Координата точки наблюдения

Решение его невозможно без знания особенностей формирования полей рассеяния для разного типа нарушений сплошности с учетом их геометрических размеров, магнитных свойств материала и конфигурации изделия, в котором находится дефект, а также координат точек наблюдения. Эти закономерности изучались многими исследователями как расчетным путем с использованием различных аппроксимаций, так и экспериментально. [c.74]

Особенностью выведенных формул (в линейном приближении расчета) является то, что члены в них, содержащие координаты точки наблюдения, являются сомножителями по отношению к другому члену с магнитными параметрами системы образец — дефект, геометрическими размерами и глубиной залегания дефекта. Максимальные значения нормальной и тангенциальной составляющей поля внутреннего дефекта изменяются строго обратно пропорционально квадрату расстояния от центра дефекта до точки наблюдения (вне ферромагнетика). [c.80]

Поле дефекта зависит от его параметров ширины 2Ь, глубины h и координат точек наблюдения. Увеличение 2Ь и h приводит к усилению поля дефекта, причем ширина раскрытия оказывает значительно большее влияние, чем глубина. В [32] отмечается, что нормальная компонента поля прямо пропорциональна ширине и глубине дефекта и обратно пропорциональна квадрату рабочего зазора. Для дефекта с сильно сжатыми стенками увеличение зазора приводит к резкому снижению поля рассеяния на расстоянии 3—10 мм. Это, по-видимому, объясняется тем, что датчик находится уже вне полей дефекта [35]. Для узкой щели с большим отношением глубины к ширине раскрытия и высокой магнитной проницаемостью исследуемого материала поле рассеяния прямо пропорционально глубине и практически не зависит от ее ширины [36]. [c.88]

Здесь п, П2, пз — направляющие косинусы внешней нормали к имеющейся в потоке поверхности S ж Хг — координаты точки наблюдения. [c.425]

На первом этапе подготовки эталонного описания из ЦММ удаляются те её элементы, которые, возможно, не могут быть получены или локализованы на текущем изображении для заданных значений пространственных координат точки наблюдения строится геометрическая модель наблюдаемой сцены в цифровой форме с нанесенной точкой прицеливания. [c.178]

Здесь р, ф и 2 — координаты источника р, ф и г —координаты точки наблюдения. [c.254]

В заключение приведем рельеф потенциала, рассчитанный в работе [18] для цилиндрического излучателя бесконечной длины, с равномерным распределением амплитуды по фронту и с углом раскрытия = 60°. В горизонтальной плоскости рис. 21 отложены полярные координаты точки наблюдения Го и Со, в вертикальной — величины, пропорциональные модулю потенциала. Направление ао = О соответствует оси 2, т. е. нормали к образующей цилиндра, лежащей в плоскости его симметрии ао = 90° соответствует оси у, лежащей в фокальной плоскости. Вертикальная ось [c.173]

В выражения, описывающие поле дефекта, входят принятые геометрические параметры к VI Ъ, плотность магнитных зарядов и координаты точек наблюдения х и у. [c.31]

Начнем с определения функции Грина, формулировки ее свойств, в частности, теоремы взаимности. Формулы этого параграфа, как правило, не решают задач дифракции, а лишь дают выражения для искомых полей через заданные токи (или граничные значения) в виде интегралов, зависящих от координат точки наблюдения, как от параметра. Ядрами интегралов являются соответствующим образом введенные функции Грина. Эти интегральные выражения позволят нам далее написать интегральные уравнения для искомых полей. [c.105]

X, у, г — координаты точки наблюдения, х , у , 2 — 0 — точки истока, т. е. точки приложения силы [c.93]

Имея решение для сосредоточенной силы, можно с помощью обычного процесса суммирования вернуться к случаю распределённой нагрузки д(х, у) при этом получится решение, отличное по форме от (5.21). Пусть 2 обозначает область загружения на плоскости г = к, (р, 9, 2)—цилиндрические координаты точки наблюдения М, [c.183]

Функция Рх з, (I, Т, Я) зависит только от параметров слоя и переменного интегрирования, а функция (2+/г) — только от радиуса катушки, координат точки наблюдения и переменной интегрирования. [c.384]

В общем случае при произвольных граничных условиях решение уравнения (2.37) впервые было получено в [26]. Если ввести суммарную К=(р1+Р2)/2 и разностную р = р1—рз координаты точек наблюдения, то это решение будет иметь вид [53] [c.26]

Таким образом, если центр тяжести координат точек наблюдения смещен относительно направления строго назад на расстояние, значительно превышающее ре, то радиус когерентности отраженной зеркальной плоскостью сферической волны совпадает с радиусом когерентности волны, прошедшей трассу длиной 21 в прямом направлении, а радиус когерентности поля волны, рассеянной точечным отражателем, совпадает с радиусом когерентности сферической волны на трассе длиной Ь. [c.172]

Векторный потенциал тока можно найти подстановкой (3.40) в формулу (3.23). Пусть р—радиальная координата точки наблюдения. Тогда [c.33]

Обратимся теперь к функции и+(г, <р к) и получим асимптотическое представление зависящего от координат точки наблюдения множителя [c.307]

Добавляя этот множитель в формуле (2.16) и опуская значок тильды у координаты точки наблюдения N. получаем следующую уточненную формулу в случае переменной скорости распространения волн [c.345]

Введем полярные координаты. Пусть р, фо — координаты источника, г, ф — координаты точки наблюдения. Искомое волновое поле точечного источника (функцию Грина) обозначим g n ф р. фо)- Функция Грина должна при г < р удовлетворять уравнению Гельмгольца [c.346]

С увеличением частоты со или координаты точки наблюдения S возрастает приведенная длина дуги у (s). При тех значениях Y (s), при которых величина j - становится [c.376]

Обозначая координаты точки наблюдения посредством х, у, а координаты переменной точки в области интегрирования посредством г), мы молгем. следовательно, в рассматриваемом случае замеиить do в общей формуле (72,5) на [c.387]

Аргументирована возможность моделирования усталостных трещин зубчатым поверхностным диполем. Рассчитано магнитостатическое поле такого типа дефектов, произведен числовой расчет и изучена зависимость компонент поля от параметров дефекта и координат точек наблюдения, проведено сравнение с дефектом, имеющим гладкие степкн (ленточным диполем). [c.257]

Осн. свойства Д. с., общие для эл. дииамич., акус-тич., квантовомеханич. и др. систем, могут быть пояснены па примере диэлектрич. среды, характеризуемой проницаемостью б(м, к) или связанной с ней восприимчивостью к)—(е—1)/4л. В предположения о полном отсутствии дисперсии у, а>, — связь поляризации P t, г) t — время, г — координаты точки наблюдения) с инициирующим её электрич. полем JS t, г) является мгновенной и локальной [c.639]

В практике магн. измерений различают магнитометрический и баллистический Р. ф. Первый применяется при измерении усреднённой по объёму всего тела намагниченности Л/ р. Второй используется при баллистич. методе измерения намагниченности, когда определяется среднее по поперечному сечению в центр, части образца значение намагниченности. В силу однородности намагниченности для эллипсоида нет различия между этими Р. ф. В случае тел др. формы (напр., призм, цилиндров) обычно магнитометрический Р. ф. больше баллистического, причём оба зависят от магн. свойств материала и характера распределения локальных значений намагниченности в образце. Для тел неэллппсоидальной формы Р. ф. сложным образом зависит не только от формы, но п от магк, свойств материала, распределения намагниченности в образце и координат точки наблюдения. Эмпирич. значения Р. ф. для тел развой формы (обычно цилиндров) приводятся в виде таблиц или графиков. При использовании приводимых в справочниках значений Р. ф. следует учитывать, для каких материалов и при каких условиях измерений они были определены. [c.242]

Окончательный результат получается такол переоруентацией локальной системы координат, что ось Zi поочередно совпадает со сторонами St и tr треугольника. Значение каждого из интегралов выражается при этом через координаты точки наблюдения и соответствующего узла. [c.150]

Проведем расчет акустического поля в М (г, 6, ф), создаваемого точечным источником, помещенным в точкё М (Го, 9, Фо) при наличии акустически жесткой сферы (рис. III.5.1) г, 6 и ф — сферические координаты точки наблюдения, г , в и фц —координаты точки источника R — расстояние между источником и точкой наблюдения. [c.251]

Геомагнитные явления. В выяснении природы первичного космического излучения чрезвычайно важную роль сыграли так называемые геомагнитные эффекты, т. е. зависимость интенсивиости космических лучей и их энергетического спектра от геомагнитных координат точки наблюдения, а также зенитной и азимутальной ориентации регистрирующих приборов. [c.281]

Нас будет интересовать зависимость и (а) от а во всей плоскости комплексной переменной а. В этом рассмотрении координаты точки наблюдения предпола-гаюгся фиксированными параметрами. Функция и (а) мероморфна по а, т. е. единственными ее особенностями в любой конечной части комплексной плоскости могут быть лишь полюсы. Пооюсы Оп функции и (а) совпадают с собственны.ма значениями задачи (5.4) (при еп(г), определяемой фор.мулой (5,13)). [c.55]

Второе слагаемое в этой формуле и представляет вычисленное с указанной степенью точности приращение величины , когда начало отсчёта перенесено из О в О. Значок при символе grad указывает на то, что дифференцирование производится по координатам точки истока О переходя к дифференцированию по координатам точки наблюдения М, получим [c.77]

Рассмотрим некоторые особенности в распределении полей рассеяния над дефектами типа открытой щели в намагниченном изделии, которые в литературе освещены недостаточно полно (в частности, соотношения между составляющими поля в за-рисимости от параметров дефекта и координат точки наблюдения) [c.271]

Направление измеряемых полей определялось очень просто один из ферроэлементов использовался для подмагничивания постоянным магнитным полем заданной величины, в то время как другой, находившийся иа значительном удалении от первого, служил измерителем и давал увеличение э.д.с. на выходе зонда, если измеряемое поле имело тот же знак, что и подмагничивающее, и, наоборот, уменьшение, если их знаки противоположны. Это позволяло непосредственно видеть направление г.змеряемого поля и с большей точностью фиксировать координаты точки наблюдения. [c.272]

В действительности параметр Кориолиса / = 2 0з1п(р зависит от ф, (я/2—ф)—широтная координата точки наблюдения. [c.23]

Заметим, что вид эталонных функций, т. е. функций, входящих в искомое разложение, можно было бы установить, основываясь на решении параболического уравнения. Однако-решение эталонной задачи, в отличие от решения параболического уравнения, позволяет указать не только вид эталонных функций, но и характм зависимости дальнейших приближений/ от координат точки наблюдения. [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...