Время поясное

Таким образом, мы получим формальный метод интегрирования уравнений помощью рядов типа (2) вопрос о сходимости этих рядов, а также вопрос о том, удовлетворяют лн они диференциальным уравнениям, подлежит конечно особому рассмотрению. Сам собой напрашивается также вопрос об однозначности решений типа (2) можно определенно утверждать, что для достаточно малых значений X однозначность имеет место. В общем виде ее заведомо не существует, кгк это видно из простого примера, который в то же время поясняет физическое значение случаев наличия в решениях точки разветвления. Мы знаем, что прямолинейный стержень, сжатый некоторой силой в продольном направлении, при достаточной нагрузке, т. е. при достаточно большом X, претерпевает изгиб, т, наряду с неустойчивой прямолинейной [c.167]

Местное время в Хабаровске ( 1в = 135°05 ) Гм —21 ч 45 мин 35 с. Определить гринвичское время, поясное время в Хабаровске и московское время. [c.181]

Если вспомнить, что эффект заслона и утечки между двумя рядами скважин определяется только природой распределения давления относительно последних и что это обстоятельство не может заметно нарушиться изменением положения линейного контура питания, поскольку последний находится от ряда скважин на расстоянии порядка их взаимного расположения, можно вполне ожидать существование эффекта заслона на значительных расстояниях от положения линейного контура питания. Эти наблюдения в то же самое время поясняют остальные интересные особенности кривых. Так, интерференция существует не только при больших величинах (т. е. 5 > 1/2) но предельные значения для 5 достигаются очень быстро и доходят почти до 0,1%, когда положение линейного контура питания находится на расстоянии от первого ряда скважин на 0,4 их взаимного расположения. Это заключение опять вытекает из того положения, что поскольку линейный контур питания перемещается вне х/а 0,4, распределение давления в непосредственной близости к рядам скважин, вне зависимости от точного значения /а, остается почти тем же самым. Разумеется, абсолютное значение давления в любой точке зависит от й х/а, но эффект заслона и утечки определяются только геометрической формой кривых равного давления и линий тока относительно скважин и практически не зависят от й а для, с 1/а >0,5. [c.441]

Известно, что в вихревой трубе помимо высокочастотных колебаний могут возбуждаться автоколебания низкой частоты, определяемые прецессией вихревого ядра. Поддержание колебаний возможно подводом к вихревому ядру достаточной для этого кинетической энергии вращательного движения, которая в свою очередь подводится тем интенсивнее, чем больше касательные напряжения и, соответственно, радиальные пульсации. Пояснить этот механизм можно следующим образом. Крупные вихри А (рис. 3.26), уходя на периферию, образуют на прежнем месте области локального понижения давления, в которые устремляется мелкомасштабная турбулентность 5, отвечающая за перенос импульса к приосевому ядру. Таким образом, чем интенсивнее вторичное вихреобразование, тем более благоприятные условия создаются для генерации прецессии. В то же время прецессионные смещения приосевого ядра приводят к увеличению градиента осевой скорости и соответственно вихреобразованию. [c.136]

Поясним сказанное простыми примерами. В простейшем случае имеется одно установившееся движение, устойчивое состояние равновесия или периодическое движение, а все остальные движения к нему приближаются. В этом случае говорят о глобальной устойчивости этих установившихся движений. В последнее время в рамках так называемой абсолютной устойчивости получены практически важные достаточные критерии глобальной устойчивости состояния [c.269]

Ранее отмечалось, что термодинамические системы не могут находиться в состоянии неустойчивого равновесия. Но очень часто между устойчивыми и неустойчивыми состояниями существует значительная область значений термодинамических переменных, в которой критерии устойчивого равновесия не выполняются, но система тем не менее может существовать длительное время, причем ее состояние зависит от бесконечно малых изменений внешних переменных. Это состояние нейтрального (безразличного) равновесия. Любые гетерогенные системы, в которых происходят процессы, не влияющие на состояние ее-щества в гомогенных частях системы, т. е. не изменяющие интенсивных термодинамических характеристик фаз, находятся. по отношению к таким процессам в нейтральном равновесии. Чтобы пояснить особенности этого состояния, рассмотрим устойчивость равновесия гетерогенной системы, состоящей из двух открытых фаз, а и р, с одинаковым химическим составом и плоской межфазной границей. Можно воспользоваться уже выведенными формулами (12.15) — (12.17) или (12.19), если положить в них а = 0 или г = оо. Нетрудно видеть, что в этом случае при постоянных Т, V [c.119]

Поясним это примером. Пусть находящаяся в плоском движении фигура—треугольник AB (рис. 138)—в начальное мгновение занимает положение а через некоторое время —положение Это положение фигуры АБС в ее плоскости будем рассматривать как результат составного движения — переносного поступательного, определяемого движением полюса, и относительного вращательного вокруг полюса. Если за полюс мы примем точку А , то перемещение полюса за время А/ определится вектором А А , не показанным па рис. 138. Мысленно остановим относительное движение фигуры и, передвигая ее поступательно вместе с полюсом А, [c.218]

Таким образом, если сумма моментов относительно точки О всех внешних сил постоянно равняется нулю, то вектор кинетического момента системы относительно этой точки О остается постоянным во все время движения. Так как вектор L .o сохраняет свое направление в пространстве, то плоскость, перпендикулярная вектору 1гл.о. также остается неизменной. Поясним это примером. [c.329]

Эту модель может пояснить рис. 4.24. Заряженная частица равномерно движется со скоростью и и за время At проходит отрезок АВ == uAt. Излучение происходит в конусе, причем АС = [c.173]

Необходимо различать понятия расстояние и путь (длина пути). Поясним на простейшем примере, о чем идет речь. Представим себе тело, брошенное вертикально вверх, и будем считать началом отсчета точку на поверхности земли, из которой началось движение. В момент времени, когда тело упадет на землю, расстояние от начала отсчета будет равно нулю, а пройденный путь будет равен удвоенной высоте подъема. В то же время для наивысшей точки подъема величины расстояния и пройденного пути совпадают. Итак, указанные понятия совпадают, если движение происходит все время в одном направлении и за начало отсчета принята точка пространства, из которой началось движение. [c.102]

Полная компенсация сил инерции и сил тяготения необходима не только для того, чтобы наступило состояние невесомости, но и чтобы это состояние могло сохраняться достаточно долгое время. Это Б одинаковой мере относится как к лифту, так и к космическому кораблю и ко всем аналогичным случаям мы поясним это обстоятельство на конкретном примере космического корабля. [c.357]

Па всей территории СССР декретное время равно поясному времени плюс один час. [c.50]

Поскольку В статически определимо системе напряжения в всех стержнях представляют собою линейные функции действующих сил, запас прочности по напряжениям, обеспечиваемый выполнением условия (2.5.2), будет в то же время запасом прочности по нагрузкам. В статически неопределимых системах дело обстоит иначе, здесь разрушение или переход в состояние текучести одного из стержней системы еще не означает разрушения системы в целом. Поясним сказанное примером. [c.56]

Реакции, идущие через составное ядро, подразделяются на резонансные и не резонансные. Поясним смысл этих терминов. Как мы знаем, энергия возбуждения ядра может принимать только дискретный ряд значений, соответствуюш,их уровням ядра. Однако при более точном рассмотрении оказывается, что представление об уровнях с точно фиксированной энергией справедливо только в отношении основных состояний стабильных ядер. Все остальные уровни ядер не обладают определенной энергией — они в той или иной степени размазаны по энергии. Оценку ширины Г размытия уровня можно получить из соотношения неопределенностей время-энергия. Согласно этой оценке (см. (2.54)) А = Г/2 = й/2т. Ширина уровня тем больше, чем короче его время жизни. В начале книги (гл. И, 1, п. 3) мы говорили, что ядро может возбуждаться только на энергию, соответствующую одному из его уровней. Поэтому и составное ядро может образоваться лишь в том случае, если энергия налетающей частицы попадает в интервал Г неопределенности положения уровня. [c.132]

Оба эти аргумента не действуют при переходе от фотонов к нейтрино. Поэтому долгое время казалось, что в отношении нейтрино не удастся установить, имеет эта частица точно нулевую или же просто очень малую массу покоя. В конце пятидесятых годов была выдвинута гипотеза двухкомпонентного нейтрино (Ц. Ли и Ч. Янг, Л. Д. Ландау, А. Салам, 1957), согласно которой масса покоя этой частицы строго равна нулю. Поясним эту гипотезу. Допустим, что у какой-то частицы спин направлен точно по импульсу. Если масса покоя такой частицы не нуль, то ее скорость меньше скорости света. При этом в системе координат, движущейся быстрее частицы, импульс изменит свое направление и спин станет направленным не по импульсу, а против него. Поэтому у частицы со спином V2 и ненулевой массой должно быть два различных поляризационных состояния (спин по импульсу и против импульса). Если, однако, масса покоя частицы равна нулю, то знак проекции спина на импульс становится инвариантным (одинаковым во всех движущихся относительно друг друга системах координат). Действительно, частица с нулевой массой движется со скоростью света, так что ее нельзя обогнать. Знак проекции спина на импульс можно изменить с помощью зеркального отражения. В теории двухкомпонентного нейтрино делается возможное только при нулевой массе покоя допущение о том, что при зеркальном отражении нейтрино переходит в антинейтрино. Таким образом, согласно гипотезе двухкомпонентного нейтрино у нейтрино (как и у антинейтрино) имеется только одно поляризационное состояние. Экспериментальные данные указывают [c.251]

Для практического осуществления стационарно текущей цепной реакции надо уметь этой реакцией управлять. Как мы сейчас увидим, это управление существенно упрощается благодаря вылету запаздывающих нейтронов ири делении. Мы знаем из гл. X, 3, что подавляющее большинство нейтронов вылетает из ядра практически мгновенно (т. е. за время, на много порядков меньшее времени жизни поколения нейтронов в активной зоне), но несколько десятых процента нейтронов являются запаздывающими и вылетают из ядер-осколков через довольно большой промежуток времени — от долей секунды до нескольких и даже десятков секунд. Качественно влияние запаздывающих нейтронов можно пояснить так. Пусть коэффициент размножения мгновенно возрос от подкритического значения до такого надкритического, что К < 1 ири отсутствии запаздывающих нейтронов. Тогда, очевидно, цепная реакция начнется не сразу, а лишь после вылета запаздывающих нейтронов. Тем самым процесс течения реакции будет регулируемым, если время срабатывания регулирующих устройств будет меньше сравнительно большого времени задержки запаздывающих нейтронов, а не очень малого времени развития цепной реакции. [c.576]

В последнее время в некоторых случаях размеры конструкций стали определять не по допускаемому напряжению, а по допускаемой нагрузке. Поясним преимущества нового метода по сравнению с методом расчета по допускаемым напряжениям. [c.73]

Различие между средней наработкой до первого отказа и средним временем до второго можно пояснить. В начальный момент времени объект предполагается совершенно новым, к моменту появления первого отказа все его элементы несколько изнашиваются и один из них выходит из строя. После восстановления относительно новым будет лишь тот элемент, который заменят (или отремонтируют), а остальные элементы еще более состарятся . Это приводит к тому, что средняя наработка до второго отказа будет меньше, чем наработка до первого отказа. Однако если отказы элементов объекта возникают кучно , то после ряда отказов, когда слабые элементы будут заменены на новые, среднее время между отказами объекта в целом может опять возрасти. Понятно, что описанная модель соответствует случаю, когда система составлена из стареющих элементов. Иначе говоря, значение средней наработки до отказа зависит от того, при каких начальных условиях начинает работать объект, и от распределения времени работы элементов. Заметим, что для всех рассматриваемых на практике случаев случайный процесс смены состояний работоспособности и отказа довольно быстро входит в стационарный режим, когда начальные условия уже не влияют на значения вероятностных характеристик. (Практически характеристики объекта можно считать стационарными уже после трех-четырех отказов.) [c.86]

Сказанное можно пояснить простым примером. Возьмем такую биологическую систему, как медведь. Осенью он поглощает с пищей H =W ) большее количество энергии, чем расходует с теплотой Q" и работой L"). Поэтому он накапливает с жировыми запасами энергию AU. Следовательно, осенью его энергетический баланс ак тивный и ос =- ос> ос= ос + ос- Одиако ЗИМОЙ, во время спячки в берлоге, он вообще не получает энергию извне (1Гз=0) расход энергии включает работу 1," (на дыхание, изменение позы и сосание лапы — он очень мал) и теплоту Q для поддержания микроклимата в берлоге. Весь этот расход энергии W =L - rQ компенсируется уменьшением ее запасов Следовательно, энергетический баланс для этого периода будет иметь вид 0=и7з+Д(Уз или Сз+Ьз=—Д Уз. Чтобы он соблюдался, величина М1з должна быть отрицательной запас внутренней энергии будет уменьшаться. [c.88]

И В ТОМ, и в другом случае разбиение должно обеспечить такой порядок выполнения задания, чтобы отказ, возникший при выполнении очередного этапа, не обесценивал результатов работы па предыдущих этапах. Поясним функционирование такой системы с помощью рис. 3.7. Пусть задание состоит из четырех этапов с минимальным временем выполнения 4/4. Ири отказе системы в момент ti, где гз/4<Т [<2гз/4, обесценивается не вся предыдущая работа, как было в случае полностью обесценивающих отказов, а только часть ее, относящая ко второму этапу и равная xi— 4/4. Первый же этап оказывается выполненным. Время Ti—4/4, обесцененное отказом, включается в непроизводительно затраченное время /пр, которое поэтому в момент ti увеличивается скачком. После восстановления работоспособности за время 9i система вновь приступает к выполнению второго этапа задания и заканчивает его через время 4/4, так что время выполнения этого этапа оказывается равным /в 32= (т—4/4)-Ь(01-Ь4/4. При втором отказе через время Го обесценивается часть работ третьего этапа, выполненных в течение времени Т2— —4/4, и т. д. Полезное время 4 (л ) составляется только из тех участков наработки, которые не обесценены отказами. Все остальное время включается в 4р. Задание оказывается выполненным, если в оперативном интервале времени выполнены все его этапы. Согласно эквивалентному определению (1.3.1) задание выполнено, если срыв функционирования, фиксируемый в тот момент, когда суммарное непроизводительно затраченное время 4р впервые окажется больше резервного времени [c.90]

После этого преподаватель поясняет обязанности кочегара во время работы газифицированных котлов. [c.171]

Физическая основа. Суть метода может быть пояснена с помощью рис. 2-13 и 2-14. Образец I произвольной формы находится внутри массивной металлической оболочки 2, температура которой (т) монотонно повышается (или понижается) за счет внешнего притока (оттока) тепла. В прослойке 3 между образцом и оболочкой может находиться воздух или инертный газ либо может быть создано разрежение. Внутри образца в течение опыта периодически, импульсами действует тепловой источник мощностью W. За время импульса мощность источника сохраняется практически постоянной, а изменение температуры образца + Д о в отличие от предыдущего метода остается малым, например, не превышает 10—20 град. Температурное поле [c.49]

Различие между траекторией, описанной точкой, и перемещением точки за то же время поясним на конкретном примере. Теплоход вышел из Москвы, по каналу прошел в Волгу, спустился по Волге до Волго-Донского канала, перешел в Дон и доплыл до Ростова. Перемещение теплохода за этот рейс изобразится векто- [c.18]

В основном, стандарты ANSI ускоряют продвижение изделий на рынке и в то же время поясняют, как повысить безопасность этих изделий и обеспечить защиту потребителей. [c.51]

Существует много способов определения среднего времени жизни возбужденного атома. Остановимся на очень интересном и получившем в последнее время широкое распростра.чение оп-тико-магнитном методе. Поясним его на классической модели, полностью описывающей явление лишь в некоторых частных случаях, но качественно отражающей и общее решение задачи. [c.229]

Поясним представление о моменте силы и моменте импульса некоторыми конкретными примерами. Отметим прежде всего, что момент импульса, которым обладает тело, движущееся прямолинейно и равномерно (рис. 135), есть велнчнна постоянная. Действительно, хотя радиус-вектор г все время изменяется, но момент импульса остается постоянным, так как остается неизменной длина перпендикуляра d, опущенного из точки О на направление вектора тт1. [c.299]

Поясное время — единое время в пределах часового пояса, рав1юе среднему сол)1ечпому времени среднего меридиана данн(зго часового пояса. [c.50]

Поясное время в смежных поясах различается на 1 ч, счет ведется с запада ла восток от 1 рнивичекого мериднаиа. [c.50]

Под влиянием такого рода переходов между состояниями К и К возникает небольшое взаимодействие. Чтобы понять, к чему это взаимодействие приведет, надо принять во внимание, что если некоторая величина не сохраняется, то она меняется со временем. Поэтому, если в начальный момент у нас был мезон К , так что странность точно равнялась +1, то через какое-то время это состояние частично перейдет в К (вспомним, что в квантовой механике возможна суперпозиция, т. е. наложение различных состояний). Этот процесс удобно пояснить аналогией с двумя маятниками, иемющими одинаковые собственные частоты и слабо связанными друг с другом. Если один из маятников (К ) раскачать, то через некоторое время начнет раскачиваться и второй маятник (К ), отбирая энергию у первого. Возникает вопрос, существует ли такая суперпозиция состояний К и К , квантовые числа которой не меняются со временем. Если принять (до осени 1964 г. в этом не сомневался никто), что сохраняется СР-четность (см. 2, п. 9), то эти суперпозиции найти нетрудно. Каон при зарядовом сопряжении С переходит в антикаон, а при инверсии Р его волновая функция (при нулевом импульсе) меняет знак (каон нечетен). Обозначая через К и К волновые функции соответствующих частиц, действие операций С и Р можно записать в виде [c.410]

Как дополнительно поясняется в 1лаве 1 (см. также 3-1), мы считаем, что внутри единой науки Механика жидкости необходимо в настоящее время различать два принципиально разных научных направления [c.4]

При изучении таких волн прежде всего необходимо выяснить причины их возникновения на поверхности воды. Решение этого вопроса основывается на сказанном выше о внутренних волнах если имеем две разные жидкости (в данном случае — движущийся воздух и неподвижную или подвижную воду), то при относительном горизонтальном перемещении этих жидкостей граница АВ между ними должна приобретать волнистый характер (рис. 19-3). Это можно пояснить и иначе во время ветра к поверхности воды оказываются приложенными со стороны воздуха силы трения, которые порождают вначале возникновение небольших волн. После появления этих волн ветер начинает оказывать большее давление на надветренную сторону волны и меньшее давление на подветренную часть волны, причем волны постепенно растут по величине. [c.612]

Наиболее перспективными в настоящее время материалами для твердотельных диэлектрических лазеров являются соединения сложных оксидов редкоземельной группы элементов и алюминия. Рассмотрим их свойства на примере диаграммы состояний двойной системы УзО ) — А12О3, но вначале поясним, что такое диаграммы состояний бинарных систем и как ими пользоваться. [c.67]

Даже такой крупный физик, как А. Г. Столетов, писал в отзыве, подписанном и профессором Слудскигл (оба официальные оппоненты) Диссертация г. УмО Ва Уравнения движения энергии в телах имеет характер чисто спекулятивный... Автор считает необходимым (гл. 1) ввести в теоретическую физику общие понятия о движении энергии,. в настоящее время, когда взгляд на теплоту как движение, окончательно утвердился, выражение тепловой ток стало условным и предполагает дальнейший механический анализ. Это-то условное и не вполне выясненное понятие г. Умов обобщает, применяя его ко всякой вообще физической энергии... Чтобы оправдать себя до некоторой степени, г. Умов указывает на сходство закона сохранения энергии с законом сохранения вещества (стр. 2) Но идея движения энергии этим сходством никак не поясняется и не оправдывается... и т. д. [c.152]

Пояснить различие двух рассматриваемых видов отказов - работоспособности и функционирования - можно на примере ЭЭС с одним узлом потребления (рис. 1.11). В момент ty в связи со спадом нагрузки N снижена включенная мощность системы за счет вывода части агрегатов в ненагруженный резерв тем самым мощность ненагруженно-го резерва увеличена с до R . В момент произошло аварийное отключение (аварийный останов) одного из генерирующих агрегатов системы (мощностью AN), в результате чего включенная мощность и рабочая мощность системы понизились на величину AN. Произошел отказ работоспособности системы. Однако отказ работоспособности не сопровождался отказом функционирования системы, поскольку включенная мощность по-прежнему превышала нагрузку N. В момент 3 в результате роста нагрузки включенная мощность оказалась недостаточной для покрытия требуемой нагрузки. Произошел первый отказ функционирования. В момент был обеспечен ввод в работу всей мощности ненагруженного резерва R (время ввода резерва 4 - то привело к восстановлению нормальных условий функционирования (продолжительность первого отказа функционирования [c.58]

Поясним сказанное на простом (условном) примере. Для дублированной системы, предназначенной для выполнения кратковременных задач, удобным показателем надежности является коэффициент готовности. В то же время для каждого элемента, образующего эту дублированную систему, задание показателя надежности типа коэффициента готовности может оказаться неудобным. Удобнее для каждого элемента задавать как минимум два показателя среднее время безотказной работы и среднее время восстановления, так как эти характеристики позволяют рассчитьшать коэффициент готовности системы в целом для различных режимов регламентных работ, различных форм восстановления и т.п. [c.104]

Поясним сказанное при помощи рис. 1.1. Если тело А скользит вправо по поверхности тела В, то в следующий после изображенного на рисунке момент времени в области контакта будут но-ирежнему находиться частицы 02,. ... 10 тела А, но совокупность частиц тела В, находящихся в области контакта, станет другой. Если в начальный момент, изображенный на рисунке, это множество состояло из элементов 6ц, bj2,. .., 620, то в следующий момент времени оно будет состоять из элементов 13 13 1 За рассматриваемое время частица 6ц покинула область контакта, частица 631 вошла в нее. [c.16]

Часы, показыв. поясное время (в виде земного шара) [c.125]

В настоящей работе уже были рассмотрены охладители дизелей, компрессоров и другого энергетического оборудования, в которых происходит охлаждение воды до температуры примерно 30 °С за счет ее испарения при непосредственном контакте с воздухом или выхлопными газами. Получение более низких температур воды, например 5—8 °С — для кондиционирования воздуха, связано о дополнительными трудностями. В вакуумных системах охлаждения, включающих, например, пароэжекторные холодильные машины, требуется очень высокий вакуум (около 0,99) расход воздуха при этом отсутствует. В воздушных испарительных системах охлеждения, под которыми обычно понимают системы оборотного водоснабжения с градирнями и тепломассообменными аппаратами, давление близко к атмосферному Р , расход воздуха максимальный, но температура воды б—8 °С не достигается. Однако комбинирование вакуумной и воздушной испарительной систем охлаждения позволяет достичь необходимых температур воды 5—8 °С при относительно невысоком, технически приемлемом вакууме 0,7—0,95 и на порядок меньшем расходе воздуха, чем в воздушных испарительных системах охлаждения. Выше было дано объяснение причинам уменьшения расхода воздуха. Возможность же снижения вакуума объясняется тем, что теоретическим пределом охлаждения воды в вакуумных системах является температура насыщения пара при данном давлении, в то время как в воздушных испарительных системах охлаждения теоретическим пределом охлаждения воды является температура воздуха (газа) по смоченному термометру, которая отличается от температуры насыщения пара. Поясним это более подробно. Между давлением и температурой насыщения водяного пара существует жесткая связь. Она выражается формулой Фильнея [c.167]

Здесь необходимо сделать одно существенное отступление. Как известно, в соответствии с постановлением ЦК КПСС и Совета Министров СССР [7] и решениями XXVI съезда КПСС в нашей стране осуществляется совершенствование хозяйственного механизма. В связи с этим уместно сослаться на точку зрения одного из организаторов управления производством предыдущего поколения. Так, Ф. А. Кутейщиков по поводу возможного смешения методов рациональной организации с техническими приемами, т. е. механизмом рациональной организации, писал следующее Эта ошибка у нас часто наблюдается. У нас придают решающее значение механизму, не отдавая себе отчета в том, для чего он нужен и какие результаты может дать. У нас наделяют механизм самостоятельной ценностью, полагая, что введение элементов механизма может улучшить дело... Мы часто переносим механизм. .. рациональной организации, не перенося новых методов работы [36, с. 14]. Далее он пояснял, что механизм организации нельзя смешивать с ее сущностью и с теорией, лежащей в ее основе один и тот же механизм в одном случае может повлечь за собой дезорганизацию в управлении предприятием, а в другом —может оказаться благотворным. Ведь механизм, который дает хорошие результаты при правильном использовании основных принципов организации, может привести к ошибкам и неудачам, если неправильно понять эти принципы. Например, решив рационально организовать управление, на предприятии обычно прежде всего принимаются за организационную схему. Эта схема тщательно разрабатывается, изображается и административное древо , где каждый работник имеет свой кружок, соединенный сплошными или пунктирными линиями с другими кружками. Тщательно устанавливается порядок подчиненности, а дело идет по-старому. Через некоторое время все выбрасывается, а предприятие благополучно возвращается в исходное состояние. Почему это происходит — спрашивал Ф. А. Кутейщиков. — Потому что изменили технические формы, но не изменили методов работы [36, с. 15]. [c.10]

Осн. свойства Д. с., общие для эл. дииамич., акус-тич., квантовомеханич. и др. систем, могут быть пояснены па примере диэлектрич. среды, характеризуемой проницаемостью б(м, к) или связанной с ней восприимчивостью к)—(е—1)/4л. В предположения о полном отсутствии дисперсии у, а>, — связь поляризации P t, г) t — время, г — координаты точки наблюдения) с инициирующим её электрич. полем JS t, г) является мгновенной и локальной [c.639]

Условие возникновения Ч.— В. и. и его направленность могут быть пояснены с помощью принципа Пойгенса. Каждую точку А, В, С, D на рис. I и 2) траектории заряж. частицы следует считать источником волны, возникающей в момент прохождения через неё частицы, В оптически изотропной среде такие парциальные волны будут сферическими, распространяющимися со скоростью и = с/л, где п—показатель преломления среды. Допустим, что частица, двигаясь равномерно и прямолинейно со скоростью и, в момент наблюдения находилась в точке . За время f до этого она проходила через точку (A =vr). Волна, испущенная из А, к моменту наблюдения представится сферой радиусом Л = Ш на рис. 1 и 2 ей соответствует окружность J, а волнам, испущенным из В, С, D,—окружности [c.449]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...