Упорядочение геликоидальное

Удельная теплоемкость 47 Упаковочный множитель 275 Упорядочение геликоидальное 37 [c.586]

Это относится к случаю так называемого коллинеарного магнитного порядка, характерного для З -металлов. В ферромагнитных РЗМ. наблюдается более сложное, неколлинеарное, магнитное упорядочение магнитных моментов, (например,,, типа геликоидальной структуры, как в Но или Ег). Прим.. ред. [c.122]

Этот вывод в действительности не является общим. Если учесть, что спины занимают определенные положения в пространстве, то нельзя переходить от суммирования по г, к интегрированию по объему. Для некоторых решеток более выгодными оказываются другие типы упорядочения спинов, например анти-ферромагнитные или геликоидальные с дФО. Но мы ограничимся здесь простейшим случаем. [c.443]

Это значит, что магнитное упорядочение имеет геликоидальную структуру с периодом [c.445]

Вещества с отрицательной магнитной восприимчивостью называют диамагнитными. Вещества с положительной магнитной восприимчивостью называют парамагнитными (см. рис. 15.1). Упорядоченные расположения магнитных моментов рассматриваются в гл. 16. Упорядоченные расположения могут быть весьма различными ферромагнитные, ферримагнитные, антиферромагнитные, геликоидальные (винтовые) и другие, гораздо более сложные. С ядерными магнитными моментами связано явление ядерного парамагнетизма. Магнитные моменты ядер по порядку величины в тысячу раз меньше магнитного момента электрона. [c.515]

Рис. 16.1. Возможные типы упорядочения электронны.х спинов. Отметим, что в приведенной схеме геликоидальной структуры результирующий магнитный момент направлен вдоль оси конусов.

Разумеется, при низких температурах взаимодействие между спинами приводит к появлению магнитного порядка. Так обстоит дело в ферромагнетиках, антиферромагнетиках и ферритах. Из дальнейшего будет видно, что этот тип порядка имеет аналоги среди сплавов. Однако тот факт, что Si есть векторная величина, приводит к большему разнообразию типов упорядочения. В самом деле, может иметь место не только простой ферромагнитный порядок, когда все магнитные моменты вытянуты в одном направлении, или антиферромагнитный порядок [магнитные моменты двух вложенных одна в другую подрешеток направлены в противоположные стороны (рис. 1.2)]. Может наблюдаться также сложное геликоидальное упорядочение ( 1.6), при котором магнитные моменты последовательных узлов, расположенных вдоль некоторой линии, лежат на поверхности конуса, будучи повернуты друг относительно друга на один и тот же угол (рис. 1.3). Тепловые флуктуации в таких системах могут привести к появлению того или иного магнитного беспорядка, который можно определить лишь по отношению к соответствующей упорядоченной фазе. [c.20]

Таким образом, если интеграл /2 не слишком мал, то в системе может наблюдаться геликоидальное или спиральное упорядочение. При этом векторы спинов поворачиваются вокруг винтовой оси, когда мы перемещаемся вдоль нормали к ферромагнитно упорядоченным плоскостям. Отметим, что шаг вирта не имеет ничего [c.37]

Нек-рые М. при понижении Т переходят в магнито-упорядоченное состояние в ферромагнитное (напр., Ге, Со, N1), в антиферромагнитвое (Се, Мп) пли в состояние с геликоидальной магнитной атомной структурой (наир., Сг, табл. 1). При этом электроны проводимости играют существ, роль в формировании магн. структур (см. Ферромагнетизм, Антиферромагнетизм). Упорядочение магн. моментов при понижении темп-ры — необязат. свойство осе. состояния М, большинство непереходных металлов остаются парамагнетиками или диамагнетиками вплоть до Т = ОК. [c.118]

НЕСОРАЗМЕРНАЯ МАГНИТНАЯ СТРУКТУРА (несоизмеримая структура др. названия винтовая, спиральная, геликоидальная, длиннопериодическая, модулированная) — тип магн. упорядочения в кристаллах, при к-ром периоды магн. упорядочения хотя бы в одном направлении несоизмеримы с периодами кристал-лич. решётки. Существование Н. м. с. связано с тем, что значения магн. периодов зависят от внещ, условий (теми-ры, давления и др.) и пробегают при изменении этих условий нек-рый непрерывный интервал значений как несоизмеримых, так и соизмеримых с периодами кристаллич. решётки (описание магн. структур, в г. ч. и Н. м. с., на языке волиавих векторов к дано в ст. Маг-нитная атомная структура). [c.334]

Как меняется ситуация в снерхпроводнике Чтобы это выяснить, надо выразить в гамильтониане (21.35) операторы а п через а и а+ Согласно формулам Боголюбова (16.14). Будем сразу считать, что спиновое упорядочение является геликоидальным и описывается формулами (21.41). При этом получаем [c.444]

При всех своих недостатках, которые будут подробнее рассмотрены в следующих параграфах, этот метод логичен в принципе и очень полезен на практике. Он предсказывает резкий переход порядок — беспорядок при критической температуре Т ., которая приближенно выражается через обменный параметр J формулой (5.6). Что касается более сложных систем с антиферро-магнитным или геликоидальным упорядочением спинов (рис. 1.9 или 1.10) или разного рода сегнето- и антисегнетоэлектрических структур ( 1.4), то для их описания вводят взаимодействие между различными подрешетками, каждая из которых имеет свой собственный средний спин. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...