Область упорядочения, размер

РАЗМЕР ОБЛАСТИ УПОРЯДОЧЕНИЯ И УПОРЯДОЧЕННЫЕ ДОМЕНЫ [c.40]

Как мы увидим в гл. 4, размер области упорядочения можно непосредственно измерить дифракционными методами. Температурная зависимость корреляционной длины вблизи температуры Г с исследовалась весьма тщательно. Общая теоретическая трактовка хорошо подтверждается опытом для магнитных систем и сплавов (см., например, [191). В ряде работ по металлофизике изучалось также и то, что можно было бы назвать локальным порядком, в сплавах, подвергавшихся закалке при температурах несколько выше критической Т ., измерялась корреляционная функция Г (Кгг) (или эквивалентные ей параметры порядка) для узлов, принадлежащих к нескольким координационным сферам [17—19, 29, 30]. Эти опыты дают полезные сведения о природе короткодействующих сил взаимодействий, ответственных за установление порядка в решетке. [c.42]

При температурах, близких к Тс, когда размер области упорядочения достаточно велик, длину I можно с полным правом рас- [c.44]

Здесь, как и в выражении (1.37), показатель степени п зависит от размерности решетки, а линейный размер области упорядочения и амплитуда флуктуаций А будут зависеть от температуры. Теория, описывающая эту зависимость, рассматривается ниже, в гл. 5. Интересно отметить, однако, что зависимость от Т — [c.47]

Однако этот параметр, определяющий размер области упорядочения, зависит от внешнего магнитного поля. При стремлении напряженности последнего Н к нулю величина 1/х неограниченно возрастает. Получается, что система ведет себя так, как если бы дальний порядок возникал в системе самих спиновых флуктуаций около упорядоченного ферромагнитного состояния. Это, разумеется, чепуха, и происхождение ее легко понять, если вернуться [c.50]

Основной недостаток приближения среднего поля состоит в полном пренебрежении корреляциями между спинами на соседних узлах. Это особенно существенно чуть выше критической точки, так как там рассматриваемое приближение не позволяет принять во внимание возрастание размеров областей упорядоченности ( 1.7), сигнализирующее о близости фазового перехода. В частности, формула (5.10) приводит к неправильному результату — исчезновению теплоемкости при Т > Тс- [c.178]

Более последовательный анализ высказанных утверждений можно провести с помощью теории спектральных моментов ( 9.7). Б работе [8.8] показано, что в приближении сильной связи аналитическое выражение для границ энергетического спектра определяется асимптотическим поведением спектральных моментов при больших значениях р. Как следует из формул (9.86) и (9.87), это поведение зависит от числа замкнутых контуров длины р в данной решетке. Напрашивается предположение [9.41], что это число должно зависеть от размерности и координационного числа сетки, но при рассмотрении области больших размеров на него вряд ли может повлиять отсутствие топологической упорядоченности. Правдоподобность этой гипотезы подтверждается сравнением с ситуацией в диффузионном пределе ( 7.8) задачи о случайных блужданиях на большие расстояния [27—29] однако строгое доказательство, по-видимому, отсутствует. [c.532]

Размер области упорядочения 40— [c.584]

Без учета упорядочения можно отметить, что и сплавы на основе Си, и сплавы Т1 — N1 имеют о.ц.к. решетку и характеризуются одинаковым термоупругим мартенситным превращением. Однако упругая анизотропия сплавов Т) — N1 чрезвычайно низка Л =2) [71] по сравнению со сплавами на основе Си. Кроме того, кристаллиты сплавов Си — А1 — N1 имеют размер порядка миллиметра, а зерна сплавов Т1 — N1 на два порядка меньше — несколько десятков микрометров. Таким образом, сплавы Т — N1 имеют такие свойства, которые затрудняют возникновение концентрации напряжений на границах зерен в упругой области. Это можно считать одной из причин очень высокой пластичности сплавов Т - N1. [c.129]

Сигма-фазы. Эти фазы переменного состава образуются при сплавлении переходных металлов, имеюш их близкие размеры атомов, ст-фазы имеют частично упорядоченную сложную решетку. В железных сплавах, содержаш их более 20 % (мае.) Сг (используются как коррозионно-стойкие конструкционные материалы), медленное охлаждение из области твердого раствора или изотермическая выдержка при 800...600°С приводит к образованию кристаллов ст-фазы, которое сопровождается увеличением твердости и охрупчиванием сплавов. [c.31]

Разумеется, что размеры областей ближней упорядоченности быстро уменьшаются с ростом температуры. Поэтому оперировать этими понятиями при достаточно высоких температурах не имеет реального физического смысла. Однако при температурах, значительно удаленных от критической, средняя равновесная структура ближнего окружения, определяемая строением молекулы и характером взаимодействия с другими частицами, оказывает существенное влияние на переносные свойства жидкости, в частности, на теплопроводность. [c.81]

Такому явлению можно дать следующее качественное объяснение. Наличие кратной связи делает молекулу углеводорода компактнее. Так как частицы меньших размеров допускают более плотную упаковку в пределах радиуса корреляции, плотность жидкости возрастает (табл. 3 и 7), уменьшается среднее межмолекулярное расстояние и, как следствие, увеличивается теплопроводность. С понижением температуры влияние ненасыщенных связей становится заметнее, поскольку увеличиваются размеры области ближней упорядоченности, в пределах которой изменение размеров частиц более существенно. [c.84]

Расчет кривых интенсивности позволяет определить следующие параметры по положению максимумов функции радиального распределения — наиболее вероятное расстояние между ближайшими атомами по площади, ограниченной максимумами, — координационное число по ширине главного и побочного максимумов — размеры упорядоченных областей по соответствию максимумов расположению линий на рентгенограмме кристалла — связь между структурами жидкого и твердого состояния. [c.12]

Области Дирихле 103 Область упорядочения, размер 41 Образование геля 304—310 Одномерный газ — жидкость — кристалл 249—253 Опалесценция критическая 161 Оператор квантовомеханический 21 [c.583]

Чем меныпе Д., том меньше протяженность и энергия короткодействующего ноля, но тем больше число доменных границ в единице объёма, [уонкуренция энергии короткоде11ствующсго ноля и поверхностной энергии до.менпых границ приводит к установлению равновесного размера Д. D(,. Для пластины jDo ft (ой./е) =. При достаточно малых размерах области упорядоченной фазы h разбиение на Д. энергетически невыгодно и равновесным является монодоменное состояние. [c.13]

Сплавы в твердом состоянии — это растворы легирующих элементов и примесей в металле-основе, смеси твердых растворов с упрочняющими фазами (гетерогенные структуры), а также эвтектические (или эвтектоидные) смеси. В жидком состоянии частично сохраняется относительное расположение атомов, характерное для твердого тела при нагреве выще температуры плавления нарушается дальний порядок в расположении атомов (т. е. упорядоченное расположение атомов во всем объеме тфисталла), но сохраняется ближний порядою), когда упорядоченность расположения атомов наблюдается лишь в областях с размерами в несколько межатомных расстояний. Так, при плавлении ЩК металлов (А1, N1, Со, Си) их координационное число уменьшается с К = 12 до К = 8—10, т. е. каждый атом теряет несколько соседей. В современных моделях строения жидких металлов в той или иной степени развиваются представления о квазикристаллической структуре жидкости. Экспериментально установлено, что в расплаве железа (при его перегреве на 30—40 °С) сохраняются микрообласти с ОЦК и ГЦК решетками, а в расплаве чугуна — с ГЦК и ромбической (РезС) решетками. [c.302]

Учитывая, что ближний порядок сохраняется выше точки Кюри, можно рассмотреть общую схему превращения ближнего порядка в дальний [139]. При высокой температуре непрерывно создаются и разрушаются, небольшие упорядоченные группировки атомов. С понижением температуры ближний порядок развивается все больше и при достижении критической температуры области упорядочения приобретают достаточные размеры. На основании рентгено вокого исследования сверхструктур принято считать, что дальний порядок в кристалле устанавливается, когда размер упорядоченной области превышает 10 атомных диаметров. [c.161]

Анализ движения дислокаций через препятствия типа зон Гинье-Престона и локальных областей упорядоченных твердых растворов впервые дал Фишер [7]. Коттрелл 8] и Лоджи [9] показали, что эффективность препятствий зависит от их размеров, а при постоянной концентрации сплава, следовательно, и от их расстояния друг от друга. Для препятствий толщиной в два атомных ряда и диаметром Д повышение сопротивления сдвига равно [9] [c.378]

Т) при температуре ниже температуры перехода качественно папоминает зависимость от (Г — Т ) при Т > Тр. При температуре значительно ниже критической размер области упорядочения мал, но он быстро возрастает, стремясь к бесконечности, когда Т приближается к Т . В рамках нескольких тщательно изученных моделей [33—35] зависимости двух параметров и от Т/Т не симметричны относительно критической точки (рис. 1.18, 5.11), однако возникновение крупномасштабных критических (()луктуаций в пределах упорядоченной фазы было обнаружено экспериментально в магнетиках и сплавах (см. [19]). При пониже-иии температуры длина уменьшается, а параметр Гоо возрастает, так что общая картина хорошо упорядоченной системы все-более и более соответствует действительности. Тем не мене [c.47]

Последний предельный переход справедлив при очень больших значениях N. Из формулы (5.62) следует, что отношение собственных значений при Я = О равно 111 К. Другими словами, всегда имеется ближний порядок, причем корреляционная функция экспоненциально затухает вдоль цепочки [ср. с формулой (1.37)] однако при Т = О, когда два корня (5.62) становятся одинаковыми, размер области упорядоченности стремится к бесконечности. Это есть частный случай общей теоремы, согласно которой дальний порядок существует тогда и только тогда, когда наибольшее собственное значение матрицы переноса асимпт.отически вырождено [29]. [c.196]

Неравновесные условия х актеризуются стремлением системы к минимуму производства энтропии. Если система диссипативна, наблюдается возникновение диссипативных структур, обладающих высокой степенью упорядоченности. Результат их возникновения - наличие коллективных эффектов. Иными словами, условия существования системы становятся таковыми, что область влияния управляющего параметра становится равной размеру системы в целом. Тогда, с точки зрения управляющего параметра, система начинает являться единым целым, и, что чрезвычайно важно ( ),. все составляющие ее частицы начинают действовать самосогласованно. Именно таким образом достигается минимум производства энтропии и возможно формирование неравновесных упорядоченных объектов типа снежинок с пра-вктаюй гоесаготлыюй морфологией структуры или ячеек Бенара, когда [c.171]

МАГНЙТНАЯ ДОМЕННАЯ СТРУКТУРА — совокупность макроскопич. областей (доменое) магнитоупорядоченного вещества, отличающихся, в зависимости от конкретного типа магн. упорядочения, направлением намагииченноети М, вектора антиферромагнетизма L. или направлениями М п L одновременно (а также размером, формой и др. особенностями, связанными, в частности, с кристаллографич. структурой образца и геометрией его поверхности). [c.653]

Генерация Р. д. в твердотельных материалах сопровождается изменением их свойств. Так изменяются форма и размеры облучённых образцов (радиац. распухание), причём анизотропный характер этих изменений зависит как от концентрации, так и от конфигурации Р. д. Изменяются механич. свойства твёрдых тел, что проявляется в увеличении предела текучести пластичных материалов, век-ром повышения модуля упругости, ускорении ползучести. Накопление Р. д. изменяет степень упорядоченности структуры сплавов и ускоряет фазовые переходы. Электропроводность облучённых тел изменяется прежде всего нз-за появления заряж. дефектов. Особенно сильно это проявляется в полупроводниках, где Р. д. не только выступают как центры рассеяния носителей заряда, но способны изменить концентрацию н природу осн. носителей заряда. Нейтральные дефекты также влияют на проводимость, т. к. являются центрами рассеяния носителей. Для оптич. свойств характерно появление новых областей поглощения в разл. спектральных областях (см. Центры окраски). Специфически влияет облучение на поверхность твёрдых тел, не только вызывая образование иных, не свойственных объёму дефектных структур, но и изменяя физ.-хим. свойства поверхности (напр., кинетику окисления и адсорбции). [c.204]

Структура атмосферы, профила темп-ры и давления похожи на юпитерианские, Темп-ра в тропосфере на уровне с давлением 1 атм составляет ок. 145 К и медленно понижается с высотой (с адиабатвч. градиентом 0,85К км 1). В тропопаузе при давлении ок. 0,1 атм вемп-ра прибл. 80 К. Ниже неё расположены облака, к-рые, вероятно, состоят на веек, слоёв считается, что верхний видимый слой образовав в осн. кристаллами аммиака, хотя этот факт нельзя считать окончательно установленным. Для атмосферы С. характерно наличие ряда динамич. образований (полос типа зон и поясов, пятен), роднящих его с Юпитером. Вместе с тем упорядоченная структура зон и поясов (отражающих систему планетарной циркуляции), а также наблюдаемых крупных пятен — овалов (ассоциируемых с крупными атм. вихрями) на С. выражена менее чётко из-за протяжённого слоя надоблачной мелкодисперсной дымки. Размеры динамич. образований (вихрей и струй) велики по сравнению со шкалой высот ( 60 км), но малы по сравнению с и меньше аналогичных образований на Юпитере. В то же время скорости ветра на экваторе С. в неск. раз превышают скорости атм. движений в приэкваториальной зоне Юпитера, достигая почти 500 м/с. Возможно, это связано с тем, что в систему циркуляции на С. вовлекаются более глубокие области атмосферы, где интенсивность передачи момента кол-ва движения в область экваториальных широт выше. Заметные различия динамики атмосфер С. и Юпитера определяются различием интенсивностей источников тепла в недрах этих планет, меньшим значением ускорения силы тяжести и большей толщиной наруншой непроводящей молекулярной оболочки С. По этой же причине для атмосферы С, характерна меньшая по сравнению с Юпитером роль в передаче кинетич. энергии Вихревых движений упорядоченным зональным течениям. [c.420]

В отличие от теории Гоша, считавшего весь ионный раствор одним квазикристаллом, в предлагаемой модели статистически упорядоченное расположение ионов требуется на ансамблях, содержащих всего 10 —10 ионов, т. е. в областях размером менее 50-10 м. [c.71]

В процессе выдержки в интервале температур а-области у сплавов с высоким (7—9%) содержанием алюминия в а-фазе протекают процессы упорядочения, заканчивающиеся образованием аа-фазы. Размеры частиц з-фазы в зависимости от времени выдержки при старении могут изменяться от 55 до 300 А. Кинетика образования з-фазы описывается С-образными кривыми с минимальным инкубационным периодом в интервале 500—650° С. В высокоалюмини-стых сплавах процесс упорядочения начинается чрезвычайно быстро. Для некоторых сплавов (сплав ВТ18, американский сплав 8AI—1Мо—IV) минимальное время образования аз-фазы исчисляется минутами, вследствие чего процесс упорядочения может произойти даже в процессе охлаждений изделия при отжиге. [c.59]

Предположим, что микроскопич еским методом установлены границы Х Х+А) и У/У+Л), представленные линиями d и и ef на рис, 228, и что дри передвижении вдоль ef У-фаза становится более стабильной, в то время как в области df травлением нельзя ясно дифференцировать фазы X и У. В этом случае более эффективно применение рентгеновских методов. С этой целью должны быть проведены эксперименты с высокотемпературной камерой на образцах, составы которых простираются через диаг)рамму от фазы X к Y. Эти опыты могут показать, чгго упорядоченная фаза X и неупорядоченная фаза У существуют каждая в ограниченной области а диаграмме и что имеется промежуточная двухфазная область (Х+У). В этом случае, как показ.ано на рис. 231, а, должен тоже существовать трехфазный треугольник (A+X+Y), который граничит с двухфазными областями А+ X) и (Л + У). В соответствии с этим можно ожидать изменения в направлении границы Л-твер-дого раствора там, где она касается вершины треугольника. После такого цредположения должны быть сделаны повторные попытки подобрать реактивы для травления с целью разделить фазы X и Y. Есл1И это окажется невозможным, то должно быть проведено тщательное изучение вида кристаллов, ряда сплавов, выбранных на основании данных рентгеновского анализа, составы которых располагаются в области А + Х) и переходят в область (А + X + Y). Если, например, мы рассмотрим сплавы, обозначенные 1, 2, 3, 4 и 5 на рис. 23, в. то для многих систем будет найдено, что тогда как сплавы 1, 2 и 3 дают структуры одного типа, в трехфазных сплавах 4 и 5 будут существовать кристаллы иного вида и размера. [c.364]

Аналогично в легированной стали со средним содержанием углерода наблюдалось разделение кристаллов мартенсита на фрагменты с разориентировкой до нескольких градусов (Спасский, Утевский [253]). Внутри фрагментов в свою очередь наблюдалась субструктура с областями размером до 10 нм (100 А). Субструктура построена главным образом из дефектов — дислокаций, двойников, а также из карбидных частиц (вероятно, е-жарбида), расположенных с определенной упорядоченностью. [c.272]

Применение качественного рентгеновского анализа к бокситу ограничено следующим. Интенсивность дифракционных линий вещества зависит не только от концентрации кристаллов и числа отражающих плоскостей, но и от упорядоченности кристаллической решетки у них. Кроме того, для отражения рентгеновских лучей необходима определенная минимальная величина когерентных областей решетки. Эта минимальная величина зависит от длины волны применяемого рентгеновского излучения и структуры соответствующего кристаллического вещества. Поэтому невозможно дать общее правило. По Глокеру, частицы с линейными размерами менее IО мкм уже показывают значительное расширение линий при одновременном ослаблении интенсивности. [c.31]

Особые свойства аморфных сплавов как магнитно-мягких материалов обусловлены механизмом диссипации энергии при подведении внешней энергии. В силу своего структурного состояния они не способны дис-сипировать энергию путем пластической деформации, и поэтому их можно деформировать упруго в достаточно широком интервале напряжений без ухудшения магнитных свойств (пластическая деформация ухудшает магнитные свойства материала). Этим в значительной мере обусловлена достаточно широкая область применения аморфных сплавов как ма-терилов с особыми магнитными свойствами. Кроме того, в аморфных сплавах в большей степени, чем в сплавах с кристаллическим строением проявляются эффекты магнитного последействия [493]. Это связано со стабилизацией границ доменов вследствие композиционного направленного упорядочения. Для магнитного последствия характерны обратимость магнитных свойств по отношению к магнитному и термическому воздействиям. Стабилизация границ доменов (магнитного последействия) влияет на гистерезисные свойства аморфных сплавов, что является важным способом улучшения комплекса гистерезисных магнитных свойств аморфных материалов. Улучшенным комплексом магнитных свойств обладают и мелкокристаллические сплавы с размером зерна менее 10-50 мкм. [c.302]

На данных измерений периода решетки практически не сказывается зонная стадия распада, и образование зон Г.—П. можно заметить лишь по эффектам диффузного рассеяния в ближайших окрестностях узлов обратной решетки матричного твердого раствора. Если неоднородности структуры, обусловленные образованием зон, носят регулярный характер (модуляции рассеивающей способности или модуляции межплоскостных расстояний), то диффузное рассеяние концентрируется, образуя сателлиты возле основных рефлексов, и легко выявляется даже при съемке рентгеновской картины поликристаллов [47, 48]. В остальных случаях выявление зон Г.—П. возможно либо при рентгеновском анализе монокристаллов или крупнокристаллических поликристаллов (из-за малости размера ОКР в поликристаллах н наложений эффектов диффузного рассеяния), либо методом электронной дифракции в просвечивающем электронном микроскопе, где область дифракции всегда ограничена малой частью монокристалла (метод микродифракции, см. раздел 2). В некоторых сплавах зоны Г.—ГГ. имеют координацию атомов, отличную от координации атомов в матричном твердом растворе (например, зоны Гинье—Престона— Багаряцкого в сплавах А1—Mg—Si), или упорядоченную структуру (например, зоны Г.—П.П или фаза в" в сплавах А1—Си). При этом эффекты рассеяния должны наблюдаться в точках ОР, соответствующих этой структуре. По характеру распределения диффузного рассеяния можно судить о форме зон и в простейших случаях (при действии только форм-фактора) оценивать их размеры. К-состояние связывается с процессами упорядочения и выде- [c.129]

Для физического объяснения температурной зависимости теплопроводности используется понятие средней длины свободного пробега волн L, которая, согласно теории Дебая [6, 71], определяет температурную зависимость к кристаллического диэлектрика. Аналогичное понятие используется в некоторых квазикристалл ческих теориях теплопроводности жидкости, где величина L принимается равной среднему меж-молекулярному расстоянию. Однако наличие в жидкостях области ближней упорядоченности позволяет предположить, что средняя длина свободного пробега волн ограничена именно размерами области ближней упорядоченности или радиусом корреляции. С повышением температуры данная величина, как это следует из вида радиальной функции распределения, полученной экспериментально, быстро уменьшается, что влечет за собой возрастание теплового сопротивления жидкости. Таким образом, именно температурные изменения средней структуры ближнего окружения частиц в жидкости являются основным фактором, определяющим вид функции [c.86]

Удлинение цепи молекулы не только- увеличивает тепловую инертность частиц, но и создает условия для образования более устойчивых молекулярных конфигураций вследствие ориентирующего влияния формы и связанного с этим более сильного взаимодействия соседних молекул. Поэтому температурная зависимость А, углеводородов с увеличением числа атомов углерода п в молекуле быстро падает. Высшие представители углеводородов имеют, как уже отмечалось, сходную структуру, размеры области ближней упорядоченности изменяются незначительно при переходе от гомолога к гомологу. Вследствие этого абсолютная величина dkldt изменяется незначительно, стремясь в пределе к постоянному значению. [c.87]

Из данных малоуглового рассеяния нейтронов можно было заключить, что близкодействуюш ее упорядочение спинов наблюдается и в парамагнитной области. Например, у железа найдены атомные агрегации размером 10 А ( 45 атомов), сохраняющие спиновую корреляцию при температурах на 80° С выше Гк- Более того, как показывают результаты диффузного рассеяния нейтронов, при нагревании железа до 1000° С парамагнитный момент оказывается равным [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...