Изохора критическая

MOB p не являются прямыми, как это иногда предполагается, и вообще не совпадают с критической изохорой, хотя и близки к ней. [c.286]

Покажем, что кривая парообразования и критическая изохора имеют в критической точке общую касательную, т. е. выполняется условие [c.56]

Фиг. 7. Зависимость полуширины центральной линии рассеянного света от температуры для SPg при плотностях, близких к критической изохоре (критическая телшература 45,55 °С) [31].

Ошибка содержится в геометрическом доказательстве того, что при допущении Су=со элементарная площадка в вершине прямого угла, образованного критическими изохорой и изобарой на плоскости У, р, исчезает на плоскости S, Т и, следовательно, в противоречии с первым началом якобиан D вырождается (равен нулю). В действительности же, как следует из простых вычислений, элементарная площадка dKdp на плоскости V, р около критической точки, имеющая вид прямоугольника, преобразуется на плоскости S, Т % вытянутый параллелограмм, у которого при С ->оо основание увеличивается во столько же раз (стремясь к бесконечности), во сколько раз уменьшается высота (стремясь к нулю, так что касательная к критической изохоре на S, Т плоскости в пределе совпадает с касательной к критической изобаре), а площадь параллелограмма не изменяется, оставаясь равной площади прямоугольника dVdp. Поэтому 0=1 в соответствии с первым началом термодинамики. Таким образом, допущение Су=ж не противоречит этому закону (см. 62). [c.349]

Геометрически это означает, что кривая упругости насвщенного пара и критическая изохора о (Г, р) = имеют в критической точке общую [c.246]

Наиболее просто устанавливается зависимость Су от параметров состояния в двухфазной области. Предположим, что в двухфазной области осуществляется переход в критическую точку по критической изохоре. Как было показано ранее, критическая изохора вблизи критической [c.251]

Из этого следует, что в двухфазной области теплоемкость су возрастает при подходе вдоль критической изохоры к критической точке, как YТ к — и обращается в критической точке в бесконечность. [c.251]

Аналогичным образом меняется деплоемкость Су и вдоль критической изохоры в сверхкритической области, т. е. при Т > Тц. Действительно, из разложения Т и дТ/дз)у в ряд по степеням з — и о — при V = Vк имеем [c.253]

Из этого следует, что Ср изменяется с подходом к критической точке по пограничной кривой или по критической изохоре (при Т > Т ) быстрее, чем Су, которая пропорциональна 1/ / Тц — Т, и, следовательно. [c.253]

Каждое из приведенных выше выражений для Су ц. Ср ь случае, когда Су и Ср рассматриваются вдоль критической изохоры, будет вообще содержать в правой части некоторую постоянную величину, равную значения.м Су или Ср на достаточно большом (в пределе бесконечном) удалении от критической точки эта константа выпала в предшествующих выкладках, так как [c.253]

Таким образом, на критической изохоре значения v и определяются выражением при Ту- [c.254]

В непосредственной близости к критической точке (начиная с сотых долей градуса) температурная зависимость Су на критической изохоре оказывается по-видимому иной, чем это вытекает из уравнений (8.30) и (8.31) причины этого будут рассмотрены ниже. [c.254]

При подходе к критической точке по критической изохоре при Т изменение др1ди) с изменением Т может быть найдено из соотношения [c.256]

Следовательно, изоэнтропическая сжимаемость при подходе к критической точке вдоль пограничной кривой или по критической изохоре обращается в бесконечность, как 1У — Т. [c.256]

Исходя из этого соотношения можно сделать вывод о том, что при подходе к критической точке по пограничной кривой или вдоль критической изохоры при Т скорость звука будет убывать как ]/ (ф/Зи), -. Надо, однако, иметь в виду, что формула (9.36) выведена (как это видно из 9.3) для случая (др1ди)ц =р О, поэтому, строго говоря, пользоваться ею в критической точке нельзя. Следовательно, делать вывод о том, что в критической [c.256]

Можно привести еще и геометрическое доказательство невозможности рассматриваемого равенства. Действительно, так как др1дТк)у= йрЫТ , то при выполнении равенства др/дТк)Б = др/дТк) / критическая изохора и критическая изоэнтропа имеют общую касательную с кривой упругости насыщенного пара, т. е. вблизи критической точкЩ критическая изоэнтропа и критическая изохора совпадают и, следовательно, величина теплоемкости Су в критической точке должна обращаться в нуль, что невозможно. [c.263]

Таким образом, процесс получения перегретого пара при давлении р, на Т—8 диаграмме изображается ломаной линией Ма а"а. Из Т—8 диаграммы видно, что при повышении давления теплота парообразования г уменьшается и в критической точке К становится равной нулю. При давлении выше критического процесс парообразования протекает по линии МЬ, лежащей над пограничной кривой МК. Изохоры на Т—8 диаграмме располагаются круче изобар. [c.67]

Заметим, что при составлении уравнения состояния для газообразной области обычно в качестве независимых переменных принимают температуру и плотность, представляя уравнение в форме р=р(р. Г) либо z= =z(p. Г). Выбор этих переменных объясняется тем, что конфигурация изохор в р, Т-координатах и изотерм в Z—р-координатах является более простой по сравнению с конфигурацией изобар в v, Т- п изотерм в z — р-координатах (рис. 3-7 и 3-9). Что касается жидкости, то здесь при составлении уравнения состояния в качестве независимых параметров принимают Т, р- либо Г, у-пе-ременные. Объясняется это более простой конфигурацией изотерм в области жидкого состояния. Например, при значительном удалении от критической изотермы (Гтр< <Г<0,75Гкр) изотермы жидкости в р—-и-координатах представляют собой прямые линии. Это подтверждается многочисленными экспериментальными данными для многих веществ. В этом случае уравнение состояния принимает наиболее простой вид [c.121]

Мз этого выражения видно, что кривая фазового равновесия жидкой и газообразной фаз имеет в критической точке общую касательную с критической изохорой и критической изоэнтропой и что при Ср — оо производные (др1дТ)и и (dp/dT)j равны др дТ)у. Следовательно, в критической точке [c.267]

Следовательно, вблизи критической точки изохориая теплоемкость изменяется с температурой вдоль критической изохоры так же, как изобарная теплоемкость вдоль изобары вблизи точки фазового перехода второго рода, т. е. [c.271]

Температурную зависимость изохорной теплоемкости су на кривой фазового равновесия легко уяснить, воспользовавшись равенством ds/dT = (3s/(37 )v+ ds/dv)r dv/dT. Так как (ds dv)T = др/дТ)у, а вблизи критической точки dv ldT - - dv ldT = О, то ds ldT - - dsVdT су- Однако левая часть согласно (3.78) изменяется с приближением к критической точке как теплоемкость су на критической изохоре, т. е. как (Т — 7 ) . Следовательно, и теплоемкость су на кривой фазового равновесия вблизи критической точки изменяется как (Г,, — — Г)- . [c.272]

Теплоемкости Су и Су на кривой фазового равновесия вблизи критической точки изменяются с температурой одинаково с теплоемкостью су на критической изохоре в двухфазной области, т. е. как (Тц— [c.273]

В цнкле К — В — А (рис. 3.31, 0) участок КВ совпадает с верх-)1вй частью правой ветпн кривой фазового равновесия, а участок АК — с критической изохорой. Работа никла отлична от нуля. Количество подведенной теплоты равно су (Гк — 7 д) — ds," dT) (Г — 7"а) — [c.274]

Предсгавляет значительный интерес установление вида критической изохоры и критической изотермы в области критической точки. Воспользовавшись выражением (3.71), при v = i k находим [c.274]

Таким образом, вблизи критической точки критическая изохора на плоскости Т, р представляет собой прямую линию (рис. 6.22, а), что согласуется с экспериментальными данными. Этот факт люжно рассматривать как подтверждение сделанного ранее предположения, что d hi/dy = О и справедлиЕС Сти уравнений (3.71). [c.274]

Необоснованность подобных предположений очевидна, если учесть, что максимумы кривых Ср р, Т = onst) (рис. 6.22, а) и Ср (Т, р = onst) (рис. 6.22, б) не совпадают между собой. Поэтому нет оснований для предпочтительного выбора линии максимума Ср (р) или Ср (Т) в качестве разграничительной линии между квазифазами. Линии максимумов Ср не являются прямыми, как это иногда предполагается. Они не совпадают с критической изохорой, несмотря на то, что близки к ней. Равным образом точки экстремума для одинаковых по порядку частных производных термодинамического потенциала не совпадают одна с другой. [c.452]

Любой процесс, протекающий в двухфазной области, в р, Т-диаграмме изображается линией, совпадающей с кривой насыщения. Рассмотрим в качестве примера процесс изохорного нагревания вещества, причем начальное состояние процесса находится в двухфазной области (точки а, е, с на рис. 1.10,а). До тех пор, пока процесс протекает в двухфазной области (участок аЬ изохоры I) давление вещества в каждой точке процесса равняется давлению насыщенного пара при соответствующей температуре (рис. 1.10,6). Если удельный объем вещества меньше критического (изохора /), то изохорное нагревание приводит к полной конденсации пара, в результате чего изохора в р, у-диаграмме пересекает нижнюю пограничную кривую. [c.17]

Смотреть страницы где упоминается термин Изохора критическая : [c.176] [c.175] [c.244] [c.244] [c.248] [c.249] [c.249] [c.251] [c.255] [c.259] [c.286] [c.56] [c.96] [c.97] [c.97] [c.98] [c.101] [c.266] [c.269] [c.270] [c.271] [c.277] [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...