Напряжение гидростатическое (давление

Обратимся к частному виду напряжения — гидростатическому давлению, представляющему собой сжимающее или растягивающее напряжение, которое равномерно и одинаково действует на плоскости во всех трех взаимно перпендикулярных направлениях (рис. 5). Это и есть давление Р, кото- [c.9]

Сжимающее напряжение, возникающее внутри покоящейся жидкости, называется гидростат ическим давлением или напряжением гидростатического давления. [c.21]

Напряжение гидростатическое (давление) 434 [c.554]

С точки зрения механики сплошных сред основное различие между твердыми телами и жидкостями проявляется в том, что при статическом равновесии у первых могут существовать как касательные, так и нормальные напряжения, тогда как у вторых при равновесии суш,ествуют только нормальные напряжения (гидростатическое давление). Касательные напряжения в жидкости возникают лишь при ее движении. [c.13]

Для гомогенных изотропных полимеров зависимость прочности от шарового тензора напряжений (гидростатического давления) обоснована в работе [15], где показано, что увеличение гидростатического давления ведет к росту как деформационных, так и прочностных характеристик полимерных материалов. В случае хрупких материалов растет предел прочности, а в случае пластичных полимеров растет и предел высокоэластичности, и предел прочности. Характеристики прочности увеличиваются с ростом гидростатического давления примерно так же, как модуль упругости. [c.141]

Для условий пластического течения зависимость между относительной деформацией и напряжением предполагает постоянство объема деформируемого материала. Следовательно, равномерные сжимающие напряжения (гидростатическое давление) не будут оказывать влияния на пластическое течение. Для определения напряжений, контролирующих пластическое течение, гидростатическое давление (напряжение) может быть вычтено из нормальных напряжений. В направлении 1 девиатор напряжений равен о п = (сти — р) аналогичные зависимости можно записать и для других направлений. Прандтль в 1929 г. и Рейс в 1930 г. установили, что зависимости между деформацией и напряжением не меняются от предшествующей пластической деформации. Ими предложена следующая зависимость между приращением относительной деформации и девиатором напряжения [c.24]

Решение. Находим среднее напряжение (гидростатическое давление) [c.74]

В пределах упругости соответствующие компоненты этих тензоров пропорциональны друг другу, причем коэффициент пропорциональности равен удвоенному модулю упругости сдвига, т. е. 2(7. Среднее нормальное напряжение (гидростатическое давление с обратным знаком) [c.305]

Наложив на эти напряжения гидростатическое давление [c.412]

Октаэдрическое нормальное напряжение (гидростатическое давление) может быть определено по формуле [c.292]

При движении жидкости давление, отнесенное к единице площади, рассматривают как напряжение гидродинамического давления подобно напряжению гидростатического давления при равновесии жидкости. Как и в гидростатике, вместо термина напряжение давления будем пользоваться выражением гидродинамическое давление или просто давление . [c.53]

Из (2.129) следует, что среднее нормальное напряжение (гидростатическое давление) в области II при выдавливании с активными силами трения будет меньше, чем при обычном выдавливании. [c.90]

Предположим дополнительно, что гидростатическое давление (первый инвариант тензора напряжений) не влияет на зависимость между девиаторами напряжений и деформаций. Строго говоря, эта гипотеза неверна, но для многих металлов и сплавов она выполняется с достаточно большой точностью, введение же этой гипотезы позволяет намного упростить построение теории. Пусть, для простоты, отличны от нуля два компонента девиаторов. Тогда процесс нагружения в фиксированной точке тела будет изображаться кривой на плоскости а°, а°, процесс деформирования — кривой на плоскости е , Упомянутая выше зависимость связи напряжений с деформациями от истории нагружения означает, что деформированное состояние в данной точке тела зависит от всей кривой на плоскости а°, (т . Математически этот факт эквивалентен тому, что соотношения между напряжениями и деформациями в пластической области, вообще говоря, будут либо дифференциальными неинтегрируемыми, либо операторными зависимостями. Теории, использующие дифференциальные неинтегрируемые соотношения, известны как теории течения они, как правило, строятся с использованием введенного выше понятия поверхности текучести. Рассмотрим простейший класс операторных теорий, которые применяются только для специального вида процессов нагружения. [c.267]

Отсюда следует, что при равновесии идеально текучей среды нормальные напряжения не зависят от ориентации сечения в среде. Общую для всех площадок в данной точке среды величину р обозначим через —р, а саму величину р назовем гидростатическим давлением в данной точке среды. [c.131]

Простое нагружение сопровождается возрастанием всех компонентов напряжений в данной точке пропорционально какому-то параметру, например, времени. Тогда и внешние нагрузки пропорциональны этому параметру (при внутреннем гидростатическом давлении на трубу). Форма тензора напряжений и его главные направления при простом нагружении все время сохраняются. Иногда для определения простого нагружения используют коэффициент Лоде и Надаи Ца, который при этом виде нагружения остается постоянным ( —1 1) [c.97]

Только в случае гидростатического давления интенсивность напряжений превращается в нуль. Интенсивность напряжений 04 при простом растяжении (О1 0, О2 = Оз = 0) совпадает с нормальными растягивающими напряжениями. Интенсивность напряжений вводится в соотношения теории пластичности вместе с понятием интенсивности деформации, определение которого дается ниже. Часто вместо них применяют пропорциональные им величины интенсивность касательных напряжений (октаэдрические напряжения) и соответствующий им октаэдрический сдвиг. Интенсивность напряжений является для каждого материала вполне определенной и не зависящей от вида напряженного состояния функцией интенсивности деформаций. [c.99]

Так как объем элемента жесткопластического материала не изменяется, то каждое приращение деформации (при плоской деформации) происходит при напряженном состоянии чистого сдвига. Тогда для изотропного материала напряженное состояние в каждой точке есть чистый сдвиг с касательным напряжением X и гидростатическим давлением. Напряжение Ог, перпендикулярное к плоскостям течения, из (1.16) при ег = 0 и равно [c.111]

Теперь, когда значение р определено, разбиение напряженного состояния на два слагаемых также приобретает определенность. Первое слагаемое называется обычно гидростатической составляющей напряженного состояния или шаровым тензором. Оба названия вполне объяснимы гидростатическая составляющая — конечно, по аналогии с нагружением гидростатическим давлением, а шаровой тензор — тоже понятно если три главных напряжения равны друг другу, эллипсоид напряжений превращается в шар. [c.48]

Последнее утверждение нуждается в пояснении. У нас имеется две системы сил. Прикладываем первую систему сил (шаровой тензор) — получаем энергию изменения объема. Прикладываем вторую систему сил (девиатор) — получаем энергию изменения формы. Но когда мы прикладываем вторую систему, первая, приложенная ранее, должна совершить работу на обобщенном перемещении, вызванном второй системой сил. Получается, что работа суммы сил равна не просто сумме работ. При совместном действии сил надо учесть еще и взаимную работу — работу ранее приложенной силы на перемещении, вызванном последующей силой. Поэтому, вообще говоря, работа суммы сил не равна сумме их работ. Но в данном случае дело обстоит иначе. Мы разделили напряженное состояние на две части не произвольно, а так, чтобы девиаторная часть не приводила к изменению объема. Но изменение объема как раз и представляет собой обобщенное перемещение для гидростатического давления или всестороннего растяжения. Поэтому первая система сил на перемещениях, вызванных второй системой сил, производит работу, равную нулю, а энергия может рассматриваться как сумма работ в двух напряженных состояниях. [c.49]

Основной особенностью последнего выражения является то, что оно определяется разностью главных напряжений и не зависит, следовательно, от наложенного на напряженное состояние гидростатического давления. Если к каждому из главных напряжений прибавить или отнять одну и ту же величину, энергия изменения формы сохранит свое значение. [c.50]

Рассмотрим более сложную задачу о действии гидростатического давления па плотину треугольного поперечного сечения (рис. 4.10). Размер рассматриваемого участка плотины, перпендикулярный чертежу, считаем равным единице, а ее высоту в направлении оси у — неограниченной. Сначала учтем лишь давление воды q = YqJ/, собственный вес плотины учитывать не будем. Примем функцию ф по (4.28) и напряжения по (4.29). Определению подлежат четыре коэффициента l,. . С4 для этого имеем по два условия в точках поверхности и К . Для точки при а-к, = О имеем [c.83]

Тонкостенная стальная трубка с наружным диаметром. 10 мм и толщиной стенки 0,5 мм нагружена одновременно внутренним гидростатическим давлением р = 15 МН/м , центральным растягивающим усилием N = 1 кН и крутящим моментом М = = 3 Н м. Определить расчетное напряжение для трубки по третьей теории прочности, предполагая, что растягивающие напряжения по обоим направлениям трубки распределяются равномерно по ее толщине. [c.214]

Гидростатическим давлением в данной точке называется напряжение сжатия в ней, равное [c.9]

Гидростатическое давление в точке, являющееся нормальным сжимающим напряжением, по всем направлениям одинаково и зависит от положения точек в покоящейся жидкости. [c.9]

Как показано в п. 3.2, в покоящейся жидкости касательные напряжения в каждой точке равны нулю, а нормальные направлены по внутренним нормалям и равны гидростатическому давлению, взятому с обратным знаком (см. п. 3.2). [c.63]

В покоящейся жидкости, как известно из 2 гл. 3, касательные напряжения в каждой точке равны нулю, а нормальные сводятся к гидростатическому давлению р, т. е. [c.68]

Использование уравнения Лапласа только для определения напряжений в стенках цилиндрических и сферических сосудов при действии избыточного давления газа не имеет смысла, так как для этих сосудов расчетные формулы легко получить и без уравнения Лапласа. Если давать это уравнение, то надо показать его применение к расчету сосудов на действие гидростатического давления, а для этого необходимо рассмотреть условия равновесия отсеченной части сосуда. [c.219]

В результате действия массовых и поверхностных сил в жидкости возникает гидростатическое давление, характеризующее ее напряженное состояние. [c.8]

Рассмотрим точку А (рис. 2.2). Предположим, что гидростатическое давление направлено не по нормали к площадке на свободной поверхности, а под некоторым углом (вектор ). Тогда R можно разложить на две составляющие нормальную Р и касательную Т. В этом случае касательная составляющая Т вызовет движение жидкости, что противоречит условиям гидростатики. Следовательно, чтобы жидкость была неподвижна, единственным направлением гидростатического давления должна быть нормаль. Если гидростатическое давление будет действовать по внешней нормали (точка ), жидкость будет испытывать растягивающие напряжения, в результате чего произойдет разрыв. [c.9]

О, и при этом получится чисто гидродинамический режим, так как напряжение сведется только к гидростатическому давлению = — р, т = т" = т" = 0. [c.148]

Приведенные результаты позволяют получить решение сразу еще двух задач 1) когда на бесконечности приложено гидростатическое давление р или 2) одноосное напряжение (вдоль оси у). В первом случае нужно наложить на искомое решение такое решение, которое в напряжениях имеет вид Р [c.402]

В результате действия внешних сил внутри жидкости появляются напряжения, измеряемые в килограммах на квадратный сантиметр (кГ1см ). Сжимающее напряжение, возникающее внутри покоящейся жидкости, называется гидростатическим давлением, или напряжением гидростатического давления. [c.18]

В ряде работ [43, 44, 91, 95, 96, 160, 179, 199] приведены экспериментальные данные, в основном для ТРМЭ с плоскими слоями, которые показывают, что при сжатии ТРМЭ наблюдается нелинейная зависимость сила — осадка уже при малых деформациях в несколько процентов. Большинство авторов объясняют это явление физической нелинейностью закона упругости. Считают, что в сжатом слое, ввиду стесненности его деформации граничными условиями на лицевых поверхностях, развиваются большие напряжения гидростатического давления, влияющие на механические свойства эластомера. [c.21]

Энергия изменения объема Л равна половине произведения среднего напряжения (гидростатического давления) на объемную деформацию Л =ктсрео/2. [c.79]

Особенность этих процессов заключается в том, что заготовка перед вырубкой-пробивкой сжимается вблизи очага деформации кольцевым клиновидным ребром, выполненным за одно целое с прижимным кольцом штампа. При этом касательные напряжения концентрируются в очаге деформации, увеличивается компонента шарового тензора напряжения (гидростатическое давление), пласт ичность металла повышается. Отделение одной части заготовки от другой происходит только в результате сдвига под Действием касательных напряжений, что позволяет получить высокую точность размеров изделия и чистую боковую поверхность. [c.65]

Нормальное напряжение, т. е. напряжение силы давления, называется гидромеханическим (в случае покоя — гидростатическим) давлсаием, или просто давлением, и обозначается буквой [c.7]

Таким образом, в ненодвнжной жидкости возможен лишь один вид напряжения — наиряженне сжатия, т. е. гидростатическое давление. [c.15]

Очевидно, что в этом случае напряжения в материале не полностью определяются деформациямг , ибо приложение гидростатического давления не влияет на деформации, но меняет напряжения. [c.282]

Наиболее прост вопрос о равновесии идеально текучей среды ( 32), в которой касательцые напряжения отсутствуют, а нормальные определяются сферическим тензором —рЕ, где р — гидростатическое давление. [c.139]

Более подробно следует остановиться на значениях прочностных характеристик, которые в дальнейшем будут фигурировать в зависимостях для расчета статической прочности механически неоднородных соединений. Ранее, в работе /9/, для бездефектных соединений с мягкими прослойками нами была принята на основе многочисленных зкспериментальнььх данных идеально-жестко-пластическая диаграмма мягкого металла М. При этом, в расчетных формулах данную диаграмму в условиях общей текучести аппроксимировали на уровне значений временного сопротивления металла М (ст ). Для соединений с плоскостными дефектами такой подход применим не всегда. Последнее связано с ростом вблизи вершины дефекта показателя напряженного состояния П = Oq/T (здесь Од — гидростатическое давление, Т— интенсивность касательных напряжений, которая равна пределу текучести мягкого или /с твердого металлов при чистом сдвиге). Предельную (предшествующую разрушению) интенсивность пластических деформаций можно определить из диаграмм пластичности, отражающих связь предельной степени деформации сдвига Лр с показателем напрязкенного состояния П для конкретных материалов сварных соединений /9, 24/. Для этого необходимо знать показатель напряженного состояния П, величина которого зависит только от геометрических характеристик сварного соединения, степени его механической неоднородности и размеров дефекта П = (as, 1/В, f )Honpe-деляется из теоретического анализа. Определив значение предельной интенсивности пластических деформаций, по реальной диаграмме деформирования рассматриваемого металла СТ, =/(Е ) находим величину интенсивности напряжений в пластической области. Интервалы изменения а следующие Q.J, < а . Для плоской деформации та -кая подстановка в получаемые формулы означает замену временного сопротивления на данную величину. [c.50]

Напряженное состояние в каждой точке мягкой прослойки в условиях ее двч-хосного нагр жения характеризу ется наложением гидростатического давления на напряжение сдвига, ос щест-вляемого по площадкам, совпадающим с плоскостями скольжения в материале. При этом главные напряжения определяются выражениями (рис. 3,12) [c.114]

Это так называемая формула Мариотта, позволяющая рассчитать напряжение, вОзни-каюигее в материале трубы, или определить требующуюся толщину е тонкостенных труб, работающих под гидростатическим давлением р, если в формулу (2-50) вместо а подставить значение допустимого напряжения. [c.36]

Так как при равновесии жидкости АЯ является сжимающей силой, то р представляет собой среднее для данной площадки напряжение сжатия, которое называют средним гидростатическим давлением на площадке. Для толучения точного значения р в данной точке надо определить п эедел этого отношения при Дм->0, что и определит гидростатическое давление в данной точке [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...