Температура магнитная

Влияние магнитного поля на показания термопары, содержащей магнитные примеси, велико лишь при температурах, существенно превышающих температуру магнитного упорядочения. В частности, термопара Си—Аи— 2 % Со нечувствительна к магнитному полю [см. Абилов Г- С. и др., ПТЭ, № 1, 193 (1983)].—Ярил. ред. [c.294]

Для чистых металлов температуры магнитного и полиморфного превращений не идентичны. Так, у Ре магнитное превращение а-> 5 осуществляется при 768° С, тогда как полиморфное превращение — при 911° С (при полиморфном превращении структура К8 переходит в К12, а при магнитном превращении эта структура сохраняется). У Со точка Кюри к>1000° С и полиморфное превращение проходит при 420° С (с переходом структуры Г12 в К12). [c.15]

Пренебрегая при статическом нагружении изменениями кинетической энергии системы, а также потерями энергии на внутренние трения, изменение температуры, магнитные и электрические явления, которые имеют место при деформации, можно утверждать, что уменьшение потенциальной энергии грузов равно потенциальной энергии деформации, накопленной упругой конструкцией, т. е. [c.386]

Прямое использование цикла Карно для измерения температуры обычно приводит к большим экспериментальным погрешностям. Поэтому разработаны практические методы воспроизведения термодинамической температуры, в которых связь между измеряемой величиной и температурой выводят на основе законов термодинамики или статистической физики. К числу таких соотношений относятся уравнение состояния газа, закон Кюри для парамагнетиков, зависимость скорости звука в газе от температуры, зависимость напряжения тепловых шумов на электрическом сопротивлении от температуры, закон Стефана — Больцмана. Температурные шкалы, установленные с использованием указанных соотношений, зависят от свойств термометрического тела, что приводит к появлению таких характеристик шкалы, как воспроизводимость и точность. Кроме того, некоторые шкалы основаны на приближенно выполняющихся закономерностях возникает понятие инструментальной температуры (магнитной, цветовой и т. п.), отличной от термодинамической. [c.172]

В 27.1 и 27.3 в каждом из пунктов, объединяющих ту или иную группу металлических ферромагнетиков, сначала приводятся температурные зависимости парамагнитной восприимчивости, зависимости намагниченности, удельного или атомного магнитного моментов от температуры, магнитного поля, состава сплавов и зависимости температур Кюри сплавов от их состава. Затем идут данные по магнитной анизотропии и, наконец. по магнитострикции. [c.615]

Если предположить, что напряженность магнитного поля постоянна или, что почти то же самое, постоянен ток в индукторе, то при постоянной частоте мощность зависит от произведения рр. Поэтому Крр часто называют фактором поглощения [1]. При температурах ниже точки магнитных превращений фактор поглощения возрастает с течением времени вследствие роста удельного сопротивления, тогда как магнитная проницаемость остается почти неизменной. По достижении поверхностью температуры магнитных превращений магнитная проницаемость, а вместе с ней и мощность быстро падают. В дальнейшем удельная мощность снова начинает слабо возрастать за счет медленного роста удельного сопротивления, оставаясь много меньшей не только своего максимального, но и начального значения. [c.99]

При содержании в стали 35—40% Со температура а— Y-превращения (точка А ) повышается почти до 1000° G, а температура Кюри возрастает еще в большей степени, так что при содержании более 20% Со температура магнитного превращения совпадает с температурой а—у-превра-щения (рис. 125). В присутствии углерода кобальт смещает эвтектоидную точку в направлении более высоких температур и меньших содержаний углерода. В сплаве, содержащем 50% Со, эвтектоидная точка расположена при —850° С и 0,7% С. [c.216]

При рассмотрении вопроса о магнитных материалах для криогенных устройств следует иметь в виду, что у обычных магнитных материалов при сверхнизких (криогенных) температурах магнитные параметры не имеют резких скачкообразных изменений, аналогичных переходу к сверхпроводимости в проводниках. [c.250]

Температура магнитного превращения в С..... [c.251]

На фиг. 26 приведены данные температуру магнитного превращения [c.261]

Фиг. 26. Влияние различных элементов на температуру магнитного превращения (точку Кюри) никеля.

Для нагрева под поверхностную закалку наиболее характерной является промежуточная стадия нагрева. В этой стадии слой некоторой глубины нагрет выще температуры магнитного превращения и плотность тока в нем (кривая 5) спадает полого. Сердцевина еще сохранила магнитные свойства, плотность тока в пей спадает круто, соответственно холодной стадии нагрева (кривая 1). [c.11]

Промежуточный режим. Температура поверхности нагреваемого объекта ниже точки магнитных превращений, но выше исходной. Для температуры магнитных превращений примем среднее значение = 750° С. Эта стадия нагрева отличается от первой зависимостью удельного сопротивления от координаты, так как функцией координаты является температура. [c.48]

При нагреве тонкого листового ферромагнитного материала внешним полем прямолинейного индуктора с магнитопроводом нагрев почти прекращается по достижении температуры магнитных превращений. [c.161]

Хранить концевые меры нужно вдалеке от отопительных приборов, прямого действия солнечных лучей, сырых мест, резкого колебания температуры, магнитных влияний (динамомашин, электромоторов). [c.36]

Температура магнитных фазных переходов у М. п. лежит, как правило, в диапазоне гелиевых (4,2К) и азотных ( 77,4 К) темп-р, хотя известны материалы с точкой Кюри Гр- ЗОО К (напр., Си уБг ). [c.679]

По данным работы [1] температура превращения (аСо) (еСо) в сплавах с W близка к температуре превращения для чистого Со и составляет 422 °С. Этот участок диаграммы состояния нуждается в уточнении. В сплавах, содержащих <8 % (ат.) W, наблюдается мартенситное превращение а - е. Введение W понижает температуру магнитного превращения с 1121 °С для Со до 865 °С для сплава (аСо) с 4 % (ат.) W. Растворимость Со в (W) составляет 0,9 % (ат.) при температуре перитектики. [c.100]

Теперь, во всеоружии , попытаемся определить температуру магнитного фазового перехода в модели Изинга. Для этого сделаем ряд упрощений. Будем считать, что конкурентами являются две фазы (рис. 63). В первой, полностью магнитной , все стрелки повернуты в одну сторону. Во второй, полностью немагнитной , ровно половина стрелок направлена в одну сторону и ровно поло- [c.120]

Температурный коэффициент магнитной проницаемости. Магнитная проницаемость зависит от температуры магнитного материала. Эта зависимость определяется температурным коэффициентом магнитной проницаемости, который характеризует изменение магнитной проницаемости при изменении температуры магнитного материала, С [c.117]

Эвтектоидную температуру (линия PSK) обозначают А, температуру магнитного превращения (линия МО) — Л2, температуру линии GS — Аз, температуру полиморфного превращения Fe - Fe (линия NJ) [c.111]

Значения термодинамических температур вблизи абсолютного нуля получают с помощью магнитной термометрии. Для из.мерения температур магнитными методами используют температурные зависимости магнитных свойств соответствующим образом подобранных магнитных солей. Обычно используется температурная зависимость магнитной восприимчивости (активной и реактивной составляющих), а также индуктивности и остаточного магнитного момента соли. [c.22]

Примером вторичной термометрии, которая тем не менее Tia T весьма полезную информацию для первичной термометрии, служит магнитная термометрия. Магнитная термометрия очень тесно связана с первичной термометрией и обсуждается в гл. 3, посвященной в основном первичной термометрии. Магнитная термометрия не является первичной, поскольку в уравнение состояния входит до четырех постоянных, которые должны быть определены для конкретного термометра. Но после того, как эти постоянные будут найдены по другому термометру в некотором интервале температур, магнитная термометрия позволяет получить весьма надежные данные о гладкости результатов первичной термометрии. Смысл используемого понятия гладкость в данном контексте разъясняется в гл. 2. [c.35]

Наряду со слабомагнитными телами существует ряд веществ, например ферромагнетики, для которых намагниченность не является линейной функцией поля. Для диамагнетиков характерно, что восприимчивость, как правило, не зависит от температуры, а для парамагнетиков она часто изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Магнитные свойства атома обусловлены следующими факторами орбитальным движением электроно)в спиновыми эффектами магнетизмом атомного ядра Нейтроны и протоны, составляющие ядро, обладают собственными магнитными моментами. Однако величина магнитного момента нуклона из-за того, что его масса почти в 2000 раз больше массы электрона, пренебрежимо мала по сравнению с магнитным моментом электрона. Вычисление суммарных моментов атомов облегчается тем, что как суммарный орбитальный, так и суммарный спиновый момент полностью застроенных электр(зн-ных оболочек равен нулю. Поэтому следует принимать во внимание лишь электроны, занимающие незаполненные оболочки. [c.143]

Для веществ, в которых носители магнитного момента взаимодействуют между собой и с внутрикристал-лическим полем, температурная зависимость магнитной восприимчивости парамагнетиков следует закону Кюри — Вейсса xv = j(T — 0), где постоянная С во многих случаях практически совпадает с постоянной С в законе Кюри для свободных магнитных ионов данного вида постоянная 0 характеризует взаимодействие магнитных ионов между собой и с внутрикристаллическим полем. Закон Кюри — Вейсса выполняется обычно в определенной области температур. При низких температурах (ниже Г 70 К) наблюдаются отклонения от него, вызванные влиянием неоднородных электрических полей соседних ионов или ориентированных диполей молекул растворителя на орбитальный момент электронов. Закон Кюри — Вейсса выполняется также для ферро- и антиферромагнетиков в некотором интервале температур выше температуры магнитного упорядочения. [c.593]

В электротехнике используют материалы с большой зависимостью магнитной проницаемости от температуры для температурной компенсации (термокомпенсации) магнитных цепей. Из них изготавливаются магнитные шунты, с помощью которых достигается температурная стабильность магнитных свойЬтв цепей с постоянным магнитом. С увеличением температуры магнитный поток в рабочем зазоре основного магнита падает. Это изменение компенсируется возрастанием магнитного сопротивления шунта. Термомагнитный материал шунта должен иметь магнитную проницаемость, которая сильно зависит от температуры в рабочем диапазоне от —70 до +80 °С, и точку Кюри, близкую к рабочей температуре установки. [c.98]

При повышении температуры магнитное упорядочение разрушается и спонтанная намагниченность уменьшается. Зависимость спонтанной намагниченности феррошпинелей с увеличением температуры в большинстве случаев монотонно убывающая и аналогична зависимости для металлических магнитных материалов. [c.101]

А л ю м и н п й. Растворимость алюминия в никеле с понижением температуры падает с 9,7% при 1300 С до "1,0% при 500° С (фиг. 9). Алюминий с никелем образует облагораживаемые сплавы. Алюминий значигельио изменяет термоэлектрические свойства иикеля, повышает электросопротивление и коррозионную стойкость никеля, значительно понижает температуру магнитного пре вращения никеля. Алюминий может быть и раскислителем. [c.259]

Бериллий в очень сильной степени понижает температуру магнитного превраи1еиия никеля (температура точки Кюри при содержании 2,5% бериллия равна 35° С). [c.261]

Платина — кобальт. Платина с кобальтом образует непрерывный ряд твердых растворов. Минимум кривой плавкости соответствует примерно 50% Со при 1450° С (фиг. 26). При охлаждении неупорядоченного твердого раствора с кубической гранецентрированной решеткой в области 10—30% весовых Со наблюдается образование неупорядоченной фазы с тетрагональной гранецентрированной решеткой.. Максимум температуры перехода 825° С соответствует составу соединения Pt o (23,18% Со). При дальнейшем охлаждении ниже 510° С происходит упорядочение этой фазы. В сплавах, содержащих более 70% весовых Со, при охлаждении ниже 600—400° С образуется твердый раствор с гексагональной плотиоупакованной решеткой на основе а-кобальта. Температура магнитного превращения кобальта 1115° С плавно падает с увеличением содержания платины. Сплав с 23,2% Со, закале1И1ый с 1000°С, имеет коэрцитивную силу 0,5 э и является магнитномягким материалом. После отпуска в течение 30 мин. при 650° С коэрцитивная сила возрастает до 2000 э, а после отпуска при 700° С — до 3700 э. Сплав с 23,2% Со применяется для постоянных магнитов малогабаритных инструментов. Сплавы, содержащие малые количества Со и Rh, применяются в качестве катализатора при окислении аммиака. [c.415]

По-видимому, величина изменения ферромагнитных свойств связана с разницей между температурой испытания и точкой Кюри или температурой магнитного превращения материала. Так, в аустенитных сплавах с относительно низкой точкой Кюри наблюдаются более резкие изменения, чем у ферритных сплавов, имеющих более высокую точку Кюри. В технически чистом железе уменьшение проницаемости частично связано с временем запаздывания индукции (магнитное последействие). Фактически никаких изменений не наблюдается в сплаве 2 Vanadium—Permendur, имеющем самую высокую точку Кюри из всех исследованных сплавов. Температурные изменения магнитных свойств обратимы. [c.357]

Применяемые в настоящее время элинвары ферромагнитны. Малый температурный коэффгщиеит модуля упругости у них сохраняется до температуры магнитного превращения —точки Кюри "(2]. Современные элинвары —это сплавы на железоникелевой основе с высокими прочностными и упругими свойствами, с точкой Кюри не выше 200° С, Для упрочнения сплавы легируют Сг, Мо, W, V, Ti, А1, Be, С и др. По способу упрочнения элинвары делят на дисперспоино- и деформациопио-твердеющие. [c.289]

Термомагнитными называются магнитно-мягкие материалы, обладающие сильной зависимостью магнитной проницаемости от температуры. Основная область их применения (табл. 100) — термокомпенсаторы измерительных приборов, которые выполняются в виде магнитных шунтов, ответвляющих на себя часть рабочего магнитного потока. При повышении температуры магнитная проницаемость шунта падает, его шунтирующее действие ослабевает и рабочий магнитный поток возрастает настолько, что компенсирует влияние температуры на сопротивление измерительной обмотки, жесткость противодействующих пружин и магнитную индукцию в нейтрали постоянного магнита. Кроме того, термомагнитные материалы используют в различных термореле и сердечниках контурных дросселей, резонирующих при определенной температуре. Для термокомпенсаторов необходимо, чтобы термомагнитные материалы обладали сильной зависимостью магнитных свойств от температуры в климатическом диапазоне температур (от —60 до -f60 °С). Так как согласно рис. 5 (см. с. 11) магнитные свойства всех ферро- и [c.221]

Зависимость температуры Т магнитного уцорн-дочонид от уас-стояния между ближайшими атомами урана в кристаллической решётце соединений урана — ферромагнетики, О антифер ро м а г и е-тики, — парамагнетики (температура магнитного упорядочения отсутствует). [c.40]

При низких температурах (порядка нескольких градусов Кельвина) у некоторых металлов х несколько изменяется с изменением Н к числу этих металлов относятся цинк, олово, висмут (монокристаллы) и др. Для большинства же диамагнетиков, как уже отмечалось, в широком. интервале температур магнитная восприимчивость не зависит от напряженности внешнет магнитного поля. [c.42]

Магнитные свойства в большей степени, чем какие-либо другиг, зависят от структуры металла, что определяет разделение магнитных свойств на первичные и вторичные. К первичным относятся индукция, насыщение (4я/), проницаемость в сильных полях н температура магнитного превращения. Эти свойства зависят от количества и состава ферро1 а1иитных фаз и не зависят от их формы и распределения. К вторичным свойствам относятся ги-стерезисные характеристики индукция, насыщение и проницаемость в слабых и средних, полях, коэрцитивная сила, остаточный магнетизм. Вторичные свойства мало зависят от состава фаз и определяются главным образом формой и распределением структурных составляющих. [c.63]

Рис. 165. Зависимость температуры магнитного превращения (а-фа-за) и точки Кюри ( -фаза) от содержания Ni в Fe-Ni сплавах (Хозелиц Саксмит)

Диаграмма состояния сплавов железа с кремнием (фиг. 190) имеет замкну-туюу-область, кремний, подобно хрому, понижает точку и повышает точку A3, при содержании выше 1,8—3% Si точки A и совпадают и у-область замыкается. Температура магнитного превращения У Ж леза с повышением [c.316]

Алюминий значительно изменяет термоэлектрические свойства никеля, повышает его электросопротивление, жаростойкость и существенно понижает температуру магнитного превращения никеля. Кремний главным образом повышает жаростойкость никеля. Марганец увеличивает его электросопротивление и жаростойкость, особенно в серосодержащей атмосфере. Хром в сильной степени повышает жаростойкость и жаропрочность никеля, увеличивает электросопротивление и снижает ТКС никеля. Медь повышает коррозионную стойкость и прочность никеля. Сплавы никеля с медью превосходят по коррозионной стойкости никель и медь. Сплав никеля с 30% меди монель отличается наИ лее в лсокой устойчивостью на воздухе, в пресной и морской воде и многих агрессивных средах. Железо снижает тем- пературный коэффициент линейного расширения никеля. Им можно частично заменить никель в жаростойких сплавах. [c.455]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...