Источник распределенные

Мгновенный объемный источник теплоты представляет собой совокупность мгновенных точечных источников, распределенных по какому-либо закону в теле. [c.153]

Непрерывно действующие и движущиеся источники теплоты представляют собой совокупность мгновенных источников, распределенных по промежутку времени действия источника. Например, точечный источник может действовать непрерывно в те- [c.153]

Вследствие того что чувствительность фотокатода фотоумножителя, а также дисперсия спектрографа зависят от длины световой волны, установка должна быть также предварительно проградуирована по какому-либо эталонному источнику, распределение энергии в спектре излучения которого хорошо известно. Таким источником может служить лампа накаливания (например, ленточная лампа СИ-15) с известной цветовой температурой К Распределение энергии в излучении вольфрамовой нити лампы накаливания в пределах видимого спектра достаточно хорошо совпадает с распределением энергии в спектре абсолютно черного тела. [c.206]

Выше рассматривался процесс теплопроводности в твердых телах, обусловленный внешними условиями, т. е. распределением температуры и тепловых потоков на поверхности тела и возникающим вследствие этого подводом (отводом) теплоты из внешней среды. Математически это отражалось в задании тех или иных граничных условий на поверхности тела. Рассмотрим теперь процессы теплопроводности в том случае, когда кроме таких внешних источников теплоты имеются и внутренние источник , распределенные по объему тела. [c.51]

Здесь g(g, р) — изображение по Лапласу — Карсону плотности тепловых источников, распределенных по оси у = О, х> а, Ко(х) — модифицированная функция Бесселя второго рода. [c.371]

Поясним теорему обратимости температур в рассматриваемой задаче с помощью графиков яа рис. 2.12, где изображено распределение температуры в цилиндре в случае расположения цилиндрического теплового источника на радиусе г=/-о. Внутри этого источника распределение температур постоянно, ибо при г<Го внутренние стоки тепла отсутствуют. За пределами области г>Л ) температура распределена по логарифмическому закону, уменьшаясь к внешней поверхности, где имеет место теплоотвод. Точки / и 2 на рис. 2.2, а соответствуют текущим точкам наблюдения температуры г в двух различных областях цилиндрического тела. Точке 3 соответствует граничная температура. [c.45]

Для дальнейших расчетов важно определить вероятность таких флуктуаций, т. е. статистическое распределение зародышей в старой фазе, которое будем характеризовать функцией Ng, равной числу зародышей из g простых молекул. Согласно кинетической теории мерой вероятности образования новой фазы в старой служит работа, которую должен был бы произвести для этого внешний источник. Распределение Ng подчиняется статистике Максвелла — Больцмана [c.32]

Автором получена формула, описывающая функцию рассеяния точечного источника (распределение плотности почернения в авторадиографическом изображении) для авторадиографических систем различной геометрии [c.469]

Общие запасы поверхностных природных вод на земле оцениваются в 1,5-10 м , 2% этого количества составляют пресноводные источники. Распределение запасов пресной воды на земле крайне неравномерна. Как видно пз табл. 1-1, такие государства, как Англия, Франция, Италия, Япония, где промышленное производство [c.5]

Рассмотрим теперь случай (трудно осуществляемый на практике), когда электроды ксеноновой лампы расположены вдоль оси излучения. Близко к источнику распределение яркостей, [c.463]

В идеальном случае полного стигматизма для некоторой длины волны расположение штрихов на поверхности решетки должно соответствовать интерференционной картине от двух когерентных точечных источников, расположенных в местах нахождения источника света и его изображения. В пространстве интерференционные максимумы лежат на поверхности гиперболоидов вращения, симметричных относительно линии, соединяющей образующие их источники. Распределение штрихов идеальной решетки образуется пересечением этих гиперболоидов о поверхностью решетки, которая может быть произвольной, в том числе и плоской. Для других длин волн и точек источника распределение и форма штрихов изменяются. [c.261]

Формула (2.27) представляет собой модифицированный принцип Гюйгенса — Френеля в нелинейной оптике. Физический смысл интеграла (2.27) довольно прост. Поле излучения является суммой полей когерентных источников, распределенных в объеме, в то время как в линейной оптике эти источники всегда расположены на поверхности [7, 8]. [c.55]

Так как этот вопрос поучителен с различных точек зрения, то может оказаться полезным рассмотреть более детально случай цилиндрической трубы (с любой формой сечеиия), применяя поправку для открытого конца и учитывая затухание, обусловленное излучением звука во внешнее пространство. План исследования подобен рассмотренной в 87 схеме, с тем отличием, что теперь представим себе источник 6V" расположенным на конце х == I. Для простоты предположим, что этот источник распределен равномерно по сечению трубы так, что [c.347]

Изменение массы в рассматриваемом объеме за время dt может быть связано с тем, что есть источники, распределенные в пространстве, и что количество жидкости, которое втекло в объем dx, не равно количеству жидкости, которое вытекло из этого объема. [c.45]

Теперь мы можем доказать, что всякое непрерывное, ациклическое безвихревое движение жидкости может быть вызвано действием простых и двойных источников, распределенных по границе области. [c.79]

I (2), мы видим, что первый член формулы (7) есть потенциал скоростей для простых источников, распределенных по границе с плотностью, равной — на единицу площади второй член есть потенциал скоростей для дублетов, распределенных по границе, с плотностью <р на единицу площади, причем направление оси дублетов совпадает с направлением нормали к ограничивающей поверхности. Ниже из уравнения (10) будет следовать, что это есть только одно из бесконечно большого числа возможных распределений источников на поверхности, которые все дают одно и то же значение для внутренней части области. [c.80]

Далее, предположим, что источники распределен с равномерной плотностью по части плоскости, заключенной внутри круга ю а, х = 0. Если мы воспользуемся рядами для у, и Jl или будем действовать как-нибудь иначе, то найдем [c.172]

Интегрируя это выражение по г между пределами — оо и + оо, мы получим действие системы точечных источников, распределенных вдоль оси г с равномерной линейной плотностью I t) в виде [c.657]

Распределение источников вдоль оси. Различным авторам ) удалось успешно аппроксимировать потенциальные течения около тел обтекаемой формы с заданными неподвижными аналитическими границами путем наложения потока от системы источников, распределенных вдоль оси, на равномерный поток, параллельный оси симметрии. Такие течения называются течениями Рэнкина [62, 15.27]. Тот же самый метод был применен и для аппроксимации кавитационных течений. [c.290]

Источники, непрерывно распределенные по поверхности. Исходя из выражения (1.112), можно построить потенциальные поля источников, распределенных по поверхностям, по линиям. Наиболее простое физическое содержание этих примеров — поле от электрических зарядов, распределенных по поверхности проводников. Поверхность испаряющейся жидкости можно рассматривать как поверхность с распределением источников массы. [c.134]

Пусть по поверхности СТ распределены источники (поверхностные источники) с поверхностной плотностью зависящей, вообще говоря, от точек поверхности, так что мощность источников элемента поверхности равна ( (1с7. Тогда значение в точке М потенциала поля источников, распределенных по поверхности (7, в соответствии с выражением (1.110) естественно определить в виде интеграла по поверхности (рис.31) [c.135]

Решение задачи об обтекании тела будем искать в виде потенциала течения от источников, распределенных на отрезке (О, Ь) оси х, [c.368]

Теплоту трения, выделяющуюся в потоке вследствие диссипации механической энергии, также можно рассматривать как результат действия внутренних-источников тепла. В отличие от других внутренних источников распределение в потоке теплоты трения определяется законами изменения скорости и коэффициента вязкости по сечению и длине трубы. Поэтому в общем случае (при переменных физических свойствах жидкости) распределение в потоке теплоты трения не может быть задано наперед. Если физические свойства постоянны, то распределение скорости можно вычислить заранее. Тогда при расчете температурного поля распределение в потоке теплоты трения будет задано и расчет [c.284]

Непрерывно действующие источники теплоты представляют собой совокупность мгновенных источников, распределенных по промежутку времени действия источника. Например, точечный источник может действовать непрерывно в течение определенного отрезка времени t. В этом случае он уже не является мгновенным, так как теплота выделяется в точке постепенно. [c.394]

Для описания процесса распространения тепла в пластине от мгновенного линейного источника, распределенного по оси X на длине йх, воспользуемся выражением (1У.20) [c.132]

Поверхностная активность источника — физическая величина (Лх ), равная отношению активности Л радионуклида в источнике, распределенной по поверхности источника, к площади S этой поверхности А S =AIS. Размерность dim As =L 4-K [c.46]

Теперь рассмотрим точку. Л/, расположенную за пределами крыла между линией Маха ОК и осью х (см. рис. 8.3.1), и вычислим в ней скорость, которую индуцируют источники, распределенные по поверхности крыла. С этой целью используем формулу (8.3.1) для определения потенциала скоростей. Учитывая, что действие источников на точку N ограничено областью ст=01/, получим выражение [c.306]

Источники, распределенные по крылу, индуцируют также ско-юсть в области, расположенной между линией Маха ОК и передней дозвуковой кромкой (рис. 8.3.3). Величина этой скорости в некоторой точке I определяется источниками, распределенными на частке ООО. Соответствующая потенциальная функция находится о выражению (8.3.12), в котором вместо г/ надо взять координа- V гv, а величину а (г,у—С) заменить значением XL—a zL— [c.307]

Вычислим скорость и давление в точке Р. расположенной между линией Маха ОК и боковой кромкой. Если предположить, что эта точка принадлежит крылу, вершина которого расположена в точке С (рис. 8,3,6), то скорость вычислялась бы с учетом влияния только передней кромки и. следовательно, источников, распределенных в области РСН. Согласно (8.3.22), эта скорость [c.310]

В каждом из выделенных объемов в источнике распределение скоростей испускания у-квантов принимается равномерным [5(т, Eq) = onst], [c.116]

Этот метод включает I) определение угловото распределения излучения источников на видимых из точки наблюдения стенках канала и 2) расчет методом прямой видимости плотности потока излучения в точке детектирования от эквивалентных источников, распределенных на стенках неоднородности. [c.141]

Здесь fejr == 2nfiir/ .ir — волновое число, — длина волны, — показатель преломления ИК-излучения г,г — радиус-вектор, характеризующий положение ИК-источника. Распределение поля накачки определяет тип преобразователя [14, 204]. Представим поле накачки в виде [c.56]

Величина dtp = тахо/(2л) [ехр (—ikr)/r]dS представляет собой потенциал точечного источника, излучающего в телесный угол 2я. Таким образом, формула (VIII.68) означает суммирование потенциалов ф в точке А от отдельных точечных источников, распределенных по площади S с учетом запаздывания фаз (множитель ехр (—ikr)), т. е. выражает принцип Гюйгенса — Френеля. Согласно этому принципу при S сх) на любом расстоянии X от источника формируется идеально плоская волна с равномерным распределением амплитуд. В случае ограниченной площади S, к которому относится интеграл (VIII.68), распределение амплитуд и фаз колебаний в плоскости yz на различных расстояниях х будет неоднородным, хотя из общих соображений ясно, что чем больше размеры источника по сравнению с длиной излучаемой им волны, тем фронт волны будет ближе к идеально плоскому. [c.197]

С другой стороны, известно ), что поле скорости, индуцированное движуи имся удлиненным эллипсоидом вращения, оказывается полем источников, распределенных между фокусами ( /,0) с линейно изменяющейся интенсивностью т ) = = —Поскольку длинные каверны являются почти эллипсоидальными (см. п. 6), то наложение этого распределения источников на равномерный поток дает приближенное представление о течении вокруг длинной конечной каверны в виде течения Рэнкина. [c.291]

При решении задачи о неустановивш емся обтекании крыла потенциал скорости возмущений представляется в виде интеграла от потеН циалов источников, распределенных в плоскости плана крыла х, у) Для определения потенциала скорости в некоторой точке пространства х, у, Z) область интегрирования в выражении для потенциала должна представлять часть плоскости (х, у), которая лежит внутри характеристического конуса с вершиной в точке (х, у, z), обращенного вверх по потоку. Если область интегрирования не выходит за пределы проекции крыла, то, как уже было сказано выше, формула для потенциала источников дает решение, так как распределение интенсивности источников на крыле задается условиями задачи. Для того чтобы вычислить потенциал скорости в тех точках, для которых область интегрирования выходит за пределы крыла, нужно из граничных условий задачи определить, всюду в области интегрирования нормальную к плоскости (х, z) составляющую скорости. Эта задача сводится к решению интегральных и интегро-дифференциальных уравнений с ядрами, вид которых зависит от характера добавочных неустановившихся движений крыла. [c.159]

Скорость в точке Р треугольного крыла, симметричного относительно оси X, с дозвуковыми передними кромками (р>ис. 8.3.5) определяется путем суммирования действия источников в области ОВРА, ограняченной передними кромками ОА и ОВ, и линиями Маха РА и РВ. Скорость, индуцированная нсточннкамн. находящимися на участке ОАРВ, определяется по формуле (8.3,9). Действие на точку Р источников, распределенных в области ОАА, вызывает скорость, которая вычисляется по выражению (8.3.13). Суммарное значение скорости [c.308]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...