Магнитная восприимчивость удельная

Удельная магнитная восприимчивость. Удельной магнитной восприимчивостью вещества называют величину, равную отношению магнитной восприимчивости к плотности р вещества [c.95]

Намагниченность (интенсивность намагничения) Магнитная восприимчивость Удельная магнитная восприимчивость Молярная магнитная восприимчиво сть [c.236]

Магнитная восприимчивость. Удельная магнитная восприимчивость сплавов непереходных металлов имеет порядок величины 10 , т. е. тот же, что и для чистых металлов. В том случае, когда компоненты, образующие сплав, растворимы во всех пропорциях, кривая зависимости восприимчивости от концентрации обычно бывает плавной, если только сплавы не образуют упорядоченных фаз. Соответствующие примеры 2) изображены на рис. 50—51. В некоторых случаях, однако, отдельные фазы имеют свои характерные магнитные свойства, которые могут значительно отличаться от свойств чистых металлов. Так, обычно фазы типа у-латуни бывают сильно диамагнитными, в то время как фаза типа р-лату ни ведёт себя нормально. Зависимость восприимчивости латуни 8) от концентрации изображена на рис. 52. [c.55]

В нормальном состоянии магнитная восприимчивость проводника исчезающе мала, поэтому 0 Н, T) = G 0, Г). Вдоль кривой критического поля, когда п н s находятся в равновесии, удельные термодинамические потенциалы обеих фаз одинаковы, поэтому из условия T) = Gs H , Т), определяющего Н Т), получаем [c.241]

В табл. 26.1 приведены значения удельной магнитной восприимчивости диа-и парамагнитных веществ, для которых температурная зависимость восприимчивости не описывается законом Кюри — Вейсса. [c.594]

Рис. 26.2. Зависимость удельной магнитной восприимчивости В от температуры по данным разных работ

Кроме определенной выше магнитной восприимчивости единицы объема у- часто используют удельную восприимчивость Хр и молярную восприимчивость Хт. т, е. восприимчивости в расчете на единицу массы или моль вещества. Эти величины связаны между собой формулами [c.614]

Удельная магнитная восприимчивость QS. .....................0,000055 [c.120]

Сообщалось, что удельная магнитная восприимчивость керамики из MgO, подобно другим соединениям [204, 228], уменьшается при облучении нейтронами, число парамагнитных дефектов при этом растет. [c.168]

Удельная магнитная восприимчивость. ......... [c.131]

Удельная магнитная восприимчивость г. 10 +0.63 — 3-35 — [c.302]

Удельная магнитная восприимчивость. . . X. 10 + 1,1 — — 0,13 - — — — +0.55 +9.9 —о, о86 - —0,31 +0.51 - [c.304]

Удельная магнитная восприимчивость. .......л. . . . [c.306]

Удельная магнитная восприимчивость. ................... [c.307]

Удельная магнитная восприимчивость —0,49 -1,99 +107,8 -0.48 [c.375]

Следует подчеркнуть, что величина J, фигурирующая в приведенных выше соотношениях,— это, как видно из (3-2), намагниченность единицы объема магнетика. Соответственно и магнитная восприимчивость X, определяемая уравнением (3-3), относится к единице объема магнетика. Очевидно, что удельная намагниченность в расчете на единицу массы магнетика / связана с J следующим образом [c.41]

Понятно далее, что в принципе можно ввести понятие удельной (в расчете на единицу массы) поляризации и удельной диэлектрической восприимчивости подобно тому, как это было сделано в гл. 3 применительно к удельной магнитной восприимчивости. [c.87]

Висмут — самый диамагнитный металл его удельная магнитная восприимчивость равна —1,35-10 . [c.125]

Удельная магнитная восприимчивость 10 GS [c.119]

Величина удельной магнитной восприимчивости определяется [c.101]

Наблюдаемое аномальное изменение плотности, электропроводности, удельной теплоемкости, теплового расширения и других свойств во многих металлах и полупроводниках при температурах, близких к температуре плавления, объясняют сильным возрастанием в веществах молярной доли вакансий. Изменение свойств кристалла показывает, что вблизи температуры плавления усиливается беспорядок в твердой фазе и идет подготовка к ее переходу в жидкую фазу. Еще большие изменения свойств происходят при плавлении [13]. Увеличение электропроводности в жидком кремнии примерно в 20 раз и в жидком германии в 11 раз-по сравнению с твердым состоянием свидетельствует о сильном увеличении межатомного взаимодействия в результате плавления. Интересно, что увеличение плотности кремния примерно на 9% и германия на 4,7% после расплавления коррелирует с изменением электропроводности. Магнитная восприимчивость Si и Ge в жидком состоянии значительно ниже, чем в твердом. Авторы связывают уменьшение суммарной магнитной восприимчивости с ростом спинового парамагнетизма свободных электронов в расплаве. Увеличение электропроводности и плотности при плавлении Ge и сплавов Ga—Sb и In—Sb свидетельствует о повышении координационного числа и возрастании металлического характера связей. Понижение электропроводности и плотности в сплаве Hg—Se связывают с уменьшением координационного числа. [c.34]

Рис. 27.4. Зависимость удельной магнитной восприимчивости Са, Mg, Т1 от температуры [30].

Рис. 27.9. Зависимость удельной магнитной восприимчивости Си от температуры 159].

Рис. 27.12. Зависимость удельной магнитной восприимчивости Ge от температуры. Удельное сопротивление 44—46 см-см концентрация примеси Sb < <10 [69].

Рис. 27.13. Зависимость удельной магнитной восприимчивости n-Ge от температуры. Концентрация носителей в образцах

Рис. 27.14 Зависимость удельной магнитной восприимчивости Ge от температуры [35, 103].

Рис. 27.21. Зависимость удельной магнитной восприимчивости Ag от температуры [59]

Рис. 27.24. Зависимость удельной магнитной восприимчивости Sn, РЬ и Ах = Xj Хц Я-пя Sn от температуры [104].

Рис. 21.21. Зависимость удельной магнитной восприимчивости Hf от температуры [126].

Рис. 27.31. Зависимость удельной магнитной восприимчивости Аи от температуры [59].

Величина I называется намагниченностью, а 1/Н = к — магнитной вооприимчивостью единицы объема. Удельная магнитная восприимчивость получается делением и (безразмерная величина) на плотность вещества. Вещества с отрицательной восприимчивостью называются диамагнетиками, с положительной — парамагнетиками. Абсолютная величина восприимчивости х у диамагнетиков, как правило, очень мала (10 ), у парамагнетиков также мала, т. е. 10-3 — 10-6 [c.143]

Для характеристики магнитных свойств веществ обычно используют удельную магнитную восприимчивость (т. е. магнитную восприимчивость на единицу массы) X = %vlp, где р — плотность вещества. Часто магнитную восприимчивость относят к одному молю вещества (Хт). Между величииами х и существует следующее соотношение Z[c.594]

Титан относится к парамагнитным металлам, магнитная восприимчивость его, по данным различных авторов, составляет при 20°С 3,2 1(7 см /г. Она повышается с возрастанием температуры от —200 до +800°С по линейному закону. Температурный коэффициент в этом интервале составляет 0,0012-10 см /(г-°С). В области а->- 3-превращения наблюдается резкое возрастание восприимчивости. Так же, как и другие физические характеристики, магнитная восприимчивость титана зависит от кристаллографической направленности. Максимум удельной магнитной восприимчивости наблюдается вдоль плоскости призмы параллельно оси с кристаллической решетки, минимум —параллельно плоскости базиса. Легирование а-фазы приводит, как правило, к снижению удельной магнитной восприимчивости. Однако температурная зависимость магнитной восприимчивости в этом случае может отклоняться от линейной. По величине этого отклонения и температурному интервалу, в котором оно происходит, можно судить об образовании интерметаллических соединений или их предвыделений. [c.6]

Исследование магнитных свойств монокристалла сапфира и поликристалла AI2O3 после облучения показывает, что сапфир имеет несколько большее сопротивление облучению, чем можно было представить по приведенным выше результатам. Удельная магнитная восприимчивость поликристалла AI2O3 была неизменной при облучении интегральным потоком до 3,76-10 нейтрон/см (Е >0,5 Мэе) при 30° С. Облучение не привело к изменению парамагнитного резонанса [146]. [c.152]

МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ, величина, характеризующая связь намагниченности вещества с магнитным ппле.к в атом веществе. М, в, х в статич. полях равна отнохненню намагниченности вещества М к напряжённости Я намагничивающего поля к — величина безразмерная. М. в., рассчитанная на 1 кг (или 1 г) вещества, наз. удельной (у.уд -л/р, где р — плотность вещества), а М. в. одного моля — м о-л я р н о ii (или атомной) у =Худ-т, где т — молекулярная масса вещества. С магнитной проницаемостью М. в. D статнч. полях (статич. М. в.) связана соотношениями ) = 1 + 4як (в ед. СГС), (,1 = 1+и (в ед. СИ), М. в. может быть как положительной, так и отрицательной. Отрицательной М. в. обладают диамагнетики (ДМ), они намагничиваются против поля ноложитель-Пой — парамагнетики (ПМ) и ферромагнетики. (ФМ), они намагничиваются по нолю. М. в. ДМ и ПМ мала по абс. величине —10 ), она слабо зависит от Н и то лишь в области очень сильных полей (и низких темп-р). Значения Й1. в. си. в табл. [c.649]

Удельное электрическое сопротивление ванадия при комнатной температуре равно 24,8 мком-см его температурный коэффициент в интервале 0—200 составляет 0,0033 мком-см/град. Счедовательио, электрическое сопротивление ванадия значительно выше, чем у меди или алюминия. Металлический ванадий плохо проводит магнитный поток его удельная магнитная восприимчивость равна 1,4-10 . [c.108]

Удельное электрическое сопротивление при комнатной температуре. мкои-см Магнитная восприимчивость при 18". з.м.е. [c.750]

Диаграмма состояния Gd—Pt построена в области концентраций (Д5О % (ат.) Gd в работе [1] по результатам дифференциального -лрмического, микроструктурного и рентгеновского анализов, измере-микротвердости, удельного электросопротивления и магнитной восприимчивости и представлена на рис. 378. [c.715]

Величина удельной магнитной восприимчивости определяется по формуле = Nf>sXэ/ Nsp), где Хэ — магнитная восприимчивость эталонного образца Мэ — разность показаний частото.метра при наличии в катушке эталонного образца и без него N — то же, для исследуемого образца рэ и р — плотность эталона и исследуемого образца. [c.311]

Эле- мент Удельное электрическое сопротивление, мкОм- м (298 Ю Удельная электропроводность МСм- м (298 К) Температурный коэффициент электросопротивления X10S (298—398 К) Абсолютный коэффициент т. э. д. с., мкВ/К Температура перехода в сверхпроводящее состояние, К Постоянная Холла, мЗ/Кл (298 К) Коэффициент вторичной электронной эмиссии (ускоряющее напрв-жение первичных электронов) Магнитная восприимчивость (молярная) Х10 в мVмoль (298 К) [c.42]

Системы III—V. Арсениды и антимониды алюминия, галлия и индия являются важными интерметаллическими соединениями в этой группе. Сплавы, содержащие таллий и висмут, в общем не образуют интерметаллических соединений, потому что налицо большие размерные факторы. Несколько арсенидов и антимонидов было исследовано в жидком состоянии данные собраны в приложениях XL и XLI. Во всех случаях удельное сопротивление уменьшается после плавления в 2—10 раз и в жидкой фазе носит металлический характер (- -ЮО мком-см) и увеличивается с повышением температуры. Постоянная эффекта Холла в InSb отрицательная в жидком состоянии, положительная в твердом [405]. Неметаллическая связь любого типа в этих металлах после плавления сильно разрушается это под-тве эждает сильное уменьшение энтальпии смешения. Изотерма удельного сопротивления имеет максимум при стехиометрическом соотношении, как и вязкость, в то время как магнитная восприимчивость достигает такого же резкого минимума [401,402]. [c.132]

Поэтому жидкие сплавы в этих системах могут вести себя таким же образом в отношении чистых компонентов если последние показывают аномальную структуру (например, Bi—Sb), тогда так же будут вести себя и сплавы, степень отклонения сплавов от поведения свободных электронов, например, должна быть подобной степени отклонения для чистых компонентов. Желательно прямое исследование этих систем кажется, невозможно получить много информации о структуре из физических измерений. Необходимо далее изучать их электронные свойства, чтобы установить достоверность существования аномалий удельного сопротивления при атомном отношении 2 1 или 1 2 и определить предел, до которого можно использовать модель свободных электронов, чтобы описать эти свойства. Размерный фактор может влиять на зависимость от состава некоторых электронных свойств, способствуя образованию составов сплавов с относительно эффективной или неэффективной упаковкой атомов и, следовательно, влияя на зависимость от состава величин g(r) и а(К). Этот эффект также следует распознавать при изучении дифракции и, возможно, оценивать при определении измерений плотности, вязкости или даже термодинамических свойств. Аномальная зависимость магнитной восприимчивости от состава в системе Fe—Со может быть ложной, как и отсутствие скачка в температурном коэффициенте удельного сопротивления в системе Bi—Sb. Явная простота этих систем побудила исследователей игнорировать их. С теоретической точки зрения с ними легче обращаться, чем с более сложными спла- [c.169]

Для характеристики магнитных свойств используется удельная магнитная восприимчивость вещества (т. е. магнитная восприимчивость на единицу массы) х = = Хк/р, гдер — плотность. [c.507]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...