирующая намагниченность будет очень невелика. Действительно, порядок, дальний в микроскопическом масштабе, будет на самом деле иметь место в нескольких больших дожнах векторы намагниченности последних будут в значительной мере взаимно уничтожаться. В отсутствие сильного магнитного поля, задающего физически выделенное направление, среднее значение (8г> в равновесном ансамбле частиц будет равно нулю. [c.39]

Очень сходный с этим результат легко получить для спиновой корреляционной функции <18 — 8<+н ), где К — расстояние между удаленными узлами в упорядоченной ферромагнитной цепочке [18]. Эта функция сама по себе не может служить мерой дальнего магнитного порядка сверх того в отличие от правой части (1.49) она не чувствительна к поворотам всей цепочки. Вместе с тем ее легко вычислить, воспользовавшись представлением спиновых волн (1.46) как для ферромагнитных, так и для антифер-ромагнитных систем она оказывается пропорциональной интегралу типа (2.11). При 3 рассматриваемое выражение возрастает с ростом Н. Иначе говоря, предположение о магнитном упорядочении не согласуется с величиной флуктуаций относительной ориентации спинов в удаленных друг от друга узлах. Таким образом, в одно-или двумерной системе в отсутствие факторов, изменяющих спектр магнонов (1.47),— конечного магнитного поля или магнитной анизотропии — спонтанный ферромагнитный или антиферромагнитный порядок возникнуть не может. [c.65]

С другой стороны, прихменение метода Бете пе ограничено моделями Изинга. Если в формулах (5.31) — (5.34) интерпретировать 8 как квантовомеханнческий оператор спина, то оказывается возможным исследовать свойства перехода порядок — беспорядок в гейзенберговском ферромагнетике с гамильтонианом (1.16). Численный расчет различных матричных выражений, казалось бы, вселял надежды на известный успех в описании критического поведения системы [12], пока не было показано [13], "ЧТО рассматриваемые уравнения приводят к антиточке Кюри (в простой кубической решетке — при кТ = 0,269 /). Ниже этой точки ферромагнитное упорядочение исчезает. Основные недостатки, присущие этому и нескольким аналогичным методам, обсуждались в работе [14]. Создается впечатление, что попытки замкнутого , компактного описания поведения гейзенберговского ферромагнетика более чем одного измерения не выходят за рамки простой формулы приближения среднего поля последняя совершенно не учитывает такие важные явления, как возбуждение спиновых волн при низких температурах ( 1.8). [c.186]

Успехи теории Френкеля — Гейзенберга, позволившие объяснить ферромагнетизм металлов мощными электрическими силами квантовой природы, вначале отвлекли внимание исследователей от расчета магнитных сил в решетке. Действительно, казалось, нет никакого практического смысла в расчете магнитного взаимодействия в решетке, если оно заведомо во много раз меньше, чем энергия обменного взаимодействия. Порядок величины магнитной энергии в ферромагнитной решетке мы можем оценить, вычисляя энергию взаимодействия двух магнитных диполей [каждый из которых равен спиновому магнитному моменту электрона 10" СОЗМ)], находящихся на рас- [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...