Оптические Фокусы

Оптические свойства рентгеновской трубки определяются формой и размерами оптического фокуса трубки. В настоящее время, как правило, применяют трубки с круглым или прямоугольным (линейным) фокусом. В рент- [c.268]

J — сечение электронного пучка 2 — фокальное пятно 3 — оптический фокус 4 — анод 5 — сечение фокального пятна [c.269]

Рентгеновские трубки с вращающимся анодом предназначены для кратковременной нагрузки большой мощности (до 100 кВт в течение 0,1 с) при малых (до 0,3X0,3 мм) размерах оптического фокуса. Это достигается интенсивным охлаждением дискового анода при вращении его автономным двигателем (п = 3000-7-7000 об/мин). Трубки эффективны при просвечивании в течение 5 с, не более. [c.270]

Конструктивно удачным представляется решение, в котором со стороны, противоположной наблюдателю, в капилляр вносится тонкая цветная полоска. Она находится в оптическом фокусе цилиндрической линзы, образуемой прозрачной жидкостью, которая заполняет капилляр, и хорошо различима на заполненном участке За пустым каналом полоска трудно различима невооруженным глазом. Аналогичное решение применяется и в термометрах с вложенной шкалой для улучшения видимости столбика жидкости под капилляром на шкалу наносится черная полоса. [c.86]

Размер оптического фокуса, мм .......... 3,5x2 [c.32]

Параболический отражатель, в оптическом фокусе которого помещается нить лампы, захватывает большую часть светового потока и направляет его вдоль оптической оси при сравнительно небольшом угле рассеивания. [c.342]

Оптические свойства рентгеновской трубки определяются формой и размерами оптического фокуса трубки. Как правило, применяют трубки с круглым или прямоугольным (линейным) фокусом. В рентгеновских трубках с линейным фокусом размеры зоны, в которой электроны взаимодействуют с мишенью, не соответствуют размерам кажущегося фокусного пятна. Эта зона представляет собой прямоугольник, тогда как кажущееся фокусное пятно является квадратом (рис. 8). [c.42]

X 0,3 мм) размерах оптического фокуса. Это достигается интенсивным охлаждением дискового анода при вращении его автономным двигателем (л = 3000. .. 7000 об/мин). [c.43]

Размеры фокуса рентгеновских трубок стремятся по возможности уменьшить. Диапазон размеров оптического фокуса составляет от минимального значения (1x8 мм) до максимального (2,5 х 12 мм). Толщина выделяемого слоя в существующих системах составляет 1. .. 10 мм. [c.188]

Вт/(мм с). Поэтому широко применяют трубки с линейным фокусом, в которых можно пол) ить оптический фокус, значительно меньший действительного по величине (рис. 16.25). В этих трубках действительное фокусное пятно имеет форму прямоугольника, в то время как оптический фокус представляет собой квадрат. [c.253]

Рис. 16.25. Схема формирования оптического фокуса рентгеновской трубки

Плоскости, проходящие через фокусы линзы, перпендикулярные главной оптической оси, называются фокальными плоскостями. [c.181]

Обычно в оптических системах объект и его изображение находятся в одной и той же среде (в воздухе), т. е. /ii == 2- Тогда передний и задний фокусы системы становятся равными друг другу, главные плоскости сливаются с узловыми плоскостями, а главные точки — с узловыми точками. В этом случае у — l/(i. [c.186]

Опыт показывает, что луч света, идущий вдоль главной оптической оси, проходит через линзу бее изменения направления распространения. В воздухе или в вакууме все лучи, параллельные главной оптической оси выпуклой линзы, после прохождения линзы отклоняются к оси и проходят через одну точку F на главной оптической оси (рис. 269). Поэтому выпуклые линзы называют собирающими линзами. Точка F называется главным фокусом линзы. Плоскость, проходящая через главный фокус линзы перпендикулярно главной оптической оси, называется фокальной плоскостью. [c.270]

У линзы два главных фокуса в однородной среде расположены на одинаковых расстояниях от ее оптического центра. Расстояние от оптического центра линзы до [c.270]

Найдите построением хода лучей изображение точки А, лежащей на глазной оптической оси собирающей линзы. Положение 1 лавных фокусов линзы указано на рисунке 294. [c.294]

В последнее время световое давление снова привлекло внимание исследователей. Для экспериментов в этой области оказались весьма удобными некоторые свойства лазеров, а именно монохроматичность излучения и эквивалентность лазера точечному источнику света. Лазерное излучение может быть сфокусировано с высокой точностью . При использовании хороших оптических систем (см. 6.8) можно сфокусировать лазерное излучение в пятно с радиусом того же порядка величины, что и длина волны генерации. Простые оценки показывают, что если в фокусе лазерного излучения мощностью 1 Вт (такая большая мощность легко реализуется, например, в аргоновом лазере, генерирующем в зеленой области спектра) оказывается малая частица с массой 10 г, полностью отражающая излучение, то под действием светового давления она должна получить ускорение, в миллион раз превышающее ускорение свободного падения. [c.111]

Следующая основная погрешность оптических систем — хроматическая аберрация, природа которой непосредственно связана с зависимостью показателя преломления оптических материалов (стекло, кварц) от длины волны, т. е. с дисперсией вещества. Вследствие дисперсии фокусное расстояние зависит от длины волны, что и приводит к невозможности получить точечный фокус для немонохроматического излучения. [c.331]

Рис. 12.16. Положение фокусов, расположенных на главной и побочной оптических осях тонкой линзы.

Если эту параболическую поверхность рассматривать как переднюю поверхность линзы, у которой второй поверхностью будет плоскость, то при телецентрическом ходе главных лучей вторая поверхность не изменит ни телецентричности, ни астигматизма. Тогда плоскопараболическая линза с входным зрачком, совмещенным с ее передним оптическим фокусом, получится свободной от астигматизма. [c.250]

Поэтому плоскопараболическая линза останется анастигма-тичной и в случае обращения ее плоской стороной к предмету при сохранении телецентрического хода лучей после линзы, для чего снова потребуется совмещение входного зрачка с передним оптическим фокусом линзы. [c.250]

Мощность фарных автомобильных ламп сравнительно невелика — 40—50 Вт. Нити ламп устанавливаются точно относительно оптического фокуса фары. Поэтому при замене нужно устанавливать лампу того же типа, иначе может оказаться, что при тех же размерах цоколя лампы их нити окажутся на другом расстоянии от оптического фокуса фары и это нарушит её светотехнические свойства. [c.343]

Лампы автомобиля постепенно теряют силу света, н светимость фары ухудшается. Иногда она ухудшается оттого, что в фару вставляют лампу другой марки. Это довольно распространенная ошибка. Так как цоколи ламп у всех автомобильных фар (кроме фар автомобиля Жигули ) одинаковы, то некоторые водители не обращают внимания на марку лампы и вставляют лампу от другого оптического элемента. Иногда такая нестандартная лампа бывает по мощности больше, и фара выглядит более яркой, но этим обманываться не следует. Светораспределение резко ухудшится, так как расположение нитей относительно оптического фокуса у нестан-дарт . ой лампы будет иным и световой пучок, падая на микроэлементы рассеивателя, создаст на дороге иную световую картину. То же произойдет при замене рассеивателя на нестандартный. [c.353]

Различают трубки с крзтлым и линейным (с отношением сторон <1,25) оптическими фокусами. Круглый фокус получают с помощью нити накала в виде плоской архимедовой спирали, линейный - посредством нити накала в форме цилиндретеской спирали. [c.253]

Для просвечивания движущихся объеетов и в случаях, когда нужно получить минимальный оптический фокус при большой мощности, применяют трубки с вращающимся анодом (рис. 16.29). В этих трубках вращается вольфрамовая мищень в форме усеченного конуса, на боковую поверхность которого направлен поток электронов, испускаемых катодом. Подобное устройство позволяет повысить мощность этой трубки по сравнению с трубками с неподвижным анодом в десятки раз. В трубках с вращающимся анодом вал, на котором укреплена мишень, является ротором асинхронного двигателя. Статор двигателя расположен снаружи трубки. Поскольку охлаждение анода осуществляется только в результате вращения мишени, эти трубки эффективны при времени экспозиции до 5 с дальнейшее увеличение его резко сокращает их мощность. [c.255]

Для других напряжений значения допустимых анодных токов могут быть определены путем деления предельной продолжительной мощности на номинальное напряжение анода и на условный коэффициент моищости, равный в данном случае 0,7. При снижении напряжения анода допускается увеличение анодного тока до значений, определяемых предельной продо.1-жительной мощностью и предельно допустимым током накала, но не более чем до 30 ма для трубок с зеркалами анода из вольфрама, молибдена, серебра и меди и до 25 ма — с зеркалами анода из железа, кобальта, никеля и хрома. Угол раствора конуса лучей, выходящих из трубки, составляет не менее 10°. Фокус тру бки линейный. Проекция оптического фокуса в направлении оси рабочего пучка (под утлом 6" к плоскости зеркала анода) и.меет ширин не более 1,2 мм и длину не более 1,2 мм. Относительное колебание интенсивности излучения отдельных окон тру бок не превышает Гарантийный срок ра- [c.60]

Тип аппаратз Пот- ребляе- мая мощ- ность, кВА Пределы регулирования высокого напряжения, кВ Номинальный анодный ток, мА у гол раствора конуса излучения. Размер оптического фокуса, мм ., 5 ТС 0/ к те р с ко. я Ь к из а о пз с О. к а 2 О Ч н Масса, кг [c.73]

Когда отражатель попадает в ближнюю зону, увеличение 8а приводит к уменьшению концентрации ультразвуковой энергии, и отношение сигнал — помеха для точечных отражателей уменьшается. В ближней зоне отношение сигнал — помеха можно увеличить, применяя фокусировку ультразвуковохр поля. Например, согласно формуле (7.22)- и (9.2) для диска, расположенного в оптическом фокусе, при г=Р имеем для амплитуды сигнала [c.167]

Суммируя вышеизложеиное, приходим к выводу, что топкая линза характеризуется двумя фокусами (так называемыми передним н задним), двумя фокальными плоскостями, одной главной точкой, совмещенной с оптическим центром линзы, и одной главной плоскостью. В следующем параграфе увидим, что линза характеризуется также узловыми точками и узловыми плоскостями. Для тонкой линзы узловая точка совпадает с главной, а узловая плоскость — с главно11 плоскостью. [c.183]

На рисунке 292 показана главная оптическая ось линзы О1О2. Линза дает изображение точки А в точке В. Найдите построением хода лучей положение оптического центра линзы и ее главных фокусов. [c.293]

Чтобы найти положение глав]1ых фокусов линзы, проведем через точку О прямую, перпендикулярную главной оптической оси и отмечающую положение линзы. Так как предмет и его изображение находятся по разные стороны от линзы, изображение дейстритель-ное. Следовательно, линза собирающая. [c.293]

Для нахон дения положения главного фокуса собирающей линзы выберем луч, идущий из точки А параллельно главной оптической оси. Этот луч после преломления в линзе попадает в точку В, как и все остальные лучи, выходящие из точки А. Вместе с тем луч, параллельный главной оптической оси, при выходе из линзы проходит через ее главный фокус, лежащий на главной оптической оси. Следовательно, точка пересечения этого луча с главной оптической осью является главным фокусом линзы. Второй главный фокус расположен на главной оптической оси по другую сторону от оптического центра на таком же расстоянии, как и первым. [c.294]

Использование принципа Ферма иногда облегчает решение оптических задач. Так, очевидны условия фокусировки света при его отражении от эллиптического зеркала. И.зображение светящейся точки, помещенной в одном из фокусов эллипсоида вращения Р, получается в фокусе Q, так как суммарная длина РО + OQ (рис. 6.19) постоянна для любого положения точки О на поверхности эллипсоида. Так же легко понять фокусирующее действие линзы, у которой суммарная оптическая длина пути в стекле и воздухе оказывается стационарной (рис. 6.20). [c.277]

Возможны и другие методы образования плоской волны (параллельного пучка). Для этого можно, например, поместить источник в фокусе какой-либо оптической системы (коллиматор). Однако и в этом случае невозможно строго осуществить плоскую волну, передающую конечное количество энергии. Для того чтобы коллима-торное устройство давало строго параллельный пучок, необходимо, чтобы источник света был строго совмещен с фокусом системы, т. е. источник должен быть точечным в математическом смысле этого слова. Реальные источники, излучающие конечное количество [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...