Нормаль внутренняя

Называя угол углом трения, а геометрическое место полупрямых, выходящих из Р и образующих угол 9 с внутренней нормалью, внутренней полостью конуса трения, заключаем, что для равновесия материальной точки, опирающейся на поверхность, необходимо и достаточно, чтобы равнодействующая активных сил не лежала вне внутренней полости конуса трения. [c.9]

Выше указано, что бинормали пространственной кривой линии имеют направления внутренних нормалей направляющего кону- [c.341]

Касательная t и нормаль п гиперболы в точке Е являются биссектрисами соответственно внутреннего и внешнего углов между радиусами-векторами FE и FiE. [c.49]

Построение касательной и нормали к конике. Касательная является биссектрисой внешнего (у эллипса и параболы) или внутреннего (у гиперболы) угла, образованного радиусами-векторами, проведенными через заданную точку кривой, а нормаль — биссектрисой внутреннего или внешнего угла соответственно. На этом свойстве и основано их построение (рис. 3.50). [c.69]

Для усилий и моментов в сечении можно дать следующие определения продольная сила N — это сумма проекций всех внутренних сил, действующих в сечении, на нормаль к сечению (или на ось стержня) поперечные силы QyW Qz — это суммы проекций всех внутренних сил в сечении на главные центральные оси сечения / и 2 соответственно крутящий момент (или М р) — это сумма моментов всех внутренних сил в сечении относительно оси стержня изгибающие моменты Л4 и — это суммы моментов всех внутренних сил в сечении относительно главных центральных осей сечения у и 2 соответственно. [c.38]

В обозначении Ал — прокладка из алюминия, М— из меди, Я — из паронита, К — из картона, Ф — из фибры, Р — из резины. Далее указываются размеры диаметра внутреннего отверстия, диаметра наружного и толщины МН — обозначение нормалей машиностроения, все они постепенно заменяются ГОСТами или ОСТами (отраслевыми стандартами). Повторно прочитать параграф Обозначение крепежных изделий настоящего пособия. [c.80]

Решение. Пусть = в — значение параметра в начальной точке нити, а 5 = 5 - -Л определяет положение некоторой ее внутренней точки. Обозначим т касательную и т главную нормаль к опорной кривой [c.419]

Силы взаимодействия между отдельными частями сплошной среды являются внутренними. В сплошных средах эти силы подчиняются третьему закону Ньютона и благодаря этому внутри выделенного объема V главный вектор и главный момент этих сил взаимодействия равны нулю. Однако на поверхности ст выделенного объема эти силы останутся и будут характеризовать воздействие на выделенный объем других частей сплошной среды. Такие силы называют поверхностными. Они зависят от ориентации площадки, к которым приложены. Поверхностную силу, действующую на единицу площадки, ориентация которой задана в пространстве нормалью п, обозначим Рп. [c.234]

Здесь и дальше полагаем, что внутренняя нормаль направлена внутрь дела, осуществляющего связь. [c.17]

В отличие от обычных представлений о внешней и внутренней областях пространства по отношению к данной замкнутой поверхности, условимся называть внешней областью по отношению к поверхности уровня ту, в которой расположены семейства поверхностей уровня с возрастающими значениями констант, внутренней — с убывающими их значениями. Нормаль к поверхности уровня, направленную во внешнюю область, будем считать внешней нормалью, а нормаль, направленную во внутреннюю область, — внутренней нормалью. [c.332]

Согласно формуле Грина второй интеграл равен, очевидно, нулю. Нормаль п, внешняя к объему У, является внутренней для сферы 5, rfw = —йг [c.251]

В каждой из решенных выше задач мы нашли оба нормальных напряжения, но в сущности самого расчета на прочность сделано не было. Перейдем к такому расчету, учитывая, что напряженное состояние оболочки не одноосное. Строго говоря, оно пространственное — кроме нормальных напряжений и Ot между слоями оболочки действует еще третье нормальное напряжение — вдоль нормали. Оно имеет переменную величину и постепенно уменьшается от значения р на внутренней поверхности оболочки до нуля на наружной поверхности. Однако это напряжение значительно меньше двух остальных и при решении практических задач его можно не учитывать. Обычно приближенно принимают, что напряженное состояние в оболочках — плоское и определяется двумя нормальными напряжениями и а . Поскольку касательных напряжений в рассмотренных сечениях нет, эти нормаль- ные напряжения — главные. [c.104]

В недеформированном теле расположение частиц соответствует состоянию его теплового равновесия. Если выделить из этого тела какой-нибудь объем, то все силы, действующие на него со стороны других частей, будут уравновешенными. Под действием же внешних сил расположение частиц в теле меняется, т. е. тело деформируется, в результате чего возникают внутренние силы. Для определения последних применяется так называемый метод сечений. Пусть имеем деформируемое тело, находящееся в равновесии под действием внешних сил. Мысленно рассечем его некоторой поверхностью тт на две части. Отбросив одну часть, заменим ее действие на оставленную распределенными по поверхности сечения внутренними силами связи между частицами тела, лежащими по обе стороны сечения (рис. 3). Теперь силы, действующие в точках поверхности сечения, могут быть отнесены к внешним поверхностным силам. Для равновесия оставшейся части эти силы должны быть выбраны так, чтобы с заданными силами, действующими на рассматриваемую часть тела, они составляли уравновешенную систему сил. Обозначим через А AL соответственно главный вектор и главный момент сил, распределенных по элементу поверхности Ам сечения тт с нормалью я в точке М. Направление нормали п к элементу поверхности Асо будем считать положительным, если она направлена от оставшейся части к отброшенной. [c.33]

Нормальное и касательное напряжения на несерийных площадках, пересекающих все три главные оси тензора (сг/ ), т. е. когда ФО, П2Ф О, определяются координатами внутренних точек области, ограниченной полуокружностями /, II, III. Для нахождения точки N диаграммы (рис. 2.7), определяющей напряжения на площадке с нормалью я, следует по формулам (2.67) вычислить радиусы Ri, R2, R3 соответствующих окружностей, пересечение которых и определяет искомую точку N. Возможно и чисто графическое отыскание точки N этот прием подробно изложен в работе [441. [c.47]

Учитывая, что на поверхности о нормаль Пх направлена наружу объема W, заменим ее на внутреннюю —я . Тогда последнее соотношение можно переписать в виде [c.44]

При этом напряжения должны быть сжимающими, т. е. направленными по внутренним нормалям, так как растягивающих усилий идеальная жидкость, как и технические жидкости, не выдерживает (см. п. 6.1). Поэтому величины р- х, Рпу< Pnz можно вычислить из соотношения [c.59]

Как показано в п. 3.2, в покоящейся жидкости касательные напряжения в каждой точке равны нулю, а нормальные направлены по внутренним нормалям и равны гидростатическому давлению, взятому с обратным знаком (см. п. 3.2). [c.63]

Принимая во внимание, что на поверхности Si нормали направлены наружу от выделенного отсека и и = —н , где и — проекция скорости на внутреннюю нормаль, запишем [c.39]

Проекция вектора на ось координат, являясь величиной скалярной, может быть как положительной, так и отрицательной. Это зависит от того, совпадает направление проекции с положительным или отрицательным направлением оси соответственно. Для внутренних усилий это правило соблюдается лишь для случая, когда нормаль х является внешней, как это имело место для левой отсеченной части на рис. 1.8. В ситуации, когда нормаль х является внутренней, см. правую отсеченную часть на рис. 1.8, знак внутреннего усилия принимается положительным при совпадении его направления с отрицательным направлением оси. На рис. 1.8 все проекции внутренних усилий ЛГ , Qy, М , Му, М, (как относящиеся к левой, так и относящиеся к правой отсеченным частям) изображены положительными. Схему, отвечающую отрицательным знакам внутренних усилий, предоставляем читателю составить самостоятельно. [c.24]

Пусть имеем твердое тело, нагруженное внешними силами (рис. 4.1). Кгш правило, внутренние усилия неравномерны по объему. Но нередко можно указать область, в которой внутренние усилия равномерны. Возьмем внутри такой области точку В и мысленно выделим вокруг нее малый кубик с ребрами единичной длины. Свяжем с ребрами оси координат х, у, г (рис. 4.1, а). По граням кубика будут действовать усилия 1 1, р 11,р 11> где произведение двух единиц — это единичная площадь грани кубика, ар ,р ,р — полные напряжения по граням с нормалями х, у, г. Обращаем внимание, что в данном случае усилия численно равны напряжениям. [c.107]

Исследуя напряженное состояние тела в данной точке А, в окрестности ее обычно выделяют элемент в виде бесконечно малого параллелепипеда (рис. 151, а), который в увеличенном масштабе показан на рис. 151, б, где начало координат совмещено с точкой А, а координатные оси направлены вдоль соответствующих ребер, так что грани параллелепипеда перпендикулярны к направлениям декартовых осей х, у, z. К этим граням приложены внутренние силы, заменяющие воздействие удаленной части тела. Обозначим полные напряжения на гранях элемента через ру, р . Здесь индексы обозначают нормаль к площадке, на которой действует напряжение. Ввиду малости выделенного элемента можно считать, что напряжения на каждой его грани распределены равномерно. Полные напряжения на гранях элемента представляют нормаль- [c.170]

Если обозначить через аир углы между осями координат и внутренней нормалью к элементу окружности ds, то секундная масса жидкости, протекающая через ds, будет [c.215]

Теперь 5 = 24-2 представляет собой замкнутую поверхность если п, есть внешняя нормаль к 5, то есть внутренняя нормаль, и наоборот, поэтому [c.366]

Таким образом, вектор давления а-компонента на поверхность с внутренней нормалью п однозначно выражается че]>ез удельный поток импульса. Тензор Р называют тензором парциальных давлений. [c.22]

Соотпои]енпе (18.2) выражает основной закон зацепления Ч общая нормаль к профилям, проведенная в точке их касания, делит меж-цешпровое расстояние на части, обратно пропорциональные угловым скоростям. Деление может быть внутренним (как в рассмотренном случае) или внешни.м, когда точка Ро располагается за пределами от1)езка О1О.,, прп этом угловые скорости чц н (о., имеют одинаковое направление. Поэтому в общем случае передаточное отношение [c.257]

Решение. Шарик оторвется от желоба в той точке Mii где его давление на желоб (или реакция N желоба) обратится в нуль. Следовательно, задача сводится к отределению N, Изо< ажаем шарик в точке Mi. На него действуют сила тяжести Р и реакция желоба N. Составляя уравнение (54) в проекции на внутреннюю нормаль Mi , найдем, что [c.222]

В отличие от внешнего зацепления сопряжение эвольвентных профилей внутреннего зацепления возможно лишь вне участка /V,yV2 линии зацепления (рис. 13.5, й). На участке /V,/V2 происходит пересеченна эвольЕ5ент, так как здесь /трямая N N2, являясь нормалью к 3., не будет таковой к Э,. [c.367]

Принимая во внимание, что на поверхности Sj нормали направлены наружу виделенного отсека и г.1 е — проекция скорости на внутреннюю нормаль, за пиием [c.36]

Величины Ж>иут и Мвнут не зависят от ориентации сечения АВ (см. рис. 1.7). Однако в практических расчетах наиболее удобным представляется использование поперечного сечения. В этом случае нормаль к сечению совпадает с продольной осью стержня. Далее главный вектор и главный момент внутренних сил обычно представляют в виде их проекций на ортогональные оси координат, причем одна из осей (например, ось х) совмещается с упомянуто нордалькц см. рис. 1.8. [c.22]

Следует отметить, что вектор давления р не обязател1.но совпадает по направлению с внутренней нормалью к пове])х-ности в рассматриваемой точке. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...