Газ решеточный

Из сказанного следует, что теория критического состояния должна исходить из определяющей роли флуктуации. В настоящее время такая микроскопическая теория отсутствует пока удалось построить лишь теорию двумерного решеточного газа (модель Изинга). [c.260]

N частиц газа находится в объеме И, разделенном на ячейки с объемом и. Предполагается, что в каждой ячейке может находиться не более одной молекулы, а молекулы, находящиеся в разных ячейках, не взаимодействуют друг с другом — модель решеточного газа. Вычислить в термодинамическом пределе вириальные коэффициенты Я/. [c.338]

Допустим, что в каждом из узлов решетки может либо находиться один атом (<7 = 1), либо этот узел может быть пустым (о, = — 1), и обозначим —J энергию взаимодействия атома, находящегося в произвольном узле, со своим соседом. Мы получаем тогда уже упоминав-щуюся ранее модель решеточного газа (одномерного). Энергия конфигурации выразится формулой [c.439]

Найти внутреннюю энергию, теплоемкость и параметры дальнего и ближнего порядков а) для одномерного бинарного сплава и б) для одномерного решеточного газа. [c.441]

Найти расположение нулей 2-суммы для одномерного решеточного газа. Рассмотреть термодинамический предел. [c.442]

Анализ отклонений экспериментальных данных от расчетных показал, что они имеют систематический характер (особенно по давлению) и возрастают по мере приближения к границам области аппроксимации по плотности. Такой характер отклонений объясняется тем, что исходное параметрическое уравнение (4.2) — (4.4) получено в приближении симметричной модели решеточного газа, которая не учитывает особенности поведения реального флюида, связанной с асимметрией. [c.113]

Последнее условие означает, что эффективный гамильтониан реальной асимметричной системы в первом приближении по /г и / соответствует эффективному гамильтониану симметрич-ной модели решеточного газа. Асимметрия проявляется в наличии в эффективном гамильтониане членов, нарушающих его симметрию относительно преобразований —h и г]->—ц [1, 181]. Таким образом, преобразования Покровского в виде [c.116]

Следовательно, замена флуктуаций плотности энергии АЕ на флуктуации энтропии AS не только приводит к тому, что термодинамический потенциал Q не изменится при переходе от переменных решеточного газа, но и дает возможность получить правило перемешивания переменных h и t [сравни формулы [c.116]

Термодинамическая функция Выделенная кривая "Асимптотическое I поведение Учет следующего приближения масштабной теории Учет отличия реальной жидкости от симметрично модели решеточного газа [c.118]

Уравнения связи между параметрами г, 0 и т], имеют та-(,0Р1 же вид, как и для симметричной модели решеточного газа [уравнения (4.20), (4.21) при t =0], за исключением члена порядка A t, который должен быть добавлен в уравнение (4.4) [c.121]

Следовательно, как заметили Ли и Янг в 1952 г., каждый результат модели Изинга можно перевести в результат для модели решеточного газа. [c.361]

Атомы, находящиеся на уровне 2, могут переходить в основное состояние в результате безызлучательных переходов, т. е. без испускания фотонов. Такие процессы могут быть вызваны, например, столкновениями в газе или взаимодействием между атомами и решеточными колебаниями в твердом теле. Скорость таких переходов, конечно, пропорциональна числу возбужденных атомов Соответствующий коэффициент пропорциональности обозначим символом ш,2. [c.79]

Решеточный вклад в теплоемкость остается таким же, как и для нормального металла, а вклад электронного газа существенно изменяется. Отсюда следует, что сверхпроводность связана с какими-то коренными изменениями поведения электронов проводимости. [c.264]

Разобранные выше случаи упорядочения внедренных атомов и вакансий на междоузлиях, а также распада в такой системе на две неупорядоченные фазы различной плотности являются примерами применения известной модели решеточного газа [41, 42]. Решеточный газ представляет собой совокупность н частиц, каждая из которых может находиться в одном из 3 положений (например, междоузлий) в решетке. Предполагается, что в одном положении не может находиться более одной частицы. Выше такая модель применялась к сплавам внедрения в том виде, когда учитывается взаимодействие только между блиясайшими частицами. [c.198]

В монографиях В. В. Кудинова [8, 9] рассматриваются возможные механизлш теплопереноса в покрытиях. Основываясь на теоретических предпосылках и результатах собственных оригинальных исследований, с учетом слоистого строения покрытий, наличия пор и многочисленных поверхностей, делается вывод, что перенос тепла осуществляется электронами в объеме напыленных частиц, а также на участках сваривания и химического взаимодействия (Х ), решеточной (фононной) теплопроводностью (Яф), молекулярной теплопроводностью газа в порах (Ям), лучистым теплообменом в порах при нагреве покрытия до высокой температуры (Яп). Суммарная теплопроводность покрытия (Я л Яе + Яф -f Ям - - Яп) намного ниже чем у аналогичных по химическому составу компактных материалов Причиной этого является прежде всего небольшая площадь участков сваривания и малая роль Яе и Яф в повышении теплопроводности, К другим характерным особенностям теплопереноса можно отнести различие в значениях теплопроводности покрытий, замеренных в двух взаимно перпендикулярных направлениях (вдоль и поперек слоя). [c.90]

Теплопроводность полупроводников. Полупроводниковые материалы замечательны тем, что могут обладать высокой решеточной теплопроводностью, если их кристаллы не слишком дефектны и состоят из легких атомов, как это имеет место, например, у кремния и, германия (см. табл. 4.2). Их электронную теплопроводность можно изменять в широких пределах, изменяя концентрацию электронного газа путем легирования. Тем не менее для большинства полупроводников основной вклад в теплопроводность вносит решетка. Так, для германия, обладающего удельным сопротивлением 1 Ом см при комнатной температуре, отношение KaJKyieui 10 - Даже для такого полупроводника, как теллурид висмута (В)2Тез), обладающего очень низким удельным сопротивлением Ю" Ом см, отношение Достигает величины всего лишь порядка 0,2. [c.142]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ (решеточная — теплоемкость, связанная с поглощением теплоты кристаллической решеткой удельная— тепловая характеристика вещества, определяемая отношением теплоемкости тела к его массе электронная — теплоемкость металлов, связанная с поглощением теплоты электронным газом) ТЕПЛООБМЕН (излучением осущесгв-ляется телами вследствие испускания и поглощения ими электромагнитного излучения конвективный происходит в жидкостях, газах или сыпучих средах путем переноса теплоты потоками вещества и его теплопроводности теплопровод-ноетью проходит путем направленного переноса теплоты от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящего к выравниванию их температуры) ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ (решеточная осуществляется кристаллической решеткой стационарная характеризуется неизменностью температуры различных частей тела во времени электронная — теплопроводность металлов, осуществляемая электронами проводимости) ТЕПЛОТА (иенарения поглощается жидкостью в процессе ее испарения при данной температуре конденсации выделяется насыщенным паром при его конденсации образования — тепловой эффект химического соединения из простых веществ в их стандартных состояниях плавления поглощается твердым телом в процессе его плавления при данной температуре сгорания — отношение теплоты, выделяющейся при сгорании топлива, к объему или массе сгоревшего топлива удельная — отношение теплоты фазового перехода к массе вещества фазового перехода — теплота, поглощаемая или выделяемая при фазовом переходе первого рода) ТЕРМОДЕСОРБЦИЯ — удаление путем нагревания тела атомов и молекул, адсорбированных поверхностью тела ТЕРМОДИНАМИКА — раздел физики, изучающий свойства макроскопических физических систем на основе анализа превращений без обращения к атомно-молекулярному строению вещества [c.286]

С помощью того же изинговского КСГ с S = /j, во с учётом полной потенциальной энергии парных взаимодействий атомов одного типа (дальподействую-щее притяжение и короткодействующее отталкивание) [Т. Ли, Ч. Янг (Т. Lee, С. Yang), 1952] можно описать фазовый переход типа конденсации для классич. ве-идеального решеточного газа, при этом оператор п = /а — S , как правило, описывает два возможных состояния в узле занятое (га — 1) и свободное (га = 0). [c.644]

Заключение. Концепция Ф. (как и др. квазичастиц) помогает описать мн. свойства твёрдых тел, используя представления кинетич. теории газов. Так, решеточная тепло-проводностъ кристаллов для неметаллов — это теплопроводность газа Ф., длина свободного пробега к-рых ограничена фонон-фононным взаимодействием, а также дефектами кристаллич. решётки при низких темп-рах (границами образца). Поглощение звука в кристаллич. диэлектриках—результат взаимодействия звуковой волны с тепловыми Ф. В аморфных (в т. ч. стеклообразных) телах Ф. удаётся ввести только для длинноволновых акустич. колебаний, мало чувствительных к взаимному расположению атомов и допускающих континуальное описание твёрдого тела (см. Упругости теория). [c.339]

Заметим, что хотя электронная теплоемкость существенно меньше классической теплоемкости решетки ЗЫ, она даже становится больше решеточной теплоемкости при достаточно низкой температуре, так как в этой области Среш (см. 53), Се Т (рис. 74). В выражение (57.17) неявно входит объем элементарной ячейки (формула (57.6)) и, следова-J тельно, измерение теплоемкости электронного газа позволяет найти этот объем и показать. Рис. 74 ЧТО ОН равен /г . [c.282]

Все результаты, относяшиеся к распределению атомов А и В в бинарной цепочке и к распределению атомов решеточного газа, могут быть получены из соответствующих формул для магнитной цепочки Изинга путем простых преобразований (см. задачу к этому параграфу). [c.439]

Кривые динамической вязкости на рис. 1-3 [Л. 2] показывают, что вязкости всех жидкостей уменьшаются при увеличении температуры, а вязкости всех газов, наоборот, увеличиваются. Эти различия во влиянии температуры являются следствием различия в молекулярном строении между жидкостями и газами. Можно считать, что в жидком состоянии имеется относительно стабильная решеточная структура, в пределах которой молекулы колеблются относительно положений равновесия. Под действием касательных напряжений слои жидкости проскальзывают один относительно другого, и колеблющиеся частицы могут время от времени перескакивать в новые равовес-ные положения. Усиление молекулярных колебаний, сопровождаю- [c.21]

Авторы [54] отмечают, что полученные значения крити ских показателей и амплитуд свидетельствуют об асиммет] кривой фазового равновесия, что противоречит теоретичеа модели решеточного газа. Поэтому при сопоставлении резу татов эксперимента с ячеечными теориями, по их мнению, н но учитывать зависимости от температуры чисел заполне ячеек решётки (Ni) (безразмерные плотности фаз). Тогда в ординатах N, Т кривая фазового равновесия оказывав симметричной и пригодной для сопоставления с решеточны теориями, построенными без учета теплового расширения. ( работка симметризованной таким образом кривой фазов( равновесия позволила найти = 0,358 0,009, В =2,20 0, [c.54]

Имеющиеся в литературе значения критических амплиту) получены для трехмерной модели Изинга (магнитный вариант) при значениях критических показателей а=0,125 р=0,3125 Y=1,25 6=5. В табл. 3.3 приведены их значения для разли ных решеток модели решеточного газа (РГ), пересчитанные ш данных [154—157] для. магнитной модели (М) по соотноше ниям [24] [c.100]

Как видно из этой таблицы, критические амплитуды модел решеточного газа зависят от значения коэффициента сжимае мости в критической точке критические амплитуды Ао и bi являются убывающими функциями 2кр, а критические ампл -худы Го и Dq являются возрастающими функциями Zkp (сравн с данными табл. 1.3). [c.100]

В модели Изинга фазовый переход обладает симметрией, ко-юрая выражается в том, что поле является нечетной функцией магнитного момента, а свободная энергия и энтропия — четными функциями. Модель решеточного газа, как и изоморфная модель Изинга, имеет такую же симметрию зависимость h от Ц на изотермах является антисимметричной функцией, а плотности сосуществующих фаз симметричны относительно критической изохоры. [c.113]

Реальные жидкости не обладают симметрией решеточного I asa, и это наиболее заметно выражается в том, что диаметр кривой фазового равновесия р =(рж+Рг)/2 не совпадает с кри-т ической изохорой и проявляет слабую сингулярность при подходе к критической точке. В решеточном газе флуктуации плот- ости и энергии на критической изохоре статистически независимы, в то время как для реальных жидкостей должны существовать поправки, связанные с отсутствием в них инвариантности энергии относительно изменения знака параметра порядка, следствие этого в жидкостях коррелятор плотность — энергия [c.113]

Корректный способ вычисления поправок, связанных с аси метрией жидкостей, впервые был предложен Покровским [178J Существование коррелятора (4.16) позволяет представить ц Е в виде линейной комбинации величин, соответству.ющих сщ метричной модели решеточного газа [c.114]

Здесь индекс РГ отмечает величины, относящиеся к модел решеточного газа v и и — константы преобразования. Поля, симметричной модели Лрг и рг, сопряженные величинам и — линейные комбинации t h реальной жидкости [c.114]

Мера в фазовом гфостранстве] II 374 Метрическая неразложимость II 380 Микроканонический ансамбль I 131 Модель решеточного газа Г 361 [c.393]

Диффузия водорода в решетке металла (стадия решеточного переноса) происходит посредством перемещения протонов, отдавших свои электроны электронному газу. Водород в виде протонов, по сути, является активным химическим элементом. Он может взаимодействовать с собственными атомами или с атомами других химических веществ и дислокациями. При высоком давлении водорода и температурах > 200 0 равновесие реакции обезуглероживания смещается в сторону образования метана и происходит практически полное разложение цементита. Размер молекул метана d = 296 нм) достаточно большой, чтобы такая молекула свободно диффундировала через решетку железа. Предположительно [120], в первые моменты реакции внутри зерен образуется не метан, а непредельные углеводороды типа СН, молекулы которых имеют малые размеры, позволяющие им свободно перемещаться по границам блоков (субзерен). При выходе к границам зерен, где имеется избыток водорода, они гидрируются до образования метана. [c.184]

Возможность неклассичности критической точки допускалась и раньше. В последнее время вопрос о природе критического состояния широко обсуждается, появились монографии и обзоры [214, 253, 2941. Термин критическое состояние употребляется в широком смысле и относится не только к точкам прекращения фазового равновесия первого рода, но и к таким переходам, которые известны как фазовые переходы второго рода или А,-переходы. На термодинамическую общность критических явлений и фазовых переходов второго рода впервые указал Семенченко [295]. Он сформулировал статистический признак, на котором основана эта общность — огромный рост флуктуаций в системе с приближением к точке перехода. Теоретически существование особенности свободной энергии в двумерной модели решеточного газа было показано Онзагером [296] для магнитного фазового перехода при нулевом внешнем магнитном поле. Онзагер получил логарифмическое возрастание теплоемкости с 1п (Г — [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...